- •1.Схемы замещения электрических цепей
- •2.Закон ома
- •3.Законы кирхгофа
- •Второй закон Кирхгофа
- •И методы их расчета Последовательное соединение - это совокупность связанных элементов электрической цепи, не имеющая узлов.
- •Преобразование звезды сопротивлений в эквивалентный треугольник
- •6. Метод непосредственного применения законов кирхгофа
- •7. Метод контурных токов
- •8. Метод узловых напряжений
- •9. Метод двух узлов Для сложных электрических цепей с двумя узлами система уравнений (1.24) вырождается в одно уравнение, из которого можно напрямую определить величину узлового напряжения:
- •10. Метод наложения.
- •11.Метод эквивалентного генератора.
- •12.Особенности расчета цепей с источниками тока.
- •13.Действующие и средние значения синусоидально изменяющихся токов, напряжения и эдс.
- •14.Представление синусоидальных величин векторами и комплексными числами.
- •15.Активное сопротивление в цепи синусоидального тока.
- •16.Индуктивность в цепи синусоидального тока.
- •17.Емкость в цепи синусоидального тока.
- •18.Анализ цепи с последовательным соединением r, l, c – элементов.
- •19. Параллельное соединение r, l, c
- •20. Последовательное соединение элементов
- •21. Активная, реактивная и полная мощности цепи
- •22. Резонанс напряжений.
- •23. Резонанс токов
- •24. Взаимная индуктивность
- •25. Цепи, связанные взаимной индукцией
- •26. Периодические несинусоидальные токи и напряжения. Общие сведения.
- •28. Представление периодических несинусоидальных величин.
- •27. Представление периодических несинусоидальных величин
- •28. Общий подход к анализу цепей с периодическими величинами.
- •29. Нелинейные цепи. Общие сведения
- •30. Расчет нелинейных цепей постоянного тока с последовательным соединением элементов.
- •31. Расчет нелинейных цепей постоянного тока с параллельным соединением элементов.
- •32. Расчет нелинейных цепей постоянного тока при смешанном соединении элементов.
- •33. Симметрия периодических функций.
- •34. Расчет электрических цепей с несинусоидальными функциями.
- •1)Гармонический анализ.
- •2)Аналитический расчет.
- •3.Синтез решения.
- •35. Основные коэффициенты характеризующие несинусоидальные цепи
16.Индуктивность в цепи синусоидального тока.
Идеальный индуктивный элемент не обладает ни активным сопротивлением, ни емкостью. Пусть протекающий через него ток (см. рис. 8) определяется выражением . Тогда для напряжения на зажимах катушки индуктивности можно записать
. |
(5) |
Полученный результат показывает, что напряжение на катушке индуктивности опережает по фазе ток на π/2. Таким образом, если на входы двухлучевого осциллографа подать сигналы u и i, то на его экране (идеальный индуктивный элемент) будет иметь место картинка, соответствующая рис. 9.
Из (5) вытекает:Um=wLIm=XLIm
U=wLI=XLI .
Введенный параметр XL=wL называют реактивным индуктивным сопротивлением катушки; его размерность – Ом. Как и у емкостного элемента этот параметр является функцией частоты. Однако в данном случае эта зависимость имеет линейный характер, что иллюстрирует рис. 10. Из рис. 10 вытекает, что при f=0 катушка индуктивности не оказывает сопротивления протекающему через него току, и при .
Переходя от синусоидальных функций напряжения и тока к соответствующим комплексам:
;
,
разделим первый из них на второй:
или
. |
(6) |
В полученном соотношении - комплексное
сопротивление катушки индуктивности. Умножение на соответствует повороту вектора на уголпротив часовой стрелки. Следовательно, уравнению (6) соответствует векторная диаграмма, представленная на рис. 11
Полное сопротивление индуктивной катушки или модуль комплексного сопротивления
.
Комплексному уравнению (6.12) соответствует векторная диаграмма (рис.6.5).
Рис. 6.5
Из анализа диаграммы видно, что вектор напряжения на индуктивности опережает вектор тока на 90o. В цепи переменного тока напряжения на участках цепи складываются не арифметически, а геометрически. Если мы поделим стороны треугольника напряжений на величину тока Im, то перейдем к подобному треугольнику сопротивлений (на рис).
Из треугольника сопротивлений получим несколько формул:
R=Zcosφ; XL=Zsinφ.
17.Емкость в цепи синусоидального тока.
Идеальный емкостный элемент не обладает ни активным сопротивлением (проводимостью), ни индуктивностью. Если к нему приложить синусоидальное напряжение (см. рис. 4), то ток i через него будет равен
Полученный результат показывает, что напряжение на конденсаторе отстает по фазе от тока на π/2. Таким образом, если на входы двухлучевого осциллографа подать сигналы u и i, то на его экране будет иметь место картинка, соответствующая рис. 5.
Из (3) вытекает:
;
Введенный параметр называют реактивным емкостным сопротивлением конденсатора. Как и резистивное сопротивление,XC имеет размерность Ом. Однако в отличие от R данный параметр является функцией частоты, что иллюстрирует рис. 6. Из рис. 6 вытекает, что при f=0 конденсатор представляет разрыв для тока, а при .
Переходя от синусоидальных функций напряжения и тока к соответствующим им комплексам:
;
,
- разделим первый из них на второй:
или
В последнем соотношении - комплексное сопротивление конденсатора. Умножение насоответствует повороту вектора на уголпо часовой стрелке. Следовательно, уравнению (4) соответствует векторная диаграмма, представленная на рис. 7.