книги из ГПНТБ / Кулагин Л.В. Форсунки для распыливания тяжелых топлив
.pdfтельное сопротивление перед входом в камеру закручи вания. Величина этого противодавления в момент вклю чения в работу второй ступени составляет 5—20% дав ления подачи топлива, что соответствует 0,075—0,3 МН/м2 при рі = 1,5 МН/м2 . Давление топлива во второй ступепени в начале ее работы соизмеримо с противодавлением и составляет 0,2—0,5 МН/м2 . Расход топлива через вторую ступень, соответствующий этим давлениям, обычно равен расходу топлива, проходящего через первую сту пень, или даже больше. Поэтому в расчетах форсунок необходимо учитывать величину противодавления.
Согласно уравнению (18) при к = 1 на границе ка меры закручивания и сопла топливо в первой ступени имеет осевую скорость, постоянную по всему сечению.
Противодавление р п 1 , создаваемое топливом первой сту пени во второй ступени, равно реакции скоростного на пора и может быть определено по уравнению
Заменяя расход топлива |
через |
первую |
ступень |
Ql |
||
его выражением, получим |
|
|
|
|
||
|
РП.= (^)%І |
= *ІРГ- |
(89) |
|
||
Приведенные зависимости получены при изменении |
||||||
диаметра сопла |
второй |
ступени в пределах |
de >• dcU |
> |
||
>> dci (гДе de—• |
диаметр |
воздушного |
вихря). |
Если диа |
метр сопла второй ступени меньше диаметра воздушного вихря первой ступени, то топливо во вторую ступень не поступит. При размерах диаметра сопла второй ступени, больших размеров первой, действительное значение про тиводавления увеличивается, так как с удалением от оси форсунки уменьшаются потери давления на трение и отсутствует осевое движение. На границе торцовой стенки
камеры |
с цилиндрической противодавление |
отличается |
от давления подачи топлива на величину |
скоростного |
|
напора |
во входных каналах. |
|
Для |
проверки полученного уравнения (89) были про |
ведены эксперименты, в которых измерялись давление подачи и расход топлива в первой ступени и противо давление во второй ступени. По результатам опытов подсчитывался коэффициент расхода \і, по значению
110
которого с использованием формулы (23) определялся коэффициент живого сечения сопла ф и затем безразмер ный радиус воздушного вихря на выходе из сопла первой
ступени 5, = — .
Эксперименты проводились на топливе, кинематиче ская вязкость которого была равна 5,5 мм2 /сек, плот-
|
|
|
|
Рпт |
|
|
|
|
Рпо |
|
|
|
|
о о |
|
|
|
|
О |
Рис. 47. |
Зависимость от |
|
||
ношения |
теоретического |
|
||
значения |
противодавле |
о |
||
ния к опытному |
от отно |
|
||
шения |
радиусов |
сопла |
|
|
второй ступени |
к радиусу |
|
||
воздушного вихря |
первой |
|
ступени |
|
|
-т#— |
о |
|
ность 843 кг/м3 и коэффициент поверхностного |
натяже |
ния 31 МН/м. Результаты приведены на рис. |
47, где |
по оси абсцисс отложено отношение радиуса сопла вто
рой ступени |
глх |
к |
радиусу воздушного вихря |
первой |
ступени r m I , |
а |
по |
оси ординат — отношение |
величин |
противодавлений, рассчитанных по уравнению (89) и измеренных при проведении опытов. Наилучшее совпаде ние теоретических и опытных значений противодавления получено для форсунок с диаметром сопла, равным 1,2— 2,0 диаметра воздушного вихря. Для значений диаметров сопла второй ступени, меньших величины диаметра воз душного вихря первой ступени, измеренное в опытах противодавление значительно отличается от теоретиче ского, что подтверждает указанные выше границы приме нения уравнения (89). С увеличением диаметра сопла второй ступени последняя становится как бы продолже нием камеры закручивания первой ступени. Поэтому
