книги из ГПНТБ / Цифровая обработка сейсмических данных
..pdfнаходят новое значение поправки Атк 2 = Атк 1 -+ 1 = Дтк , — At п по вторяют процедуру определения t0i+ 4 — t02 и т. д. до тех пор, пока очередное вычисленное время toi+i не окажется больше заданного конечного времени обработки.
По этой же схеме ведется расчет и для слоисто-однородной среды по формулам (4.15), (4.16) и для среды с заданным средним градиен том по формуле (4.9). Для других сред, у которых годограф задан в параметрической форме, расчет несколько более громоздок, так как очередное toi+i приходится подбирать не только для данного Дтк
но и одновременно для заданного f,.
Дальнейшее усложнение схемы расчетов необходимо, если есть основания ожидать, что на некоторых интервалах времени t0 функ ция Дтк (t0) будет не убывать, а возрастать. Это может случиться на участках разреза, где средняя скорость не возрастает с глубиной, как обычно, а убывает, причем настолько быстро, что выполняется неравенство (4.20). Алгоритм расчета исходных кинематических поправок, предусматривающий возможность отрицательных гра диентов скорости, включает анализ введенных в ЭВМ исходных данных о скоростном разрезе с целью выявления и оценки отрица тельных вертикальных градиентов. Если исходные данные о ско ростях представлены таблицей vk, tok (к—I, 2 . . . К) значений средней (эффективной) скорости, необходимо проанализировать для
каждого значения к, не удовлетворяет |
ли величина |
l ' k + 1 — ~ — ^ |
|
dv |
|
'о k+i—'о k |
|
— соотношению (4.20) при данном |
\. Для интервалов |
[tk+il |
tok] времени, где это соотношение удовлетворяется, по формуле (4.7) вычисляют не очередные времена tol+1, а непосредственно сами поправки Д т к ; + 1 последовательно для значений t0, выбираемых через 3—5 интервалов дискретности. Затем времена смены попра вок toi находят путем непосредственного анализа полученных после довательностей поправок Дтк (t0). Найденные времена смены попра вок toi снабжаются признаком (единица или нуль в специальном разряде машинного слова), показывающим, как меняется поправка на данном времени toi — уменьшается или увеличивается. В случае чрезмерно быстрого убывания кинематической поправки с t0, когда
—— [Дтк ] | 1, существующие способы расчета и ввода поправок
дают очень сильные искажения. Поэтому поправки в таких случаях обычно не вводят, а соответствующие участки сейсмических трасс просто исключают из обработки.
Наконец, при использовании модели с заданным распределением средней (эффективной) скорости (4.7) немаловажным является вопрос
правильного |
задания |
функции v (г). |
Функцию эту задают выбран |
||||
ными заранее |
несколькими |
точками |
кривой: vt, toi; |
v2, |
t02; . . .; |
||
vk, tok; . . . Значения |
v (t0) |
между |
этими |
точками |
при |
расчетах |
|
определяют путем линейной |
интерполяции |
(рис. 43). Точки vk, t0k |
|||||
должны быть заданы настолько густо, чтобы разность |
Av между |
||||||
интерполированными |
и «истинными» |
значениями v везде удовлетво- |
110
ряла |
соотношению |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
dv |
|
|
|
|
|
|
Av- |
|
|
|
dt о |
|
|
(4.22) |
|
|
|
|
|
|
dv |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
du |
|
|
|
|
|
|
Здесь 0 Д т |
— максимальная |
до |
|
|
||||||
пустимая абсолютная |
погрешность |
|
|
|||||||
определения |
|
кинематической |
по |
|
|
|||||
правки, обычно 5—7 |
мс на наибо |
|
|
|||||||
лее удаленном |
канале. |
Аналогич |
|
|
||||||
ным |
образом |
задается |
кривая |
|
|
|||||
v (t0) |
при |
использовании |
метода |
|
|
|||||
среднего градиента. |
|
|
|
|
|
|
||||
Следует иметь в виду, что |
|
|
||||||||
определение |
|
значений |
v (t0) |
по |
|
|
||||
формуле (4.8) только для границ |
|
|
||||||||
пластов еще не обеспечивает соблю |
|
|
||||||||
дения неравенства (4.22). |
Мы рас |
|
|
|||||||
смотрели |
основные |
|
процедуры |
|
|
|||||
