![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Коцюбинский О.Ю. Стабилизация размеров чугунных отливок
.pdfОднако не всегда сопротивление формы усадке металла способствует уменьшению остаточных напряжений или не влияет на них. В ряде случаев оно становится причиной их возникно вения. Обычно это получается тогда, когда под действием сопротивления формы (чаще всего стержней, формирующих внутренние полости) отливка подвергается не только растяже нию, но и изгибу, вызывающему в различных ее участках разные временные напряжения. Создаваемая этими напряжениями не
равномерная пластическая |
деформация отливки |
приводит |
|||
к возникновению в ней остаточных напряжений. |
|
|
|||
Хотя |
сопротивление |
формы |
усадке металла и |
влияет |
на |
величину |
возникающих |
в отливке остаточных напряжений, |
но |
влияние это, как правило, не очень велико и основной причиной образования остаточных напряжений в отливках является не равномерность их охлаждения в форме. Сопротивление же фор мы оказывает значительное влияние главным образом на вели чину временных напряжений, возникающих в процессе охлаж дения отливок и создающих опасность их разрушения.
Остаточные напряжения могут возникать также из-за разли чия коэффициентов температурного расширения металла в раз ных участках отливки. Обычно в пределах одной отливки это получается из-за образования в ней участков с разной структу рой металла. Если коэффициент температурного расширения центрального стержня решетки щ отличается от аг для боковых стержней, то остаточные напряжения возникнут в ней даже при одновременном охлаждении всех стержней, когда между ними отсутствуют температурные перепады. Уравнение (71) в этом случае примет вид
(аі— а2)(/*—20) = -jr~---- (73) t 2
В чугунных отливках остаточные напряжения, возникающие из-за различия коэффициентов температурного расширения ме талла, могут достигать значительной величины, составляющей несколько десятков МН/м2. Объясняется это тем, что при задан ном химическом составе чугуна его структура сильно зависит от скорости охлаждения данного участка отливки в форме. В пре
делах же одной отливки скорость охлаждения |
различных ее |
участков может очень сильно отличаться. |
|
Использованная Е. Гейном схема охлаждения |
массивных и |
тонких участков отливки в форме, изображенная |
на рис. 63, а |
и б, является весьма упрощенной, особенно для чугунных отли
вок. Во-первых, одинаковая начальная температура металла массивных и тонких участков отливки может быть только непо средственно после заливки, когда металл находится еще в жид ком состоянии. Кроме того, в процессе охлаждения отливки
вформе дважды (при затвердевании и перлитном превращении)
вее металле происходят значительные структурные превраще ния, существенно изменяющие его удельный объем.
140
Действительное изменение температуры массивного и тон кого стержней чугунной литейной решетки будет иметь вид, изображенный на рис. 64, а, а изменение их свободной длины — на рис. 64,6. Кривые 1 соответствуют массивному стержню, а кривые 2 — тонким.
Затвердевающие раньше тонкие стержни начинают сжимать массивный стержень, когда металл последнего находится еще
вжидком состоянии.
Впериод охлаждения отливки от ті до тг (рис. 64), когда в
металле тонких стержней про исходит перлитное превраще- t j
ние и его удельный объем уве личивается, возникает пласти ческое растяжение массивного и сжатие тонких стержней.
При дальнейшем охлажде нии отливки до момента тз, когда в металле массивного стержня заканчивается про цесс перлитного превращения, происходит сжатие массивного
и растяжение тонких стержней
сразличной интенсивностью в разные периоды времени.
Таким образом, в действи тельности происходит более сложный процесс упруго-плас тического деформирования массивных и тонких стержней
до момента Т4 перехода метал
ла массивного стержня в упру гое состояние. Правда, на об разование остаточных напря
жений в отливке решетки с достаточно жесткими поперечниками это не оказывает влияния. Величина остаточных напряжений в ней однозначно определяется суммарной пластической деформа цией сгсI стержней в момент перехода металла массивного стержня из абсолютно пластичного в абсолютно упругое состоя ние (рис. 64, б). Особенности деформирования стержней до мо мента Т4 сказываются лишь на величине конечной усадки всей
решетки.
Часто образование остаточных напряжений и возникающие при этом пластические деформации рассматривают на примере отливки тавровой балки с массивной полкой и тонким ребром. Однако обеспечить достаточную строгость рассуждений при анализе деформаций в охлаждающейся балке таврового сечения весьма трудно, так как напряжения в такой балке определяются не простым растяжением массивного и сжатием тонкого ее уча
141
стков,- а главным образом жесткостью при изгибе у тонкого ребра. Это наглядно видно из следующего примера.
Соединим абсолютно жесткими поперечинами два стержня — тонкий и массивный, которые обладают тем свойством, что каж дый из них способен сопротивляться растяжению и сжатию, но совершенно не способен сопротивляться изгибу. Следовательно, любой изгиб таких стержней можно произвести совершенно без усилий. В процессе охлаждения подобная двухзвенная решетка будет изгибаться из-за разной температуры тонкого и массив ного стержня, но напряжений в ней не будет. Они возникнут только при наличии у стержней жесткости при изгибе и будут тем больше, чем большей окажется эта жесткость. При охла ждении же балки таврового сечения наибольшей жесткостью при изгибе обычно обладает ее тонкое ребро, которое имеет зна чительную высоту, а кроме того, охлаждается быстрее и поэтому металл в ребре менее пластичен.
Кроме того, сложность анализа напряжений в отливке тавровой балки заключается в том, что фактический изгиб ее тонкого ребра при охлаждении может быть обусловлен не си ловым воздействием на него массивной полки, а температурным
перепадом, |
возникшим по высоте ребра (см. |
рис. 106) и не учи |
||
тываемым |
при рассуждениях. Такой |
изгиб |
ребра |
не создает |
в отливке каких-либо напряжений (см. |
рис. |
61,г). |
Поэтому при |
рассмотрении напряжений и деформаций, возникающих в отлив ке (балки таврового сечения), необходимо очень четко огова
ривать |
распределение |
температуры |
по высоте тонкого ребра, |
так как |
в реальных отливках по высоте ребра всегда имеется |
||
значительный перепад |
температур. |
Кроме того, необходимо |
учитывать, что из-за перепада температур упругие и пластиче ские свойства металла в разных участках тонкого ребра при его изгибе различны. Это тоже затрудняет рассмотрение напряже
ний в данной отливке. |
|
|
При анализе напряжений и |
деформаций, |
возникающих |
в отливках, следует иметь в виду, |
что во время |
процесса пер |
литного превращения (см. рис. 64) металл становится особенно пластичным. В этот период склонность металла к пластическому деформированию от самых небольших напряжений резко воз растает и становится даже большей, чем при более высокой температуре.
Выше рассматривались напряжения, возникающие только при охлаждении отливок в форме. Но на отливку могут действо вать различные силы, вызывающие в ней дополнительные напряжения, в процессе ее выбивки, транспортировки, склади рования, механической обработки, а также во время эксплуа тации изготовленной из отливки детали. Если под действием этих временных напряжений в отливках возникает неравномер ная пластическая деформация, то в них создаются новые или перераспределяются уже имевшиеся остаточные напряжения
142
11. Метод расчета |
Чугунные отливки базовых де |
||
временных |
талей машин и приборов обыч |
||
и остаточных |
но имеют сложную конфигу |
||
напряжений |
рацию с большим числом раз |
||
в отливках |
лично ориентированных сте |
||
сложной конфигурации |
нок с ребрами, окнами, прили |
||
|
вами и т. п. Осуществить рас |
||
чет напряжений в таких отливках |
с учетом |
всех особенностей |
|
их конфигурации не представляется возможным. |
|||
Ранее отмечалось, что чугунные |
отливки |
многих базовых |
деталей станков и приборов, таких как станины, стойки, длин ные столы и т. п., могут быть отнесены к отливкам балочного типа, у которых один габаритный размер намного больше двух других. Профиль поперечного сечения таких отливок сравни тельно мало меняется по их длине и в первом приближении их можно рассматривать как весьма длинные балки, имеющие сложный профиль поперечного сечения, одинаковый на всей длине. Кроме того, можно принять, что условия охлаждения отливки в форме также одинаковы по всей ее длине. Это позво ляет считать эпюру возникающих в отливке напряжений одина ковой в любом поперечном сечении по ее длине.