Ш
опытное значение отношении величин противодавлении для форсунок с большим диаметром сопла второй ступени выше теоретического. Однако такие форсунки встре
чаются |
редко. |
|
|
|
Как показали опытные данные, в двухкамерных фор |
||||
сунках диаметр сопла второй ступени |
не должен |
иметь |
||
размеры, близкие к диаметру воздушного вихря |
первой |
|||
ступени. Если эти размеры совпадают, |
отклонения раз |
|||
мера сопла (даже в пределах допуска |
1-го класса) |
могут |
||
привести |
к |
значительным изменениям |
противодавления |
|
и расхода |
топлива. При наличии в топливной системе |
нескольких двухкамерных форсунок неравномерность рас хода топлива в момент включения вторых ступеней из-за различий в противодавлениях может достигать 200%
и |
более. |
|
|
рпи |
Противодавление топлива |
при работе |
второй ступени |
создается в результате |
воздействия |
вращающегося |
потока на стенку камеры закручивания первой ступени. Для определения величины этого противодавления выде лим в камере закручивания кольцевой элемент струи радиусом г и толщиной dr. Этот элемент находится в рав новесии при условии, если разность давлений на его
боковых поверхностях |
равна |
центробежной |
силе, т. е. |
|
sdpnll = -^-dm; |
dp = ^ - d r , |
(90) |
||
где dm — sp dr — масса |
кольцевого |
элемента; |
||
s — поверхность кольцевого элемента, |
расположен |
|||
ная нормально к |
радиусу |
струи. |
|
Для нахождения значения момента количества дви
жения топлива M на расстоянии г от оси форсунки |
про |
|||||||||
интегрируем |
выражение |
изменения |
момента |
количества |
||||||
движения |
, |
dM |
|
лХг |
, |
|
|
|
до г: |
|
ГГ19 J др- = |
|
dr в интервале от rcU |
|
|||||||
|
Mr |
= |
|
, 2 M ' " Q " o |
= pWur, |
|
|
|
||
|
|
" И и ( ' е і і - ' ) + 2 я ' с і і |
|
|
|
|
||||
откуда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
m |
|
|
^sifill |
|
^ |
2 Q I I |
|
(Q]\ |
||
И ~ |
n r |
(2rcu + |
|
И п Ъ і - ^ W ) |
лХг (у - |
г) |
' V |
> |
где
* = ' * . ( x ç r + 1 ) -
112
Подставляя в уравнение (90) значение |
скорости |
Wu |
|||
из уравнения (91) |
и интегрируя |
его в |
пределах от |
# |
|
До гтп и учитывая, |
что при г = |
гти и |
р = |
0, получим |
|
4 p Q " Г з і п ^ і і Г ^ ) • |
|
• |
|
||
Pnll = |
гпчі(Яп~У)^~Я„-У |
|
^ |
|
|
|
|
|
2R2ur2
Заменяя расход топлива его выражением и обозначая выражение в квадратных скобках через С, получаем
Лг4
Pau = ^f-C = K l j P l l . (92)
Уравнения (89) и (92) для расчета противодавлений выведены для случая работы каждой из ступеней в отдель ности, так как не учитывались взаимные противодавле ния потоков. При подаче топлива в обе ступени величины противодавлений следует определять с учетом взаимодей ствия обоих потоков, т. е.
Рп\ |
= |
К„ (р„ — Ki (Pi + |
Ки (Pu — Ki (Pi |
+ |
|
|
+ Ки(рп |
) ; |
|
Рпи |
= |
Ki (Рх — Ки (Pu + |
# i (Р\ — Ки (Pu |
+ |
|
|
+ Кх(Рі |
) . |
|
Эти уравнения получены путем многократной взаимной подстановки выражений (89) и (92) для расчета действи тельных перепадов давлений на каждой ступени:
Рді |
= Рі~ КиРеи |
= Рі— КцРц |
+ |
KjKnPdi |
= |
||
= |
Pi — KuPn |
+ |
KiKuPi |
— КіКЬрди |
=•••; |
||
Pau = Pu — KIPÔI |
= Pu — Krpi + |
KiKuPdu |
= |
||||
= |
Pu — KiPi |
+ |
KiKuPn |
— KÏKuPdi |
= • • • |
|
Количество членов ряда, используемых в расчетах, зависит от конкретных значений входящих в цего вели чин Кі, Кц, Pi И р и . В приближенных расчетах иногда достаточно ограничиться одним членом.
