ЛАБ.РАБ / lab_41
.pdfЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 41 (2006) ИССЛЕДОВАНИЕ ТЕМПЕРАТУРНОЙ ЗАВИСИМОСТИ СОПРОТИВЛЕНИЯ НИТИ ЛАМПЫ НАКАЛИВАНИЯ ПРИ ЕЁ НАГРЕВАНИИ ЭЛЕКТРИЧЕСКИМ ТОКОМ
СОСТАВИТЕЛЬ: ассистент кафедры «Физика» Большакова Е.В.
ЦЕЛЬ РАБОТЫ: измерение сопротивления различными способами и исследование зависимости сопротивления нити лампы накаливания от температуры.
1.ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ЧАСТЬ
Взависимости от концентрации свободных носителей зарядов все вещества делятся на:
Проводники – вещества, в которых электрические заряды могут свободно перемещаться по всему объему.
Существует два типа проводников:
Проводники 1 рода (все металлы) – перемещающимися в них зарядами являются свободные электроны и перемещение зарядов не вызывает химических изменений в этих проводниках.
Проводники 2 рода (электролиты) – в них перемещающимися носителями являются положительные и отрицательные ионы, что ведет к химическим изменениям в проводниках.
Диэлектрики (изоляторы) – тела в которых практически нет свободных носителей заряда.
Полупроводники – занимают промежуточное положение между проводниками и диэлектриками. Их электропроводность зависит в значительной мере от внешних условий (в частности от температуры).
Проводники 1-го рода.
Г. Ом экспериментально установил, что сила тока текущего по однородному металлическому проводнику пропорциональна падению напряжения на проводнике:
I = |
U |
(1) |
|
R |
|||
|
|
где R – электрическое сопротивление, одна из характеристик электрических свойств вещества, величина которого зависит от формы и размеров проводника и свойств материала, из которого он изготовлен. Для однородного линейного проводника сопротивление R прямо пропорционально его длине и обратно пропорционально площади его поперечного сечения.
R = ρ |
l |
(2) |
S |
||
|
|
где ρ - удельное электрическое сопротивление.
Закон Ома можно записать в дифференциальной форме:
j = |
1 |
×E =γ ×Е |
(3) |
|
ρ |
||||
|
|
|
где γ - называется коэффициентом электропроводности (электропроводностью).
1
Способность вещества проводить электрический ток характеризуется его удельным сопротивлением ρ , либо электропроводностью γ = ρ1 . Эти величины
определяются химической природой вещества и условиями, в частности температурой. Для большинства металлов удельное сопротивление (сопротивление) растет с температурой приблизительно по линейному закону:
ρ = ρ 0 (1 + αt ) |
(4) |
R = R0 (1 +αt ) |
(4.1) |
где α – температурный коэффициент сопротивления, зависящий от материала проводника; R0 - сопротивление при t=00 С.
В большинстве случаев зависимость ρ(Т) следует кривой изображенной на графике.
ρ
ρост
t
Рис.1 Величина остаточного сопротивления в сильной степени зависит от чистоты
материала. У абсолютно чистого материала с идеально правильной кристаллической решеткой при абсолютном нуле ρ =0 .
Объяснение зависимости удельного сопротивлении (сопротивления) проводников от температуры дает элементарная теория электропроводности металлов.
Электрический ток в металлах – это упорядоченное движение электронов. Свободные электроны, способные перемещаться по металлу получили название электронов проводимости. Электроны проводимости в металле ведут себя подобно молекулам идеального газа. В промежутках между соударениями они движутся совершенно свободно, пробегая в среднем некоторый путь λ . Но в отличие от молекул газа, пробег которых определяется соударениями молекул друг с другом, электроны проводимости сталкиваются преимущественно не между собой, а с ионами, образующими кристаллическую решетку металла.
Средняя скорость теплового движения электронов может быть определена по формуле:
v = |
8kT |
(5) |
|
πm |
|
Для комнатной температуры ( - 300 K) - ϑ =105 мс .
При наложении внешнего электрического поля на хаотическое движение электронов накладывается упорядоченное движение, в направлении, противоположном направлению поля. Таким образом, фактическое движение электронов представляет собой сумму беспорядочного и упорядоченного движений.
Величину упорядоченной скорости u можно определить из формулы плотности тока:
2
j =ne |
u |
(6), |
и она равна u ≈10−3 м |
с |
, |
|
|
Таким образом, средняя скорость упорядоченного движения u в 108 меньше скорости теплового движения. Поэтому, при вычислениях модуль результирующей скорости | v +u | можно заменить | v | .
