- •Краткий конспект лекций к первой части курса «Теоретические основы электротехники»
- •Введение
- •Общие определения цепей и их параметров
- •Активные элементы
- •Эквивалентные преобразования источников электрической энергии
- •Свойства линейных электрических цепей
- •Основные уравнения электрических цепей. Законы Кирхгофа.
- •Линейные цепи постоянного тока
- •Эквивалентные преобразования пассивных цепей
- •Расчет цепей по законам Кирхгофа
- •Метод контурных токов
- •Метод узловых напряжений
- •Метод наложения
- •Свойство взаимности
- •Теорема о компенсации
- •Метод эквивалентного источника напряжения (теорема Гельмгольца-Тевенена)
- •Метод эквивалентного источника тока (теорема Нортона)
- •Потенциальная диаграмма.
- •Баланс мощностей
- •Топология электрической цепи
- •Топологические матрицы графов
- •Линейные цепи с источниками гармонических эдс и токов Периодические напряжения и токи
- •Генератор синусоидального напряжения
- •Временная диаграмма
- •Векторная диаграмма
- •Действующие и средние значения периодических эдс и токов
- •Разность фаз напряжения и тока. Параметры цепей переменного тока.
- •Установившийся режим в цепи с параллельным соединением активного сопротивления, индуктивности и емкости
- •Энергетические соотношения в цепях синусоидального тока
- •Комплексный метод расчета электрических цепей
- •Комплексные сопротивления и проводимости
- •Перевод комплексных величин в показательную форму:
- •Перевод показательных величин в комплексную форму:
- •Основные законы электрических цепей в комплексной форме
- •Мощность в комплексной форме. Баланс мощностей
- •Резонансные явления в электрических цепях. Частотные характеристики.
- •Резонанс напряжений
- •Частотные характеристики последовательногоR-l-Cконтура.
- •Резонансные характеристики
- •Параллельный колебательный контур. Резонанс токов.
- •Частотные характеристики цепи с параллельным соединением элементов.
- •Резонансные кривые при параллельном соединении элементов
- •Цепи с взаимной индукцией
- •Последовательное и параллельное соединения индуктивно связанных катушек
- •Векторные диаграммы:
- •При параллельном соединении катушек их напряжение одинаково.
- •Трансформатор без стального сердечника
- •Трехфазные системы токов и напряжений
- •Энергия и мощность в трехфазных цепях
- •Основы теории четырехполюсников Уравнения четырехполюсников
- •Холостой ход и короткое замыкание четырехполюсника
- •Определение параметров четырехполюсника
- •Периодические несинусоидальные напряжения и токи в линейных цепях Разложение периодических функций в ряд Фурье
- •Действующее значение и мощность при несинусоидальных напряжениях и токах
- •Расчет линейных цепей при несинусоидальных напряжениях и токах
Определение параметров четырехполюсника
Если известны конкретная схема и сопротивления (проводимости) ветвей четырехполюсника, то его параметры могут быть определены расчетным путем по входным и взаимным проводимостям. Можно также исходить непосредственно из зависимостей, устанавливаемых законами Кирхгофа.
В качестве примера рассмотрим простейшие схемы четырехполюсников. Так как из четырех параметров четырехполюсника независимыми являются три, то простейшие схемы должны содержать три ветви, т. е. представлять собой соединение звездой (Т-образная схема) или треугольником (П-образная схема).
Для Т-образной схемы при режиме холостого хода очевидны следующие соотношения:
, ;
при коротком замыкании:
,
Отсюда параметры этого четырехполюсника:
, ,,
Параметры П-образной схемы могут быть определены аналогично:
при холостом ходе:
, ;
при коротком замыкании
,
Отсюда параметры П-схемы
, ,,
Любой сложный четырехполюсник можно заменить простейшим эквивалентным ему, т. е. Т- или П-схемой. Параметры этих эквивалентных схем выражаются через параметры четырехполюсника.
Для Т-схемы: ,,;
Для П-схемы: ,,.
Из этих выражений видно, что схемы, эквивалентные симметричным четырехполюсникам, сами тоже симметричны, так как, если , то и.
Если конкретная схема и параметры ветвей четырехполюсника неизвестны, его параметры могут быть определены из опытов холостого хода и короткого замыкания при питании и измерениях со стороны входа и со стороны выхода. Эти измерения позволяют определить комплексы сопротивлений короткого замыкания и холостого ходапри питании схемы со стороны входных зажимов 1'-1″ иипри питании схемы со стороны выходных зажимов 2' -2":
; ;
; ;
Как видно из этих выражений, полные сопротивления при коротком замыкании и холостом ходе связаны между собой соотношением:
,
поэтому из четырех вышеупомянутых опытов необходимы лишь три, а четвертый может служить для контроля.
Параметры четырехполюсника находят по формулам:
; ;;.
Периодические несинусоидальные напряжения и токи в линейных цепях Разложение периодических функций в ряд Фурье
До сих пор рассматривались линейные цепи при постоянных и синусоидальных напряжениях и токах. Синусоидальная форма кривых позволила применить векторные диаграммы и символический метод, весьма упростившие расчет цепей.
В электротехнике стремятся к синусоидальной форме периодических кривых, так как большинство устройств при этом работает лучше, однако на практике кривые несколько отличаются от синусоид. Более того, в устройствах электронной и вычислительной техники часто напряжения и токи должны быть несинусоидальными. В этих случаях можно использовать рассмотренные ранее методы расчета цепей, если разложить периодические несинусоидальные кривые в ряд Фурье.
Как известно из математики, периодическая функция , удовлетворяющая условиям Дирихле, может быть приближенно представлена тригонометрическим рядом. Этот ряд состоит из суммы постоянной составляющейА0 и синусоид разных частот , гдеk – целые числа, начиная с единицы, :
.
Причем член называют постоянной составляющей, член, имеющей частоту, равную частоте данной функции, называют основной или первой гармоникой, а все остальные члены виданосят название высших гармоник.
Ряд Фурье может быть записан в другой форме, если развернуть синусы сумм:
,
где и,
т.е. ,.
Коэффициенты ряда необходимо вычислять следующим образом:
, и.
Постоянная составляющая ряда является, очевидно, средним значением функции за период.
Часто периодическая функция, подлежащая разложению в ряд Фурье, задается не аналитическим выражением, а в виде графика. В этом случае разложение в ряд можно выполнить приближенно, заменив интегрирование суммированием подынтегральных выражений для конечного числа ординат кривой . Дляп равноотстоящих друг от друга на ординат следует подставитьвместо.
Тогда . Аналогично , |