Пример
Мишень из естественной смеси изотопов бора бомбардируется протонами. После окончания облучения детектор β -частиц
зарегистрировал активность 100 Бк. Через 40 мин активность образца снизилась до ~25 Бк. Каков источник активности? Какая ядерная реакция происходит?
Активность меняется со временем по закону
A = A0e−λt .
Отсюда находим период полураспада
T |
= |
ln 2 |
= |
τ ln 2 |
|
= |
40ln 2 |
= 20 мин. |
|
λ |
ln(A / A ) |
ln(100 / 25) |
|||||||
1/ 2 |
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
0 |
1 |
|
|
|
Такой период полураспада имеет изотоп 12С, который образуется в реакции 11B(p,n)11C.
Вопрос
Какими методами можно измерить периоды полураспада атомных ядер, имеющие следующие значения
•106 лет,
•1 с,
•10–12 с,
•10–20 с?
Пример
Активность препарата 32P равна 2 мкКи. Сколько весит такой препарат?
Количество ядер в образце массой m грамм
N = mNA A ,
NA — число Авогадро, A — массовое число.
Активность препарата I0 = N0λ = mNA ln 2 , тогда
T1/ 2 A
его масса будет
m = I0T1/ 2 A =
NA ln 2
= 2 10−6 Ки×3,7 1010 расп./с Ки×14,5 суток×86400 с/сутки×32 = 6,02 1023 моль−1 ×0,693
= 7,1 10−12 г.
α-распад
α-распад
α-распад — распад атомных ядер, сопровождающийся испусканием α-частицы (ядра 4 He).
α-распад происходит в результате сильного
взаимодействия
Подавляющее большинство α-радиоактив-
ных изотопов расположено в области
тяжелых |
ядер Z >82. |
α-радиоактивные |
|
изотопы |
располагаются |
также |
вблизи |
границы протонной стабильности Bp |
= 0. |
Энергия α-распада Qα
Необходимым условием α-распада ядра (A, Z ) является
M ( A, Z ) > M ( A −4, Z −2) + Mα ,
M (A, Z ) — масса исходного ядра,
M (A −4, Z −2) — масса конечного ядра, Mα — масса α-частицы.
В результате α-распада конечное ядро (A −4, Z −2) и α-частица приобретают
суммарную кинетическую энергию Qα
Qα =[M (A, Z) −M (A −4, Z −2) −Mα ]c2 ,
Qα — энергия α-распада.
Из законов сохранения энергии и импульса следует, что энергия
α-частицы Tα
= M (A −4, Z −2)
Tα Qα M (A −4, Z −2) + Mα .
Энергии α-частиц
В зависимости энергии α-частиц Tα от числа
нейтронов N в исходном ядре ярко проявляются оболочечные эффекты. Пик при N = 128
обусловлен образованием сильно связанного магического ядра.
α-распад
Важной особенностью α-распада является то, что при небольшом изменении энергии α-частиц периоды
полураспада изменяются на много порядков. Периоды полураспада известных α-радиоактивных
изотопов варьируются в широких пределах
0,3 мкс (212 Po )<T1/ 2 < (2 −5) 1015 лет (186 Os, 144 Nd, 174 Hd )
Энергия α-частиц изменяется в пределах от 2 до 9 МэВ.
Зависимость периода полураспада чётно-чётных изотопов 74 ≤ Z ≤106 от энергии α-распада.
Данные хорошо аппроксимируются зависимостью
lgT |
= |
9,54Z 0,6 |
|
||
Q |
|
−51,37 . |
|||
1/ 2 |
|
1/ 2 |
|||
|
|
α |
|
|
|
Физикапроцесса α-распада
Основная особенность α-распада — сильная зависимость вероятности α-распада от энергии α-распада — обусловлена вероятностью прохождения α-частицы через
потенциальный барьер.
Вероятность α-распада λ равна произведению вероятности обнаружить α-частицу на границе
ядра f на вероятность её прохождения через
потенциальный барьер D.
f D
f = |
V |
= |
V |
≈ |
c |
|
2(Tα +V0 ) |
|
|
|
|
||||||||
|
1/ 3 |
1/ 3 |
2 |
||||||
|
2R |
2r0 A |
2r0 A |
|
Mαc |
|
,
V — скорость α-частицы внутри ядра, Tα — кинетическая энергия α-частицы,
Mα — приведенная масса α-частицы, V0 — ядерный потенциал.
