- •PROPELLANT
- •CHEMISTRY
- •STANLEY F. SARNER
- •С. Сарнер
- •Химия ракетных топлив
- •ПРЕДИСЛОВИЕ РЕДАКТОРА РУССКОГО ПЕРЕВОДА
- •1. ДИНАМИКА ПОЛЕТА
- •6. КИНЕТИКА
- •ДВУХФАЗНОГО ТЕЧЕНИЯ
- •8. РАКЕТНЫЕ ГОРЮЧИЕ
- •9. РАКЕТНЫЕ ОКИСЛИТЕЛИ
- •10. ВНУТРЕННЯЯ БАЛЛИСТИКА РАКЕТНЫХ ДВИГАТЕЛЕЙ ТВЕРДОГО ТОПЛИВА
- •11. МЕТОДЫ
- •ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОГО ИССЛЕДОВАНИЯ ТОПЛИВ
- •ТЕПЛОТЫ ОБРАЗОВАНИЯ И ПЛОТНОСТИ КОМПОНЕНТОВ РАКЕТНЫХ ТОПЛИВ
- •ТЕПЛОТЫ ОБРАЗОВАНИЯ КОМПОНЕНТОВ ПРОДУКТОВ СГОРАНИЯ
- •ФУНКЦИИ ПОКАЗАТЕЛЯ АДИАБАТЫ РАСШИРЕНИЯ
- •МЕЖДУНАРОДНЫЕ АТОМНЫЕ ВЕСА (1968 г.)
- •ДОПОЛНИТЕЛЬНАЯ ЛИТЕРАТУРА
- •ПРЕДМЕТНЫЙ УКАЗАТЕЛЬ
- •ОГЛАВЛЕНИЕ
6. КИНЕТИКА
ДВУХФАЗНОГО ТЕЧЕНИЯ
Об о з н а ч е н и я
А— площадь поперечного сечения;
CD— коэффициент лобового сопротивления; Ср(газ) — удельная теплоемкость газа при постоянном
давлении; |
|
конденсированной |
|
Ср(конд) — удельная |
теплоемкость |
||
фазы; |
|
|
|
D — диаметр; |
|
|
|
go — ускорение силы тяжести на уровне моря; |
|||
Н — энтальпия; |
|
|
|
h — коэффициент теплоотдачи; |
|
||
Pi — удельная тяга; |
с учетом |
запаздывания по |
|
Ра — удельная |
тяга |
||
скорости; |
|
эквивалент теплоты; |
|
J — механический |
т— массовая доля;'
р— давление;
Т— температура;
и— скорость;
.v — расстояние вдоль сопла;
а — полуугол раствора суживающейся кониче ской части сопла;
(3 — полуугол раствора расширяющейся части сопла;
6 = 1— (up/ug) — относительное запаздывание по скорости; р — плотность;
ср — поправочный коэффициент, учитывающий влияние средней длины свободного пробега молекулы.
Ин д е к с ы
с— параметры в камере сгорания;
е — параметры в выходном сечении сопла; g — газообразная фаза;
р — частица или конденсированная фаза;
t — параметры в критическом сечении сопла.
6.1. ВВЕДЕНИЕ
Термодинамические методы расчета параметров топлив (гл. 2 ) дают хорошие результаты в пределах, ограниченных кине тикой реакций рекомбинации (гл. 5), если все продукты сгорания являются газообразными. Однако появление конденсированных фаз связано со значительными потерями удельной тяги, которые не всегда удается определить с помощью обычных расчетов. Неспособность конденсированных фаз производить работу рас ширения легко описывается теоретически и естественно учиты вается во всех методах теоретической оценки. Однако обычно делается предположение, что конденсированные фазы все время находятся в тепловом и скоростном равновесиях с газообразной фазой. Цель данной главы — показать, каковы степень отклоне ния от равновесия между фазами и последствия такого откло нения.
Первоочередной интерес представляют три особенности рас сматриваемого явления. Первая заключается в отставании отвер девания жидкой фазы в процессе расширения. Вторая связана с поведением конденсированной фазы, образовавшейся до на чала расширения, и последняя связана с конденсацией в про цессе течения.
6 .2 . ВЛИЯНИЕ ПЕРЕОХЛАЖДЕНИЯ
Многие вещества, в частности окислы металлов, образуются в камере сгорания в жидком состоянии или впоследствии конден сируются в жидкость. При расширении температура может упасть ниже температуры отвердевания вещества, особенно если сопло имеет большую степень расширения. В этих условиях в теоретических расчетах, выполняемых при допущении равно весного течения, обычно учитывается выделение теплоты плавле ния, которая приводит к соответствующему увеличению удельной тяги.
Изменение энтальпии продуктов сгорания на участке между камерой сгорания и выходным сечением сопла для большинства топлив при нормальных условиях составляет от 800 до 2500/сал/г. Из анализа данных, приведенных в табл. 6.1, можно сделать вы вод, что потеря теплоты плавления может привести к значитель ным потерям удельной тяги. В частности, наибольшие потери возможны при образовании в продуктах сгорания окиси берил лия, которая имеет высокую температуру плавления и, следова тельно, может переохлаждаться. Маловероятно, что фториды ме таллов или окислы бора и лития, имеющие низкие температуры
|
|
|
|
Таблица 6.1 |
|
Отвердевание окислов и фторидов металлов |
|
||
|
Т е м п е р а т у р а |
Т е п л о та п л а вл ен и я, |
П о те р я |
|
В е щ е с т в о |
о т в е р д е в а н и я , |
ККГ 'МОЛЬ |
у д е л ь н о м т я г и 1), |
|
|
°K |
% |
||
|
|
|||
И20 |
1700 |
14 |
3,1 |
|
ВеО |
2823 |
14 |
3,6 |
|
в2о 3 |
723 |
5,91 |
5,6 |
|
А120 3 |
2315 |
28,30 |
2,9 |
|
ZrOo |
2950 |
2 0 ,8 |
1 ,0 |
|
LiF |
1121 |
6,47 |
1 ,6 |
|
BeF2 |
815 |
2 |
0 , 6 |
|
BF3 |
Очень |
низкая |
— |
— |
MgF2 |
1536 |
13,90 |
1,4 |
|
AlF3 |
1552 |
Возгоняется |
— |
|
ZrF'4 |
1205 |
15,35 |
1 ,0 |
|
') В ы ч и сл е н а |
п ри с о д е р ж |
к о н д е н с и р о в а н н ы х ф а з 25 в е с . % |
при |
-300 сек.
плавления, создадут проблему переохлаждения1). Потери при образовании окиси циркония будут большими только в том слу чае, если конденсированная фаза составляет значительную долю продуктов сгорания. Образование окиси алюминия сопровож дается потерями удельной тяги при достаточно больших степе нях расширения, вызывающих падение температуры продуктов сгорания ниже температуры плавления, но это не столь серьез ная проблема, как в случае окиси бериллия. Если отвердевания не происходит, то потери удельной тяги в последнем случае будут составлять И сек для продуктов сгорания, содержащих 25 вес. % окиси бериллия при теоретической удельной тяге 300 сек.
Чтобы исключить потери из-за переохлаждения, следует вы брать такую конфигурацию сопла, при которой увеличивается время пребывания продуктов сгорания на участке, где будет про исходить отвердевание.
Эта проблема упрощается при очень больших степенях рас ширения сопла, когда времени пребывания в сопле вполне доста точно для отвердевания переохлажденной жидкой фазы*2), и не
1} Эти рассуждения справедливы в случае сопла ракетного двигателя •с малой степенью расширения. — Прим. ред.
2) Следует отметить, что время пребывания продуктов сгорания в сопле зависит от длины сопла, определяемой его геометрической степенью расшире ния, диаметром критического сечения, конфигурацией сопла и т. д. — Прим. ред.
возникает совсем при малых степенях расширения, когда темпе ратура в выходном сечении сопла выше температуры отвердева ния. Однако в последнем случае не используется теплота плавле ния для увеличения удельной тяги.
6.3.ПОВЕДЕНИЕ КОНДЕНСИРОВАННОЙ ФАЗЫ В ПРОЦЕССЕ РАСШИРЕНИЯ
При рассмотрении поведения конденсированной фазы в про цессе расширения окружающих газов основную роль играют два явления. Первое относится к возможности достижения такой же скорости охлаждения конденсированной фазы (вследствие тепло обмена), как и газообразной фазы, а второе относится к возмож ности конденсированной фазы разгоняться до скорости газооб разной фазы.
Частицы конденсированной фазы охлаждаются медленнее га зообразной, и из-за невозможности сохранения теплового равно весия между фазами возникает разность температур. Это запа здывание по температуре приводит к неполному выделению теп ловой энергии конденсированной фазой, а следовательно, к поте рям удельной тяги, аналогичным потерям, вызванным неотвердеванием жидкой фазы.
Скорость теплоотдачи от конденсированной фазы зависит от градиента температуры, площади поверхности твердой (или жид кой) частицы и от ее радиуса. Если частицы имеют сферическую форму, то радиус частицы будет определять площадь ее поверх ности. Величина потерь удельной тяги также зависит от весовой доли конденсированной фазы в продуктах сгорания. Диллон и Лайн [5] рассмотрели эту задачу с помощью приближенных ме тодов и установили, что потери удельной тяги при полном от сутствии теплообмена между газом и частицами могут соста влять 1 2 %. Однако при более оптимистических допущениях эти потери сократились до 2%. Диллон и Лайн приняли, что радиус частиц равен 0,1 мку весовая доля твердых конденсированных частиц в продуктах сгорания 0,89, температура сгорания 2000° К и что конденсированная фаза состоит только из твердых части чек углерода — все эти предположения являются менее жест кими, чем условия, имеющие место в существующих двигателях твердого топлива. Поэтому их результаты слишком завышены.
Сарнер и Доллрис [10], а также Альтман и Картер [1] рас смотрели предельные случаи. Последние показали, что разность температур между фазами не будет превышать 100° К, если ра диус частиц меньше 1 мк. Следует отметить, что теплоотдача
1} и к понижению эффективности преобразования отданного конденсиро ванной фазой тепла в кинетическую энергию потока. — Прим. ред.
излучением от частиц размером менее 0,1 мк может быть до вольно значительной.
Альтман и Картер [1] нашли, что максимальные потери из-за невозможности сохранения теплового равновесия между фазами равны 1,5 % при весовой доле твердых конденсированных частиц 20% и температуре в камере сгорания 3000° К (табл. 6 .2 ).
|
|
|
|
|
Таблица 6.2 |
||
Влияние на удельную тягу степени равновесия |
|
||||||
|
между фазами |
по температуре |
и скорости И |
|
|||
О тн ош ен и е с к о р о с т и т в е р д ы х |
У д ел ь н а я |
т я г а 2), |
сек |
|
|||
|
|
|
|
|
|||
к он д ен си р ов а н н ы х ч а сти ц |
р а в н о в е си е |
|
о т су т с т в и е |
||||
|
к с к о р о с т и га за |
|
|
||||
|
|
п о т е м п е р а т у р е |
т е п л о о б м е н а |
||||
|
|
|
|||||
|
0 |
|
206 |
|
203 |
|
|
|
0,25 |
|
217 |
|
214 |
|
|
|
0,50 |
|
224 |
|
221 |
|
|
|
1 ,0 0 |
|
230 |
|
227 |
|
|
Поток газа без конденси |
254 |
|
254 |
|
|||
рованных частиц |
|
|
|
|
|
|
|
*) |
И з р а б о т ы А л ь т м а н а и |
К а р т е р а [1]. |
|
|
|
|
|
2) П р и н я т ы е зн а ч е н и я п а р а м е т р о в : т е м п е р а т у р а п р о д у к |
|||||||
т о в в |
к а м е р е с г о р а н и я |
3000° |
К ; о т н о ш е н и е |
д а в л е н и й |
20,4; |
в е |
|
с о в а я |
д о л я т в е р д ы х |
к о н д е н с и р о в а н н ы х |
ч а с т и ц |
0,20; |
м о |
л е к у л я р н ы й в е с г а з а 20; ср(газ)=15 кал)моль . град,
ср(конд)=0'5 кал!моль . град.
Стоунсайфер [12, 13] приводит уравнения для расчета запа здываний температур и скоростей конденсированных частиц, учи тывающие зависимость от размеров частиц и сопла. Он показал, что величина запаздывания по температуре зависит от конфи гурации сопла и диаметра критического сечения и что наиболь ший интерес представляет диапазон размеров частиц от 1 до 10 мк. При размерах частиц более 10 и менее 1 мк дополнитель ные эффекты малы. При диаметре критического сечения сопла, большем 254 мм, потери из-за теплового запаздывания малы независимо от размера частиц. Таким образом, потери удельной тяги в основном имеют место в небольших дв иг а т е ляхВ настоя щей книге подробно представлены данные расчетов Стоунсайфера [ 12] для алюминизированного топлива, в продуктах сгора
ния которого содержится |
34 вес. % |
жидкой |
окиси алюминия |
|||
AI2O3. Теплоотдача от отдельной частицы описывается дифферен |
||||||
циальным уравнением |
|
|
|
|
|
|
^DpppCp (К0НД) |
Uр |
dTn |
- |
hvD2p(Tр - |
ТА |
(6. 1) |
6 |
dx |
|
Если не учитывать возможности коагуляции частиц. — Прим, перее.
В более поздней работе Стоунсайфера [13] уточнены некоторые результаты, но общие соотношения остались без изменения [14]. Графики, представленные на фиг. 6.1—6.3, иллюстрируют случаи запаздывания по температуре.
Влияние запаздывания температуры частиц на удельную тягу не столь велико, как влияние запаздывания скорости частиц, или невозможности сохранения динамического равновесия. По-види- мому, последнее является главной причиной потерь удельной тяги при двухфазном течении в соплах.
Dp , м и
Фиг. 6.1. Температура частиц, абсолютная и относительная раз ности температур газообразной и конденсированной фаз (запазды вание температуры) в выходном сечении сопла.
Тр^ — температура частиц в |
выходном сечении сопла; Tpe ~~Tge~~ запазды |
вание температуры частиц в |
выходном сечении сопла; (^pe~~^ge )j( Tgc~~ |
—Т |
J — относительное запаздывание |
температуры частиц в выходном сече |
|
нии |
сопла; |
Dp — диаметр частицы; |
Dt — диаметр критического сечения |
|
|
сопла. |
|
Гильберт |
и др. [6] связали |
запаздывание скорости частиц |
с их размерами, но этот эффект был исследован независимо от запаздывания температуры. Они показали, что частицы диамет ром 1 мк имеют скорость, близкую к скорости газа, а частицы диаметром 10 мк заметно отстают от газа. Клигель и др. [8, 9] применили уравнения, в которых учитывается совместное влия ние запаздывания скорости и температуры частиц, но они при няли, что сопло имеет параболическую форму, что ограничивает
A/At
Фиг. 6.2. Запаздывание температуры частиц в зависимости от расстояния вдоль оси сопла.
Тр — Tg — запаздывание температуры частиц; А/А( — относительная площадь сопла.
Фиг. 6.3. Относительное запаздывание температуры частиц в зависимости от расстояния вдоль оси сопла.
Р ~ Tg)j(J g ~ Tge) ~ от,,оснтсльное запаздывание температуры частиц; AJAt — относи тельная площадь сечения сопла.
применимость решения областью критического сечения сопла Ч Стоунсайфер [12] использовал дифференциальное уравнение
|
|
[~6~ D',p" ] 11р г г |
= |
|
|
= 2 |
[~T |
? \Us 11р\ I us |
ui>I |
(Г |
dx ’ |
описывающее движение частицы и вычислил запаздывание их скорости для упомянутого выше алюминизированного топлива. Результаты этих расчетов представлены на фиг. 6.4—6.6,
Ф и г. 6.4 . Скорость частиц, абсолютная п относительная разности скоростей газообразной и конденсированной фаз (запаздывание ско рости частиц) в выходном сечении сопла.
ы — скорость частиц |
в выходном сечении |
сопла; и_ |
—//„ |
запаздывание |
Ре |
|
&е Ре |
|
|
скорости частиц в выходном |
~ tlp ^ uge~ 0Т110сителыюе |
|||
запаздывание скорости частиц в выходном |
сечении |
сопла; |
Dp —диаметр |
|
частиц; |
Dt — диаметр критического сечения сопла. |
|
откуда видно, что запаздывание скорости частиц зависит от раз меров частиц и сопла.
Хогланд [7] выполнил превосходный обзор работ по тепловым и скоростным запаздываниям частиц конденсированной фазы
1} См. также |
Кл и г е л ь , |
Вопросы ракетной |
техники, |
№ 10, 3 (1965); |
|
К л и г е л ь Д ж. |
и |
Н и к е р с о н Г., сб. «Детонация и двухфазное течение», |
|||
под ред. Пеннера |
и |
Уильямса, |
изд-во «Мир», М., |
1966, стр. |
183. — Прим. ред. |
A/At
Ф и г. 6.5. Запаздывание скорости частиц в зависимости от расстояния вдоль оси сопла.
Ug — Up— запаздывание скорости частиц; А/А^— относительная площадь сечен
Фиг. 6 .6 . Относительное запаздывание скорости частиц в зависимости от рас стояния вдоль оси сопла.
( ив — up)lug - относительное запаздывание скорости частиц; AfAt — относительная пло щадь сечения сопла.
относительно газообразной и сделал два важных вывода. Во-пер вых, хотя конденсированная фаза ускоряется и, по-видимому, на некотором расстоянии вниз по течению от критического сечения сопла ее скорость может приблизиться к скорости газообразной фазы, начальные потери, вызванные большим запаздыванием скорости в области критического сечения, по существу никогда не компенсируются. Этот вывод подтверждается графиками фиг. 6.5 и 6.6. Во-вторых, эти потери больше сказываются на удельном импульсе давления, чем на коэффициенте тяги, так как в основ ном они имеют место в области критического сечения сопла. Поэтому, если существенны эффекты двухфазности течения, удельный импульс давления перестает быть мерой полноты сго рания. Это происходит всякий раз, когда процесс расширения продуктов сгорания в сопле существенно отклоняется от изэнтропического.
Можно приближенно определить влияние запаздывания тем пературы и скорости конденсированной фазы на удельную тягу, если пренебречь влиянием этих запаздываний на скорость газо образной фазы в выходном сечении сопла. Удельная тяга равна
- У 2к { н < ~ н ') |
(М) |
Запаздывание температуры можно учесть, вычитая из разности энтальпий, входящей в уравнение (6.3), энтальпию, соответствую щую этому запаздыванию. Переохлаждение учитывается анало гичным образом. Запаздывание скорости учитывается путем представления полной скорости в выходном сечении сопла в виде суммы двух слагаемых:
р _ |
т рир+ msus |
(6.4) |
11 |
go |
|
Сумма весовых долей конденсированной и |
газообразной фаз |
в продуктах сгорания т р и mg равна единице |
|
тр-\-те — \. |
(6-5) |
Разделив уравнение |
(6.4) на уравнение (6.3), примененное к га |
||
зообразной фазе, получим |
|
|
|
Рп |
т Р«р + mgug |
■пig-\-mр и„ |
(6.6) |
|
|||
Pi |
|
|
|
Относительное запаздывание скорости определяется по формуле
ие ~ и Р
us
Подставляя это выражение в уравнение (6.6), получим
— 3) =- 1—т / к |
(6.8) |
Для алюминизированных топлив найдены эмпирические по правки
(.-ейсп,). = 0>93 _ 0) |6ОТ/). |
(6.9) |
г 1 (те )рег)
Ф иг |
6.7. Абсолютная и относительная удельные |
тяги. |
|
Р\ — удельная тяга; |
Dp — диаметр частиц; |
Р\ ACi\VTJP\ Т(.0,|(.Т "" отп |
сительпая удель' |
|
ная |
тяга. |
|
Отличие первого члена от единицы обусловлено потерями в сопле на неравномерность истечения. Числовой коэффициент во втором члене соответствует величине 6, т. е.
8« 0, 16, |
( 6. 10) |
хотя некоторая часть потерь может быть обусловлена неполным сгоранием, что приводит к уменьшению величины б. Согласно
Стоунсайферу, в сопле диаметром критического сечения ~2,5 мм диаметр частиц окиси алюминия равен ~ 3 мк.
На фиг. 6.7 показано влияние размеров частиц и критического сечения сопла на величину удельной тяги.
6.4. КОНДЕНСАЦИЯ В ПОТОКЕ
Процесс конденсации протекает в три стадии: образование зародышей, их рост и агломерация. Зародышем называется наи меньшая устойчивая группа молекул или частица новой фазы. Рост зародыша обусловлен осаждением нового вещества на за родыше. Агломерация представляет собой слияние двух соуда ряющихся частиц с образованием большей частицы.
Образование зародышей может быть либо гетерогенным, когда центрами конденсации являются примеси, либо гомоген ным, когда группа молекул конденсирующегося вещества обра зует начальный зародыш. Последнее происходит с трудом. Суще ствуют пять общих теорий образования зародышей.
В классической теории жидко-капельной модели предпола гается, что равновесную концентрацию групп молекул можно вычислить в виде функции макроскопических объемного и поверх ностного изобарно-изотермических потенциалов конденсирую щегося вещества. Она обычно дает хорошие результаты примени тельно к молекулярным агрегатам, содержащим по меньшей мере 20—30 атомов.
Втеории модели избыточной энергии предполагается, что рав новесные концентрации очень малых молекулярных групп весьма малы, так как их изобарно-изотермические потенциалы, опреде ляемые разрушением связей небольших молекулярных групп, очень велики. В этой теории обычно предполагается, что зародыш содержит менее 10 атомов и что его размеры не зависят от тем пературы и степени пересыщения.
Втеории Кана-Хилларда [2] используются методы статисти
ческой механики. Согласно этой теории, при значительной сте пени пересыщения размер зародыша больше определенного по классической жидко-капельной теории. Для расчета концентра ций молекулярных групп были также использованы методы кван товой механики [15]. И, наконец, теория модели энергии реком бинации предполагает, что, когда рассматриваются одноатомные радикалы, начальное образование молекул из 2 или 3 атомов является лимитирующим процессом, так как энергия рекомбина ции должна передаваться третьему телу.
Рост зародышей включает процессы диффузии в объеме мо лекул пара до поверхности частицы, адсорбцию, поверхностную диффузию, химическую реакцию (если она происходит), внедрение
И Заказ № 819
частиц в решетку жидкой или твердой фазы, десорбцию неко торых парообразных продуктов и диффузию тепла, выделяюще гося при конденсации. Скорость роста зависит от кинетики этой последовательности процессов. Зетц [11] определил скорости роста частиц жидкой окиси бора в газовом потоке, истекающем из имитатора камеры сгорания реактивного двигателя.
Агломерацию обычно рассматривают как обыкновенную би молекулярную реакцию, при которой суммарная скорость агло мерации зависит от частоты столкновений, энергии активации, кинетической энергии соударяющихся частиц и коэффициента, учитывающего вероятность распада агломерата, прежде чем ча стицы сольются.
Подробный обзор явления конденсации с общей [3] и матема тической точек зрения [4] выполнен Куртни 1К Наши познания в этой области все еще не позволяют дать точного математиче ского описания эффекта конденсации в потоке или его меха низмов.
|
|
|
|
|
|
ЛИТЕРАТУРА |
|
|
|
|
||
1. А л ь т м а н |
Д., |
К а р т е р |
Дж. |
М., |
сб. «Процессы горения», под ред. |
|||||||
2. |
Льюиса Б., Пиза Р. Н., Тейлора X. С., Физматгиз, М., 1961. |
|
|
|||||||||
С a h n J. W., Н i 11 i а г d J. Е., /. Chem. Phys., 31, 688 (1959). |
|
|
||||||||||
3. |
К у р т н и , |
Ракетная техника, № 6, 3 (1961). |
|
|
|
|
||||||
4. |
C o u r t n e y |
W. G., Texaco Experiment Incorporated Report TM-1202, 1960. |
||||||||||
5. |
D i 11о n |
P. |
L. |
P., L i n e |
L. |
E., Jr., Jet |
Propulsion, 26, |
1091 |
(1956). |
|||
6. |
G i l b e r t |
M., |
D a v i s |
D., |
A l t m a n |
D., |
Jet |
Propulsion, 25, 26 |
(1955). |
|||
7. |
Х о г л а н д , |
Ракетная техника, № 5, 3 (1962). |
|
|
|
|||||||
8. |
K l i e g e l |
J. R., |
I. A. S., |
Paper 60-S (1960). |
|
|
|
1713— |
||||
9. |
K l i e g e l |
J. R., N i c k e r s o n |
G. R., |
Amer. Rocket Soc. Preprint, |
||||||||
10. |
1761 (1961). |
|
|
Ракетная техника, № 2, 107 (1961). |
|
|
||||||
С a p н e p, |
Д о л л p и с, |
|
|
|||||||||
11. |
S e t z e Р. С., NACA RME 55 120а (1957). |
|
|
|
|
|||||||
12. |
S t о п е с у р h е г Т. Е., Rohm and Haas Report P-60-17 (1960). |
|
|
|||||||||
13. |
S t o n e c y p h e r T . E., Rohm and Haas Report S-49 (1964). |
|
|
|||||||||
14. |
S t o n e c y p |
h er T. E., частное сообщение, дек. |
1964. |
1, 68 |
(1933). |
|||||||
15. |
T а у 1о r H. |
S., |
E у г i n g H., S h e г m a n A., /. |
Chem. Phys., |
]) Обширный обзор литературы no конденсации представлен в моногра фии X и р с Д., П а у н д Г Испарение и конденсация, изд-во «Металлур гия», М., 1966. — Прим. ред.
7.ГОРЮЧЕЕ-СВЯЗУЮЩЕЕ ТВЕРДЫХ РАКЕТНЫХ ТОПЛИВ
Об о з н а ч е н и я
ат — коэффициент сдвига Вильямса—Ланделя—Ферри; а, Ь, с — коэффициенты;
Е— модуль упругости Юнга;
F — сила;
G — модуль сдвига;
К — модуль всестороннего сжатия; L — длина;
р — гидростатическое давление (напряжение при все стороннем сжатии);
Р, Q — операторы; t — время;
Т — температура; V — объем;
у— относительная деформация сдвига;
е— относительное удлинение при растяжении; г) — коэффициент вязкости;
v — коэффициент Пуассона; р — плотность;
а— напряжение растяжения;
т— напряжение сдвига.
И н д е к с ы
В — точка разрыва;
S — конец линейного участка; Y — предел текучести;
I, т , п — индексы;
О— начальное значение.
7.1.ВВЕДЕНИЕ
Горючее-связующее в твердых ракетных топливах выполняет несколько основных функций. Оно должно связывать кристалли ческие вещества, используемые в смесевых топливах, и прида вать топливу достаточную механическую прочность, чтобы заряд
11*
топлива не разрушался при хранении и горении. Горючее-свя- зующее также влияет на реакционную способность топлива и является дополнительным горючим (в некоторых случаях доба вочным количеством окислителя).
7.2.ОТНОШЕНИЕ ОБЪЕМОВ ТВЕРДЫХ И ЖИДКИХ СОСТАВЛЯЮЩИХ
Твердое ракетное топливо должно содержать достаточное количество горючего-связующего для связывания кристалли ческого окислителя и металлических добавок. Из-за недоста точного количества горючего-связующего смесь может быть чрезмерно зернистой или жесткой. Следовательно, для обеспе чения соответствующей технологичности топлива требуется некоторое минимальное количество горючего-связующего.
При рассмотрении горючего-связующего, состоящего из поли мера, полимеризующего агента, каких-либо пластификаторов или катализаторов как жидких составляющих и окислителя и металлических добавок как твердых составляющих, было полу чено эмпирическое соотношение, которое связывает относитель ные объемы твердых и жидких составляющих смеси с техноло гичностью. Фактор технологичности может быть определен через отношение объемов твердых и жидких составляющих А± или через относительный объем твердых составляющих Аг,
выраженный в процентах. Эти два |
параметра |
взаимосвязаны |
||
|
__ |
М |
|
(7.1) |
|
1 |
100 — А 2 |
||
|
|
|||
В общем случае технологические качества смеси ухудшаются |
||||
при увеличении отношения |
объема |
твердых |
составляющих |
|
|
|
|
Таблица 7.1 |
|
|
Критерии технологичности |
|
||
Отношение |
|
|
|
|
объемов твердой |
Характеристики смеси |
|
||
составляющей |
|
|
||
к жидкой |
|
|
|
|
Выше 3,5 |
Практически нетехнологична |
|
||
3,0—3,5 |
Имеет плохую технологичность |
|
||
2,5—3,0 |
Обладает |
нормальной технологично |
||
2,0—2,5 |
стью |
очень хорошей технологич |
||
Обладает |
||||
Ниже 2,0 |
ностью |
|
|
|
Могут возникнуть трудности из-за |
||||
|
усадки |
|
|
|
к объему жидких. Основные критерии технологичности твердо топливных смесей, состоящих из стандартных составных частей, можно проследить по данным табл. 7.1. Возможные способы уменьшения отношения объема твердых составляющих к объему жидких включают применение чрезвычайно вязкого связующего, крайне легкой или рыхлой добавки или окислителя необычной кристаллической формы. Соотношения объемов твердых и жид ких составляющих, приведенные в табл. 7.1, могут быть выдер жаны только после приобретения значительного опыта по изго товлению топлива. Иногда для обеспечения максимального заполнения может потребоваться нагревание и деаэрация смеси, двухили трехфракционное распределение по размерам частиц твердых составляющих или гранулирование компонентов.
7.3. ТИПЫ ГОРЮЧЕГО-СВЯЗУЮЩЕГО
Самым первым типом топлива со связующим являлась двух основная система. Свойства этой системы не зависят от харак тера отверждения полимерной системы, но зависят от способ ности нитрополимера (нитроцеллюлозы) поглощать и десенси билизировать нитроглицерин. Нитроцеллюлоза образует жест кую желатинированную сетку, пластифицированную нитрогли церином. Для предотвращения разложения используются раз личные добавки. На практике из-за высокой чувствительности нитроглицерина иногда применяются другие нитропластифика торы, например диэтиленгликольдинитрат, триэтиленгликольдинитрат или триметилолэтантринитрат. Нитропластификаторы могут также использоваться с полимерными отверждающимися системами, такими, как полиуретаны или полиэфиры. Ограниче ния на введение нитропластификаторов определяются смеши ваемостью жидкостей и количеством пластификатора, которое может быть связано с полимером и удержано в сетке поли мера.
Подобным образом в полимер или в пластификатор могут быть введены группы N—F или О—F. Однако эти системы, так же как и системы с нитропластификаторами, отличаются высо кой чувствительностью и их избегают применять в тех случаях, когда можно использовать обычные твердые ракетные топлива. Непластифицированные системы с поперечными связями также придают твердому ракетному топливу превосходные механиче ские свойства, и в этом случае нет тенденции к удалению из связки «несвязанного» пластификатора. Последнее может вы звать деструкцию твердых ракетных топлив при длительном хранении или в условиях разрежения.
Таблица 7.2
Обычные типы полимеров
Полимер |
Мономерное звено |
|
Полиэтилен |
—с н 2—с н 2— |
|
|
О |
О |
Полиуретан |
Л |
II |
—О—( СН2)П—О—С—NH— ( CH2)n—NH—С— |
||
|
О |
|
|
и |
|
Полиэфир |
— (СН2)П—С—О— |
|
Полибутадиен |
— с н 2- с н = с н — с н 2— |
|
|
с н 3 |
|
Полиизобутилек |
— с н 2—с — |
|
|
1 |
|
|
СН3 |
|
|
С1 |
|
|
1 |
|
Полихлорвинил |
— с н 2—с н — |
|
Полиакрилонитрил |
—СН2—СН— |
|
|
CN |
|
Этилформальпо |
— (СН2)2—О—СНо—О— (СН2)2— S— S— |
|
лисульфид |
|
|
Бутилформальпо- |
—(СН2)4—О— СН2—О—(СН2)4— S— S— |
|
лисульфнд |
|
|
Политетрафтор |
—C F 2—C F 2— |
|
этилен |
|
|
Обычные полимеры, образующие системы с поперечными связями, приводятся в табл. 7.2. Первым из этих полимеров в качестве горючего-связующего для твердых ракетных топлив использовался этилформальполисульфид марки тиокол ST. Позднее были получены бутилформальные и другие полисуль фиды. Преполимерами являются дифункциональные меркаптаны. Они могут быть полимеризованы далее путем окисления до связей — R— S— S—R — с помощью окислов металлов, органи ческих перекисей или парахинондиоксима с восстановлением полимеризующего агента и последующим отщеплением кисло рода действием оксима или воды с помощью окислов. Необхо димо принять особые меры для предотвращения образования газовых включений или для удаления образовавшейся воды.
Значительным шагом вперед было использование полиуре танов, которые образуют конденсационные полимеры без выде ления воды или газов. Отверждение происходит в результате реакции между диизоцианатом и гликолем
О |
|
II |
(7.2) |
R (NCO)2 + R' (ОН)2 — НО(R'OCNHR) NCO, |
которая может затем продолжаться до завершения полимери зации. Система не должна содержать воды, чтобы не происхо дили деструкция, побочные реакции и чрезмерное образование поперечных связей.
К третьему основному типу обычно используемых отвержда ющихся систем относятся полибутадиены с концевой карбок сильной группой или системы бутадиен—акриловая кислота. С окисью двухатомного радикала (эпоксидными соединениями) протекает реакция полимеризации
О |
О |
R' |
R" |
/ \ |
II |
I |
I |
RCOOH + R' - СН - |
С Н - R" — RC — О — СН — СН — ОН. |
(7.3)
Полимер может быть также отвержден с помощью полифункциональных иминов. Системы такого типа наиболее близки к чистым углеводородам и поэтому имеют высокие теоретиче ские характеристики. Эти системы обладают очень хорошими механическими свойствами.
Оксикислоты могут отверждаться с образованием полиэфира по реакции
2НО — R — СООН — НО - COOR - COOR - Н + Н20 . (7.4)
Вновь возникает проблема удаления воды. Высокое содержание кислорода в полимерах, имеющих связи С—О, нежелательно с точки зрения обеспечения высокой удельной тяги, однако полиэфиры широко применяются в составе топлив для газогене раторов. Для таких топлив основное требование состоит в полу чении низкотемпературных продуктов реакции, а обеспечение высоких энергий необязательно. Кроме того, высокое содержа
ние кислорода препятствует образованию твердого |
углерода |
в продуктах сгорания (твердые частицы затрудняют |
использо |
вание полученных газов для привода турбины или другой подоб ной системы).
Существует также возможность прямой полимеризации углеводорода посредством цепных реакций, инициированных
свободными радикалами, как в случае образования полиэтилена. Однако этот способ не нашел широкого применения из-за образования продуктов с низкими механическими свойствами.
7.4. МЕХАНИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА
Для прогнозирования механической целостности заряда твердого ракетного топлива после снаряжения двигателя необ ходимы некоторые данные о механических свойствах наполнен ных полимеров, которые входят в состав горючего твердых ракетных топлив. Механические свойства характеризуются де формацией материала под действием приложенных к нему нагрузок. Обычно для описания механических свойств матери ала применяют три вида нагружения: растяжение, сдвиг и все стороннее сжатие.
7.5. ИСПЫТАНИЯ НА ОДНООСНОЕ РАСТЯЖЕНИЕ
При испытаниях на растяжение сила прикладывается вдоль продольной оси образца в виде стержня. Образец длиной Lo при растяжении удлиняется на величину AL, так что длина после растяжения становится равной L. Отношение силы растяжения к площади поперечного сечения образца, к которой она прило жена, называется напряжением растяжения а. Отношение
AL/Lo называется |
относительным удлинением |
е. Относительное |
|||
удлинение иногда |
выражается |
также в |
виде |
AL/L, |
In (L/Lo), |
i/3 [L/Lo — (L0/L )2]. |
Величина |
ln (L /L 0) |
иногда |
называется |
истинной деформацией, а третье определение следует из кинети ческой теории упругости каучука [3]. В дальнейшем относитель ное удлинение будет определяться как AL/Lo. Все эти определе ния практически равноценны при бесконечно малых деформа циях, но существенно различны при больших деформациях.
Для идеально упругих однородных изотропных материалов
напряжение и относительное удлинение связаны законом |
Гука |
с = £г, |
(7 .5 ) |
согласно которому между напряжением растяжения и относи тельным удлинением существует линейная зависимость. Вели чина Е называется модулем Юнга, она равна тангенсу угла наклона прямой а = Ег относительно оси абсцисс.
Один из наиболее известных и полезных методов анализа механических свойств полимера заключается в построении диаграммы а — е (фиг. 7.1). На начальном участке зависимость
о — е линейна, что свидетельствует об упругих свойствах мате риала.
С увеличением нагрузки материал перестает подчиняться закону Гука и начиная с некоторой точки зависимость о — е становится нелинейной. Напряжение и относительное удлинение в этой точке обозначаются соответственно os и es. Для напол ненных полимеров эта точка соответствует моменту разрыва поверхностных связей между горючим-связующим и твердыми составляющими. При дальнейшей деформации образца кривая может пройти через точку максимального напряжения оу и за тем продолжаться до момента разрушения. Обычно механи ческие свойства твердых ракетных топлив характеризуются
Фиг . 7.1. Диаграмма напряжение — относительное удлинение для твердых ракетных топлив.
максимальным напряжением, относительным удлинением при максимальном напряжении и начальным модулем упругости. По достижении напряжения текучести материала, при котором начинается вязкое течение, деформация быстро увеличивается при незначительном увеличении напряжения или даже при постоянном его значении. Наконец, материал разрывается. Напряжение в точке разрыва называется пределом прочности на разрыв, а деформация — относительным удлинением при разрыве. Очень важной характеристикой является скорость де формации. Многие материалы пластичны при медленном прило жении нагрузки и хрупки при быстром или ударном приложении нагрузки. Это явление зависит от скорости релаксации напряже ния в материале.
Карсвелл и Мэзон [1, 2] классифицировали материалы по за висимости напряжение—деформация, как показано на фиг. 7.2. Мягкие непрочные материалы характеризуются малыми вели чинами модуля упругости и предела прочности на разрыв. В момент разрыва эти материалы имеют небольшое относитель ное удлинение. Примерами таких материалов являются мягкие полимерные гели и материалы типа «сыра». Жесткие хрупкие материалы характеризуются большими значениями модуля
Фиг . |
7.2. |
Классификация |
материалов |
по свойствам напряжение — относи |
|
|
|
тельное удлинение. |
|
упругости |
и предела |
прочности |
на разрыв, но малым (менее |
|
2%) |
значением относительного |
удлинения. Эти материалы не |
имеют предела текучести. Примерами таких материалов могут служить полистирол и люсит при нормальной и более низких температурах. Жесткие прочные материалы также отличаются большими значениями модуля упругости и предела прочности на разрыв; относительное удлинение при разрыве достигает 5%. Примерами таких материалов могут служить жесткие полихлорвинилы. Мягкие вязкие (тягучие) материалы имеют малые величины модуля упругости, очень большие относительные удли нения (более 20%), достаточно высокие пределы прочности на разрыв и четко выраженный предел текучести. Примерами мо
гут служить каучуки. Жесткие вязкие материалы характери зуются большими значениями модуля упругости и предела проч ности на разрыв, большими относительными удлинениями и имеют предел текучести. Примерами таких материалов могут служить ацетилцеллюлоза и найлоны.
Тягучесть материала наилучшим образом определяется энергией, требуемой для разрыва материала, которая может быть найдена по площади под кривой напряжение — относи тельное удлинение.
В общем случае твердые ракетные топлива относятся к мяг ким вязким материалам, хотя они обычно имеют горизонталь ный участок текучести на диаграмме о — е. Интервал величин модуля упругости составляет от 7 кг/см2 для фтороуглеродных горючих-связующих до величин, превышающих 70 кг/см2, для полисульфидов. Полиуретаны и полибутадиены имеют модули упругости 20—40 кг/см2. Изменяя условия отверждения, можно получить широкий интервал значений модуля упругости в этих пределах. Типичные значения предела текучести полиуретанов и полибутадиенов заключены в интервале 5—7 /сг/сж2, относи тельные удлинения составляют 25—75%.
7.6. ИСПЫТАНИЯ НА ЧИСТЫЙ СДВИГ
Другим видом нагружения, характеризующим механические свойства материала, является сдвиг. Напряжение сдвига т опре деляется, как и в случае растяжения, отношением поперечной силы к площади, к которой она приложена. Относительная де формация сдвига у определяется как смещение одного сечения относительно другого, отнесенное к расстоянию между ними. Для сдвига существует соотношение, подобное закону Гука.
т ^ О т, |
(7.6) |
где G — модуль сдвига, или модуль жесткости. Диаграммы напряжение — деформация для случая сдвига строятся анало гичным способом, как и в случае испытаний на растяжение.
7.7. ИСПЫТАНИЯ НА ВСЕСТОРОННЕЕ СЖАТИЕ
Третий вид нагружения, всестороннее сжатие, характери зуется относительным изменением объема AV/Vo под действием гидростатического давления р
Р = К hVIVQ, |
(7.7) |
где константа пропорциональности в этом случае называется модулем всестороннего сжатия.
Все другие типы нагружений: сжатие, кручение, изгиб, на гружения силой тяжести и др. являются комбинациями рассмот ренных трех основных типов нагружения.
7.8. КОЭФФИЦИЕНТ ПУАССОНА
Рассмотренные типы нагружения являются одноосными. Для учета поперечных деформаций в случае двухосных нагру жений закон Гука должен быть преобразован к виду
где v — коэффициент Пуассона, определяемый как отношение относительной поперечной деформации ег к относительной про дольной деформации ei. Если деформация тела происходит с изменением объема, то коэффициент Пуассона и относитель ная продольная деформации связаны между собой следующим соотношением:
v |
(7.9) |
Для материалов, которые в процессе деформации остаются несжимаемыми, т. е. V /V o=l, выражение (7.9) принимает вид
v |
(7.10) |
ei |
(1 |
Для большинства материалов значения коэффициента Пуас сона заключены между 0,2 и верхним его пределом 0,5. Для каучуков и жидкостей справедливо выражение (7.9). Чем жестче материал, тем меньше величина v. Три упомянутых модуля связаны между собой с помощью коэффициента Пуассона следующими уравнениями:
Е = |
20(1 + v ), |
(7.11) |
Е = |
3/С(1 — 2v). |
(7.12) |
7.9. ВЯЗКОУПРУГИЕ СВОЙСТВА
Приведенные выше соотношения применимы только к упру гим материалам, механическим эквивалентом которых является пружина. Полимерные материалы относятся к вязкоупругим, так как, помимо упругих свойств, им присущи некоторые свой ства жидкостей. Соотношения между напряжением и деформа цией для жидкостей остаются линейными, но константа пропор циональности является функцией времени, т. е. она зависит от
скорости деформации системы. Для случая ньютоновских жид костей, находящихся под действием напряжения сдвига, моду лем сдвига является коэффициент вязкости
^ = |
(7ЛЗ) |
Механический эквивалент вязкоупругого материала — комбина ция пружин и демпферов Некоторые наиболее распростра ненные модели Максвелла, Фойхта и модель из четырех эле ментов приведены на фиг. 7.3. Модель Максвелла образована
пружиной |
и демпфером, расположенными |
последовательно, |
а модель |
Фойхта — пружиной и демпфером, |
расположенными |
параллельно. Модель из четырех элементов по существу пред ставляет собой модель Фойхта, расположенную между пружи ной и демпфером, образующими модель Максвелла.
Математически характеристики материала, свойства кото рого зависят от скорости деформации, могут быть рассмотрены с помощью линейного вязкоупругого анализа. Этот анализ осно ван на применении линейных дифференциальных операторов
*> Под демпфером понимается цилиндр с вязкой жидкостью, в котором перемещается поршень. П рим . ред.
к выражению, связывающему между собой зависящие от времени напряжение a (t) и относительную деформацию е (t).
|
|
|
(7.14) |
Оператор Р записывается в виде |
|
|
|
Г> |
п |
|
|
V |
. • |
(7.15) |
|
р — |
/ = о |
||
|
UL |
|
|
Оператор Q записывается в виде |
|
||
|
т |
|
(7.16) |
|
; = о |
иъ |
|
|
|
||
Равенство т и п необязательно. |
|
описывающее |
|
Используя эти операторы, получим уравнение, |
деформацию стержня из материала с линейной вязкоупругостью, к которому приложено напряжение а (/)
|
а1‘ |
1 п |
д" ~ Ха |
1 |
|
' J° |
|
|
|
д(П ' |
" -1 d f ~ l |
|
|
|
|||
= |
h |
д'п* |
1 и |
<Э'л~ 1е |
, |
|
(7.17) |
|
|
т dtm |
"Г” ° т - 1 fam —1 |
' |
•~°’ |
||||
|
|
|||||||
где его и е0 — соответственно |
постоянные величины напряжения |
|||||||
и деформации. |
В |
такой |
форме это |
уравнение фактически ре |
шить невозможно. Для упрощения решения и определения вяз коупругих характеристик используются результаты двух основ ных экспериментов: испытания материала на одноосную ползучесть (напряжение постоянно) и на релаксацию напряже ния (деформация постоянна). При проведении испытