- •Тема 1 физические свойства жидкости и газа
- •1.1 Плотность и удельный вес
- •Тема 3 Гидростатическое давление и его свойства
- •Тема 4 Дифференциальное уравнение равновесия жидкости
- •Тема 5 Поверхность уровня
- •Тема 6 Распределение гидростатического давления
- •Тема 7 Приборы для измерения давления
- •Тема 8 Сила гидростатического давления на плоские стенки
- •Тема 9 Сила давления на криволинейную поверхность
- •Динамика текучего тела
- •Тема 15 Основные понятия движения жидкости и газа
- •Тема 16 Уравнения полей скоростей и ускорений
- •Тема 18 Уравнение неразрывности течения
- •Тема 19 Уравнение Бернулли (энергии) для элементарной струйки невязкой несжимаемой жидкости
- •Тема 20 энергетический смысл и Геометрическая интерпретация уравнения Бернулли
- •Тема 21 Уравнение Бернулли для потока конечных размеров. Гидравлический и пьезометрический уклоны
- •Тема 22 практическое применение уравнения бернулли
- •Тема 24 Ламинарный и турбулентный режимы движения жидкости. Число Рейнольдса и его критическое значение
- •Тема 25 Основные отличия ламинарного и турбулентного движения в трубе круглого сечения
- •Тема 28 Потери энергии на трение по длине трубопровода
- •Тема 29 Потери энергии на местных сопротивлениях. Влияние числа Рейнольдса на коэффициент местного сопротивления. Эквивалентная длина
- •Тема 30 Потери энергии на местных сопротивлениях в автомодельной области
- •Тема 31 Общие потери энергии в системе
- •Тема 32 кавитация в местных сопротивлениях
- •Тема 34 Определение скорости и расхода при истечении жидкости из малого незатопленного отверстия в тонкой стенке при постоянном напоре
- •Тема 35 Параметры, влияющие на коэффициенты сжатия, скорости и расхода при истечении жидкости из малого незатопленного отверстия в тонкой стенке при постоянном напоре
- •Тема 39 Истечение через насадки
- •Тема 40 Сравнение гидравлических характеристик отверстий и насадков
- •Тема 41 Истечение газа под высоким давлением
- •Тема 42 Течение газа в конфузорах и диффузорах
Тема 24 Ламинарный и турбулентный режимы движения жидкости. Число Рейнольдса и его критическое значение
Потери энергии при движении жидкости зависят от режима движения жидкости.
При небольших значениях скорости v жидкость движется отдельными не перемешивающимися слоями (рис. 46, а).
Движение жидкости, при котором отсутствуют изменения (пульсации) местных скоростей, приводящие к перемешиванию жидкости, называют ламинарным (от латинского слова lamina – слой, пластинка).
Движение жидкости, при котором происходят изменения (пульсации) местных скоростей, приводящие к перемешиванию жидкости называют турбулентным (от латинского слова turbulentus – беспорядочный, бурный).
Рейнольдс установил, что переход от ламинарного течения к турбулентному и наоборот определяется средней скоростью течения v, характерным поперечным размером потока L, физическими свойствами жидкости: плотностью и вязкостью (динамический коэффициент вязкости или кинематический коэффициент вязкости ). В общем случае режим движения жидкости определяется безразмерным комплексом, составленным из указанных величин и называемым числом (критерием) Рейнольдса
Re = = (24.1)
Число Рейнольдса характеризует отношение сил инерции к силам трения (вязкости).
Переход от одного режима движения в другой объясняется преобладанием силы инерции или силы трения.
В качестве характерного геометрического размера живого сечения потока L чаще всего принимают диаметр трубы d (для круглых напорных труб), для некруглых и безнапорных труб гидравлический радиус R или диаметр эквивалентный . Тогда, соответственно
Re = , = , Red экв =
Скорость потока, при которой происходит смена режима движения жидкости, называется критической. Рейнольдс обнаружил существование двух критических скоростей: верхней критической скорости – при переходе ламинарного режима движения в турбулентный, и нижней критической скорости – при переходе турбулентного режима движения в ламинарный. Соответственно различают верхнее и нижнее критические числа Рейнольдса.
Ламинарный режим |
Возможен устойчивый |
Возможен неустойчивый |
Невозможен |
Турбулентный режим |
Невозможен |
Возможен устойчивый |
Возможен устойчивый |
0 Re
Для круглых напорных труб при установившемся равномерном движении жидкости = 2000 … 2320, а= 4000 … 100000.
Значение (переход ламинарного течения в турбулентное) зависит от внешних условий опыта: постоянства температуры, уровня вибрации установки, условий входа в трубку, шероховатости поверхности стенок трубы, состояния жидкости в резервуаре, питающем трубу и т.п. Значение (переход турбулентного движения в ламинарное) от этих величин практически не зависит.
При Re будет существовать ламинарное (слоистое) движение, причём оно будет устойчиво, то есть искусственно разрушить слоистую структуру (турбулизовать поток), то она восстановится. При больших числах Re слоистая структура существовать не может. А в диапазоне Re ламинарный режим существовать может, но он неустойчив; если слоистая структура разрушается, то вновь она не восстанавливается и режим движения становится турбулентным. Достаточно воздействия малого возмущения, чтобы произошёл переход в турбулентное движение. В практических условиях, где всегда есть источники случайных возмущений,следует считаться только с нижней границей.
Таким образом, в качестве критического числа Рейнольдса принят для цилиндрических напорных труб
Reкр = = 2000…2320.
Для любого потока по известным v, L и можно вычислить число Рейнольдса и сравнить его с критическим значением Reкр. Если Re Reкр, то v и режим движения жидкости ламинарный; если Re Reкр, то v и режим движения турбулентный.
В природе и технике турбулентное движение жидкости наблюдается чаще, чем ламинарное. Области ламинарного движения:
движение очень вязких жидкостей типа масел по трубам и механизмам;
движение грунтовых вод (но оно может быть также и турбулентным);
движение в капиллярах (в том числе и движение крови в живых организмах).