книги из ГПНТБ / Нестеров, Ю. Ф. Судовые холодильные установки учебник для институтов водного транспорта
.pdfЧтобы оказались подобными граничные условия, должны быть одинаковыми законы распределения температур и потенциалов на границах тепловой конструкции и электрической модели. Так как вдоль наружной и внутренней поверхностей конструкции уста навливаются постоянные температуры tH и /в, то потенциалы vn и vB, поддерживаемые вдоль соответствующих границ модели, так же должны быть постоянными. Для этого вдоль наружной и внут ренней границ модели укладывают шины — медные оголенные провода, предназначенные для подключения к измерительной установке, — и прижимают их к поверхности модели специальны ми зажимами.
Вычисление коэффициента теплопередачи. Для определения ко личества тепла, проходящего через поверхность В1Т конечных раз меров, надо проинтегрировать уравнение основного закона тепло проводности (3):
Q = |
(5) |
Так как все детали изоляционной конструкции имеют одинако вую длину В вдоль оси 2Т, этот постоянный размер вынесен за знак интеграла.
Таким образом, чтобы определить тепловой поток Q, следует решить совместно дифференциальные уравнения Лапласа (1) и Фурье (3). С математической точки зрения решение уравнения Лапласа (1) для судовой изоляции обычно сводится к плоской внутренней задаче Дирихле, т. е. к отысканию гармонической тем
пературной функции |
координат t = f ( x т, уг), удовлетворяющей |
уравнению Лапласа, |
при заданных граничных условиях. |
Для определения общей силы тока, протекающего в модели,
необходимо проинтегрировать выражение закона Ома (4): |
|
|
/ = |
5 |
(6) |
Чтобы интегралы, входящие в уравнения (5) и (6), оказались численно равными, представим подынтегральные выражения в безразмерном виде. Для этого все линейные размеры и коорди наты изоляционной конструкции выразим в долях от одного раз мера, принимаемого за масштаб. В качестве масштаба возьмем высоту судового набора hT. Тогда относительные координаты тем пературного поля окажутся равными:
Х т |
Хт |
Г т = |
Ут |
(7) |
|
/?Т |
Н-т |
||||
|
|
|
|||
Большими буквами обозначим |
относительные |
величины. |
В качестве масштаба линейных размеров электрической модели ИЗ
выбираем сходственный размер /гэ. Тогда |
безразмерные коор |
||
динаты электрического поля: |
|
|
|
Х э . |
Уэ = |
h |
(8) |
|
кэ |
Если геометрическое подобие конструкции и модели достиг нуто, то их сходственные относительные размеры и координаты будут численно равными:
Х-г — Хз = X = idem; Y r = Кэ = У = idem и т. д.
Все температуры поля отсчитываем от наименьшей температу ры на внутренней поверхности tB, как от нуля. В качестве масш таба для избыточной температуры t—tB берем общую разность температур tB—tB. Тогда относительная разность температур
Т = |
. |
(9) |
|
Гн--?в |
|
Разность потенциалов v—vB измерим в долях от полной раз ности vH—vB. При этом безразмерная разность потенциалов
V — V B
( 10)
V n — V B
Если соблюдены все правила изготовления моделей, то в лю бых сходственных точках конструкции и модели величины Т и V будут численно одинаковыми:
|
Т = |
V — idem. |
|
|
Отсюда: |
|
|
|
|
t = tB+ (tH— tB)T |
и |
v = vB+ (vH— vB) V. |
||
Тогда дифференциалы температуры и потенциала: |
|
|||
dt = (tH— tB)dT |
и |
dv = (ц„ — vB) dV. |
|
|
Введем масштабные преобразования (7) и (9) |
в выражение |
|||
закона Фурье (5) |
под знак интеграла: |
|
||
Q = - K B ^ |
( t B — t B) d T hj *dJLt — |
d T dLT. |
||
|
hTdNi: |
|
|
d N T |
Масштабные преобразования (8) и (10) введем под знак ин
теграла выражения (6): |
K-dL3 = |
------ (vH |
дУ dL3. |
|||
/ = |
Р и |
J |
Л э • d N 3 |
|||
|
К |
С |
(Ри — Ув )дУ |
|
|
|
|
|
I |
|
|
Р и |
д И э |
Безразмерные |
интегралы со знаками минус назовем критерия |
||
ми формы температурного и электрического полей: |
|||
фт = |
-- ^ |
dLT и Ф э= - С — |
dL3 |
|
J dN-r |
dNэ |
|
|
L T |
^ Э |
|
114
Если модель удовлетворяет всем условиям подобия, то безраз мерные критерии формы численно равны:
Фт = Фэ = Ф = idem.