Зная величины противодавлений, расход топлива при совместной работе обеих ступеней рассчитывается по уравнению (82). При этом вместо измеренных давлений
8 Л. В. Кулагин |
ИЗ |
подачи |
топлива в ступенях рх и ри |
следует |
принимать |
|||||
разность давления и противодавления, |
тогда |
|
||||||
|
|
Qc = 4 " У |
-у |
(м-і К Р і |
— |
Р/іі |
+ |
|
|
|
V-'nVpn— P«ii); |
|
|
(93) |
|||
|
|
Мті — |
M-II "g— > |
|
|
|
|
|
где |
\ix |
и |я п — коэффициенты |
расхода для первой и вто |
|||||
|
|
рой ступеней, определяемые по уравне |
||||||
|
|
нию (21) в зависимости от величины |
||||||
|
|
эквивалентной |
характеристики |
первой и |
||||
|
|
второй ступеней. |
|
|
|
|
||
|
|
£ кг/ч |
|
|
|
|
|
|
|
|
160 |
|
|
|
|
2^ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
120 |
|
|
|
|
|
|
|
|
80 |
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2,0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
W 40 |
|
|
|
|
|
|
|
|
О |
о |
|
|
|
|
|
р МН/мг |
Рис. |
48. Зависимость характеристик форсунок от |
давления |
||||||
/ |
|
топлива: |
|
во |
второй; 3 — то |
|||
— расход топлива в первой ступени; |
2 — то же, |
же, в первой и второй одновременно; 4— противодавление в первой сту пени; 5 — то же, во второй ступени
Если известны экспериментальные значения противо давлений и расходов (или коэффициентов расхода) топлива при работе обеих ступеней в отдельности, то путем соот ветствующей корректировки расходных характеристик на величину противодавлений легко с использованием уравнения (93) получить суммарный расход. Например, по данным характеристикам расхода и противодавления (рис. 48) одного из вариантов двухкамерной форсунки
114
с общим выходным |
соплом следует, что |
/(, = |
0,286 и |
Кц = 0,430. Тогда |
при давлении подачи |
перед |
обеими |
ступенями, равном 4 МН/м2 , действительное давление перепада на первой ступени будет равно 3,2 МН/м2 , на второй 2,6 МН/м2 и соответствующие расходы составят 65 и 106 кг/ч. Сумма этих расходов точно совпадает с опыт ным расходом, измеренным на стенде при подаче топлива в обе ступени с давлением 4 МН/м2 (рис. 48). Также хорошо совпадают результаты расчета с опытными изме
рениями |
при различных давлениях топлива в первой |
и второй |
ступенях. |
Для определения общего угла факела найдем сумму моментов количества движения топлива обеих ступеней в выходном сопле форсунки:
|
ЯГс\ |
ЯГс\ |
|
|
|
где Ал |
— эквивалентная характеристика первой |
ступени. |
|||
Если сумму Л З І ^ ! + AnQu |
заменить |
выражением |
ACQC, |
||
то уравнение для Мс примет |
вид: Мс |
= AcpQc/nrc, |
в ко |
||
тором |
общая характеристика Ас определяет |
влияние |
геометрических особенностей форсунки на величину мо
мента количества движения и рассчитывается |
по формуле |
||||
|
|
Ac = J*9l+MlL. |
|
|
(94) |
Используя значение характеристики Ас, можно по |
|||||
уравнениям |
для одноступенчатой |
форсунки |
определить |
||
общий |
угол |
факела. |
|
|
|
При |
работе двухкамерных форсунок |
можно считать |
|||
с большим |
основанием, чем при |
работе |
двухсопловых, |
что оба потока полностью перемешиваются и распыливание происходит аналогично распыливанию одноступен чатой форсункой.
