- •суббота 29 Июнь, 2019
- •суббота 29 Июнь, 2019
- •Сегодня: суббота 29 Июнь, 2019
- •Литература
- •Сегодня: суббота 29 Июнь, 2019
- •Примеры колебательных процессов
- •Примеры колебательных процессов
- •1.1Виды и признаки колебаний
- •Различные колебательные процессы описываются одинаковыми характеристиками и одинаковыми уравнениями.
- •Рисунок 1
- •Из приведенного примера следуют три признака колебательного движения:
- •Примеры колебательных процессов
- •Примеры колебательных процессов
- •Примеры колебательных процессов
- •Примеры колебательных процессов
- •Колебания называются периодическими, если значения физических величин, изменяющихся в процессе колебаний, повторяются через
- •Рассмотрение гармонических колебаний важно по двум причинам:
- •1.2Параметры гармонических колебаний
- •x Acosφ
- ••Движение от некоторой начальной точки до возвращения в ту же точку, например от
- •• ω – циклическая (круговая) частота – число полных колебаний за 2π секунд.
- ••Смещение описывается уравнением
- •1.3 Графики смещения скорости и ускорения
- •скорость колебаний тела максимальна и равна
- •Рисунок 3
- •Найдем разность фаз φ между фазами смещения х и скорости υx.
- •1.4 Основное уравнение динамики гармонических колебаний
- •Сравнивая (1.4.1) и (1.4.2) видим, что ω02
- •Круговая частота колебаний ω0
- •1.5 Энергия гармонических колебаний
- •Колебания груза под действием сил тяжести
- •При колебаниях совершающихся под действием потенциальных (консервативных) сил, происходит переход кинетической энергии
- •На рисунке 6 приведена кривая потенциальной энергии
- •1.6Гармонический осциллятор
- •Тогда
- •3 Физический маятник – это
- •• Точка O' называется центром
- •Точка подвеса О маятника и центр качаний O'обладают свойством взаимозаменяемости .
- •• Все приведенные соотношения для математического и физического маятников справедливы для малых
- •Бенджамин Франклин за стеклянной гармоникой
- •Визуализация узловых меридианов
- ••Частота понижается с уменьшением глубины h,
- •Загадка Древнего Китая
- •Комплексная форма представления гармонических колебаний
- •Представим их в комплексной форме
- •Из формул Эйлера
1.2Параметры гармонических колебаний
•Расстояние груза от положения равновесия до точки, в которой находится груз, называют смещением x.
•Максимальное смещение – наибольшее расстояние от положения равновесия – называется амплитудой и
обозначается, буквой A.
ω0t φ определяет смещение x в данный момент времени t и называется фазой колебания.
•φ называется начальной фазой колебания при t 0 .
•Фаза измеряется в радианах.
Т.к. синус и косинус изменяются в пределах от +1 до – 1,
21
то х может принимать значения от +А до –А (рисунок 1.2)
x Acosφ
Рисунок 2
22
23
•Движение от некоторой начальной точки до возвращения в ту же точку, например от x A к x A и обратно в
x A , называется полным колебанием.
•Частота колебаний ν определяется, как число полных колебаний в 1 секунду. Частоту, измеряют в герцах (Гц):
•1 Гц = 1 колеб. в секунду. 1
νT (1.1.2)
• Т – период колебаний – минимальный промежуток времени, по истечении которого повторяются значения всех физических величин,
характеризующих колебание T 2π 1 |
25 |
|
|
|
(1.2.3) |
ω0 |
ν |
|
• ω – циклическая (круговая) частота – число полных колебаний за 2π секунд.
ω0 2πν |
(1.2.2) |
•Фаза φ не влияет на форму кривой х(t), а влияет лишь на ее положение в некоторый произвольный момент времени t.
•Гармонические колебания являются всегда
синусоидальными.
•Частота и период гармонических колебаний не зависят от амплитуды.
26
•Смещение описывается уравнением
x Acos(ω0t φ)
тогда, по определению: |
(1.2.4) |
|
скорость υx |
dx |
|
ω0 Asin(ω0t φ) |
(1.2.5) |
|||
dt |
|||||||
|
|
|
|
||||
ускорение ax |
dυx |
ω02 Acos(ω0t φ) |
|
||||
|
|
||||||
|
|
dt |
|
|
|
ω0 A υm – амплитуда скорости; ω02 A am – амплитуда ускорения.
27
1.3 Графики смещения скорости и ускорения
Уравнения колебаний запишем в следующем виде:
x Acos(ω0t φ) |
|
|||||
|
υx υm sin(ω0t φ) |
(1.3.1) |
||||
|
||||||
a |
x |
a |
cos(ω |
t φ) |
|
|
|
|
m |
0 |
|
|
сделать
следующие
28
29
скорость колебаний тела максимальна и равна
амплитуде скорости в момент прохождения через положение равновесия ( x 0 ).
|
При максимальном смещении ( x A ) |
скорость равна нулю. |
|
|
Ускорение равно нулю при прохождении |
телом положения равновесия и достигает наибольшего значения, равного амплитуде ускорения при наибольших смещениях.
30