книги из ГПНТБ / Векслер, М. С. Измерительные приборы с электростатическими механизмами
.pdfтов измерительного механизма преобразователя для компара тора является весьма важной задачей при разработке рассмат риваемых измерительных устройств.
Воспользовавшись формулой вращающего момента (1-17), можно определить параметры точки пересечения кривых момен тов, обеспечивающие получение требуемых характеристик прибора.
Уравнение вращающих моментов в общем виде для каждого элемента преобразователя имеет вид:
M1= a1r]2-f bit\ + съ |
(4-30) |
M2 = a2rf + b2r\ + c2. |
|
Учитывая свойства параболы, для идентичных элементов из мерительного механизма ai = a 2=a. Вершины кривых (рис. 4-6, б) имеют координаты:
для точки А
bi . |
4асх— b\ |
|
2а |
’ |
(4-31) |
4а |
||
для точки В |
|
4ас2— Ь\ |
^2 . |
||
2а |
’ |
(4-32) |
4а |
Вследствие того что вершины кривых при равновесии должны иметь одну и ту же ординату, из (4-31) и (4-32) можно записать:
Определим теперь точку пересечения кривых, в которой
Mi = M2:
a rf + Ьх т] + сх= arf + Ь2ц + с2.
Откуда
(4-34)
Однако знание точки Q пересечения кривых недостаточно для выбора параметров измерительного механизма. Определяющим является значение удельного устанавливающего момента М'с. Значение М'с в точке пересечения кривых моментов, как из вестно, равно алгебраической сумме производных уравнений кривых моментов в точке пересечения
М с = М \ — М г . |
(4-35) |
Производные уравнений (4-32) в точке пересечения кривых:
М\ = 2щ + Ьх,
(4-36)
М2 = 2аг\ + Ь2.
Ш
Подставив (4-35) в (4-36), получим:
Mc = b1 — bt . |
(4-37) |
Определив из динамических условий работы измерительного механизма преобразователя величину М'с, из выражений (4-34) и (4-37) можно получить значения постоянных коэффициентов, входящих в уравнение моментов. При этом предполагается зна ние параметров кривых одного из элементов и определяются лишь параметры кривой второго элемента. Пользуясь законами аналитической геометрии, определим в общем виде расстояние (угол) между вершинами кривых моментов (рис. 4-6, б ):
Р = V 01л—^Чв)2—( М А —Мв)2.
где т)а, МА и у]в, Мв — координаты вершин соответствующих кривых.
Знание р обеспечивает выбор конструктивного выполнения взаимного расположения элементов преобразователя.
4-5. Свойства и особенности электростатических преобразователей компараторов
При работе электростатических измерительных механизмов в режиме компарирования погрешности, свойственные механиз мам этой системы, носят специфический характер, что обуслов ливается отчасти нулевым методом измерения, на котором осно вано построение компараторов моментов, а также повышенными требованиями к точности измерений: весьма малой погрешности перехода от постоянного тока к переменному в широком диапа зоне частот, необходимости учета либо ликвидации влияний из менения внешних воздействий, таких, как температура, влаж ность и т. д.
Для получения погрешностей перехода, не превышающих сотых и даже тысячных долей процента, требуется применение специальных технологических и конструктивных мер.
В настоящем параграфе будут рассмотрены свойства изме рительных механизмов электростатических преобразователей и особенности, присущие им при работе в режиме компарирования. При анализе емкости измерительного механизма преобразова теля вследствие выравнивания характеристик элементов и при менения нулевого метода измерения нами будет принято допу щение об отсутствии влияния краевого эффекта, а также об отсутствии искажений однородности поля, возникающих из-за близости электродов к конструктивным деталям: токоподводам, экранам и т. д. Оценить аналитически эти влияния в настоящее время представляется весьма сложным.
Контактные электрические явления. Как было показано выше,
наиболее целесообразной компоновкой измерительного меха
112
низма преобразователя компаратора является сочетание двух электрометрических механизмов, каждый из которых в случае измерения напряжения включается по схеме двойного включе ния. При измерении к одному из элементов подводится изме ряемое напряжение переменного тока, ко второму элементу — компарирующее напряжение постоянного тока. При регули ровке с целью получения идентичности элементов преобразова теля компаратора оба элемента подключаются к постоянному напряжению. При этом КРП и термо-э. д. с. оказывают влияние на точность регулировки. Вследствие включения компарирующего напряжения всегда определенной полярностью, при ана лизе погрешности от влияния контактных электрических явле ний можно допустить, что КРП и термо-э. д. с. оказывают влия ние лишь в одном элементе со стороны измеряемого напряжения.
