1.3.2. Шум, вызванный нелинейностью среды передачи

Кроме шума спонтанной эмиссии оптических усилителей существенное влияние при работе современных когерентных систем связи оказывает шум, вызванный нелинейностью оптических волокон. В общем виде, мощность данного шума можно представить в следующем виде [5]:

	pNLI = gNL × Bn , Вт		(1.21)
где	– спектральная плотность мощности шума, обусловленного
нелинейными помехами среды.
В	формуле (1.21), предполагается, что	спектральная	плотность

мощности равномерная в определенной области и данный шум близок к белому. В общем случае, это не является полностью верным утверждением, но для высокоскоростных каналов с использованием фильтров Найквиста считаем, что величина равномерная.

При использовании EDFA усилителей, мощность шумов, вызванных нелинейностью можно представить согласно формулы [5, 10, 11]:

EDFA

æ 2 ö3

ln (p 2 ×

× Lэф × Nch2

× Rs2 )

pNL

» ç

÷ × NS ×g

× Lэф × pin

× Bn , Вт

p ×

è 3 ø

где – количество пролетов в линии;

Вт

;

эф

– нелинейный коэффициент волокна,

–эффективная длина оптического волокна, км;

–средняя мощность в канале, Вт; пс /км

–дисперсия групповых скоростей, ;

–количество WDM каналов;

–бодовая скорость канала, Гбод.

Оптическая линия передачи обладает собственными нелинейности, поэтому для расчетов можно использовать приведенные в таблице 1.3.

Таблица 1.3 – Параметры волокон (для длины волны 1550 нм)

(1.22)

параметрами параметры,

Тип	α, дБ/км	D,		,	2			2
волокна	α, дБ/км	пс/(нм·км)		пс2/км	n2, м	/Вт	Aeff, мкм
SSMF	≤0,18	≤18		-21,7	26∙10-21		80
LEAF	≤0,19	4		-3,82	21∙10-21		72
(NZDSF)
Коэффициент нелинейности			можно определить следующим образом:

<<< < Предыдущая 1 2 34 / 74 5 6 7 > Следующая >>>

Соседние файлы в предмете [НЕСОРТИРОВАННОЕ]