![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Быков М.А. Электрические измерения электрических величин [учеб. пособие]
.pdfТаким образом, в измерительной схеме ее состояние .равно
весия будет |
определяться соотношениями параметров только |
ее элементов |
и не будет искажено влияниями каких-либо па |
разитных емкостных связей—как с внешними объектами, так
и взаимных, между различными элементами |
измерительной |
||
схемы. |
|
|
|
Обычно вопрос экранирования |
в случае |
трансформатор |
|
ных мостов решается весьма просто |
(рис. VI-13): вся |
система |
|
экранов полных сопротивлений Zi и Z 2 может |
быть подключе |
||
на к промежуточной (нулевой) точке D между двумя |
транс |
форматорными плечами AD и DC моста. При этом емкости эк ранируемых участков относительно их экранов превращаются в емкости этих участков относительно точки D. Но емкость точки В относительно точки D условий равновесия моста не нарушает, так как эти точки в момент равновесия моста экви потенциальны друг другу. Емкости же точек Л и С относитель но точки D шунтируют только соответствующие «трансформа торные» плечи моста. Вследствие малых собственных (внут ренних) сопротивлений этих плеч это практически не изменяет потенциалы точки А и точки С относительно точки D и, следо
вательно, практически не нарушает условий равновесия |
моста |
|||
и результатов сравнения сопротивлений Z\ и Z2 . Таким |
обра |
|||
зом, в этом случае |
достигается |
эффект эквипотенциального |
||
экранирования |
без |
применения |
какой-либо вспомогательной |
|
схемы. |
|
|
|
|
Применение |
эквипотенциального экранирования осложня |
ется в таких схемах, как, например, мост Вина, в котором элек
трод |
образцового конденсатора, |
примыкающий |
(по |
схеме |
|
рис. ѴІ-8) к сопротивлению |
Ro, в момент двойного |
равновесия |
|||
моста |
не эквипотенциален |
экрану |
конденсатора. |
Учет |
этого |
обстоятельства довольно сложен, но вполне возможен, в част ности, он требует знания значения емкости между экраном конденсатора и этим электродом.
Однако возможное действие системы эквипотенциального экранирования и ее использование изложенным выше не огра
ничивается. |
С помощью |
подобной системы |
экранирования |
||
можно получать такие измерительные свойства |
у отдельных |
||||
ее элементов |
(например, |
образцовых), которые |
совершенно |
||
недостижимы в обычных условиях. |
|
|
|||
Например, возможно |
создание |
воздушного |
конденсатора, |
||
у которого |
было бы полностью |
исключено |
влияние потерь, |
имеющих место в деталях, выполненных из твердого диэлек трика, применяемых в его конструкции (при особом выполне нии его конструкции, упоминавшемся в гл. I I ) .
Особенность такой конструкции конденсатора, называемой трехэлектродной, заключается в том, что каждая из двух его систем электродов укрепляется с помощью деталей из твердо го диэлектрика отдельно и независимо от другой на общем эк-
230
ране, охватывающем обе эти системы электродов. Схема такой конструкции показана на рис. VI-18, а.
При включении такого конденсатора в |
мост с эквипотен |
|||
циальным экранированием в качестве одного из плеч |
измери |
|||
тельной схемы моста и при подсоединении экрана |
конденсато |
|||
ра к средней точке вспомогательной схемы моста |
емкость каж |
|||
дого из его измерительных электродов на его экран вместе |
с |
|||
присущими ей потерями (твердый диэлектрик) окажется |
ис |
|||
ключенной из действия в измерительной схеме такого |
моста. |
|||
Действующей же в мосте окажется только «чисто |
воздушная» |
|||
емкость, создаваемая в таком конденсаторе |
непосредственно |
между его электродами в воздушных промежутках между ни ми. Такой конденсатор может считаться «беопотерьным» (ос таточный угол потерь у такого конденсатора может выражать ся миллионными долями радиана).
