- •Статистические системы
- •Флуктуации значений наблюдаемых
- •Чему равно значение энергии частицы, способной взаимодействовать с окружающей средой?
- •СИСТЕМЫ
- •МАКРО-наблюдаемые
- •Основная идея статистической механики заключается в переходе от МГНОВЕННЫХ значений результатов измерения к
- •Статистические системы и время
- •Модель статистического ансамбля
- •Статистический
- •Определение спектра
- •Априорные модели функций распределения
- •Микроканонический ансамбль
- •Пример № 2: «электрон в ящике»
- •Многочастичные системы
- •Глобальные и локальные наблюдаемые
- •Вычисление глобальных вероятностей
- •Числа доступных состояний ( Ωi ) для реальных систем чрезвычайно велики.
- •Влияние числа частиц в системе
- •Влияние числа частиц в системе
- •При N статистическое поведение исчезает (становится незаметным), несмотря на то, что система находится
- •Релаксация неравновесных систем
- •Второе начало термодинамики
- •Канонический ансамбль
- •Функция распределения КА
- •Два способа изменения энергии
- •Модель Л. Больцмана
- •Энергия частицы, Е Энергия термостата Число способов, (Е)
- •Числовые значения больцмановских факторов е–Еi/ и
- •Температура
- •Модель «частица в ящике»
- •Статистическая сумма
- •Пример: «электрон в намагниченном ящике»
- •Энергии Вероятности
- •Термическая релаксация
- •Большой канонический ансамбль (БКА)
- •Термостат Етерм
- •Функция распределения БКА
- •Химический потенциал
- •Химическая энергия
- •Большая статистическая сумма
- •Диффузионное равновесие
- •Квантовые статистики
- •Статистика Бозе – Эйнштейна
- •Статистика Больцмана – Гиббса (для любых частиц)
- •При высоких температурах практически все частицы находятся на высоких уровнях энергии, и поэтому
Статистический |
А1, А2, … , Аn |
ансамбль |
P1, P2, … , Pn |
( А1, А2, … , Аn ) — спектр
( P1, P2, … , Pn ) — функция распределения
Вычисление среднего значения
Aa = P1 A1 + P2 A2 + … + Pn An = Pi Ai
Среднее по |
At |
= Aa |
«Эргодические» |
ансамблю |
системы |
||
|
|
|
|
Определение спектра
( А1, А2, … , Аn ) квантовая механика
Определение вероятностей
( P1, P2, … , Pn ) априорные модели
Постулат: игральная кость симметрична и, следовательно, все вероятности одинаковы
А1, А2, … , Аn |
= |
1, 2, 3, 4, 5, 6 |
|
P1, P2, … , Pn |
1/6 |
1/6 1/6 1/6 1/6 1/6 |
Aa = (1/6) (1 + 2 + 3 + 4 + 5 + 6) = 3,5
Априорные модели функций распределения
МИКРОКАНОНИЧЕСКИЙ ансамбль (МКА)
(энергия) E = const; (число частиц) N = const
КАНОНИЧЕСКИЙ ансамбль (КА)
E ≠ const; N = const
БОЛЬШОЙ КАНОНИЧЕСКИЙ ансамбль (БКА)
E ≠ const; N ≠ const
Микроканонический ансамбль
Энергия Число частиц
E = const |
«изолированные» |
N = const |
системы |
Функция распределения МКА
Р1 = Р2 = … = Рn = 1/Ω
где Ω — число допустимых состояний
Пример № 1: «игральная кость»
А1, А2, … , Аn |
= |
1, 2, 3, 4, 5, 6 |
|
P1, P2, … , Pn |
1/6 |
1/6 1/6 1/6 1/6 1/6 |
Пример № 2: «электрон в ящике» |
S |
Измерение проекции |
Sz |
= ? |
|
|
|
|
|
|
|
вектора спина SZ |
|
|
|
|
S |
S |
– /2, |
|
|
Z1 |
Z2 = |
+1 /2 |
1 |
/2 |
P1 |
P2 |
/2 |
|
|
Sz = – /2 Sz = |
|
|
|
|
+ /2 |
|
|
|
|
Sz = (1/2)[ + /2 ] + (1/2)[ – /2 ] = 0
Многочастичные системы
Пример № 3: «10 электронов в ящике»
Измерение SZ
SZ = (SZ)1 + (SZ)2 + … + (SZ)10
Глобальная |
Локальные (одночастичные) |
наблюдаемая |
наблюдаемые |
Глобальные и локальные наблюдаемые
|
|
|
Локальная проекция |
|
|
|||||
|
|
(SZ )i / = { –1/2 |
+1/2 } |
|
|
|||||
|
|
|
|
P = { |
1/2 |
|
1/2 } |
|
|
|
|
|
Глобальная проекция SZ / |
|
|||||||
{ –5 |
–4 |
–3 |
–2 |
–1 |
0 |
+1 |
+2 |
+3 |
+4 |
+5 } |
{ P1 |
P2 |
…………………………………….. P11 } |
Вычисление глобальных вероятностей
SZ = +4 • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • •
• • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • •
Число способов реализации глобального состояния
Ω(SZ = +4 ) = 10
Сkn
Sz/ +5
Ωi 1
|
n! |
|
|
n(n – 1)(n – 2) … (n – k + 1) |
|||||
= ————– = ——————————— |
|||||||||
k! (n – |
|
|
1 2 3 |
… |
k |
|
|||
k)! |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
+4 |
+3 |
+2 |
+1 |
0 |
–1 |
–2 |
–3 |
–4 |
–5 |
10 |
45 |
120 |
210 |
256 |
210 |
120 |
45 |
10 |
1 |
Число ЛОКАЛЬНЫХ состояний (различимых «изнутри»)
Ω = Ωi = 1024
Все локальные состояния РАВНОВЕРОЯТНЫ
Pi лок. = 1/1024
Глобальные вероятности: Pi глоб. = Ωi / 1024
Числа доступных состояний ( Ωi ) для реальных систем чрезвычайно велики.
Поэтому для удобства вычислений пользуются их логарифмами (натуральными):
Ωi ln Ωi = i
i — статистическая энтропия i-го глобального состояния
Si = k ln Ω i = k i
Si — термодинамическая энтропия,
k = 1,38 10–23 Дж/моль К — постоянная Больцмана