Lek. 7. ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ

• Подставим выражение для силы тока в (1)

• В этой формуле Sdl – объем элемента проводника;

nSdl = dN – количество свободных зарядов в этом проводнике.

• Поделив обе части (9) на количество зарядов dN ,

получим формулу индукции магнитного поля движущегося заряда:

Рис. 20 Bq конечной скоростью, равной скорости света в вакууме – с. Поэтому индукция в точке P в момент времени t определяется положением заряда не в этот, а в более ранний момент,

а именно, ( t ), где время запаздывания.

• Если скорость движения заряда u << c , то 0 и в

этом случае можно считать, что значение индукции Bq в момент времени t определяется положением за-

ряда в этот же момент. Формула (10) как раз и имеет место для такого случая.

7. Циркуляция вектора магнитной индукции.

Закон полного тока

• Пусть B вектор индукции магнитного поля в том

месте, где взят элемент dl замкнутого контура l .

• Составим выражение

•Это выражение называется циркуляцией вектора индукции магнитного поля вдоль замкнутого контура l .

•Вычислим циркуляцию вектора B для простейшего случая, а именно, для магнитного поля, созданного бесконечно протяженным прямым проводником с током I .

и B. dl

• Следовательно,

•Знак формулы (12) зависит от направления обхода

контура (в этом же направлении отсчитывается и угол ).

•Если направление обхода контура образует с направлением тока правовинтовую систему, величина (12) положительна, в противном случае – отрицательна.

где dlB dl cos проекция вектора dl на направление вектора B , угол между вектором B и вектором dl .

•Можно показать, что формула (16) справедлива и для тока, текущего по проводнику произвольной формы (например, для кругового тока).

•А если контур охватывает не один, а несколько