- •Фбгоувпо
- •13.2 Законы движения ведомого звена
- •Угол давления в кулачковом механизме
- •14 Динамический анализ механизмов
- •16. Приведение сил и масс в механизмах. Определение момента инерции маховика
- •16.1. Приведение сил и масс в механизмах
- •16.2. Энергетическая и дифференциальная формы уравнения движения
16.2. Энергетическая и дифференциальная формы уравнения движения
Уравнение движения материальной точки или звена можно представить в разном виде. Например, из теоретической механики Вам должно быть уже известно уравнение Лагранжа второго рода или уже используемое нами уравнение движения в форме ( ):
|
. |
(16.6) |
Для удобства изложения будем записывать уравнение движения для звена приведения, например, кривошипа. В этом случае изменение кинетической энергии будет иметь вид:
.
Разность работ сил движущих и сил сопротивления представим в виде:
Теперь уравнение(16.6) можно представить в виде
|
, |
(16.7) |
называемом энергетической формой уравнения движения.
Продифференцируем уравнение (16.7) по :
|
. |
(16.8) |
В этом выражении в первом слагаемом сделаем преобразования
Тогда уравнение (16.8) принимает вид:
|
(16.9) |
Уравнение (16.9) является уравнением движения в дифференциальной форме. Здесь следует обратить внимание на то, что в первом слагаемом дифференцирование скорости происходит по времени, а во втором дифференцирование момента инерции - по углу поворота звена приведения.
точное решение путем непосредственного интегрирования.
Рассмотрим некоторые частные случаи.
Если моменты движущий и сопротивления и приведенный момент инерции изменяются в функции угла поворота звена приведения (или постоянны) , то уравнение движение (16.9) имеет решение в виде
.
2. Если моменты движущий и сопротивления и приведенный момент инерции изменяются в функции скорости звена приведения , то уравнение движение не имеет точного решения и необходимо использовать методы приближенного интегрирования (численного или графического).
3. Если моменты движущий и сопротивления изменяются в функции скорости звена приведения, а приведенный момент инерции в функции угла поворота звена приведения , то уравнение движение также не имеет точного решения и необходимо использовать методы приближенного интегрирования.
208. Толкатель А, нагруженный силою Q = 5 H, поднимается равномерно вверх силой Р = 10 H. Угол между направлением силы Р и направлением движения штанги равен α. Определить наибольшую величину угла α, при котором движение толкателя возможно, если коэффициент трения между толкателем А и направляющими В равен f = 0,1, а расстояние х = l.