- •Приложения п1. Связь между проекциями вектора в различных системах координат п1.1. Прямоугольная, цилиндрическая и сферическая системы координат
- •П2.2. Дифференциальные операции первого порядка
- •П2.3. Дифференциальные операции второго порядка
- •П3. Интегральные теоремы, используемые при анализе электромагнитных полей
П2.2. Дифференциальные операции первого порядка
Рассмотрим некоторые соотношения векторного анализа, которые необходимы при изучении электромагнитных волн. Пусть задана некоторая функция одного аргумента. Скорость изменения функции описывается с помощью производной. Производная находится дифференцированием заданной функции. Дифференциальные операции определены не только для функции одной переменной, но и для скалярных и векторных полей. Для скалярного поля обычно вводят одну дифференциальную операцию первого порядка – градиент. Для векторных полей две операции – дивергенция и ротор.
Градиент скалярного поляэто вектор, направленный по нормали к поверхности равного уровня в сторону возрастания функции и численно равный скорости изменения функции по этому направлению.
. (П2.1)
Черточку над символом градиента обычно не ставят. Градиент в обобщенной ортогональной системе координат u, v, wзаписывается в виде:
. (П2.2)
Воспользуемся таблицей коэффициентов Ляме (см. таб. П1.1) и запишем градиент в различных системах координат.
, (П2.3)
, (П2.4)
. (П2.5)
Дивергенцией векторного поляназывают удельный поток этого вектора из объемаVчерез поверхностьS, ограничивающую этот объем, приV, стремящемся к нулю.
. (П2.6)
Дивергенция – это скаляр, описывающий источники поля. Если из рассматриваемой точки идет поток вектора , то в этой точке есть источник или сток этого вектора. В противном случае, какой поток вектора войдет через поверхность в объем, такой и выйдет и суммарный поток будет равен нулю.
Дивергенция в обобщенной ортогональной системе координат u, v, wзаписывается в виде:
.
Воспользуемся таблицей коэффициентов Ляме и запишем дивергенцию вектора в различных системах координат.
(П2.8)
(П2.9)
(П2.10)
Ротором векторного поля называют циркуляцию этого вектора по замкнутому контуруℓ, поделенную на величину площадиS, охваченной этим контуром при стремленииSк нулю. Ротор – векторная величина. Он направлен по нормали к поверхностиS.
(П2.11)
Запишем проекции ротора векторана координатные оси в обобщенной системе координат.
;
; (П2.12)
.
Воспользуемся таблицей коэффициентов Ляме и запишем проекции ротора вектора в различных системах координат.
;;
. (П2.13)
;;
. (П2.14)
;
;
. (П2.15)
В прямоугольной системе координат дифференциальные операции над полями принято представлять с помощью векторного оператора
. (П2.16)
Оказывается, что
grad U =U, div = (), rot= [].
В этих выражениях операторучаствует и как обычный вектор, и как оператор, выполняющий операции дифференцирования. Пользуясь, можно получить правила выполнения дифференциальных операций первого порядка над произведениями полей. Найдем, например, дивергенцию векторного произведения двух векторов.
. (П2.17)
Проведенные операции можно прокомментировать так. Сначала используются дифференциальные свойства оператора . Берется производная от произведения. Сомножители нельзя произвольно переставлять, так как в векторном произведении при перестановке сомножителей изменяется знак. Поэтому, сохраняя прежний порядок сомножителей, мы отмечаем символом «дуга» тот сомножитель, на который действует дифференциальный оператор. В одном из случаев дифференциальный оператор оказывается справа от сомножителя, на который он воздействует. Нужно переставить их местами. Так и делаем, но не забываем, что при этом знак произведения изменится. Получив окончательное выражение, заменяем операторградиентом, если он воздействует на скаляр; дивергенцией, если он участвует в скалярном произведении и ротором, если он участвует в векторном произведении.
Запишем еще ряд равенств, часто используемых при анализе электромагнитных полей.
grad (U) =(U) == grad U + U grad . (П2.18)
. (П2.19)
(П2.20)
(П2.21)