Для определения средних значений коэффициентов
расхода и скорости |
по уравнениям |
(85) и (86) результаты |
||
измерения |
размеров капель при работе первой, второй |
|||
и обеих |
ступеней |
обработаны в |
критериях |
подобия. |
Как видно |
по результатам обработки (рис. 49), |
экспери |
ментальные данные, полученные при работе одной пер вой ступени и обеих ступеней одновременно, могут ха рактеризоваться одной общей зависимостью. По резуль татам работы второй ступени видно, что опытные точки располагаются значительно выше всех остальных точек.
8* |
115 |
Критериальные зависимости, описывающие эти кри вые, несколько отличаются от уравнения (72). Если
значения |
степеней |
у |
комплекса |
— |
и |
симплекса |
р |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Т) |
ол |
|
со |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
о |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
со |
|
|
|
|
0,2 |
|
|
|
о" |
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
о |
|
||
|
|
|
|
с |
|
|
|
|
-0,2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
1,7 |
2,8 |
2,9 |
3,0 |
3,2 |
3,3 |
|
||
Рис. 49. Зависимость |
—^- от |
для |
двухкамерной форсунки |
|||||
|
|
|
о |
|
|
|
|
|
|
(условные |
обозначения |
см. рис. 42) |
|
для всех опытных кривых близки к их значениям в урав нении (72), то значения постоянных уравнения при работе первой и обеих ступеней одновременно равны 4000, а при
хммм
|
|
|
|
0,60 |
|
|
|
|
|
|
|
|
0,20 |
|
|
|
|
-0,75 |
0,5 |
0,25 |
0 |
0,25 |
0,5 |
0,75 |
Rip |
|
Ярпи |
||||||||
•тал |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
'ах |
Рис. 50. Распределение медианных диаметров капель, по сече нию факела, полученное при работе двухкамерных форсунок
работе одной второй ступени 6340. Необходимо отметить, что в результате различных сочетаний давления и рас хода по ступеням имело место некоторое отклонение опытных точек от средних значений, что обусловлено неодинаковой потерей напора в первой и второй ступенях.
116
Распределение удельных потоков топлива в попереч ном сечении факела двухкамерных форсунок аналогично распределению удельных потоков в одноступенчатых и двухсопловых форсунках. При включении второй сту пени несколько снижается величина максимумов кривой распределения, и их абсциссы сближаются, а распределе ние удельных потоков становится более равномерным. Кривая распределения медианных диаметров капель по сечению факела имеет такую же форму, как и для одно ступенчатых форсунок (рис. 50).
Однокамерные форсунки
Однокамерные форсунки имеют общую камеру закру чивания с тангенциальными каналами соответствующих ступеней, расположенными на разных расстояниях от оси. Каждая ступень может иметь любое число танген циальных подводов, которые выполнены по одной или различным схемам, используемым в одноступенчатых
форсунках. |
Так, на |
|
|||
рис. |
51 |
представлена |
|
||
однокамерная |
форсунка |
|
|||
с общей камерой |
закру |
|
|||
чивания, |
тангенциаль |
|
|||
ные |
каналы |
в |
которой |
|
|
для |
каждой ступени вы |
|
|||
полнены по-разному. В |
|
||||
первой ступени |
подвод |
Рис. 51. Однокамерная форсунка |
|||
топлива |
производится |
|
по двум винтовым канавкам, нарезанным на центральной конической пробке. Тангенциальные каналы второй сту пени выполнены в промежуточном диске, расположенном между соплом и распределительной вставкой. В этом диске имеется камера закручивания и шесть тангенциаль ных прорезей. Таким образом, радиус закручивания второй ступени равен разности радиуса камеры закручи
вания и половины ширины тангенциального |
канала. |
|||
Радиус |
закручивания первой |
ступени несколько |
меньше |
|
и равен |
радиусу конической |
пробки. При этом |
топливо |
|
в первой ступени подводится под |
углом к оси форсунки, |
|||
что снижает величину начального |
момента закручивания. |
Форсунки с общей камерой закручивания обеспечивают наиболее полное перемешивание обоих потоков и нашли широкое применение в газотурбинных двигателях, ра-
117
ботающих на легких топливах. Расчет таких форсунок путем введения усредненных значений входной скорости, радиусов закручивания и тангенциальных каналов сво дится к использованию основных зависимостей для одно ступенчатой форсунки.
