Добавил:
ivanov666
Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз:
Предмет:
Файл:патенты / Сборник патентов_10428
.pdf
к тем, кто находится в полях.
e. Поля 900 находятся в противофазе.
В этом случае можно рассматривать каждый компонент так, как если бы поле октера отсутствовало.
S присутствует, как указано в пункте b выше. Иными словами, каждое поле порождает две одинаковые волны,
распространяющиеся в противоположных направлениях.
f. Два поля не работают или фазировка на угол, отличный от 90°.
В этом случае можно разложить одно из полей на две компоненты, одна из которых находится в фазе с
другим полем, а другая — под прямым углом. Это, в свою очередь, приводит к возникновению волн, подобных
тем, что показаны на рисунках b и c выше.
Возможные варианты от a до f включительно включают все возможные соотношения электрических и
магнитных векторов относительно фазы и направления. Видно, что во всех случаях, когда два вектора
сосуществуют, направление распространения перпендикулярно плоскости, содержащей оба вектора.
Переходя теперь к конкретной проблеме экранирования, будет удобно ограничить рассмотрение теми
волнами, которые распространяются перпендикулярно экрану, то есть теми волнами, магнитное и
электрическое поля которых параллельны поверхности экрана. Эти волны распространяются либо
непосредственно к щиту, либо непосредственно от него. Если они движутся в направлении щита, то
испытывают частичное отражение от поверхности, что будет более подробно рассмотрено ниже.
Часть излучения, которая не отражается, распространяется через экран, и, выходя на другом конце, снова
подвергается частичному отражению, а часть, которая не отражается, передается в отсек на другой стороне
экрана. Важно то, насколько слабее выходящий пучок по сравнению с падающим. Наиболее важным
фактором является ослабление — и это будет обсуждаться в первую очередь, — а вопрос размышления
откладывается на время.
1. Ослабление перпендикулярной волны в плоском металлическом проводнике.
Хотя экран фактически имеет цилиндрическую форму, допустимо рассматривать плоский экран той же
толщины, поскольку погрешность будет очень мала, если внутренний диаметр экрана не мал по сравнению с
внешним. Предполагается, что экран однороден и имеет равномерную толщину.
— На данный момент также будет предполагаться, что волны плоские, поляризованные и бесконечные по
протяженности. Внутри проводника C0, составляющего экран, нас интересуют два вектора в дополнение к
двум полям, а именно: плотность магнитного потока B=H и плотность тока C=E. (Ток смещения можно
пренебречь по сравнению с током проводимости; другими словами, емкостью кубического сантиметра
материала можно пренебречь по сравнению с его проводимостью.) Способ распространения волн внутри
экрана определяется двумя хорошо известными физическими законами: (1) законом, согласно которому
пересечение силовых линий магнитного поля создает электрическое поле; и (2) законом, согласно которому
ток создает магнитное поле.
Математическое выражение первого закона в виде дифференциального уравнения имеет вид (где t
обозначает время): -dB/dt = curl E(). Это уравнение описывает случай, когда компоненты поля
распространяются вдоль трех осей координатной системы.
В рассматриваемом случае плоской волны с плоской поляризацией это выражение можно значительно
упростить, поскольку распространение происходит вдоль одной оси. Пусть z — направление
распространения, x — направление электрического поля, а y — направление магнитного поля. Тогда
уравнение (1) сводится к следующему виду: Индексы y и x, примененные к B и E, указывают оси
соответствующих полей.
Второй закон, упомянутый выше (95), согласно которому ток создает магнитное поле, выражается следующим
образом:
4,.7C curl H -(2который в случае рассматриваемой нами волны сводится к 100 4-jC = - dly /dz (2a,) Подставляя
значения g&H и aE для B и C соответственно в уравнения (1a) и (2a), они становятся -! UZHy /dt =dEx /dz (.lb)
105 и 4ira-EX - dRy/1dz (2b) Если:Ex исключается из этих уравнений путем дифференцирования уравнения
(2b) по z и подстановки, мы получаем 110 4,zqcrudHy /dt = d21Hl Idz2 (3) Аналогично, исключая -Hy путем
дифференцирования уравнения (1b) по z и уравнения (2b) по t, мы получаем 4woutdFx /dt - d2E, ftdz2 (4) 115
Закон распространения Hy, выраженный в (3), совпадает с законом распространения Er, выраженным в (4).
