- •Федеральное агентство по образованию
- •Реферат
- •Содержание
- •Введение
- •1 Особенности работы и применения электроразрядных эксимерных лазеров
- •Способы создания активной среды электроразрядных эксимерных лазеров
- •1.2 Системы прокачки рабочей смеси
- •1.3 Основные реакции в лазерах на галогенидах инертных газов
- •1.4 Образование эксимерных молекул
- •1.5 Электрические схемы ввода энергии в объемный разряд
- •1.6 Объемный разряд в инертных газах и их смесях с галогеносодержащими молекулами
- •1.7 Источники предыонизации газа
- •Источники уф-излучения
- •1.8 Некоторые особенности получения нанопорошков.
- •2 Исследование характеристик лазера и возможности получения нанопорошков
- •2.1Погрешности измерений
- •2.2 Исследование характеристик электроразрядного XeCl лазера
- •2.3 Формирование излучения с узкой спектральной линии в селективном резонаторе.
- •2.4 Расчет характеристик вентилятора и свойств газового тракта лазера
- •Некоторые зависимости для вентилятора
- •Оценка аэродинамического сопротивления теплообменника
- •Расчет охлаждения газовой смеси теплообменника
- •Магнитная муфта
- •2.5 Исследование возможности получения нанопорошка
- •Зависимость выхода порошка от площади фокусного пятна.
- •Зависимость выхода порошка от энергии лазерного импульса
- •Заключение
- •Список литературы
2.5 Исследование возможности получения нанопорошка
На данный момент лазер EL-500-100 используется в лаборатории импульсных технологий института электрофизики г, Екатеринбурга. Предварительные эксперименты показали эффективность работы лазера для получения нанопорошка размерами ~5 нм.
Рисунок 17. Схема экспериментальной установки по получению нанопорошка.
1-привод мишени, 2-мишень, 3-испарительная камера, 4-вентилятор, 5-циклон, 6-электрофильтр, 7-механический фильтр, 8-линза, 9-воздух, 10-излучение лазера.
Схема экспериментальной установки по получению нанопорошков показана на рис.18. Излучение лазера 10 с помощью линзы 8, служившей одновременно входным окном камеры 3, фокусировалось на мишень 2. Специальным приводом 1 мишень 2 вращалась и перемещалась линейно в горизонтальной плоскости так, чтобы скорость перемещения лазерного луча по ее поверхности оставалась постоянной и обеспечивалась однородность испарения поверхности мишени. По мере испарения мишень перемещалась в осевом направлении таким образом, что ее поверхность оставалась в плоскости фокального пятна. Воздух 9 прокачивался вентилятором 4 через герметичную испарительную камеру 3 и переносил порошок в циклон 5 и электрофильтр 6, где порошок улавливался. Дополнительно очищенный механическим фильтром 7 воздух возвращался вентилятором в испарительную камеру.
Рисунок 18. Фотография мишени и схема эксперимента
Рисунок 19. Фотография частиц нанопорошка
Зависимость выхода порошка от площади фокусного пятна.
Мишень: Al- металлический, диаметром - 60 мм. Установлена в штатный механизм перемещения.
Рисунок 20. Схема
эксперимента
Наработка порошка велась в течение одного часа.
Энергия импульса на выходе лазера, в течении экспериментов, уменьшалась от 150 мДж для первого эксперимента до 116 мДж для последнего.
В каждом последующем эксперименте мишень приближалась к линзе на 4 мм.
Площадь пятна взята расчетная. Исходные данные: размер пятна излучения 26 х 8 мм, фокусное расстояние линзы - 150мм.
Результаты экспериментов в таблице 3:
Таблица 3
Расстояние от фокуса, мм |
Площадь пятна, мм |
Масса порошка, г |
Удельная поверхность, м2/г |
Энергия импульса1, мДж |
f0 |
? |
0,097 |
111 |
94 |
f - 4 |
0,15 |
0,050 |
116 |
91 |
f - 8 |
0,59 |
0,057 |
127 |
89 |
f - 12 |
1,33 |
0,058 |
109 |
88 |
f - 16 |
2,37 |
0,031 |
128 |
87 |
f - 20 |
3,70 |
0,025 |
156 |
83 |
f - 24 |
5,32 |
0,015 |
118 |
79 |
f - 28 |
7,24 |
0,002 |
46 |
73 |
[0] - f- мишень находится в фокусе, 150мм. (f- 4) - мишень на 4 мм сдвинута от фокуса в сторону линзы.
[1] - Энергия импульса измерялась в конце серии, она скорректирована на размер входного окна камеры (70% от исходной) и поглощение в линзе (7%).
Рисунок
21.
Выход
порошка в зависимости от площади пятна.
Рисунок
22. Удельная
поверхность
в зависимости от площади пятна.
Так как обеспечить постоянство энергии импульса при переходе от одного эксперимента к другому не удалось (энергия уменьшалась), то на Рис.21, накладывается еще зависимость от энергии импульса. Лучше всего пересчитать его на зависимость от удельной энергии, Дж/см2.
Рисунок 23. Выход
порошка в зависимости от удельной
энергии.
P, Дж/см2 |
m, г |
60 |
0,050 |
15 |
0,057 |
6,6 |
0,058 |
3,7 |
0,031 |
2,2 |
0,025 |
1,5 |
0,015 |
1,0 |
0,002 |
Из графика видно, что есть пороговое значение плотности энергии при достижении которого, выход порошка не увеличивается.
Область 15 - 60 Дж/см2осталась пустой. Получить промежуточные точки трудно, так как необходимо сдвигать мишень на 1-2 мм от фокуса, но эти величины будут сравнимы с биениями мишени при её вращении и начальной установкой в держателе.