Такие допущения приемлемы на большей части длины отливки и не соблюдаются только на ее концах. Следует отме тить, что использование подобных допущений не позволяет рас считать локальную концентрацию напряжений около различных приливов, в углах окон и т. п. Но на величину коробления отливок оказывают влияние главным образом напряжения, дей ствующие на всей или по крайней мере на большей части ее длины. Локальная же концентрация напряжений сказывается прежде всего на возможности разрушения отливок, а не на их короблении.
Согласно принятым допущениям поверхности изотерм в от ливках балочного типа всегда будут расположены параллельно продольной оси отливки. Поэтому при расчете напряжений в та ких отливках их удобно мысленно разделить на отдельные эле менты плоскостями, параллельными продольной оси. В резуль тате отливка получается как бы состоящая из расположенных параллельно продольной оси и скрепленных между собой от дельных столбиков. Общее число таких столбиков для всей отливки равно п. Каждый к-й столбик имеет площадь попереч
ного сечения, равную FK, |
и координаты |
центра тяжести этой |
|||
площади, |
равные ук и z„ |
(рис. |
65). |
Отсчитываемая от 20° С из |
|
быточная |
температура каждого |
столбика |
в момент времени т,- |
||
принимается равной температуре |
в его центре тяжести, т. е. |
||||
в точке с координатами ук и zK. |
|
|
|
Для расчета напряжений в отливках балочного типа исполь зуют обычную в сопротивлении материалов гипотезу плоских се чений. Согласно этой гипотезе при растяжении, сжатии или чи
143
стом изгибе балки ее поперечное сечение, бывшее первоначально плоским, остается таковым в течение всего процесса нагружения или разгрузки. Следовательно, и в отливке балочного типа плос кое поперечное сечение останется плоским в течение всего про цесса ее охлаждения.
При расчете рассматриваем участок отливки длиной, равной единице, ограниченной двумя плоскими поперечными сечениями
|
(рис. |
65). В |
процессе |
||
|
охлаждения |
отливки |
|||
|
взаимное |
расположе |
|||
|
ние этих сечений, оста |
||||
|
ющихся все время пло |
||||
|
скими, будет меняться. |
||||
|
Если принять в качест |
||||
|
ве неподвижного |
одно |
|||
|
из указанных |
сечений, |
|||
|
то изменение |
положе |
|||
|
ния |
второго |
плоского |
||
|
сечения будет характе |
||||
|
ризовать полную |
про |
|||
|
дольную |
деформацию, |
|||
|
произошедшую за дан |
||||
|
ный промежуток време |
||||
Рис. 65. Схема к расчету напряжений в отлив |
ни в каждом |
участке |
|||
поперечного |
сечения |
||||
ках балочного типа |
отливки. |
Для точки се |
|||
|
чения с |
координатами |
у к и 2,( эта деформация |
е К і в момент |
времени т,- будет |
равна |
(рис. 65). |
|
|
|
е к |
; = е о і + Ф і 2 к — |
УіУк• |
(74) |
Возникшая за время т,- полная деформация е „і к -го участка
поперечного сечения отливки в направлении оси складывается из нескольких составляющих. Прежде всего это изменения темпе
ратурной |
деформации А6„,-= б,„- — 6ко, |
где |
6ні и бко — темпера |
|
турные деформации, отсчитываемые от t = |
20° С и соответствую |
|||
щие избыточной температуре металла |
і в |
момент т,- и Фко в мо |
||
мент т,- = |
0. |
Далее, это упругая еУк< |
и |
пластическая епщ = |
= еп'К(- + |
е''кі |
деформации металла на к-ом участке в направ |
лении оси X. Кроме того, под действием сопротивления стержней усадке металла в направлении осей у и z к-й участок попе
речного сечения отливки будет растягиваться в направлении этих осей.