Рис ѴІ-18
При подобной конструкции конденсатора может быть соз дан и конденсатор переменной емкости с начальным значени
ем емкости, абсолютно равным нулю. В таком |
конденсаторе |
оба его измерительных электрода неподвижны, |
а значение его |
емкости изменяется в результате введения между этими элек тродами третьего, подвижного электрода, соединенного с эк раном конденсатора (и сточкой Е вспомогательной схемы мо
ста), как это показано на рис. VI-18, б. В этом случае |
в изме |
рительной схеме моста участвует только проходная |
емкость |
такого конденсатора — емкость, образующаяся между |
его из |
мерительными электродами в той их части, в которой |
они не |
разделены друг от друга подвижным электродом (экраном). В такой конструкции легко осуществить, чтобы в каком-то сво
ем положении |
этот подвижный электрод-экран |
полностью |
|||
закрывал |
один |
измерительный электрод |
от другого |
и в этом |
|
случае емкость |
между измерительными |
электродами, |
дейст |
||
вующая |
в измерительной схеме, будет |
тождественно |
равна |
||
нулю. |
|
|
|
|
|
'231
У конденсатора подобный конструкции можно также полу чить околь угодно малое изменение его емкости, например, по строить конденсатор с изменением емкости в пределах от нуля (абсолютного) до 0,0001 пф, с возможностью отсчета значений его емкости с точностью до десятых долей процента от макси мального ее значения. Для этого только надо оставить в та ком конденсаторе достаточно узкую щель в неподвижном элек троде-экране, введенном между измерительными электрода ми конденсатора, и перекрывать эту щель подвижным электро дом-экраном (при его движении вдоль этой щели) вплоть до ее полного закрытия, когда емкость такого конденсатора ста нет абсолютно равной нулю.
Для питания мостов переменного тока применяются различ ные источники питания.
При измерениях на промышленной частоте обычно исполь зуются осветительная или промышленная сеть и питание мо ста осуществляется через разделительный, понижающий или повышающий трансформатор.
При измерениях при более высоких (а иногда и при бо лее низких) частотах применяются отдельные генераторы мощностью в несколько ватт — ламповые, транзисторные или механические. В случае измерений в мостах, равновесие кото рых зависит от частоты, необходимо, чтобы генератор был достаточно стабилен по частоте и чтобы форма кривой выра батываемого им напряжения была близка к синусоидальной, иначе при достижении равновесия моста, окажем, для основ ной гармоники, он останется неуравновешен для всех осталь ных гармоник, что обычно весьма затрудняет определение до стижения равновесия по основной волне.
Выбор частоты напряжения питания моста делается либо соответственно той частоте, при которой будет применяться измеряемый объект — если его параметры, измеряемые в мос те, заметно зависят от частоты, либо исходя из имеющихся и наиболее удобных условий в отношении частоты — если изме ряемые параметры не имеют ощутимых зависимостей от часто ты. В последнем случае надо также иметь в виду, что посколь ку в мостах переменного тока измеряются, главным образом, реактивные составляющие измеряемых объектов, то чувстви тельность моста к этим параметрам, как правило, тем выше, чем выше частота, и с этой точки зрения предпочтительно ра ботать при повышенных частотах.
Нулевые приборы в мостах переменного тока применяются самых различных видов.
При измерениях при промышленной частоте или частоте, немного от нее отличающейся, очень часто применяют вибра-
232
циониый гальванометр (если необходимо—с включением перед ним соответствующего лампового или транзисторного усили теля). Вибрационный гальванометр удобен вследствие про стоты его конструкции, выносливости в отношении перегрузок и достижимой высокой селективности по частоте. Последнее может быть ценным при работе на частотозависимых мо стах, при заметном содержании высших гармонических в кри вой питающего мост напряжения. Однако использованию вы
сокой степени селективности вибрационного гальванометра |
|||
часто препятствует недостаточная стабильность частоты |
пи |
||
тающего напряжения, особенно когда мост питается |
от инди |
||
видуального генератора. |
|
|
|
При повышенных частотах — в области от 800 |
до 1500— |
||
2000 гц — бывает удобным применение телефона |
либо |
непо |
|
средственно, либо через предварительный усилитель. |
Теле |
||
фон— еще более простой прибор, чем вибрационный |
гальва |
нометр и не менее чувствительный, чем он (при применении телефона в указанной области частот, определяемой свойст вами человеческого уха).
