книги из ГПНТБ / Ершова З.В. Полоний и его применение
.pdfРис. 11. Относительная активность, характеризующая выход изотопов полония с массовыми числами 193—199, в зависимо сти от энергии ионов 19F. Реакции:
а - ,87R e+,9F; 6 - 1,5R e + 9F.
тический интерес, в табл. 12—14 и на рис. 12 и 13 приведены наиболее полные их характеристики. На рис. 4 представлена зависимость сечения реакции син теза 208Ро от энергии частиц. Как видна, сечения акти-
Т а б л и ц а 17
Сечения реакций синтеза легких изотопов полония
Е р, Мэе
41
44
47
52
56,5
63
66
72
76
81
92
ПО
144
203 — 2 0 б р 0 , |
M f f a p n |
|
20BBi(p, 7п)ш Ро |
(р, 6«)201Ро |
209Bi(/?, 5л)10Фо |
|
|
58+7 |
|
|
3304-50 |
|
|
550+80 |
|
|
615+90 |
|
550+85 |
565+85 |
167+25 |
270+40 |
|
250+40 |
|
|
2804-45 |
120+18 |
|
3124-48 |
185+30 |
|
200+30 |
1904-30 |
134+20 |
130+|20 |
|
62+9 |
74+11 |
|
|
36+6 |
|
40+6 |
1
30
вации ускоренными частицами очень малы, поэтому для обеспечения максимального выхода исследуемого изото па необходимо, чтобы паразитический захват нейтронов облучаемыми мишенями был как можно меньше. Кроме
mAt |
mRn |
того, свойства синтезированного изотопа изучаются не посредственно на мишени, поэтому присутствие посто ронних активированных примесей нежелательно. В тех же случаях, когда синтезированный элемент выделяется из материала мишени химическими методами, необхо димо его экспрессное выделение (для короткоживущих изотопов) с высокой степенью очистки от примесей, и в первую очередь от активированных. Наличие среди
31
активированных примесей изотопов, испускающих при распаде у-излучение, усложняет технику эксперимента. В связи с перечисленными трудностями к металлам-ми шеням предъявляются высокие требования по чистоте.
Так, при изготовлении мишеней —стержней металла из висмута для .нейтронного облучения применяется ме талл высокой степени чистоты: Bi — 99,9%; As<?10-5%; Fe<10-3%; Pb<ilO—1%; Sb<10-5% и A g<10-5% {21].
Особые требования предъявляются к изготовлению мишеней для синтеза изотопов под действием ускорен ных заряженных частиц. Во многих случаях необходимо применение обогащенных изотопов. Характеристика ма териалов мишеней для синтеза изотопов полония приве дена в табл. 18.
32 -
Материалы мишеней для синтеза изотопов полония
Элемент |
Вещество |
Изотопный состав, % |
Способ получения |
WПриродный (стабилен) Обогащенные:
,82W (стабилен)
183W
,S4W
186W
*8°W
Re* |
,S5Re |
|
|
96,7185Re |
|
187Ре(Г]у2 = 5 |
1010 лет) |
3,3137Re |
|
|
99,2187Re |
|||
Pt* |
m Pt |
(стабилен) |
0,81S5Re |
|
57,2194Pt |
||||
|
|
|
|
34,2195Pt |
|
|
|
|
819ePt |
|
|
|
|
0 ,4,98Pt |
|
|
|
|
0,2192Pt |
|
,9ePt |
(стабилен) |
0, 05,90Pt |
|
Au |
|
|||
Естественный 197Au |
(T\j2 > |
— |
||
|
> 3 - 106 лет) |
|
|
Из вольфрамовых руд
Электромагнитное разделение
То же
„
„
Электромагнитное разделение
То же Из золотосодержащих руд
Т а б л и ц а 18
Количество, доступ ное для получения
Неограниченное Доли грамма
я
Граммы
„
Неограниченное
|
|
|
П р о д о л ж е н и е т а б л . 18. |
||
Элемент |
Вещество |
Изотопный состав, % |
Способ получения |
Количество, доступ |
|
ное для получения |
|||||
|
|
|
|
Р 2}*
Bi
Ra
Th
Природный Pb (стабилен)
Обогащенные:
204РЬ (стабилен)
206РЬ
20ФЬ
208РЬ Радиогенный 206РЬ (стабилен)