Обычно чугунные отливки корпусных деталей машин пред ставляют собой сравнительно тонкостенную конструкцию и мож но считать, что в их стенках существует двухосное напряженное состояние, причем направление одного из главных напряжений совпадает с продольной осью х отливки, а направление друго-
144
го — перпендикулярно продольной оси х и лежит в плоскости
рассматриваемой стенки отливки. Второе главное напряжение возникает практически только от сопротивления стержней усад ке, так как у отливок балочного типа неравномерность охлажде ния их стенок не создает сколько-нибудь заметных напряжений в направлении, перпендикулярном к их продольной оси. Объяс няется это тем, что, согласно принятому допущению, темпера тура каждого участка поперечного сечения отливок балочного ти па не изменяется вдоль продольной оси отливки. Поэтому при наличии в поперечном сечении такой отливки только одного стержня (рис. 65) неравномерность охлаждения ее стенок вооб ще не вызывает напряжения в направлении, перпендикулярном к продольной оси. При наличии же в поперечном сечении отливки нескольких стержней (см. рис. 68) неравномерность охлаждения ее стенок также практически не создает заметных напряжений в рассматриваемом направлении из-за очень малой жесткости при изгибе плоской рамы, к которой можно приравнять элемент та кой отливки, вырезанной двумя параллельными поперечными се чениями.
В дальнейшем нормальное напряжение, возникающее в к-м элементе поперечного сечения отливки от сопротивления стерж ней усадке металла и направленное перпендикулярно ее продоль ной оси X, а также вызываемые этим напряжением деформации
обозначим индексом с независимо от того, действует оно вдоль оси у или вдоль оси z, или же под углом к ним. Направление этого напряжения аскі в плоскости yz однозначно определяется
тем, что оно всегда действует в плоскости стенки отливки, к ко торой принадлежит рассматриваемый к-й элемент.
Как упругая, так и пластическая деформация к-го элемента в плоскости yz вызывает его деформацию в направлении оси х,
равную — [р/бускг + 0,5 ( е 'СКІ. + е"СК1. )]; здесь р. — коэффициент
Пуассона для упругой деформации, а 0,5 — его значение для пластической деформации. Знак минус означает, что растяжение
вплоскости yz вызывает сжатие в направлении оси х.
Витоге получаем следующее уравнение для определения пол ной деформации к-го элемента в момент времени т*:
Ек і = Дбк,• + 6уКI + 6пк і + 8пк і Р'буск I 0,5(бПск і "Ь бпск і) ■ (75)
Условие, что поперечные сечения отливки все время должны оставаться плоскими, выполняется только в случае, если опреде ленные из уравнения (75) значения е к,- будут для всех п элемен
тов, на которые разбито поперечное сечение отливки, удовлетво рять уравнению (74). При этом значения е о і, <р* и у,-, соответст вующие моменту времени т,-, одинаковы для всех п элементов
сечения отливки.
Таким образом, совместное решение уравнений (74) и (75) для всех п элементов сечения обеспечивает выполнение одного
10 Зак. 1383 |
145 |
из основных условий, а именно — условия неразрывности мате риала отливки.
Одновременно должно удовлетворяться условие равновесия сил и моментов от нормальных напряжений, действующих в по перечном сечении отливки. Если обозначить нормальные напря жения в поперечном сечении отливки через сх„,-, силу, создава емую /-м стержнем вдоль оси х — через Qxa, а координаты центра давления этого стержня — через г/j и z, (рис. 65), то мож
но написать следующие уравнения равновесия, принимая, что об щее число стержней в поперечном сечении отливки равно и:
Nxi= 2 с * к Л - 2 < 2 , / , = 0; |
(76) |
||||
|
|
к= 1 |
/ —1 |
|
|
М ,= |
2 |
Стк iZKF K— 2 |
Q xliZj = 0; |
(77) |
|
|
K = 1 |
/ — 1 |
|
|
|
м гі = |
2 |
|
{yKFK- 2 |
Qxnyj = 0. |
(78) |
|
к = |
1 |
/ - 1 |
|
|
Истинные значения напряжений и деформаций в любой рас сматриваемый момент времени должны удовлетворять всем ура внениям (74) — (78).
Расчет напряжений и деформаций проводят последовательно через сравнительно небольшие промежутки времени охлаждения отливки. За начало расчета т,- = 0 принимают такой момент, ко гда можно считать, что напряжения в отливке отсутствуют. Обычно он соответствует моменту времени, когда в большей ча сти отливки металл находится еще в пластичном состоянии. Для чугуна это соответствует температуре выше 700° С. То, что отдельные участки отливки могут при этом иметь более низкую температуру, не имеет значения, так как из-за высокой пластич ности металла в остальных участках напряжения будут отсутст вовать во всем поперечном сечении отливки.
