книги из ГПНТБ / Тарабанов, М. Г. Тепло- и массоперенос в камерах орошения кондиционеров с форсунками распыления учебное пособие
.pdfИспользуя формулу (3.47), определим среднее значение критерия Рейнольдса за время вынужденного движения кап ли в дождевом пространстве камеры как средиеинтегралвное:
Re,СР,. iт.fJ ( \ 1 |
|
|
|
dx == 1 |
1 |
xdx |
|
а + |
Ьх / |
х, J |
а + Ьх ' |
||||
О |
|
|
|
|
О |
|
|
■Окончательное решение уравнения (3.48) |
|
||||||
Яеср = |
1 |
1_ |
|
ч |
in ( а + |
Ь-ч |
|
Ъ |
|
X, b |
а |
|
|||
|
|
|
|
||||
Исследуем это уравнение при ti—*-0, тогда |
|
||||||
Пт |
1 |
а |
|
' / а 4- ЬхЛ ' |
= 1 |
_ 1 |
|
|
|
■5-Ш1 |
|
b |
|||
Ti-vO . ^ |
b + X! Ь2 |
|
|
|
(3.48)
(3.49)
|
|
+ |
11т |
а |
t |
а + |
Ьх, |
|
|
|
|
„ К2 In ' |
а |
|
|
|
|||
|
|
|
Т ,- > 0 |
Ч D |
|
|
|
|
|
В итоге получаем, что |
|
|
|
_0_ |
|
||||
|
|
Игл |
а |
■т |
Я -f- Ьх, |
|
|||
|
|
т,-*0 |
^ b 2 |
V |
а |
|
~0 |
|
|
Освобождаемся от .неопределенности по правилу |
Лопиталя: |
||||||||
|
|
|
я -f- Ьх,' |
|
|
In |
я + |
b V |
|
Пт |
— |
In |
|
|
|
|
|||
b2 |
lim |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|||||
TTi—J-O |
Tl b2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
= J t |
lim |
° + |
bT' |
° = |
lim |
JL . |
\ я -j- bx, |
_1_- |
|
b2 Ti—>0 |
|
1 |
|
о—>0 Ь2 |
b • |
Следовательно, при п-й)
lim Recp = 1 - |
+ -g- = 1. |
|
Это полностью соответствует физическому смыслу. |
||
В уравнении |
(3.49) |
величина т, представляет собой время |
движения капли |
в условиях вынужденной .конвекции. В |
табл. 14 значение т, определено при условии Re=0,01. В об щем случае величтКна т, зависит от длины форсуночной каме ры, места расположения форсунки и от направления факела
115
раопыла. При этом значение ti мажет оказаться больше или меньше времени пребывания капли в объеме камеры тк. Тог да в первом случае в уравнение (3.49) подставляют значение тк, вместо ti, а во втором случае для интервала времени тк—Ti расчет теплообмена кашли следует выполнять как для условий свободной конвекции.
'Определив среднее значение критерия Re за время пребы вания капли в дождевом объеме камеры орошения, можноузнать величину коэффициента теплоотдачи. Обычно для рас четов .тепло- и маосообмена капель жидкости с потоком газа е условиям вынужд-вннюй . конвекции используют различные критериальные зависимости, которые подробно рассматрива ются в работах [36, 70, 140]. Отметим некоторые из этих за висимостей, справедливые для интересующего ...нас интервала значений критерия Re.