Сучетом сказанного можно записать в общем виде
М^ = Л42 -j- M s,
или, преобразовав это выражение, получим:
Mx= M2( i + ^ l) = M2(1 + y3),
где уз — погрешность |
компарирования, обусловленная нали |
чием КРП и термо- |
э. д. с.; М3— паразитный вращающий мо |
мент от КРП и термо-э. д. с.
Величина момента М3 при изменении полярности зависит от величины AU, которая в зависимости от условий работы может принимать значения (2-3) и (2-4).
Учитывая, что дополнительный момент создается половиной
напряжения AU при изменении |
полярности |
и считая, что |
|||
обеспечено равенство |
|
|
|
|
|
|
|
дСу |
_ дС2 |
|
|
|
|
да |
|
да ' |
|
можно записать: |
|
|
дС, |
|
|
|
|
A U2* |
|
|
|
Тз = |
|
|
да |
L ( Аи У |
|
_1_ Ц2 дС^ |
4 I и 2 } |
|
|||
|
|
||||
|
2 |
да |
|
|
Для конкретного случая использования той или иной схемы включения элементов компаратора можно воспользоваться вы ражениями (2-3) и (2-4), связывающими AU с Н3, получив тем
самым зависимость у3от U3.
В связи с тем что при использовании электростатических измерительных механизмов для построения преобразователей компараторов характер проявления влияния контактных элект рических явлений остается тем же, что и для показывающих при боров, методы снижения, стабилизации и компенсации рассмат
113
риваемых погрешностей соответствуют рассмотренным |
выше |
(см. гл. 2). |
|
Поляризация диэлектрика. Наличие поляризации в элемен |
|
тах преобразователя компаратора приводит к изменению |
поля |
в зазоре между электродами, которое для элемента со стороны измеряемого напряжения будет определяться величиной
[ /! - £ /;= £ /;
и для элемента со стороны компарирующего напряжения
U2- U \ = U'R,
где U \ и U"4— напряжения, обусловленные поляризацией; U'д и U"д— напряжения, создающие-действующий вращающий момент.
Напряжения поляризации U'\ и U'\ вызывают появление дополнительного момента в каждом элементе:
м 4= |
1 |
и 42-дСг |
1 |
{U1— UR |
|
2 |
да |
2 |
|
м1 = 1 |
и ? . дС2 _ 1 |
{и2- и " А |
||
|
2 |
да |
2 |
|
Для двухэлементного измерительного механизма преобразо вателя компаратора уравнение моментов следует записать в виде:
Mx + Mi = М2-j- М\,
где АГ4 и М’\ — моменты, вызываемые дополнительным напря жением поляризации для каждого из элементов измерительного механизма преобразователя.
Отсюда
( м",— м ’Л
М, = М2(1 + |
4J = М2(1 + 74), |
где у4— составляющая погрешности компарирования, обуслов ленная поляризацией диэлектрика, создающего дополнительное поле в рабочем зазоре электродов,
м \ - м4
У* = — - — •
м 2
С явлением поляризации (см. гл. 2) необходимо считаться как на постоянном, так и на переменном токе в зависимости от частоты измеряемого источника напряжения. Дополнитель ный момент М \, вызываемый поляризацией, может быть раз личным при работе преобразователя компаратора на постоян ном токе (при регулировке идентичности элементов) и на пе ременном токе (при подключении измеряемого напряжения).
114
Наличие поляризации вызывает электрическую асимметрию, которая приводит к появлению погрешности, проявляющейся в виде неидентичности элементов преобразователя компаратора. При различных значениях измеряемого и компарирующего напряжений и при перемене полярности этих напряжений по грешность может достигать 0,15—0,2%. Снижение погрешности от поляризации преобразователей компараторов может быть достигнуто использованием конструкции измерительного меха низма [14], приведенной на рис. 2-6, б. Исследования этого изме рительного механизма по схеме одноэлементного компаратора одновременного сравнения показали, что применение экраниро вания платы и специальных конструкций неподвижных электро дов дает значительное снижение погрешности прибора от поля-
Рис. 4-7. Эквивалентные схемы элемента электростатического пре образователя компаратора
ризации и обеспечивает существенное улучшение характеристик электростатических преобразователей компараторов.
