книги из ГПНТБ / Долгов Ю.С. Вопросы формирования паяного шва
.pdfКинетику процесса диффузионной пайки оценивали по' умень шению со временем процентного содержания эвтектической со ставляющей в кристаллизационных зонах и путем определения количества серебра, перешедшего в твердый раствор с магнием в диффузионных зонах паяного шва.
Из данных, полученных при использовании обоих методов определения скорости диффузионной пайки, следует (рис. 47),
что |
при |
ионном нанесении серебряного покрытия процесс пай |
ки |
резко |
активизируется. Так, результатов, которые получают |
лрн использовании фольги серебра после 4-часовой выдержки,
достигают в |
случае применения покрытия всего за 15 мин. |
||||
Константа |
скорости |
диффузионной пайки по -данным рис. |
|||
47, б |
составляет |
1-Ю- 5 |
г/см2-мин1/2 |
при использовании фольги и |
|
6- Ю - 5 |
г/см2 • мин1/г |
в случае применения покрытия. Столь замет |
ная разница в диффузионном поведении серебра, вероятно, об условлена замедляющим действием окисной пленки на магнии, что неоднократно наблюдалось для других систем [15].
Для повышения температуры распая паяных соединений ту гоплавких металлов в работе (76] предложен метод «реакцион ной» пайки, по существу представляющий собой разновидность диффузионной пайки. Вместо диффузии в основной металл при этом происходит связывание компонента (введенного первона чально в припой для снижения его температуры плавления) в относительно тугоплавкое химическое соединение, кристаллизу ющееся при температуре пайки. Кинетика этой реакции также определяется скоростью диффузии реагирующих компонентов.
Указанным методом выполнена пайка вольфрама сплавом платина — бор. Входящий в состав припоя бор образует с воль фрамом тугоплавкое соединение W2 B. В результате при темпера туре пайки 850°С получено соединение с температурой распая 1000° С.
Этот метод был использован для повышения температуры распая соединений жаропрочных никелевых сплавов [29].
Одним из эффективных способов ускорения диффузионной лайки является увеличение поверхности, через которую проис ходит диффузия в твердый материал, компонентов припоя. Это достигается, например, путем использования смеси припоя с по рошком твердого при температуре пайки металла. Порошок способствует увеличению поверхности диффузии, а следова тельно, скорости затвердевания жидкого сплава. Этот способ положен в основу при разработке такой группы припоев, как галлиевые пасты, твердеющие при относительно низких (близ ких к комнатной) температурах. В качестве порошка-наполни теля в пастах могут быть использованы металлы, характеризу ющиеся относительно высокой скоростью атомной или реакцион ной диффузии галлия (61 и др.].
Г л а в а 4
СТРУКТУРА И ПРОЧНОСТЬ ПАЯНЫХ
СОЕДИНЕНИЙ
При охлаждении паяного соединения в результате затверде вания прослойки расплава, существовавшего при температуре пайки, формируется кристаллизационная зона паяного шва. В дальнейшем возможны фазовые превращения в твердом со стоянии, однако первоначальная структура с присущими ей хи мической и физической неоднородностью оказывает значитель ное влияние на окончательную структуру и свойства этой зоны паяного шва.
Как было показано ранее, растворение при температуре пай ки твердого паяемого металла в жидком припое приводит к об разованию в шве жидкого сплава, температура начала затвер девания которого близка к температуре пайки.
Поскольку различия в концентрации растворенного металла по толщине прослойки расплава становятся незначительными после весьма малого времени выдержки, можно считать, что расплав во всем объеме капиллярной части шва имеет одина
ковую температуру |
ликвидуса. |
|
|
|
В зависимости от химического |
состава |
кристаллизующегося |
||
сплава |
и характера |
диаграммы |
состояния |
его компонентов |
сплав |
может после |
затвердевания |
иметь однофазную (твердый |
раствор, химическое соединение) или многофазную структуру (эвтектические сплавы или сплавы, 'претерпевающие перитектическое превращение).
Рассмотрим современные представления о механизме и кине тике однофазной и многофазной кристаллизации сплавов, во просы возникновения химической неоднородности при затверде вании однофазных сплавов, а также структуры роста кристаллов в них.
ЗАКОНОМЕРНОСТИ КРИСТАЛЛИЗАЦИИ СПЛАВОВ
При охлаждении жидкого металла или сплава, начиная с определенной температуры, жидкое состояние становится тер модинамически неустойчивым и металл переходит в твердое со стояние, которому соответствует меньшее значение свободной энергии.