расчета исходных кинематических |
|
|
||||||||
поправок. |
|
Посмотрим |
|
теперь, |
|
|
||||
как |
осуществляется |
ввод |
попра |
Р и с . 43. П р и м е р |
з а д а н и я к р и в о й |
|||||
вок. |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
Vcp |
(t0). |
В В О Д К И Н Е М А Т И Ч Е С К И Х П О П Р А В О К
Пусть для заданной скоростной модели среды и минимального
начального времени |
обработки t0 ь а ч |
для каждого значения |
£ рас |
||
считаны начальные |
кинематические |
поправки Д т к н а ч |
и |
таблицы |
|
времен смены поправок toi. |
Известны также значения |
статических |
|||
поправок Дтс (!) для каждого |
канала. |
|
|
|
Отсчетные значения сейсмической трассы, подлежащей коррек ции, считаны с внешнего накопителя и распределены в ячейках памяти ОЗУ, которым программно приписаны дискретные значения времени t (!) с интервалом дискретности At. По значению коорди наты ! трассы выбирается соответствующая таблица кинематических поправок. При наличии всех перечисленных исходных данных опе рация введения поправок эквивалентна переадресации отсчетных амплитуд у% (t) в ячейки памяти свободной части МОЗУ, которым программно приписано время t0 (рис. 44). Ниже для простоты ин декс 5, г Де возможно, опущен.
Для первого отсчета имеем
У (^0 нач) — У (to нач ~!~ |
нач ~Ь Дтс ). |
|
|
На интервале времени t0ua4, toi, |
где |
toi — ближайшее к началу |
|
трассы время смены поправки toi, |
величина поправки |
считается |
|
постоянной. Введение кинематической |
поправки на этом |
интервале |
111
Р и с . 44. П о я с н е н и е к п р о ц е с с у ввода на Э В М статических и к и н е м а т и ч е с к и х п о п р а в о к .
производится переадресацией отсчетных значений трассы у (t) парал
лельно переадресации |
первого |
отсчетного |
значения: |
на |
времена |
|||||
h — *нач |
+ А*, £ 0 н а Ч |
+ |
2Д£, . . ., |
t 0 1 — At, tol |
исправленной |
трассы |
||||
попадают |
отсчеты у |
(t) |
неисправленной трассы, |
взятые на |
временах |
|||||
t — |
£онач |
~Ь А т к н а ч - г Атс + At, |
^онач Т" А т к н а ч |
+ Атс |
+ |
2At, . . ., |
||||
toi |
+ Атк н а ч + Атс . |
|
|
|
|
|
|
|
|
Пусть на времени tol 4- At предшествующая кинематическая поправка уменьшилась на шаг At. Тогда новая кинематическая поправка должна быть введена, в отсчетную амплитуду сигнала на времени
t==hx г At ~г (Аткн а ч — At) ':- Атс = tbl + А т к н а ч + Атс .
Следовательно, на времени t0i + At исправленной трассы должен быть повторен тот же отсчет, что и на времени t0l этой трассы:
|
|
y(tol-r |
At) = y(t01) |
= y(tol+ |
А т к н а ч |
+ |
Атс ). |
(4.23) |
|
На следующем временном интервале t0i, t02 |
|
вся процедура повто |
|||||||
ряется; |
на |
времени |
to2 |
- f At |
исправленной |
трассы будет повторен |
|||
отсчет, записанный на времени t02, и т. д. Для восстановления |
плав |
||||||||
ности огибающей сигнала дополнительный отсчет на временах |
t01 -f- |
||||||||
-г At, |
to2 |
At, . . ., toi |
+ At |
(время |
смены |
кинематической по |
правки на шаг At) заменяется средним арифметическим двух соседних
отсчетных значений. Происходит р а с т я ж е н и е |
с е й с м и ч е |
||
с к о г о |
с и г н а л а , |
вызванное введением кинематических по |
|
правок. Подробно на этом явлении мы остановимся ниже. |
|||
После того, как коррекция данной трассы г/g (t) закончена, испра |
|||
вленную |
трассу возвращают на НМЛ, а на место |
неисправленной |
|
г/1 (if) вызывают новую |
трассу, и т. д. Если непосредственно после |
кинематической коррекции предстоит выполнить суммирование по
методу ОГТ, то первая |
исправленная трасса |
на |
НМЛ |
не |
возвра |
|
щается, а |
оставляется |
в ОЗУ; последующие |
исправляемые |
трассы |
||
в процессе |
коррекции |
не только переносятся, |
но и |
суммируются |
112
с первой. В результате после коррекции и суммирования трасс дан ной сейсмограммы ОГТ в ОЗУ сразу получается суммарная трасса ОГТ.