Такую схему расчета для случая одинаковых значений радиусов закручивания у обеих ступеней предложил Л. А. Клячко. Разное значение входных скоростей или давлений по ступеням учитывается величиной коэффи циентов сопротивлений £j и £ и , отнесенных к скоростному напору во входных каналах ступеней. В зависимости от
режима работы форсунки |
значения коэффициента £ п |
|
изменяются от 0 до оо. Функцию |
геометрической харак |
|
теристики выполняет величина |
Л: |
|
А = |
а'Аь |
|
где |
|
|
тх |
и ти |
— числа каналов первой и второй ступеней; |
||
гвх\ и |
Гехіі |
— радиусы входных каналов |
первой |
и вто |
|
|
рой ступеней. |
|
|
Применение приведенных уравнений |
дает |
хорошее |
совпадение расчетных и опытных данных при распыливании маловязких топлив. При работе распылителя на вязких топливах надо вместо А применять эквивалентную характеристику форсунки
А^о'А^Х |
+ |
^ о ' |
- ^ |
- А |
) . |
(95) |
В этой формуле |
коэффициент |
трения |
À определяется |
|||
в зависимости от средней |
величины |
критерия Re, |
уста |
новленного по методике для одноступенчатых форсунок. Этот вариант расчета пока не получил опытной проверки.
Обычно у однокамерных форсунок радиусы закручи вания первой и второй ступеней значительно отличаются один от другого, что влияет не только на величину Л, но и на потери момента количества движения и напора — и особенно при работе на вязких топливах.
118
Можно построить схему расчета однокамерных фор сунок по аналогии со схемой расчета двухкамерных форсунок. При этом необходимо рассчитать каждую ступень в отдельности, определить противодавления и затем по уравнению (93) найти суммарный расход. Про верка расчета по этой схеме была проведена на форсунке, представленной на рис. 51.
При распыливании ряда топлив с |
вязкостью от 3 |
до |
||||
20 мм2 /сек |
были получены расходные |
характеристики |
||||
и противодавления для каждой ступени в отдельности. |
||||||
Суммарный |
расход, |
подсчитанный |
по |
уравнению |
(93) |
|
с опытными |
значениями \xh ріп , р п |
р 1 |
и |
р п р п , точно соот |
||
ветствовал расходу, измеренному на стенде. Однако рас |
||||||
чет каждой |
ступени, |
особенно первой, |
и |
противодавлений |
вызывает ряд трудностей, так как в случае работы на вязких топливах следует в расчете первой ступени учи тывать потери на трение не только на участке движения топлива от входных каналов до сопла, но и в «мертвой» зоне между входными каналами первой и второй ступеней. Несмотря на то, что топливо через этот участок и не проходит, заключенная в этом объеме масса топлива в результате внутреннего трения между слоями жидкости вращается. На это затрачивается значительная часть энергии, снижаются величины напора и момента коли
чества |
движения, что |
приводит |
к уменьшению угла |
факела |
и увеличению |
размеров |
капель. |
При распыливании вязких топлив однокамерными форсунками с большими потерями работает первая сту пень. Это происходит потому, что здесь наиболее неблаго
приятны условия для распыливания и горения |
топлив, |
так как давление подачи и расход топлива малы, скорость |
|
и температура подаваемого в зону горения воздуха |
низки, |
тепловые потери в факеле относительно высоки, а тем пература самого факела незначительна. Поэтому, с точки зрения авторов, однокамерные форсунки менее пригодны для работы на вязких топливах, чем двухсопловые и двухкамерные форсунки.
Кроме многоступенчатых форсунок рассмотренных ти пов предложены и более сложные конструкции. Так, известны трехконтурные форсунки, которые могут быть односопловыми, двухсопловыми и трехсопловыми, а также однокамерными, двухкамерными и трехкамерными. В кон струкциях трехконтурных форсунок используют эле менты двухконтурных форсунок. В изображенной
119