В отечественной литературе довольно часто применяется формула А. В. Нестеренко [115], справедливая в интервале
Re = l-H200:
-Nu |
= 2 + 1,05 Re0-50 • Р +33 |
• Gu0-175 |
(3.50) |
|
А. П. Сокольский [130] в результате обработки опытов е |
||||
водяными каплями предложил зависимость: |
|
|||
N+=2+0,16 Re0-67, (Re=0,7-^200). |
(3.51) |
|||
Точно такая же загайеимость была получена теоретически |
||||
Л. С. Кличко |
[78] и |
рекомендована |
автором в |
области |
Re = 0-b2000. |
широко |
известна формула, предложенная еще |
||
Наиб|Олее |
||||
в 1938 году Фресслингом [175]: |
|
|
||
Nu= 2 • ■(1+0,276 Re°>5 • Pr°-33), (Re=2-Hl200). |
(3.52), |
|||
В некоторых работах используется формула, полученная |
||||
Рейцем и Маршаллом |
[ 190]: |
|
|
|
|
Nu=2,0+0,6 •Re°’5Pr°’33. |
(3.53) |
В последние -годы ,в иностранной литературе 'опубликова но несколько новых работ, в которых получены в общем-то аналогичные зависимости. Так, в работе [187] для интервала- Re°'5-Pr°'33=0-y22 получена формула, которая практически не отличается от формулы Фреаслинга
Nи=2+0,55 • Re0-5 • Рг0-33. |
(3.54)- |
-На основе тщательно поставленных опытов Т. Юге [197] получил зависимость •
116
Nu= 2 +0,493 •iRe°>5 (Re= 1Q-M800; Pr=0,715). |
(3.55) |
|
И, наконец, |
следует отметить широко используемую фор |
|
мулу [61, 131, 169], которую предложил Дрэйк [174]: |
|
|
|
Nu=2+0,469vRe°'55*iPr°-33, |
(3.56) |
справедливую |
в следующих пределах: R e=l 4-70 000; |
Рг — |
=0,6-4-400. |
|
|
Апализ приведенных выше зависимостей показывает, что\ для интересующей нас области критерия Рейнольдса близкие результаты дают насколько формул. Окончательно для даль нейших расчетов с учетом Рг = 0,71 принимаем
N u=2+0,49 -Re0-5. |
(3.57)' |
Значительно меньше данных имеется .по теплообмену тел шаровой формы в условиях свободной конвекции. Здесь мож-
но отметить формулу Т. Юге [197]: |
|
Nu = 2-j-0,392-Gr°)25(Gr = 1-4-Ю5). |
(3.58) |
Известна также зависимость, предложенная М. А. Михеевым. [111]:
Nu=4,l3i(Gr-.Рг)0’125, |
(10-3<Gr-Pr<500)'. |
(3.59) |
|
В работе [И83] предложена формула |
|
||
Nu'=0,569• ^(Gr• Pr')°’25, * |
(Gr-Pr'<108), |
(3.60)- |
|
причем нижний предел применения формулы не указан. |
|||
.Необходимо отметить, |
что- |
результаты, |
полученные |
Т. Юге, -не совместимы с данными М. А. Михеева, |
на что ука |
зано Л. С. Клячко [80]. В то же время расчеты показывают,, что если принять среднюю разность температур воздуха»и во ды в форсуночной камере даже равной 20° ('большая разность встречается крайне редко), то значения критерия Gr лишь для капель диаметром А мм будут больше единицы, а для капель диаметром 0,05 мм — Gr^0,0004. В этом случае, при использовании формулы (3.59), .значения критерия Нусеельта.' оказываются меньше двух, что противоречит выводам Нуссельта (Numm=2,0). Поэтому более предпочтительной яв ляется формула Т. Юге, хотя, строго говоря-, она может бытьприманена лишь для крупных капель. Однако для практиче ского использования формулы (3.58) необходимо з-нать тем пературу воздуха и цапель после теплообмена в условиях вы нужденной конвекции, а это очень сложная .задача. Нетруд но заметить, что при значениях критерия Gr, соизмеримых е
117
единицей, значения Nu шо формуле (3.58) близки к тем, 'ко торые получаются при R e~ l по формуле (3.57). По мнению Л; С. Клячко [80], теплоотдача шариков в обстановке сво бодной конвекции при Gr^>l численно раина теплоотдаче при очень малой относительной скорости капель. Поэтому с достаточной для практических расчетов точностью м!ожшо при нять, что после того как относительная скорость капель дюдостигнет величины, соответствующей значению Re = 0,01-у0,02, критерии Нусюельта характеризуются постоянной величиной, определяемой изусловия вынужденной конвекции при мини мальном критерии Re. Справедливость такого допущения тем более очевидна, если учесть, что даже при попутном направ лении факела значению Re—0,01 соответствует относительная скорость 0,13 м/сек, следовательно,-тепло- и массообмен про
должает определяться |
условиями вынужденной |
конвекции. |
||
Причем, |
как следует |
из формулы |
(3.57), |
зависимость |
Nu = f(Re) |
выражена в |
этом случае весьма слабо. |
Используя полученные расчетные данные и зависимости, можно произвести анализ условий тепло- и маюсообмена в камерах орошения. Наиболее целесообразно это сделать на примере типовых камер серии Кт, которые выпускаются в на-' стоящее время Харьковским машиностроительным заводом «Кондиционер». Схема такой камеры с указанием основных конструктивных размеров приведена на рис. 29. Для оценки целесообразности конструкции камеры на схеме условно по казан ряд стояков II, который был в выпускавшихся ранее трехрядных камерах серии Кд. Последующий анализ выпол ним для принятых ранее начальных условий: Hw= l,5 кг/см2-,
Vw = 2,5 м/сек4, <хф/2 = 35°.
