МИНОБРНАУКИ РОССИИ
ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ
УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ
«Московский государственный университет приборостроения и информатики» (мгупи)
А.Р.Пирумов, Г.Н.Трофимов, Н.Н.Холин
Сопротивление материалов
Ч.3 - методическое пособие
по прикладной механике
Москва, 1012
УДК 621.81.001.66
Рекомендовано к изданию в качестве учебного пособия
редакционно-издательским советом МГУПИ
Рецензент: д.ф-м. наук, проф. Головешкин В.А.
кафедра «Прикладная механика» Московского
государственного университета приборостроения и информатики
В учебном пособии изложен материал по сопротивлению материалов, предназначенный для студентов, изучающих курсы «Сопротивление материалов», и «Прикладная механика» по кафедре «Прикладная механика».
Все разделы курса снабжены примерами и задачами.
Табл. Ил. Библиограф. 5 назв.
УДК: 531.8
Рекомендовано к изданию в качестве учебно-методического пособия редакционно-издательским советом МГУПИ
Рецензент
д.т.н. , профессор В.А.Головешкин
Пирумов А.Р., Трофимова Г.Н., Холин Н.Н.
Сопротивление материалов: учебно-методическое пособие, 4.1. М.:МГУПИ, 2012, 120 с.
Для лучшего усвоения материала пособия мы рекомендуем студентам некоторые разделы теоретической механики, а для самостоятельной работы, кроме данного пособия, рекомендуются следующие учебники и пособия:
А.М. Кишкин, А.Р. Пирумов, Н.Н.Холин, Кинетика механической системы, ч. 2, М.: МГУПИ, 2011 г.
А.Р. Пирумов, Н.Н. Холин. Кинематика и кинетическая точка. Ч.1, М.,МГУПИ, 2011 г.
Федосьев В.И. Сопротивление материалов. 14 изд. Изд. МГТУ им Баумана, Москва, 2007 г.
Тимошенко О.П. Курс сопротивления материалов. 14 изд. Гос. издательство. Москва. 1930 г.
Л.И.Седов. Механика сплошной среды, «Наука», 1982, ч.2
Страница
Глава 1. Введение и основные понятия ………….……………………………………………………………..………..2
Глава 2.Напряжённо-деформированное состояние стержня при центральном растяжении (сжатии)……………....5
Глава 3.Учет собственного веса при растяжении и сжатии…………………………………………………………. 16
Глава 4. Напряжённое состояние в точке. Тензор напряжений………………………………………...……………..19
Глава 5. Плоское напряженное состояние……………………………………………………………………………....26
Глава 6. Упругое деформирование. Обобщённый закон Гука………………………….……………………………..31
Глава 7.Чистый изгиб балок…………………………………………………………………………………………….41
Глава 8.Поперечный изгиб балки. Формула Д.Журавского…………………………………………………………..48
Глава 9.Эпюры внутренних силовых факторов при изгибе…………,………………………………………………..56
Глава 10.Напряжения и деформации при кручении стержней кругового поперечного сечения……………………61
Глава 11.Расчета на сдвиг заклепочных соединений………………………….……………………………………….80
Глава 12.Устойчивость стержней………….……………………………………………………………………………83
Глава 13.Анализ формулы Эйлера……………………………………………………………………………………....90
Глава 14.Пределы применимости формулы Эйлера. Формула Ф.Ясинского…………………..…………………....93
Глава 15.Прочность при циклических нагрузках…………………..………………………………………………….101
Глава 16.Усталостная прочность………………………………………………………………………………………..106
Глава 17.Динамическое нагружение……………………………………………………………………………………111
Глава 1. Введение и основные понятия
Сопротивление материалов – наука о прочности, жесткости и устойчивости элементов инженерных конструкций. Методами сопротивления материалов ведутся прочностные расчеты и определяются необходимые размеры деталей машин, различных конструкций и сооружений.
Основные понятия сопротивления материалов опираются на законы и теоремы теории упругости, которая является разделом механики сплошной среды.
В отличие от теоретической механики сопротивление материалов рассматривает задачи, где наиболее существенными являются свойства деформируемых тел, а законы движения тела как абсолютно твёрдого являются несущественными. Сопротивление материалов имеет целью создание инженерных методов расчета на прочность и устойчивость типичных, наиболее часто встречающихся элементов конструкций. Необходимость довести решение каждой практической задачи до некоторого числового результата заставляет прибегать к упрощающим гипотезам.
Определим основные понятия сопромата, которые мы использовали выше.
Прочность – способность конструкции выдерживать заданную нагрузку, не распадаясь на отдельные части.
Жесткость – это сопротивляемость тела деформированию.
Деформируемость – свойство конструкции изменять свои геометрические размеры и форму под действием внешних сил
Устойчивость – свойство конструкции сохранять при действии внешних сил исходную форму равновесия.
Механика сплошной среды рассматривает материал как сплошное тело, наделенное свойством однородности структуры. Материал обладает свойством упругости, то есть свойством тела восстанавливать свою форму после снятия внешних нагрузок.
Однородной называется структура, в которой механические свойства во всех точках тела одинаковы и не зависят от величины рассматриваемых объёмов.