Следовательно, количество тепла, проходящего через изоля
ционную конструкцию, |
|
Q = B{tu — ^в) Ф ккал/ч(Вт), |
(11) |
а сила тока, проходящего через электрическую модель,
/ = - ^ н- ц в)Ф А. |
(12) |
ги |
|
Безразмерный интеграл Ф по существу является критерием подобия. Он служит мостиком для перехода от электрических ве личин, измеряемых на модели, к тепловым.
Решим уравнение (12) относительно критерия формы Ф:
yj = |
------------- . |
|
VB — VB |
|
I |
Числитель этой дроби представляет собой электрическое сопро
тивление бумаги, имитирующей |
изоляционный материал, Дб.и— |
||
= Ри/6и, а знаменатель |
(согласно |
закону Ома) — электрическое |
|
сопротивление модели |
„ |
(ин—vB) 0 |
|
к м= ——j— L Ом. |
|||
Таким образом |
|
|
|
|
|
Ф = |
^ би |
|
|
|
‘ |
Отсюда следует, что для вычисления безразмерного интеграла Ф необходимо измерять электрические сопротивления листов бу маги R$ (перед изготовлением моделей) и самих моделей RM (любым мостом для измерения сопротивлений).
Для определения теплового потока Q значение критерия фор мы Ф, вычисленное электрическим интегрированием для модели, следует подставить непосредственно в уравнение (11).
С целью упрощения расчетов всегда можно ограничиваться вычислением коэффициента теплопередачи k лишь для периодиче ски повторяющегося участка изолированной поверхности судна с единичным профилем набора и располагать его стенку посереди
не шпации s. |
основной расчетной |
Количество тепла Q определяется также |
|
формулой теплопередачи: |
|
Q = k(tH— tB)sB ккал/ч(Вт). |
(13) |
115
Приравнивая правые части выражений (13) и (И ), получаем связь между критерием формы Ф и коэффициентом теплопереда чи k:
k = -у- Ф ккал/м2-ч-°С(Вт/м2-°С). |
|
|
|
|
(14) |
|||||
Построение тепловых сеток. Схема наиболее простой |
|
измери |
||||||||
тельной установки ЭТА, предназначенной для построения |
изоли |
|||||||||
ний, изображена на рис. 46. |
Установка |
работает |
по |
мосто |
||||||
|
вой схеме (Уитстона). |
В |
|
ка |
||||||
АБ |
честве |
источника |
|
питания |
||||||
|
обычно |
применяют |
аккумуля |
|||||||
|
торную батарею АБ. Модель |
|||||||||
|
М подключают к источнику пи |
|||||||||
|
тания |
шинами |
Шх |
и Ш2 |
с |
|||||
|
электрическими |
потенциалами |
||||||||
|
Од и vB. |
В питательную |
цепь |
|||||||
|
входят: |
ключ К для ее |
замы |
|||||||
|
кания, |
вольтметр В для наблю |
||||||||
|
дения за состоянием источника |
|||||||||
|
питания, |
проволочный |
|
рео |
||||||
|
стат |
со скользящим |
контак |
|||||||
|
том |
Pi |
для изменения |
силы |
||||||
|
тока |
и |
амперметр |
А для |
на |
|||||
|
блюдения за ней. |
|
|
|
па |
|||||
|
К |
источнику питания |
||||||||
|
раллельно |
с моделью М под |
||||||||
|
ключен |
делитель |
напряжения |
|||||||
|
Ц, состоящий из двух магази |
|||||||||
|
нов сопротивлений МС{ и МС2. |
|||||||||
|
Их сопротивления Pi и Р2 на |
|||||||||
|
бирают |
рукоятками |
декадных |
|||||||
|
переключателей, |
|
поддерживая |
|||||||
|
неизменным полное |
сопротив |
||||||||
|
ление делителя Rr= R i + R2- |
|||||||||
|
От точки соединения мага |
|||||||||
Рис. 46. Схема измерительной |
уста зинов к модели переброшен мо |
|||||||||
новки ЭТА |
стик, |
представляющий |
собой |
|||||||
|
гибкий |
провод, |
в |
который |
по |
следовательно включен нулевой указатель равновесия моста —точ ный стрелочный гальванометр Г. Для изменения чувствительности гальванометра параллельно с ним включен шунт, в качестве кото рого использован реостат Р2. Мостик заканчивается подвижной контактной иглой И, которую можно приключать к любой точке модели. Измерительная игла И служит для разыскивания точек с постоянными потенциалами v.