Рассматриваемые интервалы времени Дті = Ті — хі—і выбира ют из условия, чтобы происходящие в течение одного интервала изменения температуры в любом участке отливки были не очень большими. Абсолютная величина максимального изменения тем пературы за время Ат, может колебаться от нескольких граду сов до нескольких десятков градусов и зависит от метода нахож дения истинных значений напряжений и деформаций на каждом шаге. От выбора величины Дт* зависит точность расчета и его трудоемкость. Чем меньше величина Дт,-, тем точнее расчет, но больше его трудоемкость. Поэтому конкретное значение интер вала времени подбирают на основании анализа точности выпол няемого расчета. Можно лишь отметить, что в начале расчета интервалы Дт,- сравнительно малы, а затем их величина может
146
быть заметно увеличена; это значительно сокращает продолжи тельность расчета, не ухудшая его точность.
Для выполнения расчета требуется знание ряда величин. Прежде всего необходимо знать величину температурной дефор мации 6КІ. Для серого чугуна различных марок эта деформация в интервале температур от 20 до 700° С с достаточной точностью может быть представлена отрезками двух прямых линий рис. 66, а ) . При изменении избыточной температуры ■&от нуля (t — = 20° С) до температуры Фб, соответствующей месту излома на
Рис. 66. Графики к расчету напряжений в отливках |
|
|
линии рис. 66, а, температурная |
деформация определяется |
по |
формуле |
|
|
öKI-= M > K.-. |
(79) |
|
а при значениях Оні > Од по формуле |
|
|
бк і = а,Об + |
а2(Ок £— Об), |
(80) |
где аі и 02 — постоянные величины, зависящие только от струк
туры металла в данном участке отливки. Величина Об тоже за висит только от структуры металла.
Температурную деформацию бко в момент начала расчета оп ределяют для всех п участков сечения отливки также по фор
муле (79) или (80). Для этого в указанные формулы подставля ют значение температуры к-го участка Оио в момент начала рас чета (т,- = 0). Изменение температурной деформации к-го уча стка с начала расчета определяют по формуле
|
|
Дбк £ = бк£—бк0- |
|
(81) |
|
Для |
чугуна СЧ 24—44 с перлитной структурой коэффициен |
||||
ты в уравнениях (79) |
и (80) |
имеют следующие |
значения: Од = |
||
= 230°; |
oti = 11,3 ■10_6 |
1 /° С; |
<х2 = 14,8-10-6 |
1/°С |
. В зависимости |
от состава и структуры чугуна коэффициенты а могут несколь ко изменяться. В большинстве случаев при расчетах можно поль зоваться значениями <ц и аг, приведенными выше для всех уча стков сечения отливки. Но иногда (см. рис. 22 и 73) необходимо учитывать различие температурных деформаций металла в раз-
10* |
147 |
ных участках сечения отливки. Наибольшая разница темпера турных деформаций возникает в чугунных отливках при наличии участков с отбеленной структурой. Для этих участков величина
си может отличаться от приведенного выше значения |
на 3,5 X |
X 10~6 1/° С, а величина аг — на 1,6- ІО-6 1/° С. |
74, а) мо |
Сопротивление стержней усадке металла (см. рис. |
жет быть представлено как функция температуры отливки. По мере охлаждения отливки ниже 700° С происходит почти линей ное возрастание сопротивления стержней вплоть до некоторой температуры Фст (см. рис. 66,6), при которой стержень начинает разрушаться. Дальнейшее охлаждение отливки вызывает при мерно линейное уменьшение сопротивления стержней. Характер изменения сопротивления от температуры отливки остается оди наковым у всех стержней. Меняется лишь абсолютная величина сопротивления в зависимости от прочности смеси, из которой из готовлен стержень, особенностей конструкции отливки и т. п. По этому сопротивление стержней удобно выразить в виде произве дения максимальной силы Q,„ на некоторую единичную функцию т], зависящую от средней избыточной температуры всех стенок отливки Фс, соприкасающихся с данным стержнем.