Согласно классической электронной теории скорость электрона сразу после соударении с ионами решетки равна нулю. Если напряженность поля остается постоянной (E=const) , то под действие поля электрон получит постоянное ускорение, равное
а = |
e × E |
(7) |
|
m |
|||
|
|
и к концу пробега скорость упорядоченного движения достигнет максимального значения:
|
|
|
|
|
|
u |
max |
= |
|
e × E |
|
×τ |
(8) |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
m |
|
|
|
|
|
|
||
|
Не учитывая, распределение |
|
|
электронов по скоростям |
и учитывая, что |
|||||||||||||||||||
| v + |
u |
|≈| v | и что время свободного пробега равно: |
|
|||||||||||||||||||||
|
τ = λ , получим: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
v |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
eEλ |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
u |
max = |
|
|
(9) |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
mv |
||||||||||||||||
|
Среднее значение скорости за время τ |
|
|
|||||||||||||||||||||
|
равно: |
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
u |
|
= 1 |
|
u |
max = |
eEλ |
|
(10) |
|||||||||||||
|
|
|
|
2mv |
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
Подставив это значение в формулу (7) , получим |
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
j = |
ne |
2 λ |
|
×E |
(11) |
||||||||||||
- закон Ома. |
|
|
|
2mv |
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
Величина |
|
|
|
γ |
= |
|
ne2 λ |
|
|
|
|
|
(12) |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
2mv |
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
представляет собой электропроводность.
Если бы электроны не сталкивались с ионами решетки, то длина свободного пробега, а соответственно и проводимость были бы бесконечно велики. Таким образом, электрическое сопротивление проводников обусловлено соударениями свободных электронов с ионами кристаллической решетки. Положительные ионы металла препятствуют движению электронов. С увеличением температуры проводника тепловое движение ионов становится более интенсивным и увеличивается число столкновений электронов с ионами, поэтому сопротивление возрастает.
Классическая теория металлов имеет некоторые несоответствия. Но объяснение этих несоответствий дает квантовая теория металлов.
Проводники 2-го рода.
Носителями тока в проводниках 2-го рода служат ионы, на которые диссоциируют (расщепляются) в растворе молекулы растворенного вещества. С повы-
3
шением температуры связь между ионами молекулы может оказаться разорванной за счет энергии теплового движения в этом случае молекула разделяется на 2 или большее количество ионов разных знаков (диссоциируют). То есть возрастает степень диссоциации молекул,
α = |
n |
(13) |
|
n0 |
|||
|
|
- равная отношению числа диссоциированных молекул n электролита к общему числу молекул n0.
Это означает, что возрастает число ионов в электролите, которые являются в нем носителями зарядов. Таким образом, при повышении температуры коэффициент диссоциации и подвижность ионов увеличиваются, и проводимость электролитов возрастает с температурой, и соответственно уменьшается сопротивление.
2.ОПИСАНИЕ УСТАНОВКИ
Вданной работе производят измерение нити лампы накаливания в холодном
инагретом состоянии. Измерение сопротивления в нагретом состоянии производится методом амперметра и вольтметра.
Установка (рис. 2) состоит из моста постоянного тока МО-62 для измерения сопротивления в холодном состоянии, и стенда для определения сопротивления нити лампы накаливания в горячем состоянии методом амперметра и вольтметра. Контакты подсоединены при помощи проводов низкого сопротивления к измерительной части приборов.
Стенд |
Мост МО-62 |
Рис. 2 Мостовая схема постоянного тока, часто называемая сокращено мостом Уин-
стона, представляет собой замкнутый контур (рис.3), состоящий из двух параллельных ветвей АСВ и АДВ, включенных в цепь источника тока.
4
|
|
|
С |
I1 |
Rx |
R |
|
|
|
|
I1 |
|
|
|
G |
|
|
|
|
|
R1 |
|
R2 |
А |
|
|
В |
|
|
||
|
|
|
Д |
|
|
|
I2 |
|
К |
ε |
Рис. 3
Каждая цепь состоит из двух сопротивлений RxR и R1R2. точка Д может перемещаться, изменяя сопротивления R1 и R2. Когда цепь замкнута - по мосту
идет ток и стрелка гальванометра отклоняется. Однако при определенном соотношении между сопротивлениями - тока в гальванометре не будет. Най-
дем это соотношение, применив второй закон Кирхгофа для контуров АСДА и СВДС:
i1 Rx −i2 R1 = 0
i1 R −i2 R2 = 0
Разделив уравнение одно уравнение на другое, получим:
Rx = R1 R R2
R1 |
, можно вычислить неизвестное сопротивление. |
Зная R и отношение R2 |
В этих условиях процесс измерений на мостовой схеме заключается в установке в магазине сопротивления R (близкого по значению к измеряемому сопротивления) и в отыскании при помощи скользящего контакта такого положения моста, при котором сила тока в гальванометре обращается в ноль. Эта операция подбора положения движка называется уравновешиванием моста.
