![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Савенко, В. Г. Измерительная техника учеб. пособие
.pdf(см. рис. 6.10,а), а исследуемое напряжение с частотой f m включают последовательно с питанием анода электронной трубки. Вследствие этого, напряжение на аноде пульсирует с частотой f,и и с ней же изменяется чувствительность труб ки, а следовательно, и радиус изображения. При отноше нии частот /из//э> как целых чисел, на экране (на линии раз вертки) появятся зубцы, число которых равно m = fиз//э (см. рис. 6.10,в). Если же напряжение с частотой /,,3 по давать на модулятор трубки, то изображение модулирует ся по яркости и имеет вид, показанный на рис. 6.10, г (для соотношения частот 8/1).
Измерение фазы можно производить непосредственно по осциллограмме одновременно регистрируемых колеба ний или с помощью электронного осциллографа по фигу рам Лиссажу. Схема измерения при этом такая же, как и при измерении частоты. На рис. 6.8, а изображены фигу ры Лиссажу для различных сдвигов фаз между напряже ниями их и иѵ, с одинаковыми частотами и амплитудами, подаваемыми нц входы осциллографа.
Значение угла можно определить из соотношения
ф = |
• Б |
arcsin---- , |
|
Y |
А |
где Б — ордината точки |
пересечения вертикальной оси |
сфигурой Лиссажу;
А— ордината верхней точки фигуры.
Для определения А и Б экран осциллографа должен иметь масштабную сетку. Определение фазы производят также с помощью круговой развертки [20, 21, 23, 25].
Определение глубины амплитудной модуляции. Гармо ническое напряжение, модулированное по амплитуде более низкочастотным напряжением, как известно, характеризу ется коэффициентом амплитудной модуляции т. При его определении осциллографическим методом можно пользо ваться линейной, синусоидальной и эллиптической разверт ками. При линейной развертке исследуемое модулирован ное колебание подается в канал вертикального отклонения и устанавливается частота развертки в 2-4-3 раза меньше модулирующей частоты. Из осциллограммы модулирован ного колебания (рис. 6.18) с помощью масштабной сетки определяют значения Л и Б, а коэффициент т подсчитыва ют по формуле
т ^ { А — Б)!{А + Б). |
(6.8) |
2 4 0
При синусоидальной развертке в канал У подается мо дулированное высокочастотное напряжение, а в канал X — модулирующее напряжение. На экране появляется одна из осциллограмм (рис. 6.19) в виде светящейся фигуры трапецеидальной формы.
Размеры Л и Б и коэф фициент т определя ются по формуле (6.8).
Аналогично опреде ляется т и при эллип тической развертке (рис. 6.20). Для полу чения такой осцилло граммы модулированое колебание через фазорасщепительн у ю цепь (см. рис. 6.10) по дается на оба входа осциллографа при вы ключенном генераторе развертки.
Погрешность опре деления т (до 5-4- -4-10%) зависит от зна чения глубины модуля ции и точности измере ния отрезков Л и Б.
Измерение времен ных интервалов очень часто проводится с по мощью осциллографа. При этом используют ся калиброванные мет ки или спиральная раз вертка.
В первом случае ис комый временной ин
тервал между импульсами определяется по числу меток, расположенных между изображениями импульсов на экра не (импульсы подаются на канал У, а частота развертки создается такой, чтобы на экране были видны оба импульсса ).
При измерении сравнительно больших временных ин тервалов используется спиральная развертка. На запертую
16— 469 |
241 |
электроннолучевую трубку подается первый импульс, опре деляющий начало отсчета интервала времени. При этом запускается спиральная развертка и посылается импульс
Р ис. 6.19. О сциллограм м ы м одули рованн ы х кол е баний при си нусоидал ьн ой развертке:
а — без искажений; б — со сдвигом фаз; а — с нелиней ными искажениями
Р ис. 6.20. О сциллограм ма м одул и рованн ого к о л ебани я при эллиптиче ской развертке
подсветки на модулятор — трубка открывается. Конец измеряемого интервала определяет второй им пульс; он прекращает развертку и снимает подсветку — трубка закры вается. Длительность интервала времени с большой точностью опре деляется по числу витков спираль ной развертки (см. рис. 6.11,6). При необходимости измерения еще боль ших интервалов времени спираль ная развертка выполняется с за держкой [20].