|
При практической реализации описанной схемы ввода поправок |
|||||||
иногда вместо значений времен смены поправок tQi, |
to2, |
• |
• ., |
toi, . . . |
||||
для |
данного % используют |
интервалы |
времени |
Д ^ = |
toi |
— tma4, |
||
Atz |
= to2 — f 0 i , |
Д*з — t03 |
— to2, . ., |
Att = toi |
— |
toi,i |
|
между |
моментами смены поправок. Преимущество этого приема лишь в том, что разности Д£г на несколько двоичных порядков меньше самих времен toi, поэтому для их хранения требуется меньший объем па мяти. Другим приемом задания таблицы кинематических поправок является использование так называемых «логических шкал» [42], представляющих собой последовательность ячеек памяти МОЗУ с числом двоичных разрядов, равным числу отсчетов на всем интер вале записи, так что каждому значению текущего времени t0 соот ветствует один двоичный разряд. Логическая шкала несет в себе информацию о смене поправок: разрядам логической шкалы, соот ветствующим моментам времени t0 =j= tol, в которые поправка ме няется, приписывается значение единицы; в остальные разряды засылают нули. При вводе поправок при каждом изменении текущего времени t0 на шаг At опрашивается соответствующий разряд логи ческой шкалы; поправка меняется только в тех случаях, когда он равен единице.
И С К А Ж Е Н И Е С Е Й С М И Ч Е С К И Х С И Г Н А Л О В П Р И В В Е Д Е Н И И К И Н Е М А Т И Ч Е С К И Х П О П Р А В О К
|
Рассмотрим два вида искажений сигналов, |
связанных с кинема |
тической коррекцией. Во-первых, вычисление |
оценки у0 (t) трассы |
|
Уо |
регистрируемой при нормальном падении луча, по трассе у% (t), |
наблюденной на удалении \ от пункта взрыва, выполнялось в пред положении, что форма импульсов сейсмических волн на трассах г/0 (t)
и |
г/| (t) одинакова. На |
самом |
деле, |
как |
показано многочисленными |
|
исследованиями |
[4, |
23,39], |
при |
тех |
|, которые используются |
|
в |
МОГТ, отличия |
могут быть |
весьма существенными. |
|||
|
Во-вторых, сама процедура кинематической коррекции при |
|||||
обычно наблюдаемых |
вертикальных |
градиентах скорости приводит |
к растяжению импульса, если в пределах импульса встречается одно или несколько времен смены поправок toi.
Не касаясь первой причины искажений импульса, оценим коли чественно искажения, обусловленные растяжением. Пусть в пределах импульса длиной Т встретилось m времен tQi, на которых происходит смена поправки. Это означает, что после коррекции импульс растя нется на величину ДДтк = m At, равную суммарному изменению поправки на протяжении времени Т, и длина его окажется равной
Т\—Т |
-f- ДДтк . Относительное растяжение |
импульса, очевидно, равно |
||
|
К ~ Т |
Г,о ДДтк |
1 |
(4.24) |
|
ДАт,к |
|||
8 |
З а к а з 312 |
|
|
113 |
Оценкой величины А ^ Т к при Та ->- 0 служит значение |
[Дтк ] |
производной кинематической поправки по времени, взятое с обрат ным знаком, так как увеличение длины импульса в результате кор рекции равно уменьшению кинематической поправки на интервале Т. Для среды с заданной средней (эффективной) скоростью, дифферен цируя (4.7) по t0, находим [40]
|
|
I2 |
dv |
|
ДЛтк |
d . . |
tn — t- v3 dt0 |
|
,. 0!-. |
-iv = |
- Ж [ А Т к 1 = |
-t |
' |
( 4 - 2 о > |
откуда
Нdt0
Из (4.26) видно, что искажения убывают с возрастанием вре мени t0 и скорости v и увеличиваются с расстоянием £ и ростом градиента dv/dtQ. При dv/dt = 0 формула (4.26) преобразуется в гиперболу
tf = - / - = y i + S W e o . |
(4.27) |
to |
|
При К — 1 (отсутствие искажений) градиент -—- (Дтк ) кинематиче ской поправки равен нулю, т. е. выполняется соотношение (4.20). При
< 4 - 2 8 >
знаменатель правой части (4.27) обращается в нуль, и коэффициент
К |
-*• °о, что приводит к трансформации импульса в прямую у0 |
(t) = |
= |
const. Очевидно, что этот случай соответствует известному |
явле |
нию взаимного пересечения годографов отраженных волн на боль ших £ при быстром возрастании скорости с глубиной.