Затвердевание жидкого металла происходит путем образова ния центров кристаллизации и их последующего роста. Для на-
чала затвердевания необходимо переохлаждение расплава от носительно равновесной температуры (температуры плавления для чистых металлов и температуры ликвидуса для сплавов). Малая величина переохлаждения (от 1 до 10° С), требуемого в реальных условиях для развития процесса кристаллизации по сравнению с данными теории спонтанной кристаллизации [65], свидетельствует о том, что фактически кристаллизация начи нается на твердых частицах примесей, стенках и т. д., т. е. о ге терогенном образовании зародышей новой фазы.
В отличие от чистых металлов при затвердевании сплавов возникающая фаза отличается (за исключением особых случа ев) по химическому составу от исходной жидкости.
Связь между концентрацией компонента в твердой и жидкой фазах кристаллизующегося сплава устанавливается коэффици ентом распределения, равным отношению растворимости ком понента в твердой Cs и жидкой CL фазах: Ko=Cs/CL. Если рас творенный компонент понижает температуру плавления раство
рителя, |
то коэффициент |
распределения |
Ко<\ |
(рис. 48, а), |
если |
||||||
|
|
|
|
повышает, |
то |
|
|
Ко>1 |
|||
|
|
|
|
(рис. 48,6). Как |
пока |
||||||
|
|
|
|
зано на |
рисунке затвер |
||||||
|
|
|
|
девание |
жидкого |
спла |
|||||
|
|
|
|
ва, состав которого |
обо |
||||||
|
|
|
|
значен |
точкой |
С0 , |
на |
||||
|
|
|
|
чинается |
после |
|
дости |
||||
|
|
|
|
жения |
|
температуры |
|||||
о |
|
о |
|
ликсидуса |
Т. |
|
|
Если |
|||
|
|
Я о < 1 |
(более |
частый |
|||||||
|
концентрация второго компаиеваш |
случай), |
первоначаль |
||||||||
|
а) |
|
61 |
но образующаяся |
твер |
||||||
Рис. 48. |
Схема |
диаграмм |
состояния при: |
||||||||
дая |
фаза |
имеет |
|
состав |
|||||||
|
К0< |
1 (я) и К0> 1 (б) |
Cs=Ad С0 . При |
|
этом |
||||||
|
|
|
|
некоторое |
количество |
второго компонента, пропорциональное концентрационному ин тервалу между солидусом и ликвидусом при температуре Т, вы тесняется в расплав.
Этот процесс перераспределения атомов на фронте кристал лизации для установления равновесных составов твердой и жид кой фаз называется разделительной диффузией. Разделительная диффузия приводит к обогащению слоя расплава, прилегающего к- поверхности растущего кристалла одним из компонентов и возникновению градиента его концентрации в глубь жидкости. В жидком растворе развиваются процессы, стремящиеся выров нять составы обогащенного слоя и участков расплава, удален ных от фронта кристаллизации.
По мере роста кристалла концентрация примеси в его на ружных слоях и в прилегающем слое расплава будет увели-
чнваться до тех пор, пока при постоянной скорости роста не ус тановится стационарный режим. В это время количество приме си, скапливающейся у фронта кристаллизации в единицу време ни, будет равно количеству примеси, диффундирующей от фронта кристаллизации в объем расплава. В стационарном ре жиме установится определенное, характерное для данной скоро сти затвердевания распределение примеси перед фронтом кри сталлизации. Непосредственно у фронта кристаллизации концен трация примеси достигает предельного значения С0/Ко (образую щаяся при этом твердая фаза имеет состав С0 ) и экспоненци ально уменьшается по мере удаления от франта кристаллизации, как показано на рис. 49.
|
Толщина |
обогащенного |
при |
|
|
|
|
|
||
месью слоя составляет Ю - 2 — 1 0 - 4 с ж |
|
ез |
|
|
|
|||||
и зависит от скорости роста твердой |
|
|
Тбердая |
Жидкая |
||||||
фазы и скорости массопереноса в |
« І |
|
фаза |
фаза |
||||||
расплаве. При больших скоростях |
и |
Со/К0 |
||||||||
роста даже |
принудительное переме |
|
|
|||||||
шивание расплава не способно эф |
|
|
|
Расстояние |
||||||
фективно |
изменять |
распределение |
І ? |
|
||||||
примеси в этом слое. |
|
|
|
Со Kg |
|
|||||
|
Скорость |
роста |
твердой |
фазы |
|
|
|
|
|
|
определяется |
интенсивностью |
отво |
Рис. |
і |
49. |
Изменение состава |
||||
д а |
скрытой |
теплоты |
кристаллиза |
" |
|
и жидкого |
сплавов в |
|||
свердого |
||||||||||
ции. Выделяющаяся скрытая |
тепло |
|
|
ходе кристаллизации |
||||||
та |
уменьшает |
степень |
переохлажде |
|
|
|
|
|
ния жидкости у фронта кристаллизации. Поэтому для непрерыв ного роста твердой фазы необходимо отводить скрытую теплоту затвердевания от межфазной границы.