Можно показать, что уравнение (-3) эквивалентно 120 H-y Me + icote7PZ - (3a), где M — константа, co — 27r
раз частота, а -P — постоянная распространения, задается выражением P =a + ip=Vi,47eo af (5) 125, из
которого следует, если a и -jj оба действительные, что co --=fl 27rcoaA (5a), где a и P6 — постоянная затухания
и постоянная волны соответственно.
13G Аналогично можно показать, что уравнение (4) эквивалентно E, = Nr + i(Ote--1Pz (4a), где X также
является константой, а остальные величины имеют те же значения, что и в уравнении (3a).
При вычислении выражения для постоянной затухания a, приведенного в уравнении (5a), следует помнить,
что величины выражены в электромагнитных единицах.
Для проницаемости [6] можно использовать обычное числовое значение, при котором проницаемость воздуха
равна единице. Для определения проводимости a необходимо взять числовое значение, выраженное в мхо на
см³, и умножить его на 10².
После подстановки этих значений затухание будет выражено в неперах на см. Для выражения затухания в
децибелах (дБ) на дюйм полученную константу затухания следует дополнительно умножить на 8,69,
отношение непера к децибелу, и на 2,54, отношение дюйма к сантиметру. Полученный таким образом
результат для меди составляет 3,3 Вф дБ на дюйм, где f выражается в циклах в секунду. Для свинца
соответствующее ослабление составляет приблизительно -'.f.
В случае железа вычисления усложняются тем, что магнитная проницаемость не является реальной
величиной, то есть существует петля гистерезиса. Для получения первого приближения к эффекту
гистерезиса будет достаточно предположить, что петля гистерезиса имеет форму эллипса, наклоненного к
осям — аналогично петле гистерезиса. Подобно тому, как мы говорим, что электрическая проводимость сети,
имеющей такой тип петли, равна комплексной величине R + ix, так и в данном случае мы можем сказать, что
jrni, где m и n — положительные действительные величины. Величина mn получается путем деления значения
B, соответствующего максимальному значению H на эквивалентном эллипсе, на максимальное значение H; а
n получается путем деления значения B, соответствующего H = 0, на максимальное значение H. Из сравнения
выражения IL = m - in с формулой (5) ясно, что эффект -гистерезиса заключается в увеличении затухания a
из-за компоненты m проницаемости и уменьшении постоянной волны P из-за эффекта компоненты n
проницаемости; другими словами, в увеличении как затухания, так и скорости.
Предполагая, что n можно пренебречь и что существует железо с проводимостью, составляющей одну
шестую часть проводимости меди, и магнитной проницаемостью 600, затухание составит Это означает
проводимость куба размером один сантиметр в каждом направлении.
в десять раз выше, чем у меди, или 33 LF-дБ на дюйм.
2.
Косое столкновениеI.
— Мы по-прежнему имеем дело с большим плоским экраном и плоскополяризованной волной, но волна
распространяется в направлении, не перпендикулярном плоскости экрана в воздухе.
Однако направление распространения внутри экрана в основном перпендикулярно плоскости экрана. При
попадании в экран направление волны изменяется; это объясняется тем, что скорость волны в проводнике
значительно меньше, чем в воздухе. В случае волны с частотой 40 кГц скорость распространения в меди
составляет 8,4 × 10³ см в секунду, тогда как в воздухе она равна 3 × 10¹⁰ см в секунду. Иными словами,
скорость в воздухе примерно в 3,6 × 10⁶ раз больше, чем в металле.
Очевидно, что волна, падающая на металл даже под значительным углом к нормали, распространяется
внутри металла практически параллельно нормали. По этой причине затухание волны практически одинаково
независимо от того, падает ли волна перпендикулярно или под углом.
3.
CYLmINDRICA SBnIELn.
Здесь уместно ввести принцип, известный как конструкция Гюйгенса.
В соответствии с этой конструкцией, волну в 95° в любой внутренней точке экрана можно рассматривать как
результат большого количества малых волн.
В каждой точке поверхности щита можно считать, что возникает небольшая полусферическая волна, которая
распространяется равномерно во всех направлениях.
Когда все эти сферические вейвлеты суммируются в любой внутренней точке плоскости.