ГЛАВА 7. ИЗМЕРЕНИЕ ПАРАМЕТРОВ
ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЦЕПЕЙ
§7.1. ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ
Кчислу основных параметров электрических цепей от носятся: сопротивление R, проводимость G, емкость С, ко эффициенты индуктивности L и взаимной индуктивности М. В зависимости от особенностей выполняемых ими функций
вэлектрических цепях и частоты электромагнитных процес сов они могут создавать различные сопротивления и проти водействия электрическому току и напряжению и по-раз ному воздействовать на электромагнитные колебания.
242
Вцепях постоянного тока обычно интересуются величи ной омического сопротивления.
Вцепях переменного тока в зависимости от соотноше
ния между геометрическими |
разменами элементов цепи |
и длиной волны (частоты) |
электромагнитных колебаний |
различают электрические цепи с сосредоточенными и рас пределенными постоянными.
В электрических цепях с сосредоточенными постоянны ми интересуются активными, реактивными и полными со противлениями или проводимостями. Для этого измеряют активное сопротивление, индуктивность, емкость, взаимную индуктивность между катушками, добротность колебатель ных контуров.
Основными параметрами цепей с распределенными по стоянными являются величины R, G, L и С на единицу дли ны. Поэтому измеряют величины, связанные с указанными параметрами, или характеризующие режим работы цепи, линии (волновое сопротивление, постоянная распростра нения и т. д.). Измерение этих величин является областью специальных измерений и в настоящем курсе не рассмат ривается.
Существуют разнообразные методы и аппаратура для измерений в цепях постоянного тока и с сосредоточенными постоянными, выбор которых определяется величиной из меряемого параметра, требуемой точностью и условиями производства измерений.
Наиболее распространенные методы измерения пара метров цепей — косвенные и прямые, с помощью приборов непосредственной оценки (амперметров, вольтметров, галь ванометров, омметров и др.), мостовые и резонансные.
§ 7.2. КОСВЕННЫЕ МЕТОДЫ ИЗМЕРЕНИЯ СОПРОТИВЛЕНИИ
Метод амперметра и вольтметра
На постоянном токе с помощью амперметра и вольтмет ра омическое сопротивление Rx можно определить косвен но по одной из схем, представленных на рис. 7.1, о и б. При расчете величины Rx по показаниям приборов ІА и Uv ис пользуется закон Ома.
В схеме (рис. 7.1, а) падение напряжения на Rx опреде ляется по показанию вольтметра Uv, а сила тока Іх вы числяется с учетом закона Кирхгофа:
16: |
243 |
|
/ |
= л |
V |
|
|
|
|
|
|
поэтому |
|
|
|
|
|
|
щ |
v v |
(7.1) |
|
RX |
|
||
Для схемы рис. 7.1,6 сила |
тока і х~ і а , а |
падение на |
||
пряжения |
|
|
|
|
|
Ux - V v ~ V a = Uv - I a Ra . |
|
||
поэтому |
|
|
|
|
|
|
~ |
- Я А- |
(7-2) |
|
|
м |
|
|
Рассмотренные |
схемы |
|
|
|
можно применять при из |
|
|
||
мерении различных по ве |
|
|
||
личине |
сопротивлений. |
|
|
|
Однако |
следует |
учиты- |
|
|
Р ис. |
7.1. Схемы изм ерений м ето |
Р ис. |
7.2. С хем ы изм ерен ий |
м ето |
дом |
ам перм етра-вол ьтм етра на |
дом |
ам п ерм етра-вол ьтм етра |
на |
|
постоянн ом токе |
|
перем енн ом токе |
|
244
вать, что при измерении по схеме |
(рис. |
7.1, а) |
Rx, |
||
близких по величине |
сопротивлению |
вольтметра Rv, |
воз |
||
можны значительные погрешности, так |
как в знаменатель |
||||
(7.1) войдет разность |
двух близких |
величин. |
При измере |
нии по схеме (рис. 7.1,6), если Rx соизмеримо с сопротив лением амперметра Ra , возможны также большие погреш
ности, так как в (7.2) |
опять вычитаются мало отличающие |
ся друг от друга величины. |
|
В практике измерений первая схема обычно применяет |
|
ся для измерения |
Rx<^Rv, а вторая — для Rx^>Ra |
и расчет Rx производится по приближенной формуле
(7.3)
где Uv и іа — показания вольтметра и амперметра.