Пусть острие иглы И касается модели в точке, принадлежащей отыскиваемой изолинии 1-2-3-4 с электрическим потенциалом v — = ,const. Изолиния 1-2-3-4 делит модель М на две части: сопротив
116
ление левой (заштрихованной) части модели обозначим через Яз, а
правой — через Яц. Полное |
сопротивление модели Ям— Яз-УЯ^- |
Сопротивления Я\, Я2, Яз и |
образуют четыре плеча моста Уит |
стона. |
|
Установим, чему равно в исследуемой точке численное значение относительной разности потенциалов V (равное безразмерной раз ности температур Т).
Из теории мостов известно, что ток через мостик не проходит при следующем соотношении между сопротивлениями смежных
плеч моста: |
|
|
Я 1 _ R з |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
R2 |
~ #4 |
|
|
|
|
Составляем производную пропорцию: |
|
|
||||||
|
|
|
R 1 |
_ |
Яз |
|
|
|
Отсюда |
|
R 14- R 2 |
Яз + R& |
|
||||
|
|
Я1 __ Яз |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
(15) |
|||
|
|
|
Яц |
Ям |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|||
При равновесии моста через сопротивления Яз и Яь проходит |
||||||||
ток одной и той лее силы /, |
при этом по закону Ома |
|
||||||
|
Яз = У — Ув |
и R .M — |
|
У в — Ув |
|
|||
|
|
|
I |
|
|
|
I |
|
Подставляя |
последние |
равенства |
в |
соотношение |
(15), полу |
|||
чаем: |
Rj_ |
|
|
|
|
|
|
|
|
v ~ Vb = у = Т |
= |
(16) |
|||||
|
|
|||||||
|
Яп. Ун — Ув |
|
|
|
tn— is |
|
||
Таким образом, отношение Я\!Яя дает отметку изолинии. |
||||||||
С помощью |
последней |
системы |
равенств можно |
вычислять, |
||||
например, поле температур t, зная |
поле |
V (а также температуры |
||||||
tн И tB). |
|
|
|
|
|
|
|
|
Весь процесс измерений относительных разностей потенциалов V на мостовой схеме сводится к уравновешиванию моста. Пере мещая иглу по поверхности модели, находят такие точки, при прикосновении к которым иглой стрелка гальванометра не откло няется от нулевого положения. Их отмечают непосредственно на модели легким нажатием иглы и мягким карандашом. Ряд таких точек, скопированных впоследствии на кальку и соединенных плавной кривой, даст искомую изолинию. Таким образом находят целый ряд изолиний.
Численные значения относительных разностей потенциалов V для различных изолиний модели (задаваемые на делителе напря жения) находятся в следующих пределах: l^ V ^ O . На самом де ле, из равенства (16) получаем: при Ri = Ra и Я2= Я Л—Яi= 0 от носительная разность потенциалов на входной шине Ш\ (соответ ствующей теплой поверхности конструкции) VH— 1; при Яi= 0 и
117
К2 = ЯД—Ri — Яд относительная разность потенциалов на выход ной шине Ш2 (имитирующей холодную поверхность) 1/в = 0.
Обычно полную разность потенциалов делят на десять равных частей и строят изолинии с шагом AF = 0,1.
Изолинии рассмотренных — прямых — моделей воспроизводят изотермы изоляционной конструкции.
Для построения изопотенциальных линий, воспроизводящих ли нии тепловых потоков в изоляционной конструкции, изготовляют специальные — обратные — электрические модели.
Физическое подобие обратной модели и тепловой конструкции обеспечивают таким подбором листов бумаги для различных об ластей модели, чтобы отношение их электрических сопротивлений Дб (а не проводимостей ge) оказалось равным отношению соот ветствующих коэффициентов теплопроводности X в конструкции.
С целью достижения подобия граничных условий шины пере ставляют на боковые границы обратной модели (соответствующие свободным краям на прямой модели).