Природный Bi (стабилен)
22<фа(Г1/2 =1620 лет)
Естественный Th
(Тj/2 = 1 ,4 -1 0 - -лет)
230Th(7'1/2 = 8 -10“ лет)
1,520ФЬ;
23,6206РЬ;
22,620ФЬ;
52,3208РЬ
35204РЬ
99206РЬ до 75207РЬ 90208РЬ 88206РЬ
100209В1
10022фа
Содержание 230Th зависит от сорта ру ды, остальное 232Th
90—100 23°Th
Из свинцовых руд |
Неограниченное |
Электромагнитное разделе- |
Доли грамма |
ние |
|
То же |
|
Из урановых руд |
Граммы |
Из висмутовых руд |
Неограниченное |
Из урановых руд |
Граммы |
Из ториевых руд |
Неограниченное |
Из урановых руд |
Граммы |
Электромагнитное разделе- |
Миллиграммы |
ние |
|
*Изотопные составы мишеней по данным работы [22].
***Изотопные составы мишеней по данным работы [23].
4. ЯДЕРНО-ФИЗИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ИЗОТОПОВ ПОЛОНИЯ
Полоний —первый радиоактивный элемент, открытый Марией и Пьером Кюри, и первый из тяжелых элемен тов, у которого не обнаружено устойчивого изотопа. 210Ро идентифицирован по виду излучения, энергии и скорости его распада. Радиоактивный распад 210Ро про исходит с испусканием а-частиц с. энергией 5,3 Мэе и сопровождается у-излучением. Выход составляет 1,1-10-3 у-кванта на один акт распада; 7Vz= 138,3 дня.
В настоящее время известно более 30 изотопов поло ния, обнаруженных в природных образованиях и полу ченных искусственным .путем при облучении тяжелых атомов нейтронами, ускоренными частицами и ионами.
2i°Po — первый из изотопов полония, полученных ис кусственным путем. В 1935 г. Ферми и др. {24] осущест вили реакцию на природном изотопе 209Bi под действием нейтронов с образованием изотопа 210Bi (RaE), при flраспаде которого образуется 210Ро. При облучении тяже лых металлов (Bi, Pb, Au, Re и др.) ускоренными части цами (a, d, р) с энергией 60—150 Мэе получены другие изотопы полония и среди них долгоживущие—2°8Ро 'и 20ВРо. Изотопы с массовыми числами 204, 206, 208, 211 обнаружены при облучении 238U ионами 20Ne и 40Аг {25]. Массовые числа известных изотопов полония лежат впределах 193—218. Все изотопы радиоактивны и боль шей частью являются а-йзлучателями. Периоды полу
распада их различны — от 3-10~7 |
сек (212Ро) до |
103 лет |
|
(2°9р 0). Энергия a-излучения изотопов |
полония |
состав |
|
ляет от 4,88 до 11,65 Мэе. |
имеют |
простой |
спектр |
Некоторые изотопы полония |
a-излучения, другие изотопы, и в первую очередь изото пы с очень малыми периодами .полураспада, распадают ся с испусканием а-частиц сложного спектра. Например, 214Ро (Г1/2= 1,5-10-4 сек) испускает а-частицы неодно родного состава. При малой относительной интенсивно сти (10~4) на 106 а-частиц с пробегом 7,683 см испуска ется 22 частицы с пробегом 9 см и три частицы с пробе гом 10 см. В настоящее время считается установленным существование сложного а-спектра (тонкая структура) для большинства а-излучателей. Это объясняется тем, что образующееся при распаде ядро находится в воз бужденном состоянии и a-переход осуществляется на
3* |
'35 |
различные уровни конечного ядра. Переход возбужден ного ядра в основное состояние сопровождается 'у-излу- чением, энергия которого соответствует разности между энергиями а-распада, связанного с образованием основ ного уровня ядра, и а-распада с образованием возбуж денного уровня.