Влияние изменения частоты и формы кривой. С повышением точности измерений приходится обращать внимание на состав ляющие погрешности, не имевшие ранее особого значения. Ана лиз источников погрешностей электростатических компараторов моментов [15] позволил обнаружить наряду с погрешностями, рассмотренными в гл. 2, также погрешности, обусловленные по терями в диэлектрике и на поверхности электродов.
Эквивалентная схема элемента преобразователя компаратора
для |
определения |
частотной погрешности |
представлена |
на |
рис. |
4-7, а. Для простоты анализа следует принять допущение |
|||
о правомерности |
схемы с сосредоточенными |
параметрами |
для |
ограниченного диапазона частот. Наличие элементов эквивалент ной схемы обусловливает изменение эффективной емкости меха низма преобразователя при изменении частоты.
На основе принятого метода определения погрешностей пре образователей компараторов через соответствующие моменты определим погрешность от изменения частоты.
При неизмененном значении напряжения момент на постоян ном токе
мг= — и \ ^ ~ .
1 2 да
115
При изменении частоты
|
М\ |
дСэ |
(4-38) |
||
|
да |
’ |
|||
|
|
|
|||
где Сэ — эффективное |
значение емкости на |
переменном токе. |
|||
Тогда погрешность |
от изменения |
частоты |
можно записать |
||
в виде: |
|
|
|
|
|
75= |
|
м э |
(4-39) |
||
м . |
м 2 |
||||
|
|
|
где Мэ— дополнительный момент, обусловленный наличием эф фективной емкости.
Для определения эффективной емкости измерительного ме ханизма, обусловленной наличием индуктивности Ьи можно воспользоваться упрощенной эквивалентной схемой (рис. 4-7, б).
Согласно [66]
Сл |
|
с1 |
(4-40) |
|
1 |
—и2СД! ’ |
|||
|
|
где Ci—действительная емкость, измеренная при низкой частоте; (о — угловая частота.
Тогда с учетом (4-40)
дбэ! |
д |
Cj |
"I |
(4-41) |
|
да |
да |
1 — ci^CjLj J |
|||
|
Продифференцировав (4-41) и проведя соответствующие пре образования, получим:
дСэх |
1 |
dCj_ |
(4-42) |
|
да |
~ (1 — с |
да |
||
|
Принимая во внимание (4-42) и подставив в (4-39) выраже ния (4-2) и (4-38), после преобразований получим составляю щую погрешности от изменения частоты, обусловленную нали чием индуктивности:
,ю ^Д1(2 - ю ^ 1С1)
(1 — to2C1L1)2
В случае co2CiLi<Cl последнее выражение запишется в виде:
y5 = 2a2C1Lv |
(4-43) |
Важным является анализ влияния .потерь в измерительном механизме на частотные характеристики преобразователя ком паратора.
Большинство |
авторов [2, 91] рассматривают |
потери лишь |
с точки зрения |
появления больших нагревов |
конструкции. |
В действительности же большие потери могут привести к пере распределению напряжений между рабочей емкостью и эквива лентным сопротивлением потерь, что в свою очередь влечет
116
за собой появление частотной погрешности. Следует отметить, что при построении прецизионных конденсаторов [8, 97] необхо
димо при |
конструировании |
учитывать диэлектрические |
потери; |
|
в |
[8, 97] даются рекомендации по их снижению. |
|
||
в |
Потери в измерительном механизме складываются из потерь |
|||
металле |
(источником являются сопротивление электродов, |
|||
растяжек, |
контактов и |
токопроводящих проводов), |
потерь |
в окисной пленке и пленке влаги на поверхности электродов и потерь в диэлектрике. Как известно [66], потери принято харак теризовать тангенсом угла потерь tg6. Тогда суммарные потерн в измерительном механизме преобразователя можно записать в виде:
tg 6 = tg 6j + tgS2+ tg 63,
где tg 6i обусловлен потерями в металлических частях; tg62— потерями на поверхности электродов, tg63— потерями в ди электрике.