Поскольку исходные сигналы зарегистрированы при различных расстояниях взрыв — прибор, они будут неодинаково искажены в процессе ввода кинематических поправок. Это, естественно, по влечет за собой искажение формы суммарного сигнала у (£). При этом искажения могут превысить величину, после которой практи чески теряется эффект направленности системы. Учитывая, что для заданной скоростной модели среды коэффициент К прямо пропорци онален расстоянию \ и обратно пропорционален времени t, опре делим максимально допустимое расстояние, при котором величина искажений сигнала существенно не сказывается на результате сум
мирования. Пусть кривая средней скорости |
vcp(t0) |
аппроксимируется |
линейной зависимостью vcp = vср 0 + 8f0 . |
В |
пределах длитель |
ности сигнала, не превышающей в среднем |
0,1 с, такая аппроксима |
||
ция вполне допустима. Варьируя значения |
6, vcP 0 , t0 и | , |
определим |
|
по |
формуле (4.26) значение коэффициента К. Полученные кривые |
||
К |
= f (t0) для различных значений vcp 0 , В и £ = 3 км |
приведены |
114
t0-c
на рис. 45. Можно показать, что для принятых на практике рассто яний взрыв — прибор коэффициент К, определяющий растяжение сигнала в точках | £ т а х , где | т а х — крайняя точка годографа, подчиняется следующей параболической зависимости:
tf(£)--=l + |
ff(Ux)-#-. |
(4.29) |
|
Smax |
|
На рис. 46 приведены теоретические |
сейсмограммы |
ОГТ, харак |
теризующие степень искажения сейсмических сигналов после введе ния кинематических поправок, и соответствующие им суммарные сигналы.
На основании анализа исходных и суммарных сигналов можно сделать вывод о том, что максимально допустимым коэффициентом искажения на крайнем канале сейсмограммы ОГТ является К (|тах) =
= 1,5. Для такого К максимальная амплитуда |
суммарного |
сигнала |
||||
составляет 0,7 максимальной |
амплитуды |
суммы |
когерентных |
соста |
||
вляющих. Это условие позволяет на графике |
К = |
/ (£0, |
vcp) |
(см. |
||
рис. 45) ограничить область времен, ниже которых |
суммирование |
|||||
оказывается неэффективным. |
|
|
|
|
t0 |
|
Пусть в крайней точке базы суммирования на времени |
имеем |
|||||
К (Smax) > 1,5. Определим |
координату |
| < £ т а х , |
для |
которой |
||
К (Н) == 1,5. Подставляя в (4.29) вместо |
К (%) заданное предельное |
|||||
значение, получим |
|
|
|
|
|
|
S=Smax//2tfa m a x ) . |
|
|
(4.30) |
На практике для исключения сильно искаженных кинематиче скими поправками сейсмических сигналов целесообразно вырезать
8* |
115 |
1,0 |
U |
1,2 2,0 |
2,13,0 |
ц |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3,0 У t,c |
|
|
|
|
7 |
|
|
|
3 |
|
Р и с . 46. |
И с к а ж е н и я |
сейсмических и м п у л ь с о в , о б у с л о в л е н н ы е вводом кинемати |
||||||
|
|
|
|
ч е с к и х п о п р а в о к . |
|
|||
а — т е о р е т и ч е с к а я с е й с м о г р а м м а |
и с п р а в л е н н ы х з а в е л и ч и н у н о р м а л ь н о г о п р и р а щ е н и я |
сей |
||||||
с м и ч е с к и х |
и м п у л ь с о в ; |
б — и м п у л ь с ы |
6- |
и |
12 - кратного с у м м и р о в а н и я ; 1 — и м п у л ь с ы |
на |
||
в х о д е ; 2 — |
12 - кратное |
с у м м и р о в а н и е |
на |