Первоначально определяем время тк пребывания капель различного диаметра в дождевом объеме камеры орошенияпосле вылета их из форсунок, расположенных на стояках I, II, III. Для мелких капель отдельно выделяется время вы нужденного движения ть Для стояков I и II дополнительно рассматриваем движение капель, еще трех диаметров. Ре зультаты вычислений представлены в табл. 15.
Интересно сравнить полученные данные с рассчитанными по формуле Р. М.- Ладыженского (3.1), Пусть капля диамет ром 0,5 мм вылетает из форсунки, расположенной на стояке II, с начальной скоростью 12,5 ж/сек в горизонтальном на правлении. Тогда максимальное расстояние, которое она мо жет пролететь до входного сепаратора, будет равно 0,845 м, а время полета капли, определенное из выражения (3.1), со-
118
2430
Рис. 29. Конструктивная схема типовой камеры орошения се рии Кт
|
|
|
|
|
Т а б л и ц а 15 |
|
|
|
|
Номер стояка |
|
|
|
dK, м м |
|
I |
II |
|
III |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Т1 |
- Tl |
■Tl |
Тк |
Тк |
Тк |
1,0 |
0,36 |
0,36 |
0,103 |
0,103 |
0,15 |
0,15 |
0,833 ' |
1,27 |
1,27 |
0,122 |
0,122 |
— |
— . |
0,667 |
0,99 |
0,99 |
0,495 |
0,195 |
— |
— ■ |
0,580 |
0,84 |
0,84 |
1,15 |
1,15 |
— |
— |
0,50 |
0,745 |
0,745 |
1,014 |
1,014 |
0,211 |
0,211 |
0,20 |
0,264 |
0,264 |
0,264 |
0,510 |
0,296 |
0,410 |
0,10 |
0,0824 |
0,145 |
0,0824 |
0,390 |
0,0911 |
0,510 |
0,05 |
0,0251 |
. 0,097 |
0,0251 |
0,340 |
0,0272 |
0,660 |
ставит'0,Ю1 сек. .Из табл. |
15. видео, что фактическое |
время' |
||||
пребывания капли |
в дождевом объеме |
камеры — 0,014 сек. |
11$
Аналогичное расхождение наблюдается и в других случаях. К сожалению, в работе [97] не дан вывод формулы (3.1) к не указан источник, откуда она взя-та, поэтому установить причину такой большой погрешности невозможно. Однако бесспорно, что пользоваться данной формулой для практиче ских расчетов нельзя.