Значения Hy и E, полученные для щита, равны значениям, приведенным в уравнениях 105 (3a) и (4a). Этот
метод строительства также позволит нам оценить эффект цилиндрического экрана. Если волны
распространяются наружу через щит, то сферические волны, достигающие внешней поверхности 110, не
усиливают друг друга в той же степени, в какой они усиливали бы их, если бы щит был плоским. Иными
словами, распространяющаяся наружу волна ослабевает несколько сильнее, чем это было бы в плоском
экране 115. Если волна распространяется внутрь, то верно обратное. Однако этот эффект, представляющий
собой эффект распространения энергии в случае исходящих волн и концентрации в случае входящих волн,
существует независимо от наличия или отсутствия экрана, и поскольку нас особенно интересует увеличение
затухания, которое создают экраны, допустимо использовать значение, полученное для плоского экрана.
351,491 На проводнике наблюдается аналогичное явление отражения. Будет видно, что выражения 65 для
отраженной и прошедшей волны получены из (11), (h1a), (12) и (12a) путем замены двух величин c и ..ioIor. В
частности, будет видно, что электрическое поле 70 умножается на 21, а магнитное поле на
4
x 10-7. В результате двух отражений электрическое и магнитное поля умножаются на 8 x 10⁷, что
соответствует потерям на отражение около 120 дБ 75 при суммарном эффекте входа и выхода из медного
экрана.
5.
МНОЖЕСТВО ПОВЕРХНОСТЕЙ.
Из полученных результатов на первый взгляд может показаться, что отражения играют важную роль в
снижении интенсивности волны.
Можно даже предположить, что искусственное создание отражений, достигаемое путем разделения
последовательных экранов воздушным зазором, может быть полезным. Однако это число 85 не соответствует
действительности.
Рассмотрим ситуацию, когда два экрана разделены расстоянием в один сантиметр. Волна ударяется о
первый щит и в значительной степени отражается, а частично передается. Переданная волна проникает
сквозь экран с затуханием, а на противоположной поверхности экрана частично отражается, а частично
передается в воздушное пространство. Отражённая волна очень медленно распространяется обратно через
металл, и её можно пока оставить в покое, пока мы будем следить за передающейся волной. Рассмотрим его
электрическое поле (Ex). Если предположить, что электрическое поле падающей волны (при этом втором
отражении) имеет значение 1, то значение отраженной волны также будет приблизительно равно 1, а
значение прошедшей волны — приблизительно равно 2.
Переданная волна пересекает расстояние в один сантиметр.
Воздушное пространство между экранами без ослабления на 105 и с очень небольшим фазовым сдвигом. При
столкновении со вторым экраном излучение частично отражается, а частично проходит сквозь него.
Отражённая волна почти такая же мощная, как падающая, но не совсем, поскольку при длине волны 110 она
теряет небольшую часть, которая переходит в передающуюся волну. Отражённая волна возвращается к
первому экрану, где её электрическое поле снова немного уменьшается; однако основная часть отражается
обратно ко второму экрану. Таким образом, происходит большое количество последовательных отражений, и
при каждом отражении волна отдает часть своего электрического поля одному из экранов. Из-за небольшого
фазового сдвига в 120 градусов эти приращения электрического поля, передаваемые на экраны,
складываются по фазе практически полностью. Теперь исходное значение волны, передаваемой по воздуху,
равно 2. В результате многократных отражений в двух проводниках образовались две волны величиной 125,
каждая из которых имеет амплитуду 4. ОТРАЖЕНИЕ В КОНЕЧНОМ ПРОСТРАНСТВЕ.
Пространство предполагается бесконечным, чтобы избежать рассмотрения многократных отражений, которые
неизбежно происходят в любом праотическом случае. Кроме того, предполагается, что и волна, и экран
являются плоскими и параллельными друг другу, а волна имеет плоскую поляризацию.
Сначала рассмотрим случай явления отражения, сопровождающего падение волны на металл. Пусть
электрическое поле в падающей волне равно Exi. Аналогично, пусть электрическое поле в отраженной волне
будет Exr, а в прошедшей волне — Ext. Пусть IHyi, 1-lyr и Hlyt — соответствующие магнитные поля. Эти поля
непрерывны при переходе из одной среды в другую, и поэтому мы имеем Exi +ExrExt (6) Hyi +Hna 1Hyt (7) Из
уравнений (2a) и (5) мы имеем, обозначив электрическое поле внутри проводника Ext. и магнитное поле
внутри проводника Hyt 4iruExt =PHyt (8) Уравнения, соответствующие (2a) и (La) в воздухе, имеют вид (1
/c2)dEx/Idt= dclly/dz (9) - dHy /dt = ctEx /dz (10), что приводит к выражениям Exi f ryi и (9a) Exr = - CHYr (l0a)
Подставляя значения E в (6), приведенные в (8) (9a) и (10a), уравнение (6) принимает вид CRYi - CHYr =Vio,)[
/47rayt (6a) Решая систему уравнений (6a) и (7) через Hyt и]{yr соответственно, получаем ____ Hyt = {2o, /(c, +
Vicog 14:ira)} IHyi (11) Hyr ={(c, - Viog /4-ira) /(c + Vicog 14-a)} Hfyi (12) Подставляя в (11) и (12) выражение для
Hi's через E's, заданные в (8), (9a) и (10a)___ Exr,. (o.-Vic,,/f 14wa)I/(c.