Достоинство такого определения Rx — его простота и, главным образом то, что определение сопротивления про изводится в его рабочем режиме. Это является обязатель ным при измерении нелинейных сопротивлений. Недостат ки метода — необходимость использования двух приборов и необходимость проведения вычислений. Точность опреде
ления |
Rx ограничивается классом |
точности |
амперметра |
|
и вольтметра. |
|
|
|
|
На |
п е р е м е н н о м |
т о к е с |
помощью |
амперметра |
и' вольтметра можно |
определить |
полное сопротивление |
Zx= V R 3+ X * (рис. 7.2, а)
|
|
Z,'X |
|
|
|
|
(7.4) |
При этом соотношение |
между |
активным R и |
реактив |
||||
ным |
X сопротивлениями |
остается |
неизвестным. |
Однако |
|||
в том случае, |
когда реактивная |
составляющая |
намного |
||||
превышает активное сопротивление |
исследуемого |
объекта |
|||||
(R<^X), можно приближенно считать, |
что Zx& X. На |
||||||
рис |
7.2,6, в, г |
изображены различные |
варианты схемы |
||||
рис. |
7.2, а при |
условии, X^$>R. Это |
позволяет определять |
емкость конденсатора Сх, индуктивность катушки Ьх, взаимоиндуктивность катушек Мх. Расчеты производят по фор мулам:
(7.5)
245
L = |
U v |
|
. |
U v |
---------, так как |
X. — 2 m L r = |
-------, |
||
* |
2 я // л |
L |
l x |
IA |
M x= ... |
X 'Ti » так к а к |
= |
2nf Mx = |
- у — . |
|
2 я // л |
|
|
/л |
(7.6)
(7-7)
где / — частота |
питающего схемы |
синусоидального на |
пряжения (обычно /= 5 0 4 -2 0 000 гц). |
||
Погрешность |
измерения методом |
амперметра и вольт |
метра на переменном токе зависит от погрешности прибо ров (на звуковых частотах обычно используют термоэлек трические амперметры и электронные вольтметры), их вли
яния на работу схемы, а также от частоты |
питающего схему |
напряжения. Предел измерения значений сопротивле |
|
ний определяется пределом измерения |
используемых ам |
перметров и вольтметров и частотой f. Определение диапа
зона измеряемых |
сопротивлений производится |
по |
(7.4) — |
||||
(7.7). Так, например, если |
вольтметр |
и |
амперметр |
имеют |
|||
соответственно диапазоны |
|
и тт- - ^ и тах |
и /тш^-7тах, то |
||||
V |
^mi n |
„ |
V |
|
ах |
|
|
^ m i n — j |
и |
шах — . |
|
|
|
||
|
'max |
|
|
'min |
|
|
|
Зная ^min и Х тах, |
можно определить |
пределы |
измерения |
||||
Lx, Сх, Х\х. |
|
|
|
|
|
|
|
Метод одного прибора
Измерение сопротивлений с помощью одного прибора производится на постоянном токе: больших сопротивле ний — методом вольтметра по схеме рис. 7.3, а, малых — ме тодом амперметра по схеме рис. 7.3,6. Сущность метода за ключается в том, что при определенной постоянной величи не напряжения питания схем дополнительное включение неизвестного сопротивления R x вызовет изменение показа ния прибора (вольтметра или амперметра) с со на а 2- Так, например, для схемы рис. 7.3,а при разных положениях пе реключателя Я имеем:
положение 1
положение 2
и
а. = S
■ я
246
Из соотношения этих выражений найдем
П |
К1 а 2 Г) |
U i U i п |
(7.8) |
|
|
|
где Ut nU2— показания вольтметра, соответствующие от клонениям стрелки на углы оц и аг-
Аналогично можно получить выражение для расчета Rx по двум показаниям амперметра, соответствующих вы-
Рис. 7.3. Измерение сопротивле |
Рис. 7.4. Измерение сопротивле |
ний методом одного прибора |
ний методом сравнения отклоне |
|
ний |
ключенному и включенному положениям |
ключа К |
(рис. 7.3, б ) : |
|
ССо |
(7.9) |
R a, |
а 1— а ?