Определив значения тк и п, подсчитаем поверхность пе- - реноса в форсуночной камере, разделив эту поверхность на две части. Первая часть — Fi создается каплями, имеющими значительную относительную скорость U^0,01. Вторая часть
— F2, для которой относительной скоростью капель можно пренебречь. В общем случае суммарная секундная поверх ность 'капель при известном расходе воды определяется вы ражением
F = |
мг\сек, |
(3.61) |
Данная формула справедлива для случая, когда распыл |
||
монодиепераный, то есть |
размер всех капель |
одинакова В |
случае полищиспероного распыления необходимо знать функ цию распределения капель по размерам и, используя ее,, оп ределить расход воды q5 отдельно для каждой фракции. Тог
да поверхность переноса |
капель |
определенного |
диаметра |
dKi определяется по формулам: |
|
|
|
|
u Ki |
|
(з.62) |
|
|
|
|
Fi2 = |
("к “ |
-Ч) • |
(3.63) |
uKi
Внастоящее время нет достаточно надежных данных для определения дисперсного состава факела распыла центро бежных форсунок, используемых в камерах орошения. Здесь можно отметить лишь работу В. Д. Коркина [87], однако ав
тор ограничился рассмотрением лишь форсунок типа Кд 1002—25 с диаметром сопла 4—8 мм и при малом давле нии воды (HW^ I кг]см2). Поэтому принимаем, что для каж дой фракции капель расход воды одинаков и условно равен 1 мг\сек. Такой подход позволяет оценить влияние диаметра капель на величину поверхности переноса и коэффициент те плоотдачи. Результаты расчета по формулам (3.62) и (3.63), с учетом сделанного выше допущения, приведены в табл. 16.
Используя формулы (3.49) и (3.57), можно определить
120
значения критерия Н-уссельта как ср-едниё за время вынуж денного движения капель и отдельно для времени тк—ть Пос ле этого нетрудно подсчитать значения коэффициента тепло отдачи а для обеих поверхностей, задавшись предварительно величиной коэффициента теплопроводности, влажного возду ха лвл. В работах [64, 126] значение Явл определяли по фор муле А. В. Нестеренко
Явл=ЯсУх+0,0041ф . (3.64)
Однако, как показано В, Л. Захаровым [403], эта форму ла дает результаты, несколько отличные от .энапериментальных данных. Поэтому было принято Явл= 0,021, что соответ ствует рекомендациям [103] и [91] при tCp = 20° С м ф =100% .
Значения коэффициента теплоотдачи представлены в габл. 17.
Очевидно, наиболее полным фактором, характеризующим эффективность тепло- и маасообмена в форсуночной камере, можно считать произведение значений поверхности переноса
икоэффициента теплоотдачи; Что касается коэффициента маосообмена, то его величина может быть вычислена по чис лу Льюиса. Значения a-F, -подсчитанные по данным табл. 16
и17, приведены в'табл. 18для времени тк. Для большей на
глядности по данным |
табл. 18 построены -графики |
при |
dK= 0,2-4-4,0 мм (рис. |
30). |
|
|
Т а б л и ц а |
16 |
|
Номер стояка |
|
dK, мм
Р(т,) J
1,0 2160
0,833 9148
0,667 8906
0,580 8690
0,50 8940-
0,20 7920
0,10 4944
0,05 3012
I
42 к 1 |
•*4 |
н |
|
• |
|
0
0
0
0
0
0
3756
8628
II |
|
|
III |
F(x,) |
F(tk—Ti' F(ti ) |
F ( t k — Ti) |
|
618 |
0 |
900 |
0 |
879 |
0 |
— |
— |
1754 |
0 |
— |
-- • |
11897 |
0 |
— |
— |
12168 |
о |
2-532 |
0 |
7920 |
7380 |
8880 |
3420 |
4944 |
18456 |
5466 |
25134 |
3012 |
37788 |
3264 |
75936 |
121
|
|
|
|
|
Т а бл и ц а 17 |
|
|
|
Номер стояка |
|
|
||
dK, м м |
I |
|
II |
|
|
III |
a(xi) |
|
а(тО |
|«(Тк —тО а£т|) а(т —Ti) |
|||
|
а(тк—Ti) |
|||||
1,0 |
273 |
|
336 |
— |
203 |
— |
0,833 |
208 |
— |
355 |
— |
— |
— |
0,067 |
237 |
— |
356 |
— |
— |
— |
0,580 |
258 |
— |
234 |
— |
— |
— |
0,50 |
280 |
— |
255 |
— |
362 |
— |
<0,20- |
484 |
— |
484 |
288 |
455 |
278 |
0,10 |
816 |
531 |
816 |
531 |
783 |
517 |
0,05 |
1455 |
095 |
1455 |
995 |
1372 |
979 |
■Произведшие коэффициента теплоотдачи, на поверхность переноса названо нами тепловой характеристикой форсуноч ной камеры и используется для дальнейшего анализа.