+ Viop. /47raU)}EXi (12a) Ext, ={2 Vicog /47ra /(c + 150.iiV 4a}x (h1a) Чтобы выразить вышесказанное словами,
поскольку член Vicog14,ira мал, уравнения (12) и (12a) означают, что отраженная волна практически равна
падающей волне; уравнение (11) указывает, что входящая волна имеет практически вдвое большее
магнитное поле, чем падающая волна; и уравнение (ha) показывает, что электрическое поле входящей волны
умножено на малый множитель
Vicog i4rar c (примерно). В меди эта доля составляет примерно 4 х 10⁷ при 40 кэВ.
Это соотношения для волны, входящей в проводник. При выходе из 351,491 3,51,491 одного. Иными словами,
каждая из них равна падающей волне до выхода из первого экрана. Таким образом, волна, образовавшаяся
во втором щите, имеет ту же силу, что и в отсутствие воздушного зазора.
Теперь рассмотрим волну значений 1, накопившуюся в первом щите. Это результат нечетного числа
отражений, и поэтому электрическое поле имеет обратную фазу.
Прежде чем эта волна вернется обратно в первый экран, она объединяется с исходной отраженной волной
(со значением 1), которую мы ранее оставили медленно распространяться обратно через первый экран.
Поскольку обе волны практически равны, суммарный результат в виде волны, возвращающейся в первый
экран, практически равен нулю. Таким образом, станет очевидно, что воздушное пространство практически не
оказывает никакого влияния.
Однако, если бы промежуточное пространство вызвало значительный фазовый сдвиг или даже относительно
небольшое затухание, его эффект был бы ощутим. В частности, представляется, что если для изготовления
экрана используются два разных металла с различными соотношениями g l.c, то их следует чередовать в
относительно тонких слоях, чтобы воспользоваться преимуществами отражений на их смежных поверхностях.
Значение отношения gc/cr ясно из уравнений (11), (h1a), (12) и (12a), которые показывают, что относительные
значения прошедшей и отраженной волн являются функциями icogc/47ra и, следовательно, отношения
проницаемости g к проводимостиa.
Из вышеизложенного рассмотрения эффекта многократных отражений следует, что потери на отражение,
возникающие при первом отражении от одного экрана в бесконечном пространстве, не будут эффективны,
если пространство конечное, а экран и проводник изготовлены из одного и того же материала, из-за
многократных отражений между проводником и экраном. Иными словами, единственная потеря, которая в
таком случае полезна, — это потери на ослабление в экранах.
6.
Возрождение при косом столкновении.
Вычисление коэффициента отражения при наклонном падении сложнее, чем соответствующие вычисления
для нормального падения, как указано в пункте 4.
Кроме того, выяснилось (см. раздел 5), что когда коэффициенты отражения были найдены для случая
нормального падения, они не оказывали существенного влияния на эффект, создаваемый экраном. Поэтому
вполне резонно задаться вопросом, стоит ли проводить вычисления для случая наклонного падения. В любом
случае, из физических соображений видно, что коэффициенты отражения и потери на отражение отличаются
не по сути, а лишь по степени от тех, которые получаются при нормальном падении.
В таком случае можно использовать те же общие аргументы, что и выше, чтобы показать, что отражения от
двух поверхностей, разделенных воздушным зазором, в значительной степени компенсируются как в случае
косого падения, так и в случае нормального падения. Аналогичным образом можно заключить, что когда
мешающие и возмущенные цепи разделены относительно небольшими расстояниями, отражение даже от
одного единственного поля не оказывает существенного влияния на конечный эффект.
7517. Продольные нарушения против 801 продольного эволюционного синдрома.
Выше, при рассмотрении плоских экранов, предполагалось, что волны имеют бесконечную протяженность и
что интенсивность в любой точке поверхности экрана равна интенсивности в любой другой точке. Также было
отмечено, что полученные таким образом результаты в очень близкой степени применимы к случаю
цилиндрических поверхностей, если интенсивность одинакова во всех точках под углом 90°.