Оценка потерь в измерительном механизме суммой tg6 пра вомерна, так как каждая составляющая tgS обусловлена поте рями лишь в характерном для нее частотном диапазоне. Анало гичное допущение имеет место при рассмотрении параметров конденсаторов [66].
Наличие активного сопротивления гь включенного последо вательно с емкостью измерительного механизма, при прочих равных условиях должно приводить к снижению эффективной емкости. Эффективную емкость Сэ2 можно представить как емкость в параллельной схеме эквивалентного конденсатора с потерями, заменив ею последовательно включенные действи тельную емкость Ci и сопротивление Используя соответству ющие этим схемам выражения, находим частотную зависимость
эффективной емкости, определяемую последовательно |
включен |
ным сопротивлением гх [66]: |
|
СЭ2' |
(4-44) |
1 + со2*5/1-2С2 |
|
Проводя преобразования, аналогичные сделанным при вы воде выражений (4-41) — (4-43), получим выражение для состав ляющей частотной погрешности от влияния активного сопротив
ления (п) электродов, растяжек, |
выводов и переходных сопро |
|||
тивлений между ними: |
со2Л[С? |
|
||
у. = |
(4-45) |
|||
— 2 ------ —— . |
||||
5 |
1 + |
сЛ 2С2 |
|
|
Так как (o2/'i2Ci2<C 1, то |
(4-45) |
можно записать в виде: |
|
|
Yg = —2со2r\C\ = — 2 tg26j. |
(4-46) |
При наличии на электродах окисных пленок и слоя влаги сопротивление потерь в них (г2) включено последовательно
117
с емкостью измерительного механизма, в то время как сопротив ление R, эквивалентное потерям в диэлектрике, включено парал лельно с емкостью измерительного механизма. Тогда измеритель ный механизм можно представить упрощенной эквивалентной схемой, приведенной на рис. 4-7, в, потери в которой характери зуются суммой:
tg 5 а -j- tg 63 = tg 64.
Раздельное определение этих составляющих потерь практи чески невозможно, вследствие чего эффективную емкость нахо
|
дят |
для |
значения |
tg 64= |
|||||
|
= tg 62+ tg 63. |
|
По |
анало |
|||||
|
гии с (4-44) можно запи |
||||||||
|
сать: |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
С эз= T+"tgsV |
|
|
|||||
|
|
Составляющая |
|
час |
|||||
|
тотной |
|
погрешности, |
||||||
|
обусловленная |
потерями |
|||||||
|
tg |
64, |
будет |
иметь |
вид: |
||||
|
|
Vs = —2 |
|
tg2 б4 |
■ |
||||
|
|
5 |
|
1 + |
|
||||
|
|
Так |
как tg2S4C l, |
вы |
|||||
|
ражение (4-46) можно |
||||||||
|
записать |
в виде: |
|
|
|||||
|
|
V5 = |
—2 tg264. |
(4-47) |
|||||
Рис. 4-8. Характеристика частотной погреш |
|
Частотная |
|
погреш |
|||||
ность |
преобразователей |
||||||||
ности |
|||||||||
|
компараторов |
|
с электро |
||||||
|
статическим |
измеритель |
ным механизмом равна алгебраической сумме рассмотренных выше составляющих (4-43), (4-46) и (4-47):
Т5 = Т5 + Yb + Ys = 2 (®2CiL i ~ 6i - |
64)• |
(4-48) |
Анализ совместного влияния всех видов потерь показывает, что абсолютное значение погрешности преобразователя на низ ких частотах имеет повышенное значение, затем с увеличением частоты она понижается и вновь увеличивается при дальнейшем росте частоты (рис. 4-8). Приведенные данные согласуются с результатами исследований конденсаторов [66, 97]. Составля ющая частотной погрешности у'"5 является определяющей при работе измерительного устройства в звуковом диапазоне частот.
В связи с изложенным для приборов и устройств электроста
118
тической системы высокой точности определение погрешностей на низких частотах необходимо проводить с учетом потерь.
При оценке зависимости погрешности преобразователей ком параторов от влияния высших гармонических измеряемого на пряжения соотношения, рекомендуемые в [59], должны быть уточнены, так как при определении частотной погрешности ав тор исходил из положения об измерительном механизме с точки зрения понятия об идеальном конденсаторе. В действи тельности же измерительный механизм преобразователя компа ратора не является идеальным конденсатором. Погрешность, обусловленную искажением формы кривой измеряемого напря жения, можно представить в виде:
= уп, (4-49)
где уп — частотная погрешность при искаженной форме кривой измеряемого напряжения.