Таким образом, интенсивность отвода скрытой теплоты, за висящая от температурных условий, определяет ту скорость, с которой продолжается процесс затвердевания.
При пайке чаще всего выделяющаяся скрытая теплота кри сталлизации отводится через твердую фазу в направлении, про тивоположном росту. При этом тепловым потоком в боковом направлении обычно можно пренебречь. Температура расплава повышается по мере удаления от межфазной границы (рис. 50). Такие температурные условия отвечают направленной* кристал лизации металла. Заштрихованный участок на рис. 50 — зона •термического переохлаждения расплава, поддержание которой необходимо для непрерывного роста твердой фазы.
Наличие зоны обогащения жидкости примесью перед фрон том затвердевания приводит к тому, что расплав в любой точке этой зоны имеет свою равновесную температуру ликвидуса, ко торая может быть непосредственно найдена из диаграммы со стояния. Однако температура ликвидуса, определенная для ка- жой-лнбо точки жидкости перед фронтом кристаллизации, не
является фактической температурой, соответствующей |
этой |
точке. |
|
В случае, если изменение температуры расплава |
вблизи |
фронта кристаллизации и распределение равновесной темпера туры ликвидуса в слое обогащения расплава таковы, как пока зано на рис. 51, перед фронтом кристаллизации возникает зона
твердый
металл
Расстояние |
|
|
Расстояние |
|
|
Рис. 50. Распределение |
температуры |
Рис. 51. Возникновение |
концент |
||
при затвердевании |
сплава |
рационного |
переохлаждения |
||
|
|
при затвердевании |
сплава |
||
так называемого концентрационного переохлаждения |
(заштри |
||||
хованная область). Это переохлаждение |
является следствием |
||||
возникновения в расплаве перед |
фронтом |
кристаллизации гра |
диента концентрации второго компонента. Существование и про
тяженность |
зоны |
концентрационного переохлаждения зависят,, |
|
с одной стороны, |
от толщины обогащенного |
слоя, а с другой,— |
|
от градиента |
температуры в расплаве. Зона |
концентрационного |
переохлаждения может быть ликвидирована, если градиент тем пературы в расплаве будет равным или большим, чем градиент температуры ликвидуса у фронта кристаллизации.
Переохлаждение расплава у фронта затвердевания оказы вает решающее влияние на структуру затвердевающего металла и, в частности, на формы роста кристаллов [50].
Гладкая форма границы раздела фаз в кристаллизующейся системе устойчива при малом термическом переохлаждении рас плава у фронта кристаллизации, необходимом для протекания превращения с конечной скоростью.
Если перед фронтом кристаллизации существует зона кон центрационного переохлаждения, то гладкая форма границы становится неустойчивой, поскольку выступы на фронте кри сталлизации попадают в область большего переохлаждения и могут быстрее продвигаться в расплав. Вершины образующихся выступов продвигаются через обогащенный примесью слой рас плава. Это приводит к возникновению дополнительного диффу-
знойного |
потока (параллельного фронту), |
что облегчает отвод, |
|
примеси |
от вершины выступов, снижает концентрацию |
примеси |
|
в этих местах, а следовательно, повышает |
температуру |
кристал |
лизации на вершинах выступов по сравнению с остальной частью фронта кристаллизации. Боковые диффузионный и тепловой по токи обеспечивают устойчивость системы выступов на фронтекристаллизации, образующихся в условиях, которые приводят к концентрационному переохлаждению.
Так можно объяснить происхождение при затвердеванийсплавов ячеистой структуры, которая состоит из ряда элементов- (в форме стержней), приблизительно параллельных направле нию кристаллизации. В поперечном сечении такая структура ха рактеризуется системой почти гексагональных ячеек. Границы ячеек оказываются обогащенными примесью, а центры —обед нены.
Если градиент температуры расплава равен градиенту тем пературы солидуса у фронта кристаллизации или больше его,, то зона концентрационного переохлаждения отсутствует. Равен ство градиентов является критическим условием образования ячеистой структуры. Справедливость этого условия была экспе риментально проверена на ряде сплавов.