поверхность. Представляет интерес выяснить, в какой степени полученные результаты применимы к
реальным распределениям поля. — Фактическое распределение может отличаться от только что
обсуждавшегося идеального распределения в двух отношениях. Во-первых, поля могут быть однородными
вдоль линии, проведенной вокруг кабеля, как описано выше, но могут изменяться вдоль кабеля. Во-вторых,
поле может изменяться как вдоль кабеля, так и по его прямой линии. 100Если поле практически не
изменяется вдоль линии, окружающей кабель, то возмущение считается продольным. Продольное
возмущение обычно имеет наибольшее значение, если возмущенная и возмущающая цепи разделены
большими расстояниями. Однако это не обязательно так, когда речь идет о перекрестных помехах между
цепями в одном кабеле, поскольку расстояние между мешающими и нарушаемыми цепями относительно
невелико. В случае перекрестных помех возникает определенное поле, которое в значительной степени
определяется относительным положением двух проводов. Теперь, если мы сравним две точки вдоль кабеля
115, разделенные расстоянием в половину витка пары, очевидно, что относительное положение двух
проводников поменяно местами, и, следовательно, если предположить, что ток и напряжение 120 одинаковы
в обеих точках, то создаваемые поля будут прямо противоположными.
Также очевидно, что если пара находится ближе к одной стороне цилиндра, чем к другой, то поле на
поверхности цилиндра будет функцией положения. По обеим этим причинам можно сделать вывод, что поля
состоят, по крайней мере частично, из локальных вихрей, а не из продольных возмущений. Независимо от
сложности функции, параллельные провода не прерывают длинные токи. С другой стороны, сплошной
железный экран с заданным количеством железа будет гораздо эффективнее, чем такое же количество
железа в виде 70 параллельных или спиральных проводов, поскольку спиральные провода препятствуют
продольным токам, а параллельные — циркулирующим потокам. По всей видимости, лучший способ избежать
эффекта швов и ламинаций 75 — это изготовить защитный экран из довольно тонкой ленты, максимально
широкой, с которой удобно работать, и обернуть ее несколько раз. В таком случае швы приближаются к
параллельности поверхности щита, и эффект неизбежных компонентов швов, перпендикулярных поверхности
щита, в некоторой степени нейтрализуется наличием соседних слоев металла, которые, по сути, перекрывают
швы.
85 9. ДИЗИН или ЩИТ.
Далее будет описана конструкция экрана, подходящая для разделения двух концентрических групп
проводников внутри кабеля. Как уже было ясно, цель экрана — уменьшить перекрестные помехи между
цепями в двух отсеках, разделенных экраном. Общая конструкция кабеля и расположение экрана показаны на
95 рисунках прилагаемого чертежа.
Затухание в сплошном экране равно толщине, умноженной на коэффициент затухания a. В соответствии с
уравнением (5а) постоянная затухания определяется выражением V9ircooal, где a и a — проводимость и
магнитная проницаемость соответственно в электромагнитных единицах. Для того чтобы обеспечить
максимально возможное ослабление сигнала экраном при заданной толщине, 106 желательно, чтобы
произведение ga было как можно больше. Также желательно, чтобы отношение 14 для экрана максимально
отличалось от соответствующего отношения для проводников. 110 Это обеспечивает определенные потери
на отражение в экране в дополнение к потерям на затухание, поскольку эффекты отражения между экраном и
материалом проводников не компенсируют друг друга, как это было подробно рассмотрено в разделах 4 и 5.
Третье свойство, которое в некоторой степени желательно, но гораздо менее важно, чем предыдущее,
заключается в том, что материал обладает значительными потерями на гистерезис, поскольку эффект
гистерезиса 120 увеличивает затухание, как уже объяснялось в разделе 1.
В дополнение к этим желательным свойствам, связанным с материалом, из которого изготовлен экран,
желательно, чтобы он был свободен от швов или слоев, которые могли бы препятствовать потоку тока или
магнитного потока. Слоистая структура, параллельная поверхности щита, не является нежелательным
явлением.