При искаженной форме кривой измеряемого напряжения опре деление потерь должно производиться для каждой гармоники в отдельности. Тогда частотная погрешность при искаженной форме кривой, содержащей n-ю гармонику, запишется:
Уп = У т + У 2п + Узп = Щ { n 2(o2L 1C i - tg26 1я - tg264n) , (4-50)
где п — порядковый номер гармонической составляющей; kn — относительное значение n-й гармоники в долях основной состав ляющей; tg бщ и tg 64n — потери для соответствующей гармо ники.
Подставив (4-48) и (4-50) в (4-49), после преобразований получим:
Ду = 2 [ ^ L f { (1 + kln>) - (tg26, + tg2б4) - kl (tg26ln+ tg264„)].
При наличии в кривой измеряемого напряжения одновре менно нескольких гармоник погрешность от искажения формы кривой запишется в виде:
Ду — 2 |
ш21,С. |
1+2 k\rv - ( t g ^ + tg2^ ) - |
|
\ |
Л=2 |
|
|
оо |
|
|
- S 4 ( t g 26,„ + tg!6„) . |
Очевидно, что влияние формы кривой возрастает при боль шой частотной погрешности преобразователя и большом числе гармоник в искаженной форме кривой измеряемого напряжения.
Для улучшения частотных характеристик преобразователей компараторов с целью расширения частотного диапазона в сто рону низких частот необходимо максимальное снижение потерь в диэлектрике и потерь от наличия поверхностных явлений на электродах. С этой целью необходимо применять диэлектрики с малыми потерями и возможно большим удельным сопротивле нием. У применяемых твердых диэлектриков дополнительные
119
потери могут возникнуть также вследствие наличия влаги, окислов металлов, газовых включений. При этом может наблю даться неустойчивость электрических свойств диэлектриков под влиянием либо окружающих условий, либо их предыстории. К таким диэлектрикам относится керамика, у которой при об жиге возможно образование полупроводниковых слоев либо за счет наличия примесей, либо за счет восстановления окислов, входящих в состав керамики. Эти причины могут вызвать зна чительное увеличение потерь. Наиболее целесообразным явля ется применение высокочастотной керамики — ультрафарфора. Для ликвидации поверхностных явлений на электродах их по верхность необходимо тщательно полировать, покрывать благо родными металлами (например, золотом); следует избегать возможного присутствия влаги.
На величину потерь оказывает большое влияние величина зазоров между электродами. С увеличением зазора емкость, эквивалентная потерям, оказывается включенной последова тельно с емкостью без потерь, уменьшенной пропорционально увеличению зазора. Это обусловливает снижение потерь при уве личении зазора между электродами. Кроме того, при малых за зорах возможно влияние на величину потерь частиц пыли, всегда присутствующей в обычных условиях сборки измерительного механизма. Эти частицы поляризуются измеряемым напряже нием и располагаются в направлении поля, уменьшая тем самым рабочий зазор и увеличивая потери. Это тем более усугубляется при наличии влаги. В связи с изложенным для измерительных устройств высокой точности необходимо величины зазоров между электродами выполнять равными не менее 1 мм.
Для создания постоянных и низких значений влажности, а также для устранения проникновения пыли измерительные механизмы преобразователей должны выполняться в гермети ческих корпусах с влагопоглотителями.
Проведение работ в рассматриваемых направлениях позво ляет надеяться на дальнейшее улучшение частотных характе ристик электростатических механизмов.
Идентичность элементов преобразователя. Необходимым условием получения высокой точности компаратора одновремен ного сравнения является идентичность характеристик преобра зователя со стороны измеряемой величины и со стороны компарирующего напряжения [68]. Только полная идентичность зави симости вращающих моментов элементов от угла поворота при любом значении измеряемой величины является основанием для достижения максимальной точности компарирования.
По аналогии с электрометрами (см. гл. 1) неидентичность элементов преобразователя компаратора проявляется в несов падении электрического и механического нуля [78, 89]. Причи нами этого являются: неодинаковое перекрытие подвижными электродами неподвижных, непараллельность подвижных и не
120