Прохождение α-частицычерез
потенциальныйбарьер
Поле, в котором движется α-частица, вылетающая из ядра,
имеет характерную форму барьера. Вплоть до поверхности ядра ядерные силы притяжения удерживают α-частицу в ядре.
На расстояниях больше радиуса атомного ядра – это кулоновские силы отталкивания. Поэтому по мере удаления α-частицы от центра ядра её потенциальная энергия вначале
растёт, достигая максимума, а затем падает до нуля на бесконечности.
Можно выделить три области. |
|
|
|
||
1. r < R — сферическая |
потенциальная яма |
глубиной |
V0. |
||
В классической |
механике |
альфа-частица |
с |
кинетической |
|
энергией Eα +V0 |
может двигаться в этой |
области, но |
не |
способна ее покинуть. В этой области существенно сильное взаимодействие между альфа-частицей и остаточным ядром.
— область потенциального барьера, в которой
потенциальная энергия больше энергии альфа-частицы, т.е. это область запрещенная для классической частицы.
— область вне потенциального барьера. В квантовой
механике возможно прохождение альфа-частицы сквозь потенциальный барьер.
Прохождение α-частицычерез
потенциальныйбарьер
Для расчета вероятности прохождения α-частицы сквозь
потенциальный барьер, необходимо решить стационарное уравнение Шредингера для частицы массы μ в
центральном потенциале V(r):
ˆψ ( )= ˆ + ψ ( )= ψ ( )
H r Tα V (r) r T α r ,
На рисунке показана зависимость потенциальной энергии взаимодействия между альфа-частицей и конечным ядром от расстояния между их центрами. Кулоновский потенциал обрезается на расстоянии R, которое приблизительно равно радиусу конечного ядра. Высота кулоновского барьера Bk определяется соотношением
B |
= zZe2 |
|
zZe2 |
|
2Z |
|
k |
R |
|
r A1/3 |
|
A1/3 |
. |
|
|
|
0 |
|
|
|
Z и z — заряды (в единицах заряда электрона e) конечного ядра и альфа-частицы соответственно.
Например, для 238U Bk 30 МэВ.
Прохождение α-частицычерез
потенциальныйбарьер
Вероятность прохождения α-частицы с энергией Tα через потенциальный барьер V (r).
|
|
2 |
R0 |
|
P = exp |
− |
|
∫R |
2μ[V (r) −Tα ]dr . |
|
|
|
|
|
Пример.
Оценитьвероятность α-распада
|
|
|
|
|
|
|
V0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
De−qr |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
eikr |
|
|
|
Aeikr |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
α |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
2 |
|
|
|
|
3 |
|
Tα |
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
R |
|
|
|
R0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
R |
|
|
R0 |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 R0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
v |
|
|
|
v |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
λ ≈ |
|
|
|
P = |
|
|
|
exp |
− |
|
∫ |
2μ[V (r) −Tα ]dr |
||||||||||||||
|
2R |
2R |
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
R |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Оценим T1/ 2 |
|
в приближении прямоугольного |
барьера, положив V – Е = 20 МэВ, d = 2 10−12 см.
Показатель экспоненты в этом случае по абсолютной величине равен
|
|
|
|
2 2m (V − E)d ≈84 |
. |
|
|
|
|
|
|
α |
|
|
|
Коэффициент прохождения P = e−84 |
≈10−36 . |
||||||
Предэкспоненциальный множитель |
|||||||
|
v |
(0.1−0.2)3 1010 см/ сек |
= 3 1021 сек–1. |
||||
|
|
= |
|
2 7 10−13 см |
|||
|
2R |
|
|||||
Для периода полураспада |
T1/ 2 |
|
получается |
||||
значение |
|
= 0,693 ≈ 2 1014 сек ≈107 |
|
||||
|
|
T |
|
лет. |
|||
1/ 2 |
λ |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|