книги из ГПНТБ / Шляпоберский В.И. Элементы дискретных систем связи
.pdfЕсли к моменту поступления входных импульсов делители на ходились в исходном положении, то совпадение всех импульсов, снимаемых с делителей, произойдет в момент воздействия 827-го входного импульса. Снимаемый при этом с выхода схемы совпаде ний импульс подается на делители, возвращая нх в исходное со стояние. Следующий выходной импульс появится только в момент воздействия очередного 827-го импульса и т. д. Простота коммута ции и широкие возможности обеспечивают применение каскадных кольцевых делителей в различных устройствах дискретного дей ствия.
§22. РАСЧЕТ ЭЛЕМЕНТОВ КОЛЬЦЕВЫХ СЧЕТЧИКОВ НА ТИРАТРОНАХ
СХОЛОДНЫМ КАТОДОМ
Рассмотрим основные положения по расчету элементов кольце вой пересчетной схемы с общей анодной нагрузкой (рис. 93).
Расчет кольцевой пересчетной схемы сводится к определению основных параметров, обеспечивающих ее устойчивую работу при требуемом быстродействии.
Введем следующие обозначения: |
|
тира |
|
UH— напряжение |
на второй сетке неподготовленного |
||
трона; |
|
|
|
Ua — напряжение на второй сетке подготовленного тиратрона; |
|||
Um — амплитуда входного импульса; |
второй сетке |
при |
|
U3— напряжение зажигания тиратрона по |
|||
постоянном токе первой сетки; |
по второй сетке; |
||
U3макс — максимальное напряжение зажигания |
|||
0 ЗЯШ— минимальное |
напряжение зажигания; |
|
|
UK— напряжение |
на катоде горящего тиратрона; |
|
|
U3— напряжение на аноде тиратрона; |
|
|
Ur — падение напряжения на горящем тиратроне; Е3 — э. д. с. источника питания; / а — анодный ток горящего тиратрона.
Исходя из описанного выше принципа действия кольцевых пересчетных схем, можно написать следующие зависимости:
и а + и т > и зизхс- |
(6.33) |
|
и* + |
< и з мин; |
(6.34) |
|
и п< и зат. |
(6.35) |
Приведенные уравнения составлены исходя из условий работы |
||
схемы для установившегося режима и не учитывают |
переходные |
процессы, которые в основном и определяют быстродействие и устойчивую работу схемы.
Быстродействие кольцевых схем ограничивается временем вос становления напряжения на аноде погасшей лампы.
Для определения времени восстановления ^восст необходимо пользоваться динамическими характеристиками ламп, отражаю щими зависимость ^ВОСст от t/a при различных / а.
120
Подобные характеристики для ламп типа ТХЗБ приведены на рис. 96.
В случае экспоненциального нарастания напряжения на аноде погасшей лампы время, необходимое на восстановление, можно примерно определить по нижнему участку кривых восстановления (рис. 96), соответствующему напряжению, близкому к напряже нию горения (£/г=115 в).
Предположим, что под действием очередного входного импуль са лампа Л2 (рис. 93) погасла, а Л3 зажглась.
Из рис. 93 видно, что напряжение между анодом и катодом по гасшей лампы
|
- и й2 = и , + и к3- и |
къ |
(6.36) |
|
где UK2 и Н„з — мгновенные значения |
напряжений на катодах |
|||
При этом |
ламп <//2 и Л 3 относительно шасси. |
Ск стремится |
||
UK2 вследствие разряда |
конденсатора |
|||
к нулю |
|
{ |
|
|
|
U* = |
|
|
(6.37) |
а (Укз вследствие заряда конденсатора к —£/„ |
|
|||
|
UK3' = u M - e |
W |
k ) . |
(6.38) |
Из (6.36) |
следует, что при £/к2 = £/к3 напряжение |
£/а станет рав |
ным и г.
Пусть необходимое время восстановления, определенное по со ответствующей кривой рис. 96 для. анодного напряжения Ua=Ur,
равно ^восст-
Решив уравнение Пк2=6/к3 относительно t, майдем время tu спустя которое напряжение между анодоми катодом погасшей
121
лампы (Ja2 достигнет |
величины (напряжения горения Vг и |
Лампа |
|
Л2 может вновь зажечься. |
|
||
Если окажется, |
что tx> ^ 0СС1, то повторного зажигания |
Л2 не |
|
произойдет. |
уравнение |
|
|
Таким образом, |
|
||
|
е |
/?кск . |
(6.39) |
|
к к = 1 — е |
решенное относительно времени ti, устанавливает зависимость его от основных параметров схемы: постоянной времени цепи разряда
''а .