■В настоящее время в отечественной литературе для оцен
ки эффективности процессов тепло- |
и маюоооб|мена |
широко |
применяется число единиц переноса явного тепла NTUH [86, |
||
136, 138, 155], которое выражается зависимостью |
|
|
a-F |
К |
|
NTUH= C'p-GB |
Atp |
(3.65) |
Как видно, при заданном' расходе воздуха число единиц переноса явного тепла полностью определяется тепловой ха рактеристикой камеры, поэтому приводимые ниже рассужде ния в равной степени могут быть отнесены и к NTUH.
Анализ графиков на рис. 30 и табл. 18 показывает, что с уменьшением диаметра капель тепловая характеристика ка меры орошения резко возрастает. В табл. 18 .сравнение про водится при одинаковом для всех -групп капель единичном расходе. Следовательно, можно сделать вывод, что, уменьшая диаметр капель, -можно получить одну и ту же эффективность камеры при меньшем объеме распиливаемой воды. .Анало гичный результат имеет место при адиабатическом увлаж нении [164].
Обращает внимание существенная зависимость тепловой характер-истики от места расположения форсунок по длине
Рис. 30. Изменение тепловой характеристики камеры орошения в зависимости от диаметра капель
дождевого объема камеры. Так, для мелких |
капель |
(dK=0,2 мм), у которых инерционный пролет мал, |
наиболее |
целесообразно устанавливать форсунки по ходу воздуха, как. можно ближе к входным сепараторам. Для более крупных капель (dK>0,2 мм) следует располагать форсунки навстре чу потоку воздуха. При этом далеко небезразлично в каком месте камеры будут установлены форсунки. Как видно из
123.
|
|
|
ч ТабЛ'И ца 18. |
|
|
|
Номер стояка |
|
|
dK, мм |
,1 |
II |
|
|
|
1 |
■" |
||
|
' е |
|
||
1,0 |
5,9-105 |
2,1-105 |
2,6 -Ю5 |
|
0,833 |
19,3-105 |
3,1 • Ю5 |
— |
|
0,667 |
22,4-105 |
6,2 |
-105 |
-- . |
0,580 |
2J,1105 |
27,8 |
-105 |
— |
0,50 |
25,0- Ю5 |
31,0-105 |
9,2 -Ю5 |
|
0,20 |
38,3-Ю5 |
59,6-Ю5 |
49,9-10-’ |
|
0,10 |
60,3-105 |
138,3-105 |
172,7-Ю5 |
|
0,05 |
129,7 Ю 5 |
419,8 |
-105 |
788,2-10’ |
рис. 30, положение стояка |
I, принятое в типовых камерах се |
рии Кт, целесообразно лишь в том случае, если диаметр ка пель больше 0,62 мм. При меньшем диаметре более эффектив ным является размещение форсунок на стояке И. Разрыв графиков на рис. 30 объясняется тем, что каяли достигают при полете,входных сепараторов и больше не-участвуют в теплообмене. В результате поверхность переноса, взвешенная
в дождевом объеме камеры, скачкообразно |
уменьшается. |
Этим же объясняется известное положение, |
что эффектив |
ность двухрядной камеры орошения со взаимонстречны|м рас пылением больше, чем при противоточном 'направлении обо их рядов форсунок.
В общем случае положение стояка с распылением навст речу потоку воздуха определяется в зависимости от дисперс ного .состава капель, скорости .воздуха и давления*воды. При средних условиях, обычных' в практике кондиционирования воздуха, 'конструктивную схему камер серии Кт следует при знать нецелесообразной.
На основе приведенных теоретических зависимостей схема расчета процессов тепло- и маюсопереноса в камерах ороше-, ния состоит в следующем:
1. Всю совокупность капель в факеле распыла единичной форсунки разбивают по размерам на фракции с_определен ным интервалом Ad. и в каждой фракции находят средний арифметический диаметр капель dKi.
2. В соответствии с функцией распределения вычисляют массовую долю капель каждой фракции в общей производи тельности форсунки qi.
124