Физические свойства долгоживущих изотопов поло ния с массами 210, 209, 208 приведены в табл. 19. В табл. 20 даны физические свойства изотопов полония природных радиоактивных семейств и изотопа 213Ро — се-
Т а б л и ц а 19
Физические свойства изотопов полония с массами 210, 209, 208
Свойство |
|
210рО |
209ро |
20врО |
|||
Период полураспада |
|
138,3 дня |
103 года |
2,93 года |
|||
Постоянная |
распада, |
5,7996-10 -8 |
2,14-Ю "10 |
7,48-10-» |
|||
сек |
|
продолжи |
0,548 |
149 |
4,23 |
||
Средняя |
|
||||||
тельность |
жизни, |
|
|
|
|||
годы |
|
а-частиц, |
|
5,305 |
4,877 |
5,10 |
|
Энергия |
|
|
|||||
Мэе |
энергия рас |
5,403 |
4,95 |
5,20 |
|||
Полная |
|||||||
пада, |
Мэе |
|
в |
2,24-10-* |
|
|
|
Количество полония |
|
|
|||||
равновесии с 1 г Ra, |
|
|
|
||||
Удельная |
активность, |
4,464-103 |
11,9 |
420 |
|||
кюри/г . |
мощность, |
144 |
0,63 |
14 |
|||
Тепловая |
|||||||
вт/г |
|
|
|
|
3,8 |
3,3 |
3,6 |
Пробег а-частиц в воз |
|||||||
духе при |
|
cm. |
и |
|
|
|
|
760 мм pm. |
|
|
|
||||
0 °С, см |
|
|
|
1,597-10» |
1,53-10» |
1,57-10» |
|
Скорость а-частиц, |
|
||||||
см/сек |
|
ионов |
в |
1,50Ю3 |
1,38-105 |
1,43-10» |
|
Образование |
|||||||
воздухе: |
при |
и |
|
|
|
||
760 мм pm. |
cm. |
|
|
|
|||
0 °С, пар |
ионов/о.- |
|
|
|
|||
частица |
|
|
|
0,803 |
0,261 (0,4%) |
|
|
Энергия |
|
у_излУчения |
|
||||
(выход, °/о), Мэе |
|
(0,0011%) |
0,263 |
0,285(0,003»/») |
|||
Энергия |
ЭЗ |
(выход, |
|
0,91 (0,5%) |
|||
%), Мэе |
|
|
|
|
0,60(0,006»/») |
36
|
|
|
|
|
|
|
|
Т а б л и ц а 20' |
|
|
|
Физические свойства изотопов полония природного происхождения с массами |
|
||||||
|
|
|
218, 214, 215, 211, 216, 212 и искусственного с массой 213 |
|
|
||||
|
|
|
Семейство урана—радия |
Семейство актиноурана |
Семейство тория |
Семейство |
|||
|
Свойство |
|
|
|
|
|
|
нептуния |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
218Ро |
214р0 |
«Ф о |
21фо |
21вр0 |
212РО |
213р0 |
Период полураспада |
3,05 мин |
1,5- 10~4с<?/с |
1,83 -10"3 сек |
0,52 сек |
0,158 сек |
3 -1 0 -’ сек |
4,2- 10_б сек |
||
Средняя продолжитель |
■ 264 |
2,28 -10~4 |
2,64-10-5 |
0,752 |
0,228 |
4,3 3 -1 0 -’ |
6,07-10-5 |
||
ность жизни, сек |
|
|
|
|
|
|
|
||
Энергия |
|
а-частиц, |
5,9982 |
7,69 |
7,38 |
7,45 |