Что касается селективности телефона по частоте, то у са мого телефона, как такового, такой селективности практиче ски нет, но зато она имеется у человеческого уха: не надо обла
дать музыкальным слухом, чтобы |
отличить звук |
с частотой |
|||
1000 гц |
от звука с частотой |
2000 гц или, тем более, с частотой |
|||
3000 гц |
(2 и 3-я гармоники |
от 1000 гц), |
а звуки |
с частотами |
|
выше 5000—6000 гц человеческим |
ухом |
вообще почти не вос |
принимаются. С другой стороны, наличие в телефоне звукового фона высших частот, хотя и легко отличимого от звука основ ного тона, снижает чувствительность уха к звуку основного то
на |
так же, как и наличие вообще какого-либо |
постороннего |
|
звукового фона, например, шума в рабочем помещении, |
в ко |
||
тором производятся измерения на мосте. |
|
|
|
|
Более универсальным, хотя и значительно более сложным, |
||
является нулевой прибор с электроннолучевой |
трубкой. Сама |
||
по |
себе электроннолучевая трубка обладает очень невысокой |
||
чувствительностью и не имеет селективности по частоте. |
Но |
||
оба этих недостатка исправляются включаемым |
перед нею ча |
стотно настроенным усилителем с достаточно большим коэф фициентом усиления. Преимуществом такого нулевого прибо
ра |
является простота и легкость наблюдения его показаний, |
он |
не утомляет наблюдателя даже при многочасовой работе |
с ним. В случае применения его с мостом, имеющим идеаль |
|
ную сходимость, возможно такое включение обеих отклоняю |
|
щих систем трубки, при котором по виду |
получаемой на экра |
не фигуры можно определить, по какому |
из регулируемых па |
раметров |
мост не уравновешен, что, естественно, |
значительно |
ускоряет |
и облегчает процесс уравновешивания |
моста. К со |
жалению, |
такое простое суждение о виде необходимой регу- |
233
лировки в мосте возможно только в случае идеальной сходи мости, когда уравновешивание моста и так достаточно просто.
В заключение этого параграфа следует обратить внимание на то, что включение нулевых приборов в экранированные мо сты необходимо выполнять таким образом, чтобы не нарушать целостности системы экранирования моста. В особенности это относится к тем нулевым приборам, питание которых осущест вляется от той же самой сети, от которой питается и сам мост или питающий его генератор. В этом случае в цепь питания нулевого прибора необходимо включать разделительный трансформатор, вторичная обмотка которого была бы полно стью заэкранирована экраном, присоединенным к общей си стеме экранов моста.
Измерительные свойства уравновешенных мостов перемен ного тока, выпускаемых в СССР, нормируются ГОСТ 9486—60. Этот ГОСТ распространяется на мосты, служащие для изме
рения емкостей в пределах от Ю - 5 |
до |
1000 мкф, |
индуктивно |
||||||
сти— от 10_ б |
до 1000 гц, tgô—от 10~4 |
до 0,1, |
добротности — |
||||||
от 2 до 200 на |
рабочих частотах от |
10 до 20 000 гц (в |
зависи |
||||||
мости от |
пределов измерений). Этим |
ГОСТ |
установлено |
6 |
|||||
классов точности: 0,1; 0,2; 0,5; |
1; 2; |
5, |
причем |
допустимые |
по |
||||
грешности |
измерения емкости |
или |
индуктивности |
для |
мостов |
соответствующих классов точности определяются следующими выражениями (в!%);
при |
. |
. |
,-Ш0 |
+ |
а) |
измерениях емкости |
|
|
|
|
|
при |
(Измерениях индуктивности |
+ |
а + — |
([ + |
а) |
где а—численное обозначение класса точности данного моста; С—значение измеряемой емкости, пф;
L—значение измеряемой индуктивности, цгн.