базе |
2750 м; 3 — 6 - кратное с у м м и р о в а н и е на |
б а з е |
||
' |
|
1425 м; 4 — 12 - кратное |
с у м м и р о в а н и е на б а з е 1425 м |
|
||||
начальную |
часть |
записи, как это показано на рис. 47. Допустим, |
что остающаяся часть сейсмограммы ограничена прямой с заданной
кажущейся скоростью vK. Тогда, |
решая совместно уравнение пря |
||
мой t (|) = \/vK и |
годографа |
ОГТ для однородной среды и горизон |
|
тальной границы |
раздела |
|
|
можно найти времена £0 = t0 |
н а ч |
начиная с которых сейсмиче |
ская запись данных каналов считается пригодной для суммирования по методу ОГТ:
^0 нач (?) — S ] / ^2 v i • (4.31)
Р и с . 47. [Система г о д о г р а ф о в , о п р е д е л я ю щ и х начальное в р е мя с у м м и р о в а н и я в з а в и с и
мости от к о о р д и н а т |
точек |
приема . |
|
0 нач 1
116
Наряду с исключением искажающего влияния ввода кинемати ческих поправок, такой прием является эффективным средством ослабления влияния на суммарную запись интенсивных регулярных помех (кратно-отраженно-преломленные волны, поверхностные волны, преломленно-дифрагированные и др.), осложняющих началь ную часть записи.
П О Д Б О Р ( К О Р Р Е К Ц И Я ) К И Н Е М А Т И Ч Е С К И Х П О П Р А В О К
Криволинейное регулируемое суммирование как основа способов подбора поправок
Как уже говорилось, в общем случае исходные кинематические поправки не обеспечивают достаточно точного спрямления осей синфазностей однократно-отраженных волн в области сейсмограммы ОГТ, так как используемая для расчета поправок модель среды с горизонтальными границами (<р = 0) и выбранным априори скоро стным разрезом всегда в той или иной мере отличается от реальной среды. В результате будет наблюдаться либо недоспрямлен'ие, либо переспрямление осей синфазности регулярных волн (рис. 48). По этому в методе ОГТ почти всегда обязателен подбор поправок непо средственно по наблюденному материалу.
Используемые в настоящее время алгоритмы этой процедуры построены для модели сейсмограммы ОГТ, описываемой выраже ниями (2.33)—(2.35). Оставаясь в рамках этой модели, будем вначале считать, что сигнальная часть записи представлена регулярными волнами с неизменной по фронту формой импульса и амплитудой, а форма годографа отраженной волны описывается выражением (4.6) для среды с заданной средней (эффективной) скоростью v (t0):
а
Рис. 48. Трансформация годографа кинематическими поправ ками Дтк (gfo). меньшими (а) и большими (б) истинной по правки Дт£с т (£, *0 )-
1 — г о д о г р а ф д о в в е д е н и я п о п р а в к и ; 2 — г о д о г р а ф п о с л е в в е д е н и я п о п р а в к и .
117
Введем в рассмотрение некоторую фиктивную среднюю скорость, которую будем обозначать через г^огт:
v o r T = v/cos ср. |
(4.32) |
|
Тогда |
|
|
|
|
(4.33) |
Выражения (4.32) и (4.33) являются основанием для используе |
||
мого в настоящее время принципа |
подбора. Из этих выражений |
|
видно, что, варьируя параметр v o r T , |
можно найти |
такое его значе |
ние УогТ) при котором удовлетворяется равенство |
(4.32). Кинемати |
ческая поправка, рассчитанная по обычной формуле (4.7) для v = = &огт! обеспечит полное 1 спрямление годографа.