С другой стороны, постоянные времени цепи разряда (траз) и цепи заряда (тлар) емкости Ск в значительной степени определяют предельную частоту работы схемы.
Величина траз должна выбираться Из условий полного разряда емкости Ск погасшей лампы к моменту прихода очередного вход ного импульса.
Если пересчетная схема состоит из п ламп, то это условие мо жет быть записано так:
< |
0,3л |
(6.40) |
|
(3 — 4 )/м |
|||
tpa3^ |
|
где/макс — наибольшая частота следования входных импульсов. Постоянная времени заряда емкости Ск должна быть такой,
чтобы к моменту прихода очередного импульса напряжение на конденсаторе успело достичь своего установившегося значения:
^зар |
ЯаЯк С |
1 |
0,3 |
(6.41) |
'Я. + Як |
(3 — 4 )/макс |
/ макс |
||
Если ламп в кольце более пяти, то условие |
(6.41) |
оказывается |
||
более жестким, чем условие (6.40). |
|
|
||
Легко заметить, |
что |
|
|
|
•раз |
( Яа +' Як \ |
__ / 1 I Як ) |
'эар* |
(6.42) |
|
|
Величина тзар определяет также допустимую максимальную длительность входного сигнала; Если /вх>тзар, то после зажигания подготовленной лампы может загореться следующая. Поэтому
; < 0,3т,зар>
или |
од |
|
|
вх. макс < |
|
(6.43) |
|
f |
* |
||
|
У макс |
|
|
1 2 2
Решить уравнение (6.39) относительно времени tx удобнее всего
графически, построив кривую 7 |
= |
- / № ) • |
|
|
|
|
ираз'■ |
|
|
А = |
траз |
|
(6.44) |
|
Пользуясь кривой рис. 97 |
и |
зная отношение |
и тра3) можно |
определить время tx, а следовательно, и режим работы лампы, при котором время деионизации меньше допустимого.
Рис. 97. Вспомогательная характеристика для расчета сметчиков па тиратронах с хо лодным катодом
Преобразуем выражение (6.44), используя (6.41) и (6.42):
tv - / « |
( * |
+ £ ) ' ( £ ) ■ |
(6.45) |
или |
|
|
|
|
ti — / макс к , |
(6.46) |
|
где |
|
|
|
Зависимость К — у ( ^ |
) |
представлена на рис. |
98. |
Выражение (6.46) и кривая рис. 98 позволяют по заданному
отношению -я5- и быстродействию схемы определить максимально
•fva
допустимое время деионизации или проверить, будет ли при
123
выбранном режиме работы
(Va, -jr'j обеспечено требуемое
б ы с т р о д е й с т в и е (/макс) •
Таковы основные положе ния по расчету кольцевых пересчетных схем на тиратронах с холодным катодом с учетом быстродействия их работы.
Для установившегося ре жима элементы кольцевой схемы рассчитываются исходя из требований, предъявляемых к схеме.
Предположим, что необхо димо рассчитать схему (рис. 93), если известны
|
|
Е а * |
/макс |
И U к . |
|
|
Из |
рассмотрения |
эквива |
||
Рис. 98. Вспомогательная характери |
лентной схемы горящего тира |
||||
стика для расчета счетчиков на тира |
трона |
(рис. |
99) |
следует, что |
|
тронах с холодным катодом |
напряжение |
на катоде лампы |
|||
|
UK складывается |
из |
падения |
напряжения за счет анодного тока / а на сопротивлении Дк и за счет тока, протекающего по потенциометру Дс2, Rcк, RK. Для упро щения расчета примем RK<С RCk + # с2Тогда можно считать, что
UK= I&Rk.
При принятом допущении, которое, как будет показано ниже, налагает более жесткие требования по быстродействию схемы, расчет целесообразно вести в следую щем порядке.
1 . Зная UKи Ur (115в), находим
ий = и г + u v.
2.Из выражения
|
тт __ р _ _ Е а ( Е а Ц т) |
(6.47) |
|
|
|||
|
|
«а + Як |
|
|
|||
находим |
|
|
|
|
|
||
Як |
Ut - U t |
|
|
|
|
||
|
(6.48) |
|
|
||||
|
Л. |
Е а — U , |
|
|
|
|
|
3. По |
кривой |
рис. |
98, |
зная |
Я, |
|
|
определяем К. |
|
|
|
|
Рис. 99. Распределение потен |
||
4. |
Подставляя |
найденное |
|
||||
значе |
|
||||||
ние К в |
формулу |
(6.46), находим |
t\. |
циалов |
на электродах горя |
||
Затем, пользуясь |
динамическими |
ха |
щего |
тиратрона кольцевого |
|||
|
счетчика |
124
рактеристиками (рис. 96), определяем то значение |
анодного |
тока / а, при котором время деионизации меньше t\. |
найденное |
Благодаря принятому допущению (RK<С RCK-f Rc2) |
значение анодного тока, при котором обеспечивается требуемое быстродействие, будет несколько завышено. Следовательно, в ре альных условиях, когда анодный ток будет меньше, создаются более легкие условия по быстродействию схемы.
5.Зная / а, находим
азатем RK.
Для дальнейших расчетов элементов схемы необходимо за даться током первой сетки Ici и Uu. Ток / с1 обычно выбирают, ис ходя из неравенства
5 мка < / с1 < 50 мка. |
(6.49) |
По значению тока / с1 и U&, пользуясь статическими характери стиками зажигания (рис. 30), находим U3.
С достаточной для практики точностью можно считать, что
|
|
|
*/эчин = |
0,9£/3; |
|
|
|
|||
|
|
£/змакс= 1,1^3- |
|
|
(6.50) |
|||||
Пользуясь рис. 99 и пренебрегая влиянием тока |
первой сетки, |
|||||||||
напишем выражения для |
Ua и Ua' |
|
|
|
|
|||||
|
~ т |
_ р |
|
Яск "ЬЯк |
|
|
(6.51) |
|||
|
н ~ |
а |
Яс2 + Яск + R K ’ |
|
|
|||||
|
|
|
|
|||||||
|
и а= (F |
|
U |
|
|
R c K |
+ R k |
4- II |
|
(6.52) |
|
У * |
|
и к) R^ |
+ |
+ ^ -t- и |
|
|
|||
Обозначив |
\ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
^с2 |
|
_ |
|
|
|
(6.53) |
|
|
|
Rck + Rk |
’ |
|
|
|
|||
получим |
|
|
|
|
|
Е |
|
|
* |
|
|
|
|
Uн — |
|
’ |
|
(6.54) |
|||
|
|
|
1 +аа |
|
|
|||||
|
иъ = |
{Ея- |
и |
к) - ^ - а + и к. |
|
(6.55) |
||||
Напряжение на второй сетке неподготовленной лампы £/„ выби- |
||||||||||
рают в диапазоне |
|
в< £ /„ < 4 0 в |
|
|
(6.56) |
|||||
|
|
2 0 |
|
|
||||||
с учетом неравенства |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
и* + |
и* < £ / ЗШш- |
|
|
|
125
Выбрав U„ из выражения (6.54), находим а, а из выражения
(6.55) - Un.
Зная а и i?Kи задаваясь Rc2 , определим Rcк- При этом необхо
димо помнить, что должно быть обеспечено Rc2+ |
RCK |
RK. |
(6.42) |
Постоянную времени цепи разряда найдем из выражения |
|||
откуда затем определим Ск. |
из |
выражения |
|
Амплитуда входного импульса UBX находится |
(6.33).
Таким образом, все элементы, входящие в схему рис. 93, рас считаны.
Приведенная методика полностью применима для расчета эле ментов триггеров на тиратронах с холодным катодом, рассмотрен ных в § 11. При этом число элементов в счетчике должно быть равно двум.
Необходимо отметить, что для устойчивой работы пересчетной схемы напряжение источника питания должно быть стабилизиро вано с максимальным отклонением от номинала, не превышаю щим ±5%.
В заключение в табл. 5 приведены расчетные данные элементов нескольких кольцевых пересчетных схем.
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Т а б л и ц а -5 |
|
№ |
£ а |
/а |
Ла |
Лк |
Ск |
«М |
Лек |
f макс |
|
и к |
/?С1 |
по |
в |
||||||||||
пор. |
в |
м а |
к о м |
К О М |
п ф |
М о м |
К О М |
кгц |
в |
М о м |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
200 |
1,0 |
45 |
40 |
2800 |
2,0 |
180 |
5 |
25 |
40 |
2,4 |
2 |
200 |
0,2* |
175 |
250 |
120 |
3,6 |
50 |
20 |
25 |
50 |
3,9 |
3 |
215 |
0,3 |
120 |
220 |
150 |
1,1 |
220 |
20 |
30 |
60 |
2,4 |
* Значение анодного тока /а = 0,2 м а является минимально допустимым. При меньшем анодном токе может не возникнуть тлеющий разряд.
§ 23. РЕВЕРСИВНЫЕ СЧЕТЧИКИ
Реверсивными называются сложные счетчики импульсов, име ющие два входа и два выхода, в которых результатом подсчета является алгебраическая сумма импульсов, поступающих не одно
временно на оба входа (рис |
100) ■ |
1-й вход, имеют знак |
|
Для суммы |
импульсы, |
поступающие на |
|
«плюс», импульсы, поступающие «а 2-й |
вход,— знак «минус», |
||
а для суммы |
наоборот, |
|
|
126
П оясним сказанное на примере.
Пусть на 1-й вход счетчика с коэффициентом счета, равным k, за время t поступило si импульсов, причем ei>к. Тогда при отсут ствии импульсов на 2 -м входе количество выходных импульсов бу-
дет; равно целому числу частного |
. |
Если же s1 < /е, то изменение состояния элементов счетчика за фиксирует ei импульсов. Теперь предположим, что появился один импульс па 2-м входе. Под действием этого импульса состояние элементов счетчика изменится и будет соответствовать регистра ции (si — 1) импульсов. Следующий импульс на 2-м входе еще на единицу уменьшит число зарегистрированных импульсов (ei — 2 ) И т. д. При 62 = si = /г-элементы счетчика вернутся в исходное со стояние, соответствующее отсутствию импульсов па 1 -м и 2 -м вхо дах. Дальнейшее поступление импульсов на 2 -й вход будет фикси--» роваться уже другими элементами счетчика, так же как afo было
Рис. 100. Принцип работы реверсивного счетчика
при приеме импульсов на 1-й вход. При z2>k количество выход
ных импульсов Ь будет равно целому числу частного |
. |
Таким образом, реверсивный счетчик имеет как бы два со стояния: регистрация импульсов, поступающих на 1 -й вход, и ре гистрация импульсов, поступающих на 2-й вход. Если счетчик за регистрировал ei импульсов, поступивших на 1 -й вход, то каждый импульс, поступивший на 2 -й вход, уменьшает на единицу число зарегистрированных импульсов еь и наоборот.
Импульсы на 1 -м и 2-м выходах счетчика будут появляться только в том случае, если за какое-то время t алгебраическая сумма импульсов, поступающих на 1 -й и 2 -й входы, будет больше k
( si — £2 > /г ИЛИ £2 —- £ l > f e ) .
При построении реверсивных счетчиков можно использовать как бинарные, так и кольцевые счетные схемы. Однако наиболее просто они строятся с использованием кольцевых схем на ферри тах с ППГ.
На рис. 101 изображена функциональная схема реверсивного счетчика на ферритах с ППГ.
Счетчик представляет собой две кольцевые схемы, имеющие один общий элемент I и использующие в цепях связи между эле ментами ключи Кл\ и Кл2.
В направлении 1-го выхода информация передается через ключ Кли а в направлении 2 -го выхода — через ключ /Сл2.
127
Как видно из схемы рис. 101, импульсы, поступающие на 1-й и 2-й входы, открывают соответствующие ключи [Кл{ и Клг) и воз действуют на счетный триггер, формирующий продвигающие им пульсы.
■Их,
Вх,
Рис. 101. Функциональная схема реверсивного счетчика на сердечниках с ППГ
Рис. 102. Схема двухтактного реверсивного счетчика
Предположим, что перед началом работы элемент / счетчика находился в состоянии «1» (при этом все остальные элементы бу дут находиться в состоянии «0») и на 1-й вход поступил импульс. Под действием этого импульса, во-первых, откроется ключ Кл\, а во-вторых, сработает входной триггер, и под действием продви-
128
160—9
BbiXi
Рис. 103. Схема однотактного реверсивного счетчика
кэ
<£>