Также установлены для мостов каждого класса точности и определенные нормы точности измерения углов потерь и добротностей.
§ 3. КОМПЕНСАТОРЫ ПОСТОЯННОГО ТОКА
Компенсаторами или потенциометрами называют устрой ства, предназначенные для измерения методом компенсации напряжения или э. д. с , а также ряда других электрических ве личин, овязанных с напряжением или э. д. с. функциональной зависимостью (например, I, Р, R и др.).
224
Втехнике измерений компенсаторы постоянного тока при меняют обычно в случаях, когда к измерению предъявляются требования повышенной точности, как, например, при поверке измерительных приборов непосредствен ной оценки и других специальных измерениях либо когда необходимо произвести измерение без отбора тока от участка цепи, где действует из меряемая величина.
Вширокой практике для измерения напряжения обычно пользуются вольтметрами, учитывая простоту и доступность этого метода.
Однако измерение вольтметром сопровождается методиче ской погрешностью, вызнанной тем, что вольтметр обладает собственным сопротивлением (не бесконечно большим) и, сле довательно, потребляет энергию из электрической цепи, ока зывая определенное влияние на ее работу.
Допустим, с помощью вольтметра, обладающего собствен ным сопротивлением Rv, требуется измерить напряжение на
сопротивлении нагрузки R (рис. VI-19).
И — 1 І\ — |
Г\ — ———————— , |
Явн + R |
1 + Я»н/Я. |
где Е—э. д. с. источника;
RBH — е г о внутреннее сопротивление.
Рис . ѴІ-19
После подключения вольтметра (см. рис. VI-19, б) на его зажимах окажется (и им фактически измеряется) напряжение U', не равное напряжению U:
U'=I' R v ' R |
= |
Е |
R ' R v |
= |
|
Rv + R |
я |
I R v R |
' R+Rv |
î |
ѣ«- |
|
BH |
Rv+R |
|
' |
R |
Е
R + Rv '
Rv
Из рассмотренного следует, что присоединение вольтметра к какому-либо участку схемы уменьшает эквивалентное сопро тивление этого участка и напряжение на нем. Таким образом,
235
вольтметры всегда показывают несколько меньшее напряже ние, чем то, которое было на участке до присоединения прибо ра. Разность между этими напряжениями будет тем больше, чем меньше собственное сопротивление вольтметра.
Влиянием собственного сопротивления объясняется и то, что вольтметром вообще невозможно измерить э. д. с. источни ка. Действительно, будучи подключенным на зажимы источни
ка с э. д. с. Е, вольтметр |
покажет |
разность |
потенциалов |
U', |
|||||
не равную Е, а меньшую |
на |
величину |
падения |
напряжения |
|||||
на внутреннем сопротивлении источника |
RaA |
от тока /', про |
|||||||
текающего по цепи вольтметра и источника: |
|
|
|
|
|||||
|
|
Jz |
R, |
E |
|
|
|
|
|
|
'Rm |
|
|
|
|
|
|||
|
+ Rv |
|
1 + |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Следовательно, вольтметр, присоединенный к зажимам |
ак |
||||||||
кумулятора или другого источника энергии, всегда |
измеряет |
||||||||
напряжение, а не э. д. с. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Компенсационный метод |
измерения |
позволяет |
|
устранить |
|||||
эти недостатки. Поясним |
суть метода |
компенсации |
на двух |
||||||
примерах. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
На рис. VI-20 два источника электрической энергии, разви |
|||||||||
вающие э. д. с, Ех |
и Е, |
включены |
навстречу |
друг |
другу. |
В |
|||
случае, если Е = ЕХ, |
гальванометр, |
включенный |
последова |
тельно в эту же цепь, покажет отсутствие тока, так как в цепи произойдет компенсация: э. д. с. неизвестного источника скомпенсируется (уравновесится) равной по величине и про тивоположной по направлению э. д. с. Е.
