- •Краткий конспект лекций к первой части курса «Теоретические основы электротехники»
- •Введение
- •Общие определения цепей и их параметров
- •Активные элементы
- •Эквивалентные преобразования источников электрической энергии
- •Свойства линейных электрических цепей
- •Основные уравнения электрических цепей. Законы Кирхгофа.
- •Линейные цепи постоянного тока
- •Эквивалентные преобразования пассивных цепей
- •Расчет цепей по законам Кирхгофа
- •Метод контурных токов
- •Метод узловых напряжений
- •Метод наложения
- •Свойство взаимности
- •Теорема о компенсации
- •Метод эквивалентного источника напряжения (теорема Гельмгольца-Тевенена)
- •Метод эквивалентного источника тока (теорема Нортона)
- •Потенциальная диаграмма.
- •Баланс мощностей
- •Топология электрической цепи
- •Топологические матрицы графов
- •Линейные цепи с источниками гармонических эдс и токов Периодические напряжения и токи
- •Генератор синусоидального напряжения
- •Временная диаграмма
- •Векторная диаграмма
- •Действующие и средние значения периодических эдс и токов
- •Разность фаз напряжения и тока. Параметры цепей переменного тока.
- •Установившийся режим в цепи с параллельным соединением активного сопротивления, индуктивности и емкости
- •Энергетические соотношения в цепях синусоидального тока
- •Комплексный метод расчета электрических цепей
- •Комплексные сопротивления и проводимости
- •Перевод комплексных величин в показательную форму:
- •Перевод показательных величин в комплексную форму:
- •Основные законы электрических цепей в комплексной форме
- •Мощность в комплексной форме. Баланс мощностей
- •Резонансные явления в электрических цепях. Частотные характеристики.
- •Резонанс напряжений
- •Частотные характеристики последовательногоR-l-Cконтура.
- •Резонансные характеристики
- •Параллельный колебательный контур. Резонанс токов.
- •Частотные характеристики цепи с параллельным соединением элементов.
- •Резонансные кривые при параллельном соединении элементов
- •Цепи с взаимной индукцией
- •Последовательное и параллельное соединения индуктивно связанных катушек
- •Векторные диаграммы:
- •При параллельном соединении катушек их напряжение одинаково.
- •Трансформатор без стального сердечника
- •Трехфазные системы токов и напряжений
- •Энергия и мощность в трехфазных цепях
- •Основы теории четырехполюсников Уравнения четырехполюсников
- •Холостой ход и короткое замыкание четырехполюсника
- •Определение параметров четырехполюсника
- •Периодические несинусоидальные напряжения и токи в линейных цепях Разложение периодических функций в ряд Фурье
- •Действующее значение и мощность при несинусоидальных напряжениях и токах
- •Расчет линейных цепей при несинусоидальных напряжениях и токах
Теорема о компенсации
Метод основан на принципе компенсации, когда по схеме приращений определяют приращение тока в цепи вследствие изменения сопротивления ветви. Схема приращений образуется исключением источников энергии в исходной схеме и включением в ветвь последовательно с новым сопротивлением источника напряжения.
1. Ток цепи не изменится, если в ней сопротивление пассивного элемента заменить источником ЭДС, величина которого равна напряжению на этом элементе, и направлена навстречу току в этом элементе (E = R∙I).
2. Изменение тока ветви на величину ∆I при изменении сопротивления на величину ∆R будет таким же, если вместо ∆R включить ЭДС (E = ∆R∙I), направленную встречно первоначальному току в этой ветви.
Рассмотрим электрическую цепь, в ветви которой надо определить приращение тока при изменении в этой ветви сопротивления.
Согласно схеме приращения находим приращение тока ∆I3:
,
где Е = ∆R3I3.
Метод эквивалентного источника напряжения (теорема Гельмгольца-Тевенена)
Метод основан на теореме об эквивалентном источнике, когда активный двухполюсник по отношению к рассматриваемой ветви может быть заменен эквивалентным источником напряжения, ЭДС которого равна напряжению холостого хода на зажимах этой ветви, а его внутреннее сопротивление равно входному сопротивлению двухполюсника.
Рассмотрим электрическую цепь.
Решение
Ищем ток I1.
Представим исходную схему в следующем виде:
Для выделенной структуры составим уравнение по методу контурных токов и найдем ток I3:
Теперь можем найти напряжение холостого хода между зажимами А и В:
В.
Входное сопротивление к зажимам А, В найдем согласно схеме:
Ом.
Находим ток I1:
A.
Ищем ток I3.
Представим исходную схему в виде:
Для данной схемы уравнение по методу контурных токов будет иметь вид:
Тогда
В.
Входное сопротивление к зажимам А, В найдем согласно схеме:
Ом.
Находим ток I3:
А.
Рассмотрим электрическую цепь, в которой активный двухполюсник подключен к ветви с последовательно включенными сопротивлениями и амперметром.
Из опыта известны два показания амперметра: тока IA1, когда оба ключа разомкнуты и тока IA2, когда ключ K1 замкнут, а ключ K2 разомкнут.
Требуется вычислить показания амперметра при разомкнутом ключе K1 и замкнутом ключе K2 (см. рисунок).
Составляем уравнения для всех трех режимов:
1. ; 2.; 3.,
где - напряжение холостого хода на зажимах исследуемой ветви.
Тогда из первого уравнения .
Из второго уравнения находим входное сопротивление двухполюсника.
;
После чего находим ток IА3.
Метод эквивалентного источника тока (теорема Нортона)
Активный двухполюсник по отношению к рассматриваемой ветви можно заменить эквивалентным источником тока, ток которого равен току в этой ветви, замкнутой накоротко, а внутренняя проводимость источника равна входной проводимости двухполюсника.
Применим этот метод к выше рассмотренной электрической цепи.
Требуется найти ток I1 и ток I3.
Ищем ток I1.
Представим схему в следующем виде:
Из схемы следует:
А;
А.
Ток короткого замыкания JKЗ1 найдем из первого закона Кирхгофа:
А.
Входную проводимость к зажимам А, В найдем согласно схеме:
.
Находим ток I1.
А.
Ищем ток I3.
В этом случае схема приобретает вид:
Согласно схеме находим токи I1, I2:
А; А.
Ток короткого замыкания JKЗ3 найдем из первого закона Кирхгофа:
А.
Входную проводимость к зажимам А, В найдем согласно схеме:
.
Находим ток I3.
А.