- •5. Электромагнитное поле в земных и космических условиях
- •5.1 Параметры электромагнитного поля, излученного в свободное пространство
- •5.2. Область пространства, существенно влияющая на формирование поля в области приема
- •5.3. Распространение земной волны
- •5.4. Поле высоко поднятого излучателя в освещенной зоне в приближении плоской Земли
- •5.5. Поле низко расположенного излучателя в приближении плоской Земли
- •5.6. Поле в зоне полутени и тени
- •5.7. Классификация радиоволн
- •5.8. Электромагнитные свойства поверхности и атмосферы Земли
- •Электромагнитные свойства земной поверхности
- •Электромагнитные свойства земной атмосферы
- •Земное электричество и магнетизм
- •5.9. Влияние атмосферы на распространение электромагнитного поля
- •5.10. Особенности распространения радиоволн различных диапазонов Распространение сверхдлинных волн
- •Распространение длинных волн
- •Распространение средних волн
- •Распространение коротких волн
- •Распространение ультракоротких волн
- •Задачи и упражнения
Электромагнитное поле в земных и космических условиях
5. Электромагнитное поле в земных и космических условиях
5.1 Параметры электромагнитного поля, излученного в свободное пространство
Электромагнитное поле по мере распространения в свободном пространстве изменяется по амплитуде. Это изменение можно рассчитать, учитывая свойства источника сигнала и пространства между источником и приемником. Пусть источник электромагнитного поля излучает равномерно во все направления мощность Р1. Тогда среднее значение вектора Пойнтинга на расстоянииr от источника определится делением этой мощности на площадь сферы радиусомr
.
Если мощность излучается не равномерно, а так, что плотность потока мощности в выбранном направлении в D1раз больше, то
, (5.1)
где D1– коэффициент усиления или коэффициент направленного действия источника. Рассчитаем напряженность электрического поля в точке, находящейся на расстоянииr от источника.
;
;. (5.2)
В интересующей нас точке расположим приемник сигнала. Мощность сигнала, поступившего в приемник, равна произведению плотности потока мощности вблизи приемника на его эффективную площадь
. (5.3)
Эффективная площадь приемника равна самой площади, если он расположен перпендикулярно направлению распространения волны и фаза возбуждаемого в нем тока во всех точках одинакова. В реальном приемнике эти условия нарушаются тем сильнее, чем меньше длина волны. Эффективная площадь растет с ростом коэффициента направленного действия. Расчет показывает, что для расчета эффективной площади приемника достаточно длинны волны и коэффициента направленного действия, который зависит от размеров приемника.
. (5.4)
Подставим эффективную площадь в (5.3)
. (5.5)
Это формула идеальной радиосвязи (радиолинии первого типа), хорошо описывающая энергетические соотношения в радиолинии при отсутствии потерь.
В радиолинии второго типа тело облучается СВЧ мощностью и отражает сигнал, который принимается приемником. Если расстояние от передатчика до отражающего тела r1, то плотность потока мощности на нем
,
а мощность, отраженная телом
Pоп= Попэфф,
где эфф– коэффициент пропорциональности, называемый эффективной площадью рассеяния (ЭПР). ЭПР зависит от формы, размеров, электрических свойств тела и его ориентации относительно направления распространения радиоволн. Считая, что действующая площадь приемной антенны определяется выражением (5.3), а расстояние от отражающего тела до приемникаr2, для мощности на входе приемника получим:
. (5.6)
Если прием и передача проводятся в одном и том же месте, то r1 = r2 = rи вместо (5.6) получим:
(5.7)
Выражение (5.7) называют уравнением идеальной радиолокации(или радиолинии второго типа).
При проектировании систем приходится учитывать сведения о потерях при передаче электромагнитной энергии. Потерями передачи Lназывают отношение мощности на выходе передатчика к мощности на входе приемника:
L = P1/P2 . (5.8)
Индексом «0» будем обозначать потери идеальной линии передачи. Для радиолинии первого типа (режим радиосвязи)
. (5.9)
Потери, не связанные со свойствами антенн и определяемые свойствами пространства, обозначают через L0и называютпотерями на расходимость.
. (5.10)
Для радиолинии второго типа (режим радиолокации), если прием и передача производятся в одном месте
. (5.11)
В реальных средах наряду с потерями на расходимость существуют и другие потери. Эти потери обычно описывают с помощью множителя ослабления V, который определяется как отношение электромагнитного поля при наличии (E) и в отсутствие (E0) потерь:
. (5.12)
Множитель ослабления используется, например, для описания влияния поверхности Земли на электромагнитное поле, распространяющееся вблизи этой поверхности, или для описания влияния поглощения в атмосфере на амплитуду сигнала.