Если зона переохлаждения (термического и концентрацион ного) имеет достаточную протяженность, то на ячеистых кри сталлах начинают образовываться ветви и кристаллы превра щаются в дендриты. Отличительной чертой дендритной кристал лизации является весьма большая скорость продвижения: дендритов в расплав, во много раз превышающая скорость пе ремещения фронта кристаллизации. Другой интересной особен ностью дендритного роста является то, что ось дендрита и еп> ветви растут в определенных кристаллографических направле ниях, обусловленных типом кристаллической решетки метал ла: <100 > для металлов с гранецеитрированной и объемноцентрированной кубической решеткой, < 2 1 0 > для металлов с плот но упакованной гексагональной решеткой.
Практически кристаллизация сплавов всегда протекает не равновесно. Признаком неравновесной кристаллизации являет ся ликвационная неоднородность сплавов. Характер распреде ления элементов по сечению кристаллов и степень внутрикристаллитной ликвации для сплава определенного состава зависят
от скорости кристаллизации, изменение которой |
обусловливаег |
|
различную полноту |
прохождения диффузионных |
процессов в |
жидкой и твердой |
фазах. С увеличением скорости |
кристаллиза |
ции внутрикристаллитная ликвация возрастает, в результате по давления выравнивающей диффузии в твердом растворе, дости
гает максимума при средних скоростях кристаллизации |
и за |
тем снижается из-за подавления разделительной диффузии. |
|
В интервале тех скоростей кристаллизации, с которыми |
прак |
тически приходится иметь дело, состав центральной зоны |
кри- |
•сталлита (ствола или первичной оси дентрита) определяется точкой равновесного солидуса сплава при температуре начала кристаллизации, если пренебречь незначительным переохлажде нием [44].
Из теоретического анализа развития химической неоднород ности при условии полного прохождения диффузии в жидкой фазе и полного подавления диффузии в твердой фазе следует, что кристаллизация сплава должна заканчиваться или при тем пературе затвердевания наиболее легкоплавкого компонента, или в точке минимума на диаграмме плавкости у систем с не прерывным рядом твердых растворов, или эвтектической или перитектической реакцией в системах с ограниченной раствори мостью [18].
Действительно, для ряда систем появление неравновесных структурных составляющих отмечается у сплавов, составы кото рых по данным диаграмм фазового равновесия лежат в преде-
.лах однофазной области. Например, в системе алюминий — медь эвтектическая составляющая появляется уже при введении
.десятых долей процента меди, тогда как предельная раствори мость наступает при введении 5,65% Си.
В других случаях наблюдаются отклонения от такой зако номерности из-за недостаточной локальности применяемых ме тодов исследования1 или выравнивания химического состава сплавов, происходящего при охлаждении уже после затверде вания.
Иногда при затвердевании жидкого сплава образуется не одна, а несколько фаз. Типичным примером является эвтекти ческая кристаллизация. Затвердевание эвтектики происходит при постоянной температуре и неизменном составе жидкой фазы, из которой образуются твердые фазы постоянного, но существенно различного состава.
Эвтектические сплавы отличаются многообразием структур ных разновидностей, общей чертой которых является неизмен ное наличие двух фаз. В соответствии со структурными особен ностями эвтектики классифицируют на нормальные, аномальные и вырожденные [34]. Нормальные эвтектики характеризуются закономерным взаимным расположением фаз и могут быть пла стинчатого, глобулярного и стерженькового типа. Составляющие эвтектику фазы в этом случае растут из одного центра, образуя эвтектическую колонию. Фронт кристаллизации в течение всего времени образования этой колонии проходит по поверхности •раздела между жидкостью и совместно растущими твердыми фазами.
В структуре аномальной эвтектики взаимное расположение фаз не столь регулярно, как в нормальной. Чаще всего одна из •фаз присутствует в форме игл или выделений неправильной формы, заключенных в матрице из второй фазы. Как правило, аномальные эвтектики возникают, если эвтектическая точка
Ж
сдвинута ближе к составу одной из твердых фаз и если фаза, присутствующая в сплаве в наибольшем количестве, обладает высокой анизотропией роста. В такой эвтектике нет эвтектиче ских колоний. Типичный пример — эвтектический сплав в систе ме алюминий — кремний, в которой образуется эвтектика иголь чатого типа, имеющая низкие механические свойства.
Характер выделений в аномальной эвтектике может быть из менен путем модифицирования. Например, введение натрия в
эвтектику алюминий — кремний приводит к образованию |
второй |
||
фазы в виде |
глобулярных (а не игольчатых) |
выделений |
с соот |
ветствующим улучшением механических свойств. |
|
||
Структура |
вырожденной или разделенной |
эвтектики |
пред |
ставляет собой конгломерат кристаллов твердых фаз, из которых состоит сплав. Эти кристаллы развились независимо один от другого до их столкновения. К моменту столкновения уже не осталось жидкости, из которой могли бы образоваться эвтекти ческие колонии. Такая структура в некоторых эвтектических сплавах получается при очень медленном затвердевании.