Условие равновесия моста может быть записано:
Rx = |
R1 |
R = NR |
(16) |
|
R2
где R – отсчет по магазину плеча сравнения.
N – множитель для изменения пределов измерения.
Мост МО-62
На передней панели прибора (рис.2) смонтированы:
- рукоятки 6 декадных магазинов сопротивлений, пять из которых ("×100","×10","×1","×0.1","×0,01") соединены последовательно и образуют плечо
сравнения моста (аналогично сопротивлению R в мосте Уинстона).
5
Сопротивления 6-ой декады соединены между собой последовательно и обра-
R1
зуют плечи отношений моста МО-62 (аналогично отношению R2 в мосте Уин-
стона) на панели указаны отношения плечей N = R1
R2
3. ПОРЯДОК ВЫПОЛНЕНИЯ РАБОТЫ
УПРАЖНЕНИЕ 1. Измерение сопротивления нити лампы накаливания в холодном состоянии.
1. Включить установку тумблером «сеть». Тумблер «1» включить в положение 1 (рис. 1).
2. Включить тумблер «сеть» моста в положение «вкл», при этом должна загореться сигнальная лампа прибора; переключатель ПП установить в положение
«сеть », «1,5v».
3. Переключатель схемы измерения ПС установить в положение «2з». Переключатель "ГВ-ГН" в положение "ГВ".
4. Измерить сопротивление (Rt) нити лампы накаливания при комнатной температуре (на магазине сопротивлений выставить такое значение сопротивления, при котором стрелка гальванометра установится на нуле.). Результаты измерения занести в табл.1.
|
|
Таблица 1 |
|
№ опыта |
R0 |
∆R0 |
|
1 |
|
|
|
2 |
|
|
|
3 |
|
|
|
Ср. |
|
|
|
5. Опыт повторить три раза.
Рассчитать ∆R0. =
Записать результат R0 = … ± …
УПРАЖНЕНИЕ 2. Определение сопротивления нити лампы накаливания в горячем состоянии методом амперметра и вольтметра.
1. Переключатель «1» перевести в положение 2. Поставить переключатель «сеть » в положение «вкл».
2. Установить с помощью регулятора «2» напряжение 0,5В. Показание амперметра и вольтметра занести в табл. 2.
3. Повторить измерения через каждые 0,5В. Показания занести в таблицу 2 .
|
|
|
|
|
|
Таблица 2 |
|
№ |
I |
U |
R |
∆R |
∆ R /R |
t0 C |
|
опыта |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
6
4. ОБРАБОТКА РЕЗУЛЬТАТОВ ИЗМЕРЕНИЯ
1. По формуле R=U/I найти сопротивление нити лампы накаливания при разных токах и напряжениях.
2. Рассчитать погрешность ∆R по формуле ∆RR = ∆UU + ∆II - (для одного из
значений сопротивления).
3. По формуле (4.1) определить температуру нити лампы накаливания при разных токах и напряжениях (α=4,5*10-3 1/град.).
4. Построить график зависимости сопротивления нити накаливания от температуры.
5. Сделать вывод о характере изменения сопротивления нити лампы накаливания от температуры.
КОНТРОЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ
1. Дайте определение проводникам первого и второго рода.
2. Объясните зависимость сопротивления от температуры для проводников 1- го и 2-го рода (с выводом).
3. Расскажите принцип работы моста Уинстона и МО-62.
4. Объясните принцип измерения сопротивления с помощью амперметра и вольтметра.
5. Выведите точную формулу для расчета R с учётом внутренних сопротивлений амперметра и вольтметра (см. фронтальную лабораторную работу № 01)
6. Почему при изменении силы тока изменяется сопротивление нити лампы накаливания?
7. Как схема включения амперметра и вольтметра влияет на погрешность измерения (рис.4)? Какая схема включения более пригодна для измерения больших сопротивлений, а какая для измерения малых?
8. Вычислить погрешность измерения сопротивления с помощью этих схем для следующих значений сопротивлений – R1=1кОм , R1/=10 Ом,
Rv=5 кОм, Ra=2 Ом.
