- •1 Платиновые металлы
- •История открытия
- •1.2 Месторождения и распространение в природе
- •1.3 Физические свойства
- •1.4 Изотопы
- •1.5 Извлечение и очистка
- •2 Строение рутения
- •2.1 Поверхность Ферми Рутения
- •2.3 Полиморфизм рутения
- •2.4 Механические свойства и пластическая деформация рутения
- •3 Тепловые свойства рутения
- •4 Электрические свойства рутения
- •5 Термоэлектрические свойства рутения
- •6 Магнитные свойства рутения
- •7 Эмиссионные свойства рутения
- •8 Оптические свойства рутения
- •9 Химические свойства рутения
- •9.1 Химические свойства металлического рутения
- •9.2 Бинарные соединения рутения
- •9.3 Комплексные соединения рутения
3 Тепловые свойства рутения
Для разработки оптимальных режимов плавки тугоплавких металлов, расчетов термохимических реакций важное значение имеют такие характеристики, как температуры плавления и кипения, теплоты плавления и испарения, давление пара металла и т. д. Параметры тепловых свойств металлов являются характеристикой прочности межатомных связей в металле.
Рутений — тугоплавкий металл. Температура плавления его измерялась неоднократно. Температура, полученная при плавлении рутения, дополнительно очищенного зонной рафинировкой прецизионным оптическим методом, равна 2334°С. Результаты измерения температур плавления и кипения рутения, а также теплот плавления и испарения, по данным различных авторов, представлены в таблице 8. Эти величины очень важны с точки зрения возможной эксплуатации рутения в различных аппаратах и конструкциях.
Таблица 13 - значение температур плавления и кипения , теплот плавления и испарения по данным различных авторов
Т.пл, ˚C |
Т.кип. |
Теплота плавления ккал/моль |
Теплота испарения ккал/моль |
2282±20 |
4150K |
4,86 |
155 |
2250 |
4500K |
6,1 |
1,34 |
|
4350±100K |
|
|
2250±10 |
3900˚C |
|
|
2320±30 |
4300±100K |
6,2 |
|
2310±20 |
4325±25K |
4,678 |
|
2280±30 |
4400K |
|
|
2450 |
4900˚C |
|
154,9 |
2500 |
|
|
298 |
2700 |
|
|
144 |
Существенную роль играет испарение металлов в условиях практической эксплуатации. Скорость испарения чистых металлов в вакууме возрастает с увеличением степени нагрева. Установлено, что рутений испаряется быстрее, чем иридий. Давление паров рутения, по оценке Брюэра, составляет 1,09·10-2 мм рт. ст. при температуре плавления. Отполированная пластинка металла при нагревании в вакууме до 1300°С теряет за 30 часов 0,069% от своего первоначального веса. Несмеянов А. Н. вывел уравнений для давления пара рутения
log P1 мм = A-B/T+CT+D log T (5)
Это уравнение приемлемо для твердого и жидкого металла. Величины постоянных Л, В, С и D имеют следующие значения:
|
A |
B |
C |
D |
Ruтв |
2,44895 |
33512,82 |
-0,00030554 |
2,57203 |
Ruж |
-11,45649 |
29751,34 |
-0,00054932 |
6,41032 |
Паниш и Рейф определили давление пара рутения по методу Лангмюра и эффузионному методу Кнудсена в области 2000-2500 К, применив в качестве индикатора изотоп Ru103. Давление пара рутения выражено уравнением:
log P1 мм = 10,81-34480/Т (6)
Этими же авторами установлено, что в парах рутений одноатомен. Одним из важнейших свойств, характеризующих электронную и фононную подсистемы металла, является теплоемкость, которая определяет тепловую инерцию металла, способность его к аккумуляции тепла. Считается, что в первом приближении теплоемкость металла формируется из электронной теплоемкости, пропорциональной первой степени температуры и решеточной теплоемкости, которая при температурах, значительно меньших характеристической дебаевской температуры θD, изменяется по кубическому закону.
Таким образом, при
T≤θD; (7)
C = γT+αT 3 (8)
коэффициент пропорционален плотности состояний электронов проводимости вблизи ловерхности Ферми, т. е. характеризует электронную структуру металла. Коэффициент а определяется упругими свойствами и плотностью металла. Его измерение дает возможность определить температуры Дебая.
Экспериментальные значения у и θD рутения равны
γ·10-3, Дж (моль/град2) = 2,95; (9)
θD, K=530 (10)
Величина удельной электронной теплоемкости γ для рутения является наименьшей по сравнению со значениями для остальных платиноидов, что говорит о минимальной (в этом ряду) плотности состояния электронов проводимости у рутения. При температурах, близких к комнатной (θD), теплоемкость принимает значение, определяемое правилом Дюлонга и Пти. С повышением температуры наблюдается увеличение теплоемкости, которое подчинено уравнению:
С=α+βT (11)
Рост теплоемкости является следствием увеличения объема металла и связанного с ним увеличения потенциальной энергии межатомных сил. Удельная теплоемкость рутения от 0 до 1600°С приведена в таблице 9.