В зависимости от положения на поверхности экрана, поле можно анализировать с помощью двойного ряда
Фурье на компоненты. Это полностью аналогично S-методу, с помощью которого изображение, полученное
при телесъемке, может быть проанализировано и преобразовано в двойной ряд Фурье. Предположим, что
подобный анализ был проведен, скажем, для электрического поля непосредственно у поверхности экрана, и
ограничимся рассмотрением одной из обнаруженных таким образом компонент. При сравнении способа
распространения этой компоненты с предполагаемой выше однородной волной будет удобно использовать
конструкцию Гюйгенса. В соответствии с этой конструкцией волну внутри экрана можно рассматривать как
результат большого числа полусферических волн, каждая из которых начинается в определенной точке
поверхности. Если все эти волны одинаковы, как в случае однородной плоской волны, то выведенные выше
законы остаются в силе. Если между точками поверхности существует значительная разница, то, наблюдая за
этими полусферическими волнами, можно увидеть тенденцию к выравниванию этих различий.
Однако, если поле на поверхности существенно не изменяется на расстоянии, равном толщине экрана,
выравнивающий эффект будет очень малым. Если же, с другой стороны, поле очень быстро изменяется по
поверхности проводника, так что происходит значительное изменение на расстоянии, равном толщине экрана,
в результате некоторые компоненты волны взаимно уничтожаются, создавая тем самым больший
экранирующий эффект, чем в случае равномерно распределенного поля, как было установлено ранее.
Считается, что во всех случаях, представляющих практический интерес, изменение поверхности происходит
относительно медленно, и поэтому результаты, полученные для однородных волн, применимы без
изменений.
8.
Швы и ламинирование, экраны.
Можно сказать, что экранирование функционирует благодаря вихревым токам и магнитному потоку,
возникающим в материале.
Таким образом, очевидно, что если экран содержит слои, расположенные в таком направлении, что нарушают
поток тока или магнитного потока, эффективность экрана будет снижена.
С другой стороны, нет никаких возражений против ламинирования, расположенного перпендикулярно
направлению потока энергии, поскольку ни ток, ни магнитный поток не протекают по таким поверхностям. В
случае продольных возмущений особенно важно, чтобы продольный ток не прерывался и чтобы
циркулирующий поток не прерывался. Для таких помех параллельные медные провода почти так же
эффективны, как и сплошной экран, содержащий такое же количество меди, поскольку магнитный поток через
медь в любом случае невелик, и 351,491 При сравнении различных доступных веществ возникает вопрос, что
предпочтительнее: ферромагнитное вещество или вещество с высокой проводимостью. Лучшими
немагнитными веществами являются медь, серебро и алюминий. Среди этих трех исполнителей выбор
практически невелик. Взяв медь в качестве представителя и сравнив ее, скажем, с железом, было
обнаружено, что проводимость σ уменьшается в соотношении 6:1 при переходе от меди к железу.
Однако проницаемость IL увеличивается в гораздо большей степени, возможно, до 600 1. Если предположить,
что на последнем рисунке произведение a p увеличивается в соотношении 100:1, что означает, что
постоянная затухания a увеличивается в соотношении 10:1, а требуемая толщина экрана уменьшается в
соотношении 1:10. Кроме того, отношение значительно возрастает при переходе от меди к железу, что
приводит к существенным потерям на отражение.
По обеим этим причинам представляется, что железо значительно превосходит медь по своим
характеристикам. Кроме того, железо следует использовать, если толщина щита достаточно велика, чтобы
количество используемого материала имело значение. Теперь выясняется, что в 30 интересующих нас
задачах толщина медного экрана будет порядка 1/16 дюйма, что означает большое количество меди. Таким
образом, можно сделать вывод, что следует использовать железо.
35- — С механической точки зрения, наиболее практичным способом нанесения экрана представляется
изготовление его в виде ленты и наматывание её на внутренний сердечник проводников. — Железо — легко
окисляющийся металл, и вполне возможно, что оксиды образуются в достаточном количестве, чтобы серьёзно
повлиять на проводимость и даже магнитный поток. Предлагается преодолеть эти недостатки двумя
способами. Во-первых, сделайте ленту широкой и тонкой так, чтобы ширина ленты значительно превышала
ее шаг при наклеивании на сердечник. Это позволяет пластинам приблизиться к состоянию параллельности
оси кабеля, так что они не мешают продольной проводимости и магнитному потоку. Во-вторых, покройте утюг
подходящим металлом, который не подвержен сильному окислению и обеспечит хороший контакт между
последовательными слоями ленты. Необязательно, чтобы контакт был идеальным по всей поверхности, но он
должен быть достаточным, чтобы продольное сопротивление ленты в установленном состоянии не сильно
отличалось от сопротивления твердого экрана.
Считается, что олово было бы подходящим веществом для этой цели, но могут быть использованы и другие
вещества, такие как свинец, цинк, медь, серебро, золото, никель, хром и различные амальгамы.
