Пример
Ядро 27Si в результате β+ -распада
27 Si → 27 Al +e+ +νe превращается в «зеркальное»
ядро 27Al. Максимальная энергия позитронов 3,48 МэВ. Оценить радиус этих ядер.
Разность энергий связи двух зеркальных ядер
Eсв = 65 ZeR2 , где R — радиус ядра, e — заряд электрона и Z — атомный номер, в данном случае
ядра 27Al, откуда R = 6 Ze2 .
5 Eсв
Максимальная энергия спектра позитронов при β+ -распаде
Emax+ |
Q |
+ = E (A, Z −1) − E (A, Z ) −(m −m |
) −m = |
||||
β |
β |
св |
св |
n |
p |
|
e |
= Eсв (A, Z −1) − Eсв (A, Z) −1,80 МэВ= |
Eсв |
−1,80 |
МэВ. |
Радиус ядра можно рассчитать, используя соотношение
R = |
6Ze2 |
6×13×1,44 МэВ Фм |
|
|
|
= |
5×(3,48 +1,80) МэВ |
≈ 4,3 Фм. |
|
5(Eβmax+ +1,80 МэВ) |
γ-переходыв
атомныхядрах
γ-переходывядрах
|
|
J Pf |
|
|
E f |
f |
f |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
J γPγ |
i |
J iPi Ei |
Изменение состояний атомного ядра, сопровождающееся испусканием или поглощением γ-квантов, называют γ-переходами в атомных ядрах.
γ-переходы происходят в результате
электромагнитного взаимодействия.
Законы сохранения энергии E ,
момента |
количества |
движения |
J |
и |
|||||
четности |
P |
в |
|
электромагнитных |
|||||
переходах: |
|
|
Ji − J f |
|
≤ Jγ ≤ Ji |
+ J f |
|
||
J f = Ji |
+ Jγ или |
|
|
, |
|||||
Pf = Pi Pγ |
или |
Pγ |
= Pi Pf , |
|
|
||||
|
E f = Ei + Eγ +TR . |
|
|
TR - энергия ядра отдачи.
Классификацияфотонов
Обычно используется классификация фотонов по моменту количества движения и четности. Полный момент количества движения фотона Jγ
принимает целочисленные значения, начиная с единицы: J = 1, 2, 3, ... Значение J = 0 для фотона
исключено, так как оно отвечает сферически симметричному состоянию, а электромагнитная волна поперечна. Число J называется мультипольность фотона. В частности, низшие мультиполи имеют следующие названия: диполь − при J = 1, квадруполь − при J = 2, октуполь − при J = 3.
Спин фотона s = Jmin(фотон) = 1.
Представим полный момент фотона J в виде следующей векторной суммы: J = s + l , где l
будем называть орбитальным моментом фотона ( l – ранг входящих в волновую функцию фотона сферических функций Ylm ).
Для фиксированного J фотона l = J ± 1, J.
Внутренняя чётность фотона отрицательна (как кванта векторного поля). Поэтому полная чётность фотона есть произведение его внутренней чётности π = −1 и орбитальной
чётности (−1)l
P =π (−1)l = (−1)l+1
Магнитныеиэлектрические
фотоны
Фотоны с определённым значением полного момента J имеют разные значения орбитального момента l и, следовательно, разные чётности. В зависимости от чётности при определенном значении J фотоны различают по типу на магнитные и электрические:
l = J, P = (−1)J+1 − магнитные фотоны (МJ);
l = J ± 1, P = (−1)J − электрические фотоны (ЕJ).
Для фотонов определенного типа и мультипольности используются следующие обозначения: сначала ставится буква Е для электрического фотона и буква М для магнитного. Затем пишется цифра, равная полному моменту J фотона. Например, электрический дипольный фотон обозначается через Е1, магнитный дипольный – через М1, электрический квадрупольный – через Е2.
Названия «магнитный» и «электрический» происходят от типа систем зарядов и токов, излучающих соответствующие фотоны. Так, при колебании электрического диполя испускаемое электромагнитное излучение с квантовой точки зрения состоит из E1-фотонов. Колеблющийся магнитный диполь испускает M1-фотоны.
Мультипольности γ-переходов
1− |
|
1+ |
|
2+ |
|
2− |
|
|
|
||||
E1 |
М1 |
|
Е2 |
|
М2 |
|
0+ |
|
0+ |
|
0+ |
|
0+ |
|
|
|
Мультипольность перехода определяется значениями спинов и четностей начального и конечного уровней. Если спин одного из этих уровней равен нулю, то возможен переход лишь одного типа и мультипольности.
Если спины как начального, так и конечного состояний не равны нулю, то излучение будет состоять из нескольких мультиполей. Так при переходе 1/2−→ 3/2− излучение будет смесью Е2+М1. При испускании фотонов различной
мультипольности важно знать, как соотносятся вероятности их испускания.
Правила отбора по чётности имеют вид:
P P |
f |
= (−1)J |
для EJ-фотонов; |
i |
|
|
|
P P |
f |
= (−1)J +1 |
для MJ-фотонов. |
i |
|
|
Вероятности испускания или поглощения магнитных и электрических фотонов описываются следующими приближенными соотношениями
1 |
|
R 2 J +2 |
|
1 |
|
R 2 J |
||||
w(MJ ) |
|
|
|
|
, |
w( EJ ) |
|
|
|
. |
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|