Таблица 14 – Удельная теплоемкость рутения
t, ˚C |
с, кал/г·град |
t, ˚C |
с, кал/г·град |
0 |
0,055066 |
900 |
0,0696 |
100 |
0,0567 |
1000 |
0,0712 |
200 |
0,0583 |
1100 |
0,0665 |
300 |
0,0599 |
1200 |
0,0730 |
400 |
0,0615 |
1300 |
0,0745 |
500 |
0,0631 |
1400 |
0,0745 |
600 |
0,0648 |
1500 |
0,1075 |
700 |
0,0664 |
1600 |
0,0566 |
800 |
0,0680 |
Для различных участков температурной области Егер и Розенбом получили для удельной теплоемкости следующие значения:
СР(0-1000˚)=0,550675+1,61676·10-5t; (12)
СР(1000-1070˚)=0,070641+57,905·10-5(t-1000)-0,07536·10-5(t-1000)2; (13)
СР(1070-1200˚)=0,062078+0,40379·10-5t; (14)
СР(1200-1400˚)=0,0559489+1,423810·10-5t; (15)
СР(1400-1600˚)=0,074615+74,752·10-5(t-1400)-0,3187(t-1400)2. (16)
Из указанных данных Келли вывел уравнения, для атомной теплоемкости металлического рутения, которые передают экспериментальные величины с ошибкой не более 1%.
Температура, K |
ср |
273-1308 |
5,10+1,72·10-3.Т |
1308-1773 |
4,78+1,72·10-3.Т |
1773-1877 |
5,44+1,02·10-3.Т |
ср = 6,049 при 15°С рассчитана по формуле
ср= с- (17)
где: а-939,8 — пригоден для любого элемента;
b и с—параметры, выбранные для рутения, равные 352 и 8,610;
Теплоемкости рутения для низких температур измерены в узкой области от 20,4 до 77,3 К. Средняя удельная теплоемкость при 50 К равна 0,0109 кал/г·град . Измерение атомной теплоемкости от 10 К до 0°С произведены в работе. В таблице 10 приведены вычисленные авторами работы значения ср, значения разности теплоемкостей при постоянном давлении и при постоянном объеме ср - сv, а также значения электронной теплоемкости сe. Кроме того, в работе приведены значения решеточной теплоемкости сD
Таблица 15 - теплоемкость рутения
T, K |
cp |
cp-cv |
ce |
10 |
0,0098 |
- |
0,0062 |
15 |
0,0216 |
- |
0,0092 |
20 |
0,0416 |
- |
0,0123 |
25 |
0,0835 |
- |
0,0168 |
30 |
0,1665 |
- |
0,0201 |
35 |
0,2800 |
- |
0,0235 |
40 |
0,4500 |
- |
0,0268 |
45 |
0,6935 |
- |
0,0302 |
50 |
0,8860 |
- |
0,0335 |
60 |
1,392 |
0,001 |
0,040 |
70 |
1,917 |
0,002 |
0,047 |
T, K |
cp |
cp-cv |
ce |
80 |
2,399 |
0,003 |
0,054 |
90 |
2,837 |
0,005 |
0,060 |
продолжение таблицы 15
100 |
2,231 |
0,008 |
0,067 |
110 |
3,570 |
0,010 |
0,074 |
120 |
3,858 |
0,013 |
0,080 |
130 |
4,113 |
0,016 |
0,087 |
140 |
4,329 |
0,018 |
0,094 |
150 |
4,520 |
0,021 |
0,101 |
160 |
4,688 |
0,025 |
0,107 |
170 |
4,839 |
0,028 |
0,114 |
180 |
4,965 |
0,031 |
0,121 |
190 |
5,072 |
0,035 |
0,127 |
200 |
5,168 |
0,038 |
0,134 |
210 |
5,253 |
0,041 |
0,141 |
220 |
5,337 |
0,045 |
0,147 |
230 |
5,410 |
0,047 |
0,154 |
240 |
5,481 |
0,050 |
0,161 |
250 |
5,545 |
0,054 |
0,168 |
260 |
5,609 |
0,057 |
0,174 |
270 |
5,667 |
0,061 |
0,181 |
273,16 |
5,683 |
0,062 |
0,183 |
Из величин теплоемкости при низких температурах Клаузиус и Писберген определили графически стандартную энтропию твердого металлического рутения: S°298=6,28±0,05 э. е. Внутренняя энергия при 25°С равняется 1123 кал/г·атом. Свободная энергия при постоянном объеме -
- 903 кал/г-атом.
Сведения о характеристической температуре металлического рутения имеются в ряде работ. В таблице 11 приведены значения характеристической температуры рутения при различных температурах по шкале Кельвина.
Тугоплавкие переходные металлы характеризуются низкими значениями теплопроводности по сравнению с другими металлами. Теплопроводность металлов — это свойство, которое обусловлено переносом тепловой энергии электронами проводимости и упругими колебаниями решетки. Теплопроводность разных металлов по-разному зависит от температуры в различных ее интервалах. Значение теплопроводности рутения в интервале 100-500 К приведены в таблице 12. С повышением температуры растет и теплопроводность. В области температур несколько ниже комнатной (порядка θD/4) теплопроводность рутения несколько понижается. Подобное понижение предполагается и у остальных платиновых металлов.
Тепловое расширение металлов является следствием асимметрии сил притяжения и отталкивания между атомами кристаллической решетки. Асимметрия увеличивается при повышении температуры и приводит к изменению объема и линейных размеров тела. Измерение теплового расширения сплавов является одним из чувствительных методов физико-химического анализа.
Таблица 16 - Значения характеристических температур рутения при разных температурах
-
T, K
θD
10
362
15
417
20
447
25
443
30
422
35
413
40
401
50
387
60
383
70
879
80
378
90
377
100
375
120
372
140
369
160
364
180
357
200
351
250
322
273,16
269
Таблица 17 - Коэффициент теплопроводности рутения
-
T, K
λ, Вт/см·град
100
1,51
200
1,13
300
1,09
400
1,06
500
1,03
Коэффициент теплового расширения рутения в интервале от 0 до 100°С равен 9,1 · 106 1/град.
Средние значения коэффициентов теплового расширения для рутения, полученные на монокристалле с отношением R300K/R4,2K ≈ 2000 в интервале 77-
-300 К, составляют: αǁ =7,4; α﬩ =5,1; β= 1,76 .