Рис. VI-2Ü Рис. vi-:і
Таким образом, по отсутствию тока в гальванометре можно судить о равенстве двух э. д. с.
На рис. ѴІ-21 э. д. с. источника Е заменена падением на пряжения на сопротивлении, по которому протекает ток изве стной величины. При некотором значении тока / падение на пряжения U.à6 на сопротивлении R станет равным э. д. с. Ех.
Если при этом |
Ех |
и Ua6 |
направлены навстречу друг |
дру |
|||||
гу, то гальванометр покажет отсутствие тока |
в |
цепи: Ех |
бу |
||||||
дет |
скомпенсирована |
падением |
напряжения |
на |
сопротивле |
||||
нии |
І^. |
|
|
|
|
|
|
|
|
Таким образом, по отсутствию тока в гальванометре |
мож |
||||||||
но судить о равенстве э. д. с. и напряжения |
|
|
|
|
|||||
|
|
|
EX = U06 |
= IR. |
|
|
(ѴІ-41) |
||
Любая из трех величин, связанных формулой |
(ѴІ-41), мо |
||||||||
жет |
быть определена |
методом |
компенсации, |
если |
известны |
||||
две другие. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Особенностью |
каждой из |
рассмотренных |
схем |
является |
отсутствие тока в измерительной части цепи и в гальванометре в момент измерения, а поскольку ток отсутствует, измеритель ная установка не вносит никаких искажений в цепь измеряе мой величины.
Таким образом, важным свойством метода компенсации яв ляется отсутствие потребления тока от цепи измеряемой вели
чины |
в момент ее измерения |
(т. е. в момент достижения ком |
||
пенсации) и, следовательно, |
отсутствие |
влияния |
измеритель |
|
ного прибора на измеряемую электрическую цепь. |
|
|||
На рис. ѴІ-22 приведена принципиальная схема компенса |
||||
тора |
постоянного тока. Схема состоит |
из трех |
контуров — |
|
/, //, |
/// . |
|
|
|
Рис. ѴІ-22
В контур /, называемый контуром нормального элемента,
входят Ен—глаьванический, или «нормальный», элемент, э. д. с. которого известна с точностью до 4—5 знаков, RH — нормальное сопротивление, общее для контура / и ///, Г — гальванометр.
237
В контур //, называемый контуром измеряемой э. д. с, вхо дят Ех или Ux—измеряемые э. д. с. или напряжение, R—пя тиили шестидекадный магазин, общий для контуров / / will, и гальванометр Г.
В контур ///, называемый главной |
цепью |
компенсатора, |
||||
входят /?,,—нормальное сопротивление, |
общее |
для |
контуров |
|||
/ / / и /, R—'Пяти- |
или шестидекадный магазин, общий для кон |
|||||
туров // / |
и //, |
RBcn —(вспомогательный |
магазин сопротивле |
|||
ний, Ев.п—'вспомогательная |
аккумуляторная батарея. |
|||||
Методика измерения э. д. с. или напряжения |
на |
компенса |
||||
торе постоянного тока заключается в следующем. |
Согласно |
|||||
формуле |
(ѴІ-41) |
для определения э. д. с. (или |
напряжения) |
необходимо знать в момент компенсации величину сопротив ления, параллельно которому она включена, и протекающий
по сопротивлению ток. |
Поэтому первый этап работы — это |
установка определенной |
величины рабочего тока в главной |
рабочей цепи компенсатора, т. е. в контуре ///. Переключате
лем / / гальванометр |
включают в контур 1, где в качестве ис |
|||||
точника образцовой э. д. с. включен нормальный |
элемент. Из |
|||||
меняя сопротивление |
RBCIl, |
добиваются такого |
значения ра |
|||
бочего тока /р в главной цепи, |
при котором |
падение напряже |
||||
ния |
Ua6 на сопротивлении |
Ru |
становится |
равным Е„. В мо |
||
мент |
компенсации, когда |
ток в гальванометре |
равен нулю, |