Чтобы уменьшить влияние швов, в кабеле обычного размера ширина ленты должна быть как можно больше,
например, около шести дюймов, и желательно не менее одного дюйма. Если предположить, что шаг выбран
таким образом, что в каждой точке имеется три слоя ленты разной толщины, и если предположить, что общая
требуемая толщина экрана составляет 15 мил, то требуемая толщина ленты составит 5 мил.
На чертеже изображен предполагаемый вариант строительства. На рис. 1 показано расположение экрана (8)
относительно остальной части кабеля. На рис. 2 показан внешний вид установленного защитного экрана. На
рис. 3 представлен продольный разрез экрана, показывающий внутреннюю структуру экрана и характер
эффективной ламинации. Для наглядности внутреннего устройства на этом рисунке все проводники, кроме
одного, удалены изнутри. Цифры 90 приведены для наиболее наглядного объяснения, но расстояние,
обозначенное X'c? На рис. 3 представлены запросы на комментарии. В первом приближении это расстояние
должно быть равно толщине ленты. Если значение будет меньше 95, то в щите появится слабое место, что
повлияет на его экранирующий эффект. Если размер будет значительно больше, материал будет
использоваться неэффективно.
Очевидно, что описанный экран 100 образует непрерывную полость от одного конца кабеля до другого.
Следовательно, необходимо избегать эффектов намагничивания, вызванных постоянным током,
протекающим вдоль экрана. Чтобы избежать этого, экран следует изолировать от земли на клеммах
ретрансляционной секции, чтобы в нормальных условиях в нем не протекал постоянный ток. С другой
стороны, материал должен быть таким, чтобы не намагничиваться постоянно под действием случайного
постоянного тока. Кроме того, материал должен быть таким, чтобы он не приближался к насыщению под
действием магнитного поля Земли. Изготовление экрана из мягкого железа 115 удовлетворяет обоим этим
требованиям. Очевидно, что изложенные здесь общие принципы могут быть реализованы во многих других
организациях, существенно отличающихся от описанных, 120 без отступления от сущности изобретения, как
это определено в следующих пунктах формулы изобретения.
Подробно описав и определив природу нашего изобретения и способ его осуществления, мы заявляем, что
то, на что мы претендуем, это:
1. Кабель, содержащий множество проводников, расположенных в двух концентрических рядах, обладает
высокой проницаемостью и проводимостью, а также имеет отношение проницаемости к проводимости,
существенно отличающееся от отношения проницаемости к проводимости материала проводников.
5. Кабель, как указано в пунктах 1, 3 или 4, характеризуется тем, что экранирующие средства изготовлены из
мягкого железа.
6. Кабель, включающий множество проводников, расположенных в двух концентрических цилиндрических
пучках, один внутри другого, и концентрический экран из магнитного и проводящего материала,
расположенный между пучками, причем указанный экран представляет собой ленту шириной 3 мм,
намотанную спирально вокруг внутреннего пучка и образующую несколько слоев, причем указанная лента
покрыта высокопроводящим материалом в местах перекрытия последовательных спиралей, в основном, как
описано здесь.
Датировано 26 марта н.э.
1930.
Эрнест Хей, дипломированный патентный поверенный, представитель заявителей, Телефонное здание,
Хайд, Хендон, Западный 9.
цилиндрические пучки, вложенные один в другой, и концентрический экран из магнитного и проводящего
материала, расположенный между пучками, причем указанный концентрический экран состоит из тонкой
широкой ленты, намотанной спирально вокруг внутренней группы проводников, причем ширина ленты такова,
что по отношению к ее толщине и шагу спирали экран будет содержать несколько слоев ленты в каждой точке,
а эффективные слои будут практически параллельны поверхности или контуру экрана.
2. Модификация кабеля по п. 1, в которой концентрический экран выполнен из материала, включающего
магнитную ленту, покрытую слоем более проводящего материала.
3. Кабель согласно п. 1 или 2, характеризующийся тем, что ширина ленты более чем в два раза превышает
шаг спирали.
4. Кабель, как указано в любом из предыдущих пунктов формулы изобретения, характеризуется тем, что
экранирующее средство состоит из материала, имеющего большое произведение проницаемости. Абингдон
— напечатано для Канцелярии Его Величества компанией Burgess & Son.
- [Wt. 8012B.-.5O0/711937.1.
