- •1. Основные определения и понятия термодинамики
- •2. Параметры состояния и уравнения состояния.
- •3.Термодинамическая и потенциальные работы, координаты p-V
- •4. Теплоемкость. Определение теплоемкости веществ.
- •5. Математическое выражение 1го начала термодинамики
- •6.Первое начало термодинамики по балансу рабочего тела
- •7. Аналитическое выражение первого начала термодинамики
- •8. Первое начало термодинамики для идеального газа.
- •9. Принцип существования энтропии идеального газа.
- •10. Процессы изменения состояния (изобара, изохора, изотерма и адибата)
- •11. Политропа с постоянным показателем.
- •12. Работа в термодинамических процессах простых тел (изобара, изохора, изотерма и адиабата)
- •13. Теплообмен в термодинамических процессах простых тел (изобара, изохора, изотерма и адиабата)
- •14. Процессы изменения состояния идеальных газов.
- •15. Работа и теплообмен в политропных процессах идеальных газов.
- •16. Круговые процессы. Кпд и холодильный коэффициент.
- •17. Обратимый цикл Карно.
- •18. Математическое выражение второго начала термостатики. Основные следствия.
- •19. Математическое выражение второго начала термодинамики. Основные следствия.
- •20. Смеси жидкостей, паров и газов, расчет характеристик смеси веществ. Схемы смещения.
- •21. Истечение жидкостей и газов. Основные расчётные соотношения.
- •22.Особенности истечения сжимаемой жидкости. Кризис истечения. Режимы истечения.
- •23.Переход через критическую скорость (сопло Лаваля).
- •24. Особенности истечения через каналы переменного сечения, сопло и диффузор.
- •25. Дросселирование. Эффект Джоуля-Томсона. Основные понятия
- •26. Процессы парообразования, определение параметров насушенного пара, диаграмма h-s.
- •27. Термодинамические циклы и кпд гту.
- •28.Термодинамические циклы и кпд поршневых двс.
- •29. Теплопроводность. Закон Фурье. Коэффициент теплопроводности
- •30. Дифференциальное уравнение теплопроводности. Условия однозначности
- •31. Теплопроводность через однослойные стенки (плоские, цилиндрические).
- •32 Теплопроводность через многослойные стенки (плоские, цилиндрические)
- •33.Теплоотдача. Закон Ньютона-Рихмана. Коэффициент теплоотдачи. Критериальные уравнения.
- •34. Теплообмен излучением. Основные законы.
- •35. Теплообмен излучением между телами.
- •36. Теплопередача. Основное уравнение теплопередачи. Коэффициент теплопроводности.
- •37. Теплопередача через плоскую однослойную и многослойную плоскую стенку
- •38. Теплопередача через криволинейные однослойные и многослойные стенки.
- •39.40. Оптимизация процессов теплопередачи. Способы интенсификации теплопередачи.
- •41,43. Теплопередача при переменных температурах. Средняя разность температур.
- •44. Расчет теплообменный аппаратов первого рода.
- •45. Расчет теплообменный аппаратов второго рода.
- •46. Паросиловые установки, цикл Ренкина, методы повышения кпд.
- •48. Воздушные холодильные машины.
- •49. Рабочий процесс двухтактного и четырехтактного двигателя внутреннего сгорания.
- •50. Индикаторные и эффективные характеристики двигателей внутреннего сгорания
- •51. Рабочий процесс и характеристики гту.
31. Теплопроводность через однослойные стенки (плоские, цилиндрические).
Определим тепловой поток теплопроводностью через изотропную плоскую стенку, предполагая, что температура меняется только в направлении, перпендикулярном плоскости стенки т.е
Первое и второе интегрирование данного уравнение:
Постоянные интегрирования определяются из граничных условий первого рода
Подставляя постоянные интегрирования в общее решение получим закон распределения температуры в рассматриваемом сечении стенки
Распределение температуры в стенке при граничных условиях первого рода является линейной функцией.
Расчетное выражение удельного теплового потока получается из уравнения Фурье
С учетом того, что тепловой поток имеем
Отношение называется тепловой проводимостью стенки. Обратная величина представляет собой термическое сопротивление стенки.
32 Теплопроводность через многослойные стенки (плоские, цилиндрические)
В общем случае для стенки, состоящей из n – слоев имеем
Температура на стыке двух слоев:
Рассмотрим теплопроводность цилиндрической однослойной стенки с внутренним диаметром d1=2r1 и наружным диаметром d2=2r2 в условиях стационарного температурного поля. Внутренние источники теплоты отсутствуют.
Уравнение теплопроводности цилиндрической стенки
Врассматриваемом случае
Температуры на наружной и внутренней поверхности цилиндрической стенки неизменны и ось z совмещена с осью цилиндра
Предположим, что в рассматриваемом случае температура изменяется только в радиальном направлении
Граничные условия:
введем новую переменную тогда
интегрируя
потенцируя и переходя к первоначальным переменным, получаем
После интегрирования имеем
Постоянные С1 и С2 определяются из граничных условий
Подставляя полученные значенияС1 и С2 в общее уравнение
получим
температурного поля представляет собой уравнение логарифмической кривой.
Для определения теплового потока через цилиндрическую поверхность воспользуемся законом Фурье
Подставляя в уравнение Фурье значение градиента температуры
получим
Тепловой поток может быть отнесен либо к единице длины, либо к единице внутренней или внешней поверхности.
внутренней поверхности
наружной поверхности
Тепловой поток отнесенный к единице длины, имеет размерностьВm/м и называется линейной плотностью теплового потока.
Рассуждая аналогично, как при получении расчетного соотношения теплового потока для многослойной плоской стенки, можно получить выражение для определения линейной плотности теплового потока в случае многослойной цилиндрической стенки
называется полным термическим сопротивлением теплопроводности многослойной цилиндрической стенки.
Температура на границе любых двух слоев: