Динамический хаос (ИПИС, ФКС)
.pdfРис. 73. Сепаратрисы 1 и 2 при r 24,06 . В системе существует только один аттрактор – аттрактор Лоренца.
Изложенная картина опирается на результаты, полученные Шильниковым (1980) и Капланом и Йорком (1979). Эти результаты не исчерпывают всего многообразия феноменов, возможных в модели Лоренца. Оказывается, что при очень больших значениях r система может демонстрировать не только хаотическое, но и очень простое регулярное движение – регулярные автоколебания, которому в фазовом пространстве соответствует аттрактор в виде предельного цикла
(см. рис. 74).
Рис. 74. Фазовая траектория системы при r 100 . Наблюдаются автоколебания с выходом на предельный цикл.
При уменьшении параметра r можно наблюдать переход к хаосу через последовательность бифуркаций удвоения периода. В определённых областях параметра r реализуется переход от периодических к хаотическим режимам через перемежаемость.
Хаос в реалистичных моделях физических систем
Ранее мы показали, что некоторые физические задачи – задача о конвекции жидкости, задача о водяном колесе, задача об излучении лазера – имеют в своей основе одну и
rту же модель, а именно – модель Лоренца. Однако не все существующие физические системы и происходящие в них процессы можно описать одной только моделью Лоренца. Существуют множество других физических систем, в основе которых лежат совершенно иные модели. Выясним, какие ещё модели, помимо модели Лоренца, могут описывать хаотические явления в физических системах.
Рис. 75. Частица, движущаяся под действием силы трения f и периодических импульсных толчков.
Импульсную силу, толкающую частицу, можно представить в виде
F P(x) (t nT ) , |
(151) |
n
где n – номер толчка, (t) – дельта-функция Дирака.
Первый толчок происходит в момент времени t1 T, второй |
|
– в момент времени t2 |
2T , и т.д., а n-й – в момент времени |
tn nT . |
|
Выясним смысл функции P(x) в формуле (151). Для этого рассмотрим интервал времени в течение которого происходит только один n -й толчок, т.е.
nT t nT , |
(152) |
где 0 – бесконечно малая величина. На этом интервале силу F можно представить в виде
F P(x) (t nT ) . |
(153) |
Определим на сколько изменится импульс частицы под действием силы F в течении рассматриваемого промежутка времени (152). Согласно уравнению движения
|
|
d p |
F , |
|
|
|
dt |
|
|
|
|
d p F dt , |
|
|
|
nT |
|
nT |
|
p |
|
F dt P(x) |
(t nT ) dt . |
|
|
nT |
|
nT |
|