книги из ГПНТБ / Специальные вопросы строительной теплофизики учебное пособие
..pdfВычисление этого равенства с использованием упомянутых вы ше [10] математических таблиц дает
|
© («о, го) = |
0,0035, |
|
Используя левую |
часть формулы (IV.8) |
с учетом начальной |
|
температуры tH=10°C, находим |
|
|
|
*(Я0,20)=*вв (Я 0, +) + *„= - |
196-0,0035 + 10= +9,3 °С. |
||
Аналогичный расчет |
по формуле |
(IV.20) |
для полупространства |
дает в результате |
|
|
|
Ц 0 , г 0) = — 196-0,0061 +10 = |
+8,8 °С. |
Сходимость результатов расчета .по двум различным формулам можно считать удовлетворительной. Последнее объясняется тем, что при малых значениях критерия Био абсолютная разница в ре зультатах теплообмена, как и изменение температур (в пределах достаточно малых значений критерия Фурье), не велики.
Г Л А В А |
5 |
ТЕМПЕРАТУРНЫЙ РЕЖИМ ПОДЗЕМНЫХ СООРУЖЕНИЙ В ПРОЦЕССЕ ДЛИТЕЛЬНОЙ ИХ ЭКСПЛУАТАЦИИ ПОСЛЕ ПРЕДВАРИТЕЛЬНОТО НАТОПА
Основной задачей систем отопления, вентиляции и кондициони рования воздуха подземных сооружений является поддержание в процессе длительной эксплуатации определенных, строго заданных температурно-влажностных параметров внутренней воздушной сре ды, необходимых для обеспечения жизнедеятельности людей и нор мального функционирования технологического оборудования.
Одним из главных условий качественного решения этой задачи является правильное определение требуемых мощностей тепло- и холодоснабжения на основе научно обоснованного прогнозирова ния температурного режима подземных сооружений с учетом дли тельности их эксплуатации.
Для подземных сооружений характерен нестационарный про цесс теплообмена: с увеличением времени теплообмена толща про гретого грунта вокруг сооружения непрерывно увеличивается, до стигая через 10—15 лет эксплуатации нескольких десятков мет ров. Следствием этого обстоятельства является непрерывное умень шение теплопотерь сооружения в течение всего периода его экс плуатации.
Однако это обстоятельство в практике проектирования и экс плуатации подземных сооружений должным образом не учитыва ется или учитывается весьма приближенно. В результате неоправ данно завышается эксплуатационная мощность систем отопления, сооружений и, напротив, мощность систем холодоснабжения для целей кондиционирования (охлаждения) воздуха оказывается не достаточной для обеспечения заданного температурного режима.
Одной из схем обеспечения заданного температурного режима в подземных сооружениях является следующая:
а) предварительный прогрев (натоп) сооружения постоянным тепловым потоком qn в заданное время тп с целью получения оп ределенного значения температуры внутренней воздушной сре
ды tB;
б) последующее поддержание в сооружении данной величины: tB в процессе длительной эксплуатации.
61.
В настоящее время для выполнения теплотехнических расчетов подземных сооружений применяется ряд методик, из которых наи более широкое распространение в практике проектирования нашли методы расчета Б. А. Казанцева и Ю. И. Кулжинского. Однако эти методы расчета обеспечивают решение только первой из перечис ленных выше задач, т. е. дают возможность определить мощность систем отопления для обеспечения натопа сооружений в заданное время и не дают ответа на вопросы, связанные с решением задач по обеспечению температурного режима подземных сооружений в процессе длительной их эксплуатации после завершения натопа.
Следует отметить, что по методике Б. А. Казанцева для опре деления эксплуатационной мощности систем отопления рекоменду ется принимать время натопа сооружения ти^2500 час. Эта реко мендация обосновывается тем, что якобы к концу периода натопа такой продолжительности тепловой поток через ограждающие кон струкции сооружения в грунтовой массив стабилизируется и в по следующем остается почти неизменным, т. е. наступает процесс теплопередачи, близкий к стационарному.
Согласно этой рекомендации, при проектировании подземных сооружений эксплуатационная мощность систем отопления, как и эксплуатационные теплопотери сооружений, определяется, исхо дя из задания в расчетах времени Тц=2500 час. Это приводит к не рациональному завышению эксплуатационной мощности систем отопления и источников их теплоснабжения, а также к неверным расчетам при определении мощности источников холодоснабжения для систем кондиционирования воздуха.
Для выявления закономерности изменения температурного ре жима подземных сооружений после завершения натопа необходимо аналитическое решение задачи нестационарной теплопередачи при переменных граничных условиях, существо которой можно сформу лировать следующим образом.
Бесконечное полупространство имеет начальную температуру to. В течение некоторого времени ти оно прогревается постоянным во времени потоком тепла qH (граничное условие второго рода). В последующее время т поверхность полупространства прогрева ется за счет теплообмена со средой, имеющей постоянную темпе ратуру £B=const (граничное условие третьего рода). Требуется оп ределить закон изменения удельного теплового потока q во време ни с учетом изменения граничных условий в процессе теплообмена.
Закономерность изменения во времени температуры поверхно сти полупространства при указанных условиях теплообмена опре деляется следующим выражением:
m т, хн) = ^в- ^ -
7
— ехр (Я2 а х) erfc (Я |
( tH- Д - |
-V-H------1 ^ — } |
(7 ^ ) — |
|
|
\ |
а. |
\ т. |
I |
62
— — ex p [ Я 2 а (хн + t)J / erfc [H У a (xH+ x) ] + erf ( H ] / a x H)
— erf ( H y axH) erf ( Я / йт) |
exp | |
Нгa x\ |
. |
-------г - I a cp|. + |
|
2<7h arc sm V c+r- |
(V.l) |
где /Я |
a |
|
относительный коэффициент теплоперехода; |
|
|
|
1 |
|
|
a — коэффициент теплообмена у поверхности; |
|
|
а— коэффициент теплопроводности; |
|
|
а — коэффициент температуропроводности. |
|
Следует подчеркнуть, что данное выражение определяет закон изменения температуры поверхности для общего случая изменения граничных условий (второго и третьего рода) в процессе теплооб мена, т. е. без учета какой-либо взаимосвязи между величинами qH и tB. В частном случае, когда предварительный прогрев (натоп)
постоянным тепловым потоком qHпроизводится с целью получения определенного значения температуры внутренней воздушной сре ды сооружения в заданное время тн и в последующем эта величина tB поддерживается в процессе длительного теплообмена, что явля ется наиболее характерным для практики, выражение (V. 1) не сколько упрощается.
В этом случае для плоского ограждения безграничной толщины величина постоянного теплового потока qa, необходимая для повы
шения температуры воздуха |
через т„ часов на tB—10 градусов, оп |
|||
ределяется по формуле |
|
|
|
' |
___ ^ н |
У |
(V.2) |
||
Ян |
, |
|
|
|
1 |
2 У а ^ |
|||
а |
' |
|
У ~ |
I |
Тогда, учитывая, что |
|
|
|
|
(/" |
к |
• |
М О . |
Х„) |
и |
|
|
|
|
2 <7н |
|
= |
t ( 0, Тн) — t0, |
|
г V а |
|
V *
63
выражение (V.1) можно преобразовать к более простому виду
/(О, '„,■:) = * (0, тн)—
— [Я — t (0, тн)] ехр [Я2 а (Тн -f -)] | erfc [ Я У а (т„ + т)
+ |
erf (Я |/ а т н) erfc (Я ]/ а г ) |
|
|
Я 2ат |
|||
|
|
ехр |
Я 1 |
||||
|
+ - - |
[У - t (О, |
arc sin у |
(V.3) |
|||
или в виде безразмерной относительной температуры |
|||||||
Е„ = |
^ ---- ^ 0’ Тн,т) == |
1-+- ехр [ Я 2 а (тн + |
т) { ertc |
Н У а (тн+т)] |
|||
|
Я — t (0, тн) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
Я 2 а ' |
|
+ erf ( Н У а тн) erfc { Н У а т )----—j |
ехр |- |
||||||
d ср |
|||||||
|
|
|
|
■fi |
|
Sin" се |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
2 |
|
|
|
(V.4) |
|
|
|
- arc sin |
|
|
|||
где |
|
* (О, яЛ = ^ |
г У |
^ |
н-Мо; |
|
|
|
|
1 *х |
|
|
|
||
|
|
cpi —arc sin |
|
г д т - |
|
||
|
|
" Т |
|
Формула для определения изменения во времени теплового по
тока, при рассматриваемых условиях теплообмена, |
будет иметь вид |
||
|
Ч - Я» + Яаехр [Я2 а (т„ + т)] X |
|
|
X | |
erfc [И У a ( t h - J - t ) ] |
-l- erf (Я ]/ат:н) erfc (Я V a t) — |
|
2 |
H2a^ |
2 |
(V.5) |
TZ |
sin2 cp |
— <?„ arc sin |
|
71 |
■Гн+ Т |
Разделив данное выражение на qlu получим отношение, харак теризующее требуемое после завершения натопа изменение вели чины теплового потока для обеспечения в сооружении постоянной температуры воздушной среды
64
1 ----- 1 + exp [Я 2 а (хн + |
г)] eric [Н Y a (хн+х)] -f |
|
-г erf (Я у а хн) eric (Я У а х) |
2 |
|
|
|
|
|
*Pi |
|
2 |
|
(V.6) |
------ arc sin |
||
ТС |
|
|
Как видно из формул (V.4) |
и (V.6), значения |
безразмерной |
температуры поверхности Еп и безразмерного относительного теп-
Q |
определяются |
одной |
и той |
же |
закономерно- |
||
лового потока — |
|
||||||
Чн |
|
|
|
|
|
|
|
стью. |
|
|
|
|
|
|
|
Определение |
произведения ехр [Я 2 а (хн+ х )] erfc [ Я ] / а (хн+ х ) | |
||||||
при расчетах по формулам |
(V.l), |
(V.4), |
(V.5) |
и (V.6) может вы |
|||
полняться по графику (рис. 16). |
|
|
|
|
|||
Для упрощения расчетов по определению последнего члена ука |
|||||||
занных расчетных формул, на рис. |
17 приведен график зависимо- |
||||||
сти значения — arc sin \ / |
—;— , как функции |
л / |
—-— . |
||||
71 |
|
V |
Тн+ '7 |
|
|
У |
'Гц+ 'С |
Наиболее сложным для вычислений является выражение |
|||||||
ехр [Я2 а (тн+т)] |
erf (НУ ахн) erfc (Я У а х) — |
||||||
|
|
2 J ехр( |
Я 2 g x |
) |
|
|
|
|
|
Sin2 ср |
) |
|
|
||
|
|
TZ 9i |
|
|
|
|
|
так как оно представляет собой произведение очень больших и очень малых величин. Показательным примером этому служит тот факт, что несмотря на достаточно большие возможности ЭЦВМ
«Урал-2», получающиеся при счете числа (начиная с Я ] / а х О 3) не могут быть размещены в разрядной сетке машины.
Для сокращения записи обозначим
ехр [ Я 2д (xH-f х)] |
erf (Н У а хн) erfc (Я ]/ а х) — |
|
2 |
Я2 а х ^ |
|
ТС / ехр( |
sin2 ср j |
d ср = В (хн, х) |
<Pi |
|
|
о З а к . 434 |
|
65 |
*
Л?
р[ч га(гн+^}}ег/с[4\Za(vH+v)]
2 |
X |
Р ис. 17. График для определения — arc sin |
V T H + ' |
71 |
G6
На рис. |
18 приведены кривые изменения значений В(тн, т) |
в за |
висимости |
от величины Н У а х к и Н У а х • Пунктирная |
линия |
на этом рисунке, проведенная через максимумы, показывает, что
величина |
В (т„, т) очень быстро уменьшается при увеличении зна- |
чен^ ? _ ^ ^ |
а х • Так, уже при Н У а ъ = 3 для любой величины |
И У а~н значение В |
(т„, т) не превышает 0,02. Это позволяет сде |
лать вывод, что при |
инженерных расчетах по формулам (V.1), |
|
Р и с. |
18. Изменение максимума |
функции В (тн, t) |
|
||||||
(V.4), |
(V.5) |
и |
(V.6), когда |
Н ] / az^>3, значением |
величины |
|||||
В (тн, т) |
можно пренебречь. В этом случае расчетные формулы зна |
|||||||||
чительно упростятся и соответственно примут вид: |
|
|
||||||||
^ (0, тн, т)=/(0, XH)— |
—^(0, тн)] ехр [Я2 а (хн+х)] erfc [Н У а(хн+х)] + |
|||||||||
|
|
+ — |
[tB— t (0, хн)] arc sin |
/ с т т ’ |
|
(V.7) |
||||
|
В п = |
1 |
+ |
ехр [Я2 а ( т н + |
т |
) ] erfc [Н У а (хн + |
т ) ] |
|
||
|
|
|
|
2 |
|
/ |
Т ~ |
|
(V.8) |
|
|
|
|
|
------ arc sin |
|
V |
хн + х ’ |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
Я = Я« + Я* ехр [Я2 а (хн + |
х ) ] |
erfc [Н У а ( х н + |
х ) ] |
— |
|||||
|
|
|
|
2 |
|
|
/ |
х |
|
(V 9) |
|
|
|
|
— — Янarc sin ] / |
— г г - |
|
||||
|
Я = |
|
|
|
|
у |
х н + t |
|
|
|
|
1 |
+ |
ехр [Н 2 а (хн -f х)] erfc [Н У а (х„ + х)| |
|
||||||
|
|
|
|
------ arc sin |
|
V |
|
|
|
(V.10) |
|
|
|
|
ТС |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Следует отметить, что при средних значениях теплофизических |
||||||||||
констант (ос—5 |
ккал]м2 • час • град; |
А,= 1 ккал/м ■час • град и а= |
5* |
67 |
=0,0025 м2/час) величина Н ] а^ = 3 соответствует времени теп лообмена т?«140 час.
В табл. 16, составленной по данным расчета на ЭЦВМ, приве дены значения В{ти, т) для пределов изменения Н У а х п от 0,1 до
2 и Н ] / а х — от 0,1 до 20.
Полученные выше зависимости для плоского ограждения неог раниченной толщины могут быть использованы для расчета темпе ратурного режима подземных сооружений цилиндрической или иной формы.
Это обеспечивается введением в расчетные формулы (V.1), (V.4), (V.5) и (V.6) поправочных коэффициентов (формфакторов рк и Р), при помощи которых учитывается влияние на процесс теп лообмена формы и размеров сооружения в зависимости от тепло технических свойств ограждающего массива и продолжительности процесса. При этом следует подчеркнуть, что рк (формфактор Ю. И. Кулжинского) характеризует процесс теплообмена соору жения при граничном условии 2-го рода, а формфактор р — при граничном условии 3-го рода.
Таким образом, основные расчетные формулы для определения температурного режима подземных сооружений при рассматривае мых условиях теплообмена будут иметь следующий вид:
|
|
*(о, |
= цо,тн) — |
|
|
||
[tB |
^ (6, тн)] ехр |
Я2 а |
— + |
1/ |
, |
|
|
j | erfс |
|
|
|||||
|
|
|
' ~ 2 |
|
|
|
|
+ erf | |
erfc |
|
|
|
exp |
Я2 a t |
|
|
|
|
B2 sin'2cp |
||||
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
arc sin |
|
tPk |
|
|
|
|
|
|
"СнР +Цк2 |
|
|
|
+ y . - t (0, O ] arc Sin | / |
|
; |
|
|||
£„==! + exp Я 2 a |
----- 1----- |
eric н |
^ / a ( ^ +. |
T |
|||
|
|
B k 2 |
B 2 |
|
|
Bk2 |
B:2 |
d<.
(V.ll)
erf ( Н ^ У ] erfc ( H |
j _ |
JL |
|
exp |
Я 2 a t |
|
B2 sin2 ce d <.p |
||||
|
|
|
|
||
|
|
|
11/ |
— |
|
|
|
|
V |
ТнрЗДтрк2 |
|
|
• |
/ |
tBk2 |
|
(V.12) |
------ arc sin |
|
|
|
||
7C |
m y |
|
|
|
|
68
Значения В (тн, х)
н Y |
а % |
0,1 |
|
0,2 |
|
0,3 |
|
0,4 |
|
0 ,5 |
|
0,6 |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Н У |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0,1 |
- |
0,4018 |
- |
0,4199 |
- |
0,5357 |
— 0,5205 |
— 0,4953 |
- |
0,4676 |
||
0,2 |
- |
0,2053 |
- |
0,3276 |
- |
0,3796 |
— |
0,3948 |
- |
0,3919 |
— |
0,3805 |
0,3 |
- |
0,1228 |
— |
0,2147 |
- |
0,2698 |
- |
0,2973 |
- |
0,3073 |
- |
0,3072 |
0,4 |
- |
0,0808 |
- |
0,1479 |
— |
0,1955 |
- |
0,2250 |
- |
0,2408 |
- |
0,2473 |
0,5 |
- |
0,0566 |
- |
0,1062 |
— |
0,1449 |
- |
0,1722 |
- |
0,1895 |
- |
0,1922 |
0,6 |
— |
0,0413 |
- |
0,0788 |
- |
0,1099 |
- |
0,1336 |
- |
0,1503 |
- |
0,1612 |
0,7 |
- |
0,0312 |
- |
0,0601 |
- |
0,0850 |
- |
0,1052 |
- |
0,1204 |
- |
0,1312 |
0,8 |
— 0,0241 |
- |
0,0468 |
— 0,0670 |
- |
0,0839 |
— 0,0974 |
- |
0,1075 |
|||
0,9 |
- |
0,0190 |
- |
0,0372 |
- |
0,0536 |
- |
0,0678 |
- |
0,0795 |
- |
0,0888 |
1 |
- |
0,0153 |
— 0,0299 |
- |
0,0435 |
— 0,0554 |
— 0,0656 |
- |
0,0739 |
|||
2 |
- |
0,0030 |
— 0,0060 |
- |
0,0089 |
- |
0,0116 |
- |
0,0143 |
- |
0,0168 |
|
3 |
- |
0,0010 |
- |
0,0020 |
- |
0,0031 |
- |
0,0040 |
- |
0,0050 |
- |
0,0059 |
4 |
- |
0,0005 |
— |
0,0009 |
- |
0,0014 |
- |
0,0018 |
- |
0,0022 |
- |
0,0027 |
5 |
— 0,0002 |
- |
0,0005 |
- |
0,0007 |
- |
0,0010 |
- |
0,0012 |
- |
0,0014 |
|
6 |
- |
0,0001 |
— 0,0003 |
- |
0,0004 |
— 0,0006 |
- |
0,0007 |
- |
0,0008 |
||
7 |
- |
0,0001 |
— 0,0002 |
- |
0,0003 |
- |
0,0004 |
- |
0,0004 |
- |
0,0005 |
|
8 |
|
|
— 0,0001 |
- |
0,0002 |
— 0,0002 |
- |
0,0003 |
- |
0,0004 |
||
9 |
|
|
- |
0,0001 |
- |
0,0061 |
— 0,0002 |
- |
0,0002 |
— 0,0003 |
||
10 |
|
|
|
|
- |
0,0001 |
— 0,0001 |
- |
0,0002 |
— 0,0002 |
||
12 |
|
|
|
|
|
|
- |
0,0001 |
- |
0,0001 |
— |
0,0001 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
- |
0,0001 |
|
15 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Т а б л и ц а 16
0,7
-0,4401
— 0,3654
-0,3013
-0,2476
— 0,2034
-0,1674
-0,1383
-0,1148
—0,0958
—0,0805
—0,0191
- 0,0069
—0,0031
—0,0017
—0,0010
—0,0006
- 0,0004
О о о о СО |
|
l |
ОО о о о о »—Ю |
О |
|
О |
|
l |
|
' |
О о о — |
о |
|
I |
|
|
0,8 |
|
0,9 |
|
- |
0,4141 |
— 0,3899 |
- |
|
— |
0,3488 |
- |
0,3321 |
- |
- |
0,2923 |
- |
0,2818 |
- |
- |
0.2442 |
- |
0,2383 |
- |
- |
0,2038 |
— 0,2016 |
- |
|
- |
0,1702 |
- |
0,1704 |
- |
- |
0,1424 |
— 0,1443 |
- |
|
- |
0,1196 |
- |
0,1224 |
- |
- |
0,1009 |
- |
0,1042 |
- |
- |
0,0854 |
- |
0,0890 |
- |
— |
0,0212 |
- |
0,0231 |
- |
- |
0,0077 |
- |
0,0086 |
- |
— 0,0035 |
- |
0,0039 |
- |
|
- |
0,0019 |
- |
0,0021 |
- |
- |
0,0011 |
- |
0,0012 |
- |
- |
0,0007 |
— 0,0008 |
- |
|
- |
0,0005 |
- |
0,0005 |
- |
- |
0,0003 |
— 0,0004 |
- |
|
- |
0,0002 |
— 0,0003 |
- |
|
- |
0,0001 |
— 0,0002 |
- |
|
- |
0,0001 |
- |
0,0001 |
- |
1 |
|
2 |
0,3677 |
— 0,2949 |
|
0,3159 |
— 0,2164 |
|
0,2706 |
- |
0,1813 |
0,2314 |
- |
0,1599 |
0,1977 |
- |
0,1429 |
0,1689 |
- |
0,1281 |
0,1444 |
— |
0,1151 |
0,1237 |
- |
0,1036 |
0,1062 |
- |
0,0934 |
0,0914 |
- |
0,0843 |
0,0248 |
- |
0,0327 |
0,0094 |
- |
0,0166 |
0,0043 |
- |
0,0074 |
0,0023 |
- |
0,0042 |
0,0014 |
- |
0,0025 |
0,0009 |
- |
0,0017 |
0,0006 |
- |
0,0011 |
0,0004 |
- |
0,0008 |
0,0003 |
— 0,0006 |
|
0,0002 |
— 0,0004 |
|
0,0001 |
- |
0,0002 |
|
- |
0,0001 |