Особенностью системы ОГТ является то обстоятельство, что фик тивная средняя скорость г^огт является единственным параметром, который полностью определяет годограф отраженной волны на дан ном времени т0. Эта особенность следует из выражения (4.32), кото
рое два независимых параметра •— истинную |
среднюю скорость |
и угол наклона границы ср — заменяет одним |
эффективным пара |
метром v 0 T T . Для сейсмограмм ОТП и ОТВ такая замена невозможна,
там пришлось |
бы варьировать оба параметра — среднюю |
скорость |
и угол ср. |
схема процедуры подбора параметра v 0 T T |
|
Простейшая |
по сей |
смограмме ОГТ выглядит следующим образом. Задается несколько значений 1>огт = ^огть у огт2' • • •> у о г т щ • • •> ^огтлг с таким рас четом, чтобы эти значения перекрывали вероятный диапазон значе
ний Уогт — CO g в данном |
районе на всем исследуемом интервале |
|
времени (рис. 49). Величина |
v O F T i приписывается |
всей исследуемой |
толще, и для этого f o r r i по обычной формуле |
(4.7) вычисляются |
кинематические поправки. После ввода этих поправок трассы сей
смограммы ОГТ суммируют и получают первую суммарную |
трассу. |
Эта процедура повторяется для всех остальных значений |
^огтп- |
В результате получают N суммарных трасс, образующих так назы |
|
ваемую суммоленту ОГТ, у которой, в отличие от обычной |
суммо- |
ленты РНП, параметром является не кажущаяся скорость vK |
прямо |
линейных отрезков синфазностей волны, а эффективный параметр ^огт> характеризующий кривизну гиперболических годографов (4.33) сейсмограммы ОГТ.
Не суммоленте ОГТ, как и на обычной суммоленте, регулярным
волнам соответствуют разрастания, а синфазному |
суммированию |
|
этих волн — максимумы разрастаний. По координатам t0, vOTT |
мак |
|
симумов разрастаний трассируют искомую кривую |
г^огт (^о)> |
з а т е м |
с использованием этой кривой обычным способом вычисляют значе
ния |
кинематических поправок по формуле (4.7). Таким образом, |
1 |
В той мере, в како й справедлив метод с р е д н и х с к о р о с т е й . |
118
Р и с . |
49. |
|
П о я с н е н и е |
|||
к п о д б о р у |
|
кинемати |
||||
ч е с к и х п о п р а в о к . |
||||||
о — |
выбор |
|
д и а п а з о н а |
|||
з н а ч е н и й » о г т > |
б — с у м - |
|||||
молента |
О Г Т |
в к о о р д и |
||||
натах |
t0, г > о г т ; |
1 — л и |
||||
н и и |
« о |
г т |
= |
const; |
2 — |
|
п р е д п о л а г а е м а я |
к р и в а я |
|||||
v (<0 ); |
s — |
трассы |
с у м - |
|||
моленты |
О Г Т . |
|
а |
б |
S
3J
сущность процедуры сводится к регулируемому суммированию сей смограмм ОГТ и интерпретации получаемых материалов (суммолент).
На основе описанной схемы разработано и применяется на прак тике множество различных рабочих вариантов обработки. Некото рые из них не содержат явно выраженного этапа построения суммоленты. Тем не менее все они реализуют принцип регулируемого сум мирования. Рассмотрим некоторые количественные особенности ре гулируемого суммирования в области сейсмограмм ОГТ.
Из уравнения (4.6) видно, что годограф однократно-отраженной волны представляет собой гиперболу, симметричную (независимо от величины угла ср) относительно оси % = 0. Иначе говоря, минимум гиперболы всегда расположен над точкой профиля, к которой от носят суммарную трассу. Приближенное выражение (4.6"), вытека ющее из (4.6), — симметричная относительно оси £ = 0 парабола высокой степени.
В работе [30] показано, что годографы всех остальных типов волн на сейсмограммах О Г Т 1 также могут быть аппроксимированы пара болами, содержащими только четные степени, т. е. симметричными относительно оси 2- = 0. Так, для дифрагированной волны
|
l 2 + 4 i 6 o |
t% +j / i |
у2i |
2 |
||
|
У2 |
• tг 0 |
||||
|
1 |
I 2 |
|
'Ы0 |
) |
|
|
2 |
v4о V |
|
|||
где |
Е0 — абсцисса точки дифракции. |
|
|
|||
Для преломленно-дифрагированной волны |
|
|||||
|
COS2l|) t |
2 |
COS4-*!) |
|
||
|
|
|
|
Щ1% |
|
|
где |
i|) — угол между линией дифракции и линией профиля. |
|||||
1 |
К р о м е обменных о т р а ж е н н ы х |
в о л н . |
|
|
(4.34)
(4.35)
119