Основы Теории Цепей
.pdf51
Рис.40
Ток в сопротивлении I&R совпадает по фазе с напряжением U& ;
ток в индуктивности I&L отстает напряжения на π2 ;
ток в емкости I&C опережает напряжение на π2 .
Выражение
Y& = g − j(ω1L −ωC) = g − jb
представляет собой комплексную проводимость цепи; g =1/ R − активная
и b −реактивная составляющие проводимости цепи. Уравнение
I& =YU& &
выражает закон Ома в комплексной форме.
Построим векторную диаграмму токов для параллельной RLC-цепи
(рис.41).
52
а |
б |
Рис.41
1
При ωL < ωC цепь имеет индуктивный характер проводимости и пол-
ный ток I& отстает от входного напряжения U& по фазе (рис.41, а).
1
При ωL > ωC цепь имеет емкостный характер проводимости и полный ток I& опережает входное напряжение U& по фазе (рис.41, б).
а б в
Рис.42
Активная составляющая тока I&A = I&R , реактивная составляющая
I&P = I&L + I&C и суммарный ток I& образуют треугольник токов (рис.42, а).
53
Если стороны треугольника токов поделить на входное напряжение, то по-
1
лучатся стороны треугольника проводимостей; для случая ωL < ωC
1
(рис.42, б) и (рис.42, в) для случая ωL > ωC .
Лекция 7.
Мощность в цепи гармонического тока
Пусть имеем участок цепи R, X (рис.43), находящийся под воздействием гармонического напряжения.
Рис.43
При напряжении на участке цепи u =Umcosωt (ψ = 0) в цепи течет
ток i = Im cos(ωt −ϕ).
Мгновенная мощность, поступающая в цепь
P = ui =Um Imcosωt cos(ωt −ϕ) = Um2Im [cosϕ + cos(2ωt −ϕ)]
состоит из двух составляющих: постоянной величины Um Im cosϕ и гар-
2
монической |
Um Im |
cos(2ωt −ϕ) , колеблющейся с удвоенной частотой. |
|
2 |
|||
|
|
На рис.44 приведены временные диаграммы напряжения, тока и мгновенной мощности.
54
Рис.44
Сравнивая кривую мгновенной мощности, изображенную на рис.44 с аналогичными кривыми, полученными для цепей с реактивными элементами (рис.35), можно увидеть, что в отличие от рис.35, площадь, ограниченная положительными ординатами кривой, превышает площадь отрицательных участков. Это свидетельствует о том, что энергия частично расходуется в актив-
ном сопротивлении R, подобно тому, что наблюдается в цепи с сопротивлением (рис.33). Однако одновременно некоторое количество энергии периодически то накапливается в магнитном или электрическом полях реактивного сопротивления X, то возвращается к генератору.
Выражение для мгновенной мощности может быть также представлено в иной форме:
P = ui =Um Imcosωt[cosωt cosϕ +sinωt sinϕ] =
Um Im cosϕ(1 + cos 2ωt) + Um Im sinϕsin 2ωt. |
|
2 |
2 |
Очевидно, что первое слагаемое является мгновенной скоростью расходования энергии в цепи, т. е. мощностью потребляемой активным сопротивлением.
Второе слагаемое представляет собой мгновенную скорость запасания энергии в магнитном или электрическом поле цепи.
Среднее значение мощности за период, равное активной мощности
|
|
1 T |
|
U |
m |
I |
m |
|
|
P |
= |
|
∫0 |
uidt = |
|
|
cosϕ =UI cosϕ . |
||
|
|
|
|
|
|||||
A |
T |
|
|
2 |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
55
В отличие от цепи, содержащей только активное сопротивление, где
PA =UI = RI 2 , теперь PA <UI .
Таким образом, активная мощность равна произведению действующих значений напряжения и тока умноженному на cosϕ, который носит назва-
ние коэффициента мощности. Чем ближе угол ϕ к нулю, ближе cosϕ к единице и тем большая активная мощность будет передаваться от источника к нагрузке при заданном напряжении.
Мгновенная скорость запасания энергии − реактивная мощность имеет абсолютное значение
Q = Um2Im sinϕ =UI sinϕ.