Сила сопротивления /-го стержня в направлении оси х для
момента времени т,- будет равна
|
|
Q x i t = Q m x M l - |
|
|
|
(82) |
|
Единичная функция т] может быть представлена |
(рис. |
66, б) |
|||||
в виде отрезков |
двух |
прямых. В |
интервале |
температур |
0 ^ |
||
^ Фсл ^ Фет величина тщ определяется по формуле |
|
|
|||||
|
% = 1 — £і(вст— Ос и), |
|
|
(83) |
|||
а в интервале температур Фст < Фсц ^ |
Фсо — по формуле |
|
|||||
|
% |
= 1 - £ 2 ( Ф с д - Ф |
ст) - |
|
|
(84) |
|
При ФС}Ч>Фсо, когда металл отливки находится в пластичном |
|||||||
состоянии, приближенно можно считать, что |
= 0. В формулах |
||||||
(83) и (84) Si и |
— коэффициенты. В общем случае величины |
||||||
Si. S2 и Фет зависят от геометрии отливки и стержня, |
состава их |
||||||
материала и т. |
п. (более подробно |
это рассмотрено |
в разделе |
12). В среднем при расчете напряжений в чугунных отливках корпусных деталей станков можно принять, что функция тщ оди накова для всех стержней отливки и зависит только от соответ
ствующей данному стержню величины Фс;ц, причем |
Фст = |
280°, |
Si = 0,0007 1/° С. a S2 = 0,002 1/° С. |
и Zj |
|
Координаты центра давления каждого стержня у, |
опре |
деляют в предположении, что давление равномерно по всей его площади. В этом случае они будут совпадать с координатами
148
центра тяжести площади поперечного сечения данного стержня
(см. рис. 65).
Максимальная сила сопротивления стержня в направлении оси X равна
Q x m j = F xjQ x h
где FXj — площадь поперечного сечения, а qXj — наибольшее дав ление /-го стержня в направлении оси х (о величине давления q
более подробно сказано в разделе 12).
Напряжения асш, возникающие от сопротивления стержней усадке и действующие на к-й элемент в плоскости yz вдоль стен
ки отливки, могут быть также определены с помощью функции r)ji по формуле
®ск і = 0ск шЛ/іі |
(®^) |
где (Тент — максимальное значение напряжения |
в к-м элементе |
от сопротивления стержней в плоскости yz. |
|
Для определения величины ас«т сначала рассчитывают мак симальные силы сопротивления стержней в направлении осей у и z, равные соответственно Qymj = Fyflyi и Qzmj = FZjqzj. Затем, рассматривая равновесие сил и моментов в плоскостях xz или ху
при действии максимальных сил сопротивления стержней Qymj или соответственно Qzmj, определяют искомую величину оСкт для данного к-го элемента отливки.
Упругую деформацию всех элементов отливки рассчитывают
по формулам (35) и (36). Кроме того, |
на основании приведен |
||||||||
ных в разделе 4 данных, |
величину ( |
) |
при наличии |
растя- |
|||||
жения определяют по формуле |
V dt |
/ к |
; |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|||||
rfen |
— |
£ |
а м к I'] |
і[ ^ 2 ° к ( £ — 1) О 'мк (£— 1 )] + |
|
||||
dt |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
+ скі> d6n |
/к ( £ -1 ) |
|
а0к(£—1) |
-ик(£—1) |
Ат,- |
|
|||
|
dt |
L (ft2 0 K (£ -l))n |
|
|
|
|
|||
|
|
. |
Д0К£ |
|
|
|
|
(86) |
|
|
|
(kzOK i)m |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|||
где величины a0, к, ом и С |
рассчитывают |
по формулам |
(16) и |
(25), а значение коэффициента £2 берут из табл. 5 раздела 3.
При наличии в к-м элементе напряжений сжатия, абсолют
ную величину скорости пластической деформации |
( |
de?- |
) |
|
|
|
\ |
dt |
/к £ |
также определяют из уравнения |
(86), но при подстановке в него |
|||
вместо k2aKвеличины 0,61 £30к, |
где ак — абсолютная |
величина |
||
действующего в к-м элементе напряжения сжатия. |
|
|
|
149