Схема 1 |
|
|
Схема 2 |
|
|
A |
|
|
|
|
RA |
|
|
RA A |
U |
V |
U |
V |
|
|
|
RV |
Rл |
RV |
|
|
|
Rл
Рис.4 Примечание: измерительный прибор вольтметр находится в ауд. 310.
7
Задача №1
Плотность тока j в алюминиевом проводе равна 1Амм2 . Найти среднюю скорость ϑ упорядоченного движения электронов, предполагая, что число свободных электронов в 1см3 алюминия равно числу атомов.
Задача №2
В медном проводнике длиной l = 2ми площадью S поперечного сечения, равной 0,4мм2 , идет ток. При этом ежесекундно выделяется количество теплоты Q =0,35 Дж. Сколько электронов проходит за 1с через поперечное сечение этого проводника?
Задача №3
В медном проводнике объемом V =6см3 при прохождении по нему постоянного тока за время t =1минвыделилось количество теплоты Q = 216 Дж. Вычислить напряженность Е электрического поля в проводнике.
Задача №4
Определить толщину h слоя меди, выделившейся за время t =5ч при электролизе медного купороса, если плотность тока j =80 Ам2 .
Задача №5
Электролитическая ванна с раствором медного купороса присоединена к батарее аккумуляторов с ЭДС ε = 4Ви внутренним сопротивлением r =0,1Ом. Определить массу m меди, выделившейся при электролизе за время t =10мин, если ЭДС поляризации εпол =1,5Ви сопротивление R раствора равно 0,5Ом. Медь двухвалентна.
Задача №6
Сила тока, проходящего через электролитическую ванну с раствором медного купороса, равномерно возрастает в течение времени ∆t = 20с от I0 =0 до I = 2A . Найти
массу m меди, выделившейся за это время на катоде ванны.
Задача 7
Вольфрамовая нить электрической лампочки при t1 = 200 C имеет сопротивление R1 =35,8Ом. Какова будет температура t2 нити лампочки, если при включении в сеть напряжением U =120В по нити идет ток I =0,33A ? Температурный коэффициент сопротивления вольфрама α = 4,6 10−3 К−1 .
Задача №8
Реостат из железной проволоки, амперметр и генератор включены последовательно. При t0 =00 C сопротивление реостата R0 =120Ом, сопротивление амперметра
RА0 = 20Ом. Амперметр показывает ток I0 = 22мA . Какой ток I будет показывать ам-
перметр, если реостат нагреется на ∆Т =50К ? Температурный коэффициент сопротивления железаα =6 10−3 К−1 .
8
Задача №9
Обмотка катушки из медной проволоки при t1 =140 C имеет сопротивление R1 =10Ом. После пропускания тока сопротивление обмотки стало равным R2 =12,2Ом. До какой температуры t2 нагрелась обмотка? Температурный коэффициент сопротивления меди α = 4,15 10−3 К−1 .
Задача №10
Термопара железо - константан, постоянная которой α =5,3 10−5 ВК и сопротивление R =15Ом, замкнута на гальванометр. Один спай термопары находится в сосуде с тающим льдом, а второй помещен в среду, температура которой не известна. Определите эту температуру, если ток через гальванометр I =0,2мА, а его внутреннее сопротивление r =150Ом.
Задача №11
Термопара медь - константан с сопротивлением R1 =5Ом присоединена к гальванометру, сопротивление R2 которого равно 100Ом. Один спай термопары погружен в тающий лед, другой - в горячую жидкость. Сила тока I в цепи равна 37мкА. Постоянная термопары α = 43 10 мкВК . Определить температуру t жидкости.
Задача №12
Сила тока I в цепи, состоящей из термопары с сопротивлением R1 = 4Оми гальванометра с сопротивлением Rг =80Ом, равна 26мкА. При разности температур ∆t спаев, равной 500 С. Определить постоянную α термопары.
Задача №13
Исходя из модели свободных электронов, определить число z соударений, которые испытывает электрон за время t =1c , находясь в металле, если концентрация n свободных электронов равна 1029 м-3 . Удельную проводимость γ металла принять равной 10МСм/м.
Задача №14
Исходя из классической теории электропроводности металлов, определить среднюю кинетическую энергию ε электронов в металле, если отношение λγ тепло-
проводности к удельной проводимости равно 6,7 10−6 В2 К .
Задача №15
Удельная проводимость γ металла равна 10МСм/м. Вычислить среднюю длину l
свободного пробега электронов в металле, если концентрация п свободных электронов равна 1028 м-3. Среднюю скорость u хаотического движения электронов принять равной 1Мм/с.
9