Знак Q свидетельствует о характере запасаемой энергии. Если Q > 0, то энергия запасается в магнитном поле; если же Q < 0, энергия накапливает-
ся в электрическом поле цепи.
В отличие от чисто реактивной цепи, для которой
Q= Um2Im =UI ,
всмешанной цепи
Q< Um2Im .
Поскольку sinϕ = |
|
X |
= |
|
I |
X , то |
||||
|
Z |
|
U |
|||||||
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Q = |
I 2 |
X |
= I 2 X . |
|
|
|
|
|
|
|
m |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Реактивная мощность измеряется в воль - амперах реактивных (ВАР). Реактивная мощность, подводимая к индуктивности:
Q |
=UI sin |
π |
=ωLI 2 |
=ω |
LI |
2 |
=ωW |
|
|
m |
, |
||||||
|
|
|||||||
L |
|
2 |
|
|
2 |
|
L max |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
где |
WL max −максимальное значение энергии магнитного поля, запасаемой в |
индуктивности.
56
Реактивная мощность, подводимая к емкости:
Q |
=UI sin(− |
π |
) = −ωCU 2 |
= −ω |
CU 2 |
= −ωW |
|
|
m |
, |
|||||
|
|
||||||
C |
|
2 |
|
|
2 |
C max |
|
|
|
|
|
|
|
где WC max −максимальное значение энергии электрического поля, запасае-
мой емкостью.
В цепи, содержащей индуктивность и емкость реактивная мощность равна
Q =ω(WL max −WC max ).
Величина, равная произведению действующих значений напряжения и то-
ка на зажимах цепи
S =UI ,
называется полной мощностью и измеряется в воль - амперах (ВА). Поскольку
PA =UI cosϕ = S cosϕ , Q =UI sinϕ = S sinϕ,
то, очевидно
S 2 = PA2 +Q2 ;
tgϕ = Q . PA
Энергетический расчет цепи гармонического тока может быть проведен и методом комплексных амплитуд, если воспользоваться следующим приемом.
Пусть через некоторое комплексное сопротивление Z& под действием комплексной амплитуды напряжения U&m =Ume jψU протекает ток с ком-
плексной амплитудой I&m = Ime jψi .
Найдем произведение из комплексной амплитуды напряжения
U&m =Ume jψU и комплексного числа, сопряженного с комплексной ампли-
*
тудой тока Im = Ime− jψi .
Разделив полученное произведение на два, имеем
S& = |
U I |
e |
ψ − ψ |
|
= |
U I |
e |
|
= |
U I |
cosϕ + j |
U I |
sinϕ . |
||
2 |
j( U j |
i ) |
2 |
jϕ |
2 |
2 |
|||||||||
|
m m |
|
|
|
m m |
|
|
|
m m |
|
m m |
|
57
Таким образом, вещественная часть полученного произведения равна активной мощности PA , а мнимая часть реактивной мощности Q.
На комплексной плоскости соотношение между мощностями может быть представлено в виде треугольника мощностей (рис.45), подобного треугольнику сопротивлений.
Рис.45
Если комплексно-сопряженное напряжение умножить на на комплексный ток и поделить полученное произведение на два, то получим:
U* |
I& |
U |
m |
I |
m |
ψ |
−ψ |
|
U |
m |
I |
m |
|
U |
m |
I |
m |
|
U |
m |
I |
m |
|
|
m |
m |
= |
|
|
e j( i |
|
U ) = |
|
|
e− jϕ = |
|
|
cosϕ − j |
|
|
sinϕ . |
||||||||
2 |
|
2 |
|
|
|
2 |
|
|
2 |
|
|
2 |
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
*
Um2I&m = PA − jQ.