где R и /2— показания амперметра, соответствующие от клонениям стрелки на углы сц и аг-
При определении Rx по (7.8) и (7.9) надо знать внут ренние сопротивления приборов RA и R v , и наоборот, если они неизвестны, то, включая вместо Rx известное по вели чине сопротивление, можно определить RA или Rv.
При методе одного прибора надо учитывать следующее:
247
1) внутреннее сопротивление источника питания R0 должно быть мало, или чтобы выполнялись условия: R0<^.
<^Rv, R q^ R',
2) диапазон измерения величин Rx определяется внут ренним сопротивлением прибора и отношением а. которое
не должно быть близким к единице (отличие должно быть хотя бы 204-25% );
3) при измерении малых сопротивлений на результат определения Rx могут сильно влиять сопротивления соеди нительных проводов и контактов.
Кроме рассмотренных, существует еще много схем, с по мощью которых по сравнению показаний приборов можно определять неизвестные сопротивления. Ограничимся дву мя примерами.
При последовательном соединении измеряемого и образ цового сопротивлений (рис. 7.4, а) падение напряжения Ui — Rxl и U2 = RnI на каждом из них можно измерить лю
бым способом (вольтметром, компенсатором |
и т. д.) и не |
||||
известное сопротивление |
Rx |
определить из |
соотношения |
||
R x = |
— Rn. На рис. |
7.4,6 |
в |
качестве измерительного при- |
|
бора |
6 2 |
магнитоэлектрический |
гальванометр |
||
используется |
с сопротивлением RT. Измеряют при двух положениях пере ключателя П:
положение 1
U
а,
положение 2
и
а, S-
Rx + Яг Из этих уравнений определяем Rx
(7.10)
(*2
Если Rn ^>Rг, то это выражение упрощается.
§ 7.3. ОММЕТРЫ
Показывающие приборы для непосредственного изме рения электрических сопротивлений называют о м м е т р а - м и. В таких приборах в качестве измерительного механиз ма обычно используются магнитоэлектрические системы.
248
Пользоваться омметрами удобно, так как они позволя ют быстро и без дополнительных расчетов определить со противление, но точность при этом получается невысокая. Диапазон измеряемых величин определяется конструкцией и электрической схемой омметра, и в зависимости от этого у слова «омметр» появляются приставки кило, мего и дру гие (килоомметр, мегомметр и т. д.).
Омметры делятся на две группы: 1) показание омметра зависит от напряжения источника питания, 2) показание — не зависит от напряжения источника питания.
Принцип действия омметров первой группы основан на рассмотренном методе измерения сопротивления с помощью одного прибора. В каче стве измерителя применя ют миллиамперметр, име ющий одну подвижную рамку. Поэтому такие омметры иногда называ ют однорамочными.
В омметрах второй группы используются ло гометры, подвижная часть которых обычно со держит две рамки.
Однорамочные омметры
Подвижную рамку магнитоэлектрическ о г о миллиамперметра с со противлением Яиз можно соединять с измеряемым сопротивлением Rx после
довательно |
(рис. |
7.5, а) |
или параллельно |
(рис. |
|
7.5,6). В |
первом случае |
измеряют большие сопро тивления (больше 1000 ом), во втором — малые
(меньше 10 ом). В обоих случаях при соблюдении условия постоянства приложенного напряжения показание милли амперметра будет определяться величиной Rx и поэтому его шкалу можно проградуировать в единицах сопротивле ния. Шкалы омметров получаются неравномерными; это определяется зависимостью а = F (R X):
249