Сплошность материала – это свойство заполнять все участки рассматриваемых объёмов. Это свойство вытекает из предыдущего.
Твёрдое тело мы называем изотропным, если в каждой точке его свойства по различным направлениям одинаковы. В действительности это часто не так. Например, свойства дерева вдоль волокон и поперёк волокон, свойства монокристаллов и т.д.
На рис. 1.1 представлены геометрические формы элементов конструкций, рассматриваемых в сопромате.
Рис.1.1
а) стержень, б) пластина, в) оболочка
Определим внешние нагрузки в зависимости от их величины, характера распределения (сосредоточенная или распределенная сила или момент), а также воздействия внешних полей и сред.
Внешние силы, действующие на элемент конструкции, подразделяются на 3 группы: 1) сосредоточенные силы, 2) распределенные силы, 3) объемные или массовые силы.
Сосредоточенные силы — силы, действующие на небольших участках поверхности конструкции.
Распределенные силы приложены к значительным участкам поверхности.
Объемные или массовые силы приложены к каждой частице материала (например силы тяжести, силы инерции).
Основным методом решения задач сопромата является «метод плоских сечений».
Метод плоских сечений состоит в следующем. Произвольно напряжённую конструкцию, например стержень, мысленно разделяем плоскостью на две части. Мысленно одна из частей тела отбрасывается. Для сохранения статического равновесия оставшейся части тела действие отброшенной части на оставшуюся заменяется действием внутренних сил взаимного сцепления. Начало координат помещается в центр тяжести плоскости сцепления. Внутренние силы взаимного сцепления приводятся к началу координат. Результирующими получаются главный вектор силы и главный вектор момента, которые раскладываются по осям координат. В результате получаем три силы и три момента, которые уже являются внешними силовыми факторами для рассматриваемой части тела и для стержня с продольной осью Z:
N(z) [H], [kH] – «нормальная» или «продольная» сила, обуславливает деформацию растяжения или сжатия.
Qx(z), Qy(z) – «поперечная» или «перерезывающая» сила, обуславливает деформацию сдвига.
Мх(z), My(z) [H m], [kH m] – «изгибающий момент», обуславливает деформацию изгиба.
Mz(z) – «крутящий момент» или «скручивающий момент», обуславливает деформацию кручения.
Основной гипотезой сопротивления материалов является гипотеза сечений Бернулли: «Сечения плоские до деформации остаются плоскими после деформации». В некоторых случаях, например, в задаче о кручении стержней некруглого поперечного сечения эта гипотеза неправомерна. Как следствие, методами сопротивления материалов решить такую задачу невозможно. В подобных случаях на помощь приходят науки с развитым математическим аппаратом, например, математическая теория упругости. С другой стороны, иногда с некоторыми допущениями удаётся использовать решения задач, когда гипотеза плоских сечений строго не соблюдается. Например, при определении нормальных напряжений в случае поперечного изгиба.
В сопротивлении материалов используются три принципа.
Первый принцип. Принцип независимости действия сил, или принцип суперпозиции: «Суммарный эффект от действия всех сил равен сумме эффектов от каждой силы в отдельности». Данный принцип основывается на законе Гука, где, например, существует линейная связь между напряжением ( в формулировке принципа – это сила) и деформацией (в формулировке принципа – это эффект). Так при одновременном действии изгиба и растяжения суммарную деформацию в рассматриваемой точке тела получают простым сложением деформаций от изгиба и от растяжения.
Второй принцип. Принцип отвердения: «Под действием заданных нагрузок рассматриваемое тело в начале упруго деформируется, а затем отвердевает». Вследствие того, что абсолютные перемещения при упругом деформировании ничтожно малы по сравнению с размерами тела, то при составлении уравнений равновесия ими можно пренебречь и составлять уравнения для недеформированного состояния. Таким образом, этот принцип позволяет использовать уравнения статики для абсолютно твёрдого тела, которые неизмеримо проще уравнений, составляемых методами сопротивления материалов.
Третий принцип. Принцип Сен-Венана: «Распределение напряжений в сечениях достаточно удалённых от места приложения нагрузки не зависит от способа приложения нагрузки». Оказывается, что в областях приложения нагрузки способ приложения сказывается на характер распределения напряжений по сечению на длине, имеющей величину порядка величины поперечного сечения. Поэтому, исключив области приложения нагрузки, расчёты по определению напряжений можно проводить с помощью зависимостей, полученными методами сопротивления материалов. В областях приложения нагрузки расчёты ведутся по зависимостям для контактных напряжений, рассматриваемых в курсе деталей машин.
Замечание по поводу статически определимых и статически неопределимых систем.
Если при расчёте данной системы, находящейся в состоянии статического равновесия, все реакции в связях закрепления, а также внутренние усилия в её элементах можно определить только по методу плоских сечений, без использования дополнительных условий, то такая система называется статически определимой. На практике встречаются такие конструкции, при расчёте которых одних лишь уравнений равновесия оказывается недостаточно и требуется формулировка дополнительных уравнений, связанных с характером деформирования конструкций.
Системы, в которых количество положенных связей больше числа независимых уравнений равновесия называются статически неопределимыми.