31. Преобразования Галлилея.

Принцип относительности Галилея – во всех инерциальных системах отсчёта законы классической динамики имеют одинаковую форму.

Систма К’ движущаяся относительно К равномерно и прямолинейно со скоростью u (u=const). Скорость u направлена вдоль ОО’, радиус-вектор, проведённый из О в О’,.

Найдём связь между координтами произвольной точки А в обеих системах:

.

Это уравнения преобразований координат Галилея.

В частном случае, когда система К’ движется со скоростью v вдоль положительного направления оси системы К:

Соотношения справедливы при (u<<c):

.

Продифферинцировав получим уравнение:

,

которое представляет собой правило сложения скоростей в классической механике. Ускорение в системе отсчёта К :

Следовательно, если на точку А другие тела не действуют (а=0), то, согласно (), иа’=0, т. е. система К’ является инерциальной (точка движется относительно неё равномерно и прямолинейно или покоится).

Таким образом, из соотношения вытекает доказательство механического принципа относительности: уравнения динамики при переходе от одной инерциальной системы отсчёта к другой не изменяется, т.е. являютсяинвариантными по отношению к преобразованиям координат.

32. Постулаты сто. Преобразования Лоренца.

Сто – релятивистская механика.

Принцип относительности – никакие опыты, проведённые в данной системе отсчёта, не позволяют обнаружить: покоится ли данная система отсчёта, или движется равномерно и прямолинейно.

1. Все законы природы инвариантны по отношению к переходу от одной инерциальной системы к другой.

2. Принцип инвариантности скорости света – скорость света в вакууме не зависит от скорости движения источника света или наблюдателя, и одинакова во всех инерциальных системах отсчёта.

Преобразования Лоренца.

K’ движется относительно К (вдоль оси х) со скоростью . За времяt в системе К сигнал света дойдёт до некоторой точки А, пройдя расстояние:

,В системе К’ координата светового импульса в момент достижения точки А:.Т.к. х’x, то:

т.е.: отчёт времени имеет относительный хар-р.

Преобразования Лоренца имеют вид:

Преобразования Галилея являются частным случаем преобразований Лоренца.

Преобразования Лоренца происходят в 4-х мерном пространстве (x,y,z,t)

33. Одновременность событий в разных системах отсчёта.

Если события в системе К происходят в одной точке (х₁=х₂) и являются одновременными (t₁=t₂), то, согласно преобразованиям Лоренца:

x₁’=x₂’

t₁’=t₂’,

т.е.: эти события являются одновременными и пространственно совпадающими для любой инерциальной системы отсчёта.

Ели события в системе К пространственно разобщены (х₁х₂), но одновременны (t₁=t₂), то в системе К’ , согласно преобразованиям Лоренца:

х₁’x₂’t₁’t₂’Таким образом, в системе К’ эти события, оставаясь пространственно разобщёнными, оказываются и неодновременными.

34. Длина тел в разных системах отсчёта.

Длина стержня в системе К’:

Длина стержня в системе К:

Из преобразований Лоренца:

,

т.о.:.

Линейный размер тела, движущегося относительно инерциальной системы отсчёта уменьшается в направлении движения в - это Лоренцево сокращение длины. Поперечные размеры не зависят от скорости движения и одинаковы во всех системах отсчёта.

Линейные размеры тела наибольшие в той инерциальной системе отсчёта, отн-но которой тело покоится.

35. Длительность событий в разных системах отсчёта.

Пусть в некоторой точке (с координатой х), покояшейся относительно системы К, происходит событие, длительность которого

,где индексы 1 и 2 соответствуют началу и концу события. Длительность этого же события в системе К :,

причём началу и концу события, согласно преобраз-ям Лоренца, соответствуют:

Прдставляя второе в первое получим:

.

Отсюда видно, что , т.е.длительность события, происходящего в некоторой точке, наименьшая в той инерциальной системе отсчёта, относительно которой эта точка неподвижна. Следовательно, часы, движущиеся относительно инерциальной системы отсчёта, идут медленнее покоящихся часов, т.е. ход часов замедляется в системе отсчёта, относительно которой часы движутся. Из . следует, что замедление хода часов становиться заметным лишь при скоростях, близких к скорости света в вакууме.