В ряде случаев сплавы эвтектического состава имеют в струк туре кроме эвтектики избыточные крупные кристаллы обеих фаз и, напротив, сплавы неэвтектического состава кристалли зуются с образованием чисто эвтектической структуры без вы деления избыточной составляющей. Такие структуры называют квазиэвтектическими, поскольку зерна, имеющие эвтектическое строение, отличаются по составу от эвтектики.
Объяснение указанных аномалий можно найти в теории эв тектической кристаллизации. Согласно исследованию А. А. Бочвара в эвтектической жидкости порознь зарождаются и растут кристаллы обеих твердых фаз; в местах и в момент соприкос новения разноименных кристаллов начинается собственно эв тектическое превращение, в процессе которого на фронте кри сталлизации происходит сначала преимущественное выделение
одной из фаз, а затем |
отложение другой. |
Первая фаза |
являет |
ся ведущей, поскольку |
первой врастает |
в жидкость, |
образуя |
скелет эвтектического зерна, в то время, как вторая, ведомая фаза, отлагается в междоузлиях скелета.
Наличие избыточных кристаллов обеих фаз в сплаве эвтек тического состава объясняется тем., что зародившиеся кристал лы успевают достаточно вырасти до столкновения друг с другом.
СТРУКТУРА И Х ИМ И Ч Е С К АЯ НЕОДНОРОДНОСТЬ КРИСТАЛЛИЗАЦИОННЫХ З О Н ПАЯНЫХ Ш В О В
К числу особых условий, в которых протекает кристаллиза ция металла паяного шва, следует отнести малый объем кри сталлизующейся ванны и отсутствие перегрева жидкости, так как температура пайки в большинстве случаев является для жидкой Прослойки в паяном шве температурой начала затвер-
7-78' |
. |
97 |
девания. Последнее обстоятельство обусловлено рассмотренным выше растворением в припое основного металла, приводящим к такому изменению химического состава припоя, что его темпе
ратура |
ликвидуса становится близкой |
к |
температуре пайки. |
В результате затвердевание паяного шва |
обычно начинается |
||
сразу |
при охлаждении от температуры |
пайки независимо от |
того, насколько температура пайки превышает температуру лик видус припоя. Исключение составляет лишь жидкость в галтельной части шва. В связи с тем, что отношение объема жид кости к поверхности контакта ее с основным металлом в гал телях может быть велико, для образования насыщенного жидкого раствора требуется относительно много времени. При малой выдержке жидкость в галтельных участках может иметь существенно различный по объему химический состав, а следо вательно, и различную температуру ликвидуса. Последняя мо
жет изменяться от температуры начала |
затвердевания припоя |
до температуры пайки. |
|
Рассмотренные далее закономерности |
кристаллизации отно |
сятся в основном к капиллярным участкам паяных швов. Затвердевание паяного шва происходит при отсутствии теп
лового сопротивления стенок, ограничивающих расплав, и в ус ловиях отвода теплоты кристаллизации в нормальном направ лении по отношению к поверхности раздела с основным метал лом. Все это благоприятствует направленному (от поверхностей основного металла к центру шва) затвердеванию кристаллиза ционной зоны шва.
Реальные скорости охлаждения при затвердевании паяных * швов составляют десятки и сотни градусов в минуту. В резуль тате кристаллизация прослойки расплава происходит в неравно весных условиях, когда процессы выравнивающей диффузии в твердой и жидкой фазах оказываются, по крайней мере, ча стично подавленными. Это приводит к возникновению в кри сталлизационной зоне шва ликвационной химической неоднород ности, появлению неравновесных структурных составляющих, пористости и т. д.
Ликвационные явления затрудняют, в частности, определе ние температуры конца затвердевания расплава в шве, а сле довательно, температурного интервала затвердевания, величина которого имеет прямое отношение к количеству усадочных де фектов в закристаллизованном сплаве.
Согласно исследованиям химической неоднородности в кри сталлизационных зонах швов, выполненным А. С. Екатовой для случая пайки алюминия цинком реакционно-флюсовым методом, - средняя концентрация алюминия в кристаллизационных зонах
составляет |
42,5 |
и 69,6% по массе при температурах пайки соот |
|
ветственно |
550 |
и 610° С. |
|
Судя |
по данным диаграммы состояния алюминий — цинк, |
||
сплавы |
с таким содержанием алюминия должны кристаллизо- |