Отсюда следует, что активная и реактивная мощности могут быть записаны в виде:
|
1 |
& |
|
* |
* |
& |
|
|
1 |
& |
|
* |
* |
& |
|
||||||
P = |
|
(U |
m |
I |
m |
+U |
m |
I |
m |
) , |
Q = |
|
(U |
m |
I |
m |
−U |
m |
I |
m |
) . |
A |
4 |
|
|
|
|
|
|
4 j |
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Для комплексов действующих значений напряжения и тока
|
1 |
& * |
* & |
|
1 |
& * |
* & |
P = |
|
(U I |
+U I ), |
Q = |
|
(U I |
−U I ). |
A |
2 |
|
|
|
2 j |
|
|
|
|
|
|
|
|
58
Условие передачи максимума средней мощности от генератора к нагрузке. Коэффициент полезного действия
Пусть источник э. д. с. (рис.46) с внутренним сопротивлением |
|
|
|
|||||
Z& |
= R + jX |
i |
подключен к сопротивлению нагрузки Z& |
H |
= R |
+ jX |
H |
. |
i |
i |
|
H |
|
|
Рис.46
Амплитуда тока в цепи
Im = |
|
|
|
|
|
|
Em |
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
(R + R |
) |
2 + ( X |
i |
+ X |
H |
)2 |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
i |
H |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Средняя мощность, потребляемая нагрузкой |
|
|
||||||||||||||||
|
1 |
2 |
|
1 |
|
|
|
|
R E2 |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
H m |
|
|
|
|
|
|||
PA = |
|
|
RH Im |
= |
|
|
|
|
|
|
|
. |
||||||
2 |
2 |
|
(R + R |
)2 + ( X |
i |
+ X |
H |
)2 |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
i H |
|
|
|
|
|
|
|
Отсюда видно, что первым условием получения максимума PA является
равенство
X H = −Xi .
В этом случае мощность, выделяемая в сопротивлении нагрузки
1 |
|
R E2 |
|
|
||
PA max = |
|
|
H |
m |
|
. |
2 |
|
(R + R |
)2 |
|||
|
|
|
i |
H |
59
Дифференцируя по RH и приравнивая производную к нулю, получим
второе условие, при выполнении которого активная мощность достигает наибольшего возможного (максимум максиморум) значения:
dP |
1 E2 |
(R + R )2 |
− 2(R + R )R E2 |
||||
A max |
= |
|
|
m |
i H |
i H H m |
= 0 . |
dR |
2 |
|
|
(R |
+ R )4 |
||
H |
|
|
|
i |
H |
Отсюда
Ri = RH .
При этом условии активная мощность в нагрузке
P |
|
E2 |
E2 |
||
= |
m |
= |
m |
. |
|
|
|
||||
A m m |
|
8Ri |
8RH |
||
|
|
Таким образом, условия получения наибольшей мощности в нагрузке могут быть выражены одной формулой
RH + jX H = Ri − jXi .
Если это условие выполняется, то считается, что генератор и нагрузка со-
гласованы.
На рис.47 показана зависимость PA max от отношения RH / Ri .
60
Рис.47
Поскольку ток в цепи протекает как через нагрузку, так и через внутреннее сопротивление генератора, то часть мощности генератора расходуется на его внутреннем сопротивлении и эту мощность можно считать бесполезно потерянной.
Коэффициент полезного действия равен
η = |
PA |
, |
P + P |
||
|
i A |
|
где Pi − мощность, расходуемая внутри генератора. Учитывая, что
P = |
1 |
R I 2 |
и P = |
1 |
R I 2 |
, |
|||||||
|
|
||||||||||||
A |
|
2 |
H m |
|
|
|
i |
2 i m |
|
||||
получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
η = |
|
|
RH |
|
= |
|
1 |
. |
|
|
|||
R |
|
|
|
|
|
||||||||
|
+ R |
1 + |
|
Ri |
|
|
|
||||||
|
|
i |
H |
|
R |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
H
График зависимости коэффициента полезного действия от отношения RH / Ri приведен на рис.47.
В режиме согласованной нагрузки ( Ri = RH ) полезная мощность макси-
мальна, коэффициент полезного действия равен лишь 50%, т. е. внутри генератора расходуется такая же мощность, какая выделяется в нагрузке, а отда-
ваемая генератором мощность вдвое превосходит полезную. При RH > Ri полезная мощность падает с ростом RH , в то время как коэффициент полезного действия продолжает расти, приближаясь к единице.
Втех случаях, когда получение высокого коэффициента полезного действия является решающим, следует выбирать режим цепи при RH > Ri .
Врадиотехнических цепях при преобразовании маломощных сигналов чаще всего стоит задача получения возможно большей полезной мощности; в
этом случае следует добиваться режима согласования Ri = RH .