![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •1. Основные определения и понятия термодинамики
- •2. Параметры состояния и уравнения состояния.
- •3.Термодинамическая и потенциальные работы, координаты p-V
- •4. Теплоемкость. Определение теплоемкости веществ.
- •5. Математическое выражение 1го начала термодинамики
- •6.Первое начало термодинамики по балансу рабочего тела
- •7. Аналитическое выражение первого начала термодинамики
- •8. Первое начало термодинамики для идеального газа.
- •9. Принцип существования энтропии идеального газа.
- •10. Процессы изменения состояния (изобара, изохора, изотерма и адибата)
- •11. Политропа с постоянным показателем.
- •12. Работа в термодинамических процессах простых тел (изобара, изохора, изотерма и адиабата)
- •13. Теплообмен в термодинамических процессах простых тел (изобара, изохора, изотерма и адиабата)
- •14. Процессы изменения состояния идеальных газов.
- •15. Работа и теплообмен в политропных процессах идеальных газов.
- •16. Круговые процессы. Кпд и холодильный коэффициент.
- •17. Обратимый цикл Карно.
- •18. Математическое выражение второго начала термостатики. Основные следствия.
- •19. Математическое выражение второго начала термодинамики. Основные следствия.
- •20. Смеси жидкостей, паров и газов, расчет характеристик смеси веществ. Схемы смещения.
- •21. Истечение жидкостей и газов. Основные расчётные соотношения.
- •22.Особенности истечения сжимаемой жидкости. Кризис истечения. Режимы истечения.
- •23.Переход через критическую скорость (сопло Лаваля).
- •24. Особенности истечения через каналы переменного сечения, сопло и диффузор.
- •25. Дросселирование. Эффект Джоуля-Томсона. Основные понятия
- •26. Процессы парообразования, определение параметров насушенного пара, диаграмма h-s.
- •27. Термодинамические циклы и кпд гту.
- •28.Термодинамические циклы и кпд поршневых двс.
- •29. Теплопроводность. Закон Фурье. Коэффициент теплопроводности
- •30. Дифференциальное уравнение теплопроводности. Условия однозначности
- •31. Теплопроводность через однослойные стенки (плоские, цилиндрические).
- •32 Теплопроводность через многослойные стенки (плоские, цилиндрические)
- •33.Теплоотдача. Закон Ньютона-Рихмана. Коэффициент теплоотдачи. Критериальные уравнения.
- •34. Теплообмен излучением. Основные законы.
- •35. Теплообмен излучением между телами.
- •36. Теплопередача. Основное уравнение теплопередачи. Коэффициент теплопроводности.
- •37. Теплопередача через плоскую однослойную и многослойную плоскую стенку
- •38. Теплопередача через криволинейные однослойные и многослойные стенки.
- •39.40. Оптимизация процессов теплопередачи. Способы интенсификации теплопередачи.
- •41,43. Теплопередача при переменных температурах. Средняя разность температур.
- •44. Расчет теплообменный аппаратов первого рода.
- •45. Расчет теплообменный аппаратов второго рода.
- •46. Паросиловые установки, цикл Ренкина, методы повышения кпд.
- •48. Воздушные холодильные машины.
- •49. Рабочий процесс двухтактного и четырехтактного двигателя внутреннего сгорания.
- •50. Индикаторные и эффективные характеристики двигателей внутреннего сгорания
- •51. Рабочий процесс и характеристики гту.
3.Термодинамическая и потенциальные работы, координаты p-V
Рис. 1.1.Термодинамическая работа обратимого изменения объема
Удельная
элементарная термодинамическая работа
обратимого изменения объема
(Дж/кг)
определяется:
.
(1.1)
Поскольку
термодинамическая работа зависит от
пути (вида) процесса, для вычисления
интегральных значений полной (),
или
удельной (
)
работы должны быть заданы уравнения
процессов изменения состояния тела в
форме,
либо его графическое изображение в
диаграммах состоянияр–V(v).
Как следует из соотношений (1.1), работа определяется площадью под кривой процесса независимо от вида рабочего тела и его свойств (рис. 1.1). В силу этого координаты р–V и р–v называются универсальными координатами работы.
В
частном случае для изобарного процесса
(p
= idem)
интегральные значения полной и
удельной термодинамической работы
определяются по следующим соотношениям:
L1,2
=
=
;l1,2
=
=
.
Работа
расширения считается положительной
(,
),
а работа сжатия – отрицательной (
).
Эффективная
работа реального процесса
равна разности обратимой работы изменения
объема
и работы необратимых потерь
:
.
Необратимые
потери термодинамической работы ()
превращается в теплоту внутреннего
теплообмена (
),
как и у потенциальной.
Потенциальная (техническая) работа
Потенциальная работа - работа по перемещению сплошных масс (газа, пара или жидкости) из области одного давления (p1) в область другого давления (p2), т.е. потенциальная работа - это работа обратимого изменения давления.
Элементарная
потенциальная работа простого тела
определяется из соотношения
.
(1.5)
Удельная
потенциальная работа в элементарном
процессе
определяется по формуле
.
(1.6)
Для
определения интегральных значений
полной ()
или удельной (
)
работы надо знать уравнение процесса
изменения состояния рабочего тела
или его графическое изображение в
диаграммах состоянияр–V
или р–v.
Как следует из соотношений, работа определяется в кооординатах р–V площадью независимо от вида рабочего тела и его свойств.
Рис. 1.2. Потенциальная работа обратимого изменения давления
В
частном случае для изохорного процесса
(v
= idem)
интегральные значения полной и
удельной потенциальной работы
определяются по следующим соотношениям:
;
.
(1.7)
Потенциальная
работа (+) при снижении давления ()
и (-) –
(
).
Потенциальная
работа в обратимом процессе ()
есть сумма эффективной работы
и необратимых потерь работы
:
=
+
.
Эффективная
т/д работа ()
простого тела в замкнутом пространстве
и эффективная потенциальная работа (
)
потока передаются внешней системе (
или
)
и используются для изменения энергии
внешнего положения тела (dEcz):
=
+ dEcz;
=
+
dEcz
.
В условиях механических процессов (dEcz=GcЕdcЕ+Ggdz) уравнение распределения термодинамической и потенциальной работ формулируется :
;
,
где cE – скорость движения тела, dz – изменение высоты центра тяжести тела в поле тяготения.