справедливо уравнение
Отсюда
(ѴІ-42)
Величина э. д. с. нормального элемента определяется ГОСТ. Для насыщенных элементов, применяемых обычно с ла бораторными компенсаторами (при температуре 20°С), она может находиться в пределах 1,0185—1,0187 е. При повыше нии температуры до t°C величина Ен рассчитывается по фор муле
ЕН = |
ЕѴР — 0,00004(^ — 2 0 ) - 0 , 0 0 0 0 0 1 (t — 20)2 . |
|
|||||
Величина |
/?„ в формуле |
(ѴІ-42)—это переменное |
сопро |
||||
тивление, известное |
с высокой степенью точности. |
Значение |
|||||
RH выбирается обычно таким, чтобы оно выражалось теми же |
|||||||
цифрами и |
в той |
же последовательности, |
что и |
значение |
|||
э. д. с. Е„. При таком выборе величин рабочий ток Ір |
полу |
||||||
чается кратным 10", что удобно для расчетов. |
|
|
|
||||
Например, |
Ен =4,0187 в (задано паспортом элемента). Вы |
||||||
бираем # „ = 1 0 187 ом. Тогда |
|
|
|
|
|||
|
|
Е,lî |
1,0187 |
= 1,0000-10"4 |
а. |
|
|
|
|
R,н |
10187 |
|
|
|
|
238
Таким образам, в главной цепи компенсатора в момент компенсации устанавливается рабочий ток в одну десятиты сячную ампера, причем величина его известна с точностью до пяти знаков, т. е. до 0,001%.
Второй этап |
измерений |
на компенсаторе — это |
определе |
ние неизвестной |
э. д. с. или |
напряжения. Для этого |
гальвано |
метр переключателем П включают в контур //. Изменяя сопро тивление участка Ь—с магазина R, с которого снимается ком пенсирующее напряжение, вновь добиваются отсутствия тока в
гальванометре. В момент компенсации Ех |
будет скомпенси |
||
рована |
падением напряжения на сопротивлении участка |
||
«Ь—с»: |
|
|
|
|
Ex |
= IpR.c- |
( Ѵ І - 4 3 ) |
В формуле (ѴІ-43) ток известен, так как |
он установлен на |
||
первом |
этапе измерений, |
а сопротивление |
Rtc отсчитывается |
по положению ручек компенсатора с точностью до пяти или шести знаков в лабораторных компенсаторах и с меньшей точностью — в технических.
Поскольку для каждого типа компенсатора рабочий ток — величина вполне определенная и точно установленная, пока зания магазина R надписаны на нем прямо в значениях на пряжения, т. е. в вольтах (в момент компенсации равного зна чению измеряемой э. д. с ) .
Из сказанного следует, что устройство магазина R должно отвечать неокольким требованиям, а именно:
1. Компенсирующее напряжение Uec должно сниматься с участка Ь—с магазина R, причем должна обеспечиваться мак симально возможная плавность регулировки сопротивления этого участка от минимального до значения, соответствующе го верхнему пределу измерения компенсатора.
2. Общее |
сопротивление |
магазина R, |
т. е. сопротивление |
||
его между точками Ь и d, должно |
всегда |
оставаться строго |
|||
неизменным, |
что необходимо |
для |
сохранения постоянства ра |
||
бочего |
тока |
/ р , установленного |
в результате компенсации |
||
э. д. с. |
нормального элемента. |
|
|
|
Качество компенсатора в целом в значительной степени зависит от схемы и конструкции магазина R, которые весьма разнообразны.
Одна из простейших схем сопротивления R состоит из однодекадного магазина сопротивлений (ступенчатая регули ровка) и реохорда (плавная регулировка). Компенсирующее напряжение снимается с движков С и С (рис. ѴІ-23); оно до статочно плавно регулируется, в то время как сопротивление между точками b и d, т. е. полное сопротивление магазина R, включенное в рабочую цепь, остается постоянным.
239