Техника построения изолиний одинакова как для прямых, так и для обратных моделей. Новые изолинии на обратной модели ока зываются ортогональными к ранее построенным изолиниям на прямой модели, т. е. представляют собой одновременно линии тока для исходной задачи. Численные значения безразмерных раз ностей потенциалов V в обратной модели дают значения относи
тельных тепловых потоков, т. е. потоков, измеренных в |
долях от |
полного количества тепла, проходящего через всю |
конструк |
цию. |
|
Тепловой сеткой называют ортогональную сетку, образуемую семействами изотермических линий и линий теплового потока. Ее получают в результате совмещения на одном чертеже семейств изолиний прямой и обратной модели (перенесенных предваритель но на кальки).
§ 20. ДИАГРАММЫ ДЛЯ РАСЧЕТА СУДОВОЙ ИЗОЛЯЦИИ, ПОЛУЧЕННЫЕ МЕТОДОМ ЭЛЕКТРОТЕПЛОВОЙ АНАЛОГИИ
При электрическом моделировании |
впервые |
учитывалось ко |
||
нечное значение коэффициента теплопроводности |
стали Хс |
(так |
||
как принималось, |
что отношение Ас/Аи~1000). Результаты |
вычи |
||
слений обобщены |
и систематизированы |
в виде |
диаграмм |
[20], |
предназначенных для практических расчетов двух основных клас сов изоляционных конструкций — нормальных (см. рис. 48) и об ходных (см. рис. 49).
В соответствии с требованием второй теоремы теории подо бия результаты вычислений обрабатывались в критериальной форме, т. е. в виде зависимостей добавочных и поправочных кри териев формы АФ и ААФ от безразмерных симплексов — относи тельных размеров изоляционных конструкций. В качестве опреде ляющего размера принималась высота судового набора h.
118
При пользовании диаграммами слой зашивки толщиной б3 с коэффициентом теплопроводности А3 следует заменять воображае мым слоем изоляции, эквивалентным по термическому сопротив лению. Из равенства термических сопротивлений 63/Я3 = б0/Л,и эк-
Рис. 47. Замена зашив ки эквивалентным сло ем изоляционного мате риала
Бивалентная толщина изоляции, |
заменяющей зашивку, |
бэ= |
|
~ 6 3Кц/Кз- Тогда приведенные толщины изоляционных |
слоев |
будут |
|
равны (рис. 47): между набором |
т п—т + 6 э, поверх |
набора 1и— |
= 1 + бэ, у кромки полки набора nH= / i + бэ.
Относительные размеры изоляционных конструкций легко вы числить по их заданным размерам (рис. 48 и 49):
Рис. 48. Нормальные изоляционные конструкции, которые можно рассчитывать по диаграммам, приведенным на рис. 50 и 51
119
где b и f — соответственно |
ширина полки |
профиля |
набора |
и |
|
толщина его стенки; |
|
|
|
м. |
|
s — шпация или расстояние между ‘элементами набора, |
|||||
При построении диаграмм переменная 5 заменялась размером |
|||||
So, определяющим относительную ширину участка, |
который |
по |
|||
конструкции представляет |
собой плоскую |
многослойную стенку. |
|||
Для изоляции, перекрывающей набор, S0 = S—В; |
для |
изоляции, |
|||
обходящей набор, S0 = S— (B + 2Nn). |
|
|
|
|
Рис. 49. Обходные изоляционные конструкции, коэффициент теплопередачи для которых можно определять по диаграммам, приведенным на рис. 52—56.
Зная критерий формы Ф, легко определить коэффициент тепло передачи по формуле (14).
Во всех случаях общий критерий формы следует вычислять по формуле
Ф = Ф0 + ДФ,
где Ф0 — критерий формы для плоской многослойной стенки, со ответствующей заданной изоляционной конструкции
(Ф0 = s/mn = S/Mn).
Добавочный критерий формы ДФ, учитывающий совместное
влияние всех относительных размеров, можно определять по сле дующим формулам:
для набора, не выступающего за основную изоляцию,
ДФ = ДФдГ, в + ДДФс; ,
а для набора, выступающего за основную изоляцию,
ДФ = ДФд,, в + ДДфд, + ДДф^ + ддф 5
120
Рис. 50. Добавочный критерий формы ДФдг, в , учитывающий влияние размеров М п и В , для нормальных конструкций при S0^ 3 ,5