6,777 |
8,78 |
8,377 |
Мэе |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Полная |
энергия рас |
6,11 |
7,83 |
7,52 |
7,59 |
6,90 |
— |
8 ,5L |
|
пада, |
Мэе |
|
|
|
|
|
|
|
|
Пробег а-частиц, см: |
4,83 |
|
|
|
|
|
|
||
в воздухе |
6,92 |
6,53 |
6,59 |
5,602 |
8,166 |
— |
|||
в водороде |
21,30 |
32,45 |
|
|
|
|
|
||
Скорость |
а-частиц, |
1,69865-1О9 |
— |
— |
1,8911-10» |
1,8054-10» |
2 ,05 -109 |
— |
|
см/сек |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Образование |
ионов в |
1,674-105 |
2,2-105 |
2,28-105 |
|
2,09-105 |
2,51-10» |
|
|
воздухе, |
пар |
|
|
|
|
|
|
|
ионов/а-частица
|
|
|
Т а б л и ц а 21 |
Энергия, интенсивность и скорость а-частиц |
|||
|
г,4Ро (RaC') [23] |
|
|
Энергия, кэв |
Интенсивность изл у- |
Абсолютная ско |
Средний пробег в |
чення, % |
рость, 109 см/сек |
воздухе, см |
|
7 687 |
100 |
1,922 |
6,87 |
8 286 |
4-10-5 |
1,995 |
Нет данных |
8 948 |
5-10-5 |
2,0729 |
я |
9 075 |
2,2-10-5 |
. 2,0876 |
я |
9 323 |
4-10-5 |
2,1157 |
• |
9 499 |
1,4-10-* |
2,1356 |
„ |
9 668 |
4-10-5 |
2,1543 |
я |
9 790 |
1,1-Ю '4 |
2,1678 |
|
9916 |
4-10-5 |
2,1817 |
„ |
10 085 |
1,7 -10-4 |
2,2001 |
|
10 157 |
4-10-5 |
2,2079 |
я |
10 337 |
1,1-Ю -4 |
2,2274 |
|
10 518 |
2-10-5 |
2,2466 |
11,47 |
Таблица 22
Гамма-спектр 2uPo(RaC') Интенсивность уровня (/) с энергией 2204 кэв
принята за единицу
1958 г- |
[2Г>] |
19GG Г. [271 |
1987 |
г- [28] |
|
196) г. [29] |
|
Е т |
/ |
ЕТ |
/ |
ЕГ |
/ |
Е 1 ' |
I |
|
|||||||
кэв |
|
кэв |
|
кэв |
|
кэв |
|
1120 |
316 |
|
|
1120 |
2,08 |
1120+2 |
3,95+0,8 |
|
|
|
|
|
|
1148+2 |
0,40+0,08 |
1155 |
0,34 |
1207 |
0,09 |
1150 |
0,69 |
1155+2 |
0,824-0,16 |
1207 |
0,11 |
1220 |
0,22 |
1208+2 |
0,12+0,025 |
||
1238 |
1,15 |
1238 |
0,53 |
1240 |
0,61 |
1238+2 |
1,36+0,27 |
1281 |
0,32 |
1281 |
0,24 |
1280 |
0,26 |
1281+2 |
0,36+0,07 |
|
|
|
|
1287 |
I 0,1 |
|
|
|
|
1340 |
0,02 |
1315 |
0,12 |
1320+;2 |
0,08+0,016 |
|
|
1326 |
0,07 |
1333 |
0,2 |
||
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
1342 |
0,04 |
1378+2 |
|
1378 |
0,91 |
1378 |
0,71 |
1380 |
0,78 |
0,95+0,1 |
|
|
|
|
|
|
|
1385+2 |
0,20+0,02 |
|
|
|
|
|
0,48 |
1402+2 |
0,38+0,04 |
1403 |
0,77 |
1407 |
0,49 |
1407 |
1408+2 |
0,68+0,07 |
|
|
|
1438 |
0,03 |
1440 |
0,05 |
|
|
|
|
|
|
1458 |
0,03 |
|
|
1509 |
0,42 |
1470 |
0,05 |
1475 |
0,03 |
1480+2 |
0,02+0,04 |
1509 |
0,43 |
1510 |
0,33 |
1510+2 |
0,46+0,05 |
||
|
|
|
|
|
|
1539+2 |
0,10+0,01 |
38
П р о д о л ж е н и е т а б л . 22
1958 г. [26] 1966 г. [27] 1967 г. [28] 1969 г. [29]
Ч - |
I |
Ч • |
I |
Et • |
I |
ЕТ |
I |
кэв |
|
кэв |
|
кэв |
|
кэв |
|
1541 |
0,16 |
1541 |
0,15 |
1540 |
0,13 |
1583 |
0,21 |
1583 |
0,22 |
1585 |
0,14 |
1605 |
0,07 |
1606 |
0,13 |
1600 |
0,10 |
|
|
|
|
1638 |
0,07 |
1668 |
0,20 |
1661 |
0,22 |
1662 |
0,20 |
1728 |
0,45 |
1681 |
0,17 |
1685 |
0,09 |
1764 |
3,11 |
1730 |
0,58 |
||
1764 |
3,11 |
1764 |
3,0 |
||
|
|
|
|
1810 |
0,08 |
1848 |
0,39 |
1849 |
0,56 |
1850 |
0,52 |
1862 |
0,15 |
|
|
1880 |
0,04 |
1900 |
0,08 |
1905 |
0,07 |
1900 |
0,05 |
|
|
1950 |
0,02 |
1935 |
0,01 |
|
|
1970 |
0,02 |
1963 |
0,007 |
|
|
|
|
1985 |
0,005 |
2017 |
0,02 |
2017 |
0,05 |
2020 |
0,015 |
|
|
2051 |
0,02 |
2055 |
0,025 |
2090 |
0,02 |
2091 |
0,06 |
2090 |
0,04 |
2117 |
0,26 |
2117 |
0,22 |
2120 |
0,26 |
|
|
|
|
2150 |
0,025 |
2204 |
1,00 |
2204 |
1,00 |
2204 |
1,00 |
|
|
|
|
2250 |
0,027 |
|
|
|
|
2270 |
0,015 |
2297 |
0,08 |
2293 |
0,07 |
2292 |
0,062 |
|
|
|
|
2330 |
0,008 |
|
|
|
|
2350 |
0,005 |
|
|
|
|
2373 |
- |
2410 |
0,03 |
2437 |
0,27 |
0,005 |
|
2446 |
0,30 |
2440 |
0,32 |
||
|
|
2458 |
0,032 |
2480 |
0,004 |
|
|
|
|
||
|
|
2550 |
0,004 |
|
|
|
|
2612 |
0,001 |
|
|
1544+2 |
0,076 f 0,008 |
1584+2 |
0,16+0,02 |
1595+2 |
0,066+0,007 |
1599+2 |
0,072+0,007 |
1636+2 |
0,02+0,007 |
1661+ 2 |
0,21+0,02 . |
1685+2 |
0,046+0,005 |
1730+2 |
0,58+0,06 |
1764+2 |
3,15+0,32 |
1839+2 |
0,064+0,007 |
1848+2 |
0,41+0,04 |
1873+2 |
0.042+0,004 |
1890+2 |
0,010+0,002 |
1896+2 |
0,024+0,003 |
1935+2 |
0,005+0,001 |
2011+2 |
0,008+0,001 |
2022+2 |
0,007+0,0001 |
2053+2 |
0,015+0,002 |
2084+2 |
0,003+0,001 |
2090+2 |
0,009+0,001 |
2111+2 |
0,016+0,004 |
2110+2 |
0,236+0,025 |
2148+2 |
: 0,001 |
2161+2 |
0,001 |
2193+2 |
0.010+0,003 |
2204+2 |
1,00 |
2265+2 |
0,003+0,001 |
2284+2 |
0,002+0,001 |
2293+2 |
0,059+0,006 |
2313+2 |
0,002+0,001 |
2332+2 |
0,005+0,001 |
2368+2 |
0,003+0,001 |
2378 |
0,006+0,001 |
2448+2 |
0,304+0,030 |
2482+3 |
0,0015+0,0005 |
2505+3 |
0,0017+0,0005 |
2531+3 |
0,0013+0,0005 |
2662+3 |
0,001 |
39