351,491
=== НАЧАЛО ФАЙЛА: patent_351492.txt ===
ССЫЛКА: https://translationportal.epo.org/emtp/translate/?ACTION=description-retrieval&COUNTRY=GB&ENGINE=
google&FORMAT=docdb&KIND=A&LOCALE=sq_AL&NUMBER=351492&SRCLANG=EN&OPS=ops.epo.org/3.2&T
RGLANG=ru
========================================
ОПИСАНИЕ ИЗОБРЕТЕНИЯ GB351492A
[]
pAJT, СПЕЦИФИКАЦИЯ
351 Дата принятия поправок. 26 марта 1930 года. Нет, 9644/30.
- Завершено: дюна 26, 1931 год.
ПОЛНАЯ СПЕЦИФИКАЦИЯ.
Усовершенствования несущих конструкций для электрооборудования или относящиеся к ним.
Мы, компания STANDARD TELEPHionES AND CABLES, LIMITED, британская компания, Джеймс Сэмюэл
Пэррсон Робертон и Чарльз Фантикс Эллис, британские подданные, из Колумбии, Олдвич, Лондон, Западная
Колумбия.
2,
Англия настоящим заявляет, что характер этого намерения и то, в чем оно должно быть исполнено, должны
быть подробно описаны и установлены следующим заявлением:
Изобретение относится к опорным конструкциям для электрических приборов или МПИ, используемых,
например, в электрооборудовании, и имеет своей целью обеспечение экономичного способа крепления,
благодаря которому устройство, к которому оно прикреплено, может быть легко и быстро установлено в
нужном положении.
В соответствии с изобретением, предлагается опорная конструкция для электрических приборов или
аппаратов, включающая каркас, состоящий из параллельных стержней, к которым аппарат крепится парой
пластинчатых элементов, которые охватывают противоположные стороны параллельных стержней таким
образом, что пара параллельных стержней проходит между пластинами. Устройство может крепиться к
пластинчатым элементам с помощью винтов или болтов, которые также могут служить для фиксации
пластины в нужном положении на раме.
Предпочтительно, чтобы пластинчатые элементы были снабжены средствами для их фиксации на
параллельных поверхностях. Подобные конструкции могут принимать форму проекций (или 1 ps),
адаптированных для размещения над краями летающих устройств. В некоторых случаях один из элементов
конструкции может крепиться к монтируемому устройству или являться его частью.
Теперь обратимся к прилагаемому рисунку, который иллюстрирует, в качестве примера, два удобных способа
воплощения изобретения в жизнь: bwn _ _1 — это перспективный вид shoiga.
На фиг. 2 показан перспективный вид передней базовой пластины; на фиг. 3 — перспективный вид задней
пластины; на фиг. 4 — фрагментарный поперечный разрез, показывающий способ соединения задней
пластины с передней или базовой пластиной; и на фиг. 5 показана модифицированная форма изобретения, в
которой используется только одна съемная пластина, основание которой выступает в качестве второй
пластины.
На рис. 1 (1, 1) представляют собой пару из 60 параллельных стержней, являющихся частью несущей
конструкции. Эти стержни имеют L-образное поперечное сечение и расположены практически горизонтально,
при этом короткие стороны буквы L обращены друг к другу. (2) представляет собой заднюю пластину, а (3) —
переднюю или нижнюю пластину.
Размеры опорной плиты таковы, что она располагается между параллельными стержнями так, что ее концы
прилегают к внутренним поверхностям горизонтальных участков стержней (1,70 1). Как более наглядно
показано на рис. 3, задняя пластина снабжена средствами для фиксации ее положения на параллельных
стержнях, причем такие средства предпочтительно включают выступы или выступы 5, которые
предназначены для того, чтобы выступать на небольшое расстояние за внешние края параллельных
стержней, причем эти края предпочтительно закруглены, как показано в (6) на рис.
4.
Указанные выступы также способствуют предотвращению искривления той части стержней, с которой они
связаны, и повышают жесткость конструкции. Опорная пластина и/или задняя пластина могут быть срезаны,
как показано на (7), или сформированы таким образом, чтобы пространство между ними уменьшилось до
величины 85, что предотвратит чрезмерное напряжение при их сжатии. Опорная и задняя пластины снабжены
одним или несколькими отверстиями для одного или нескольких винтов или болтов, которые предназначены
для выполнения двойной функции: фиксации пластин на стержнях и крепления аппарата к пластинам.
При необходимости могут быть предусмотрены дополнительные отверстия для проводов или электрических
соединений 95 к аппарату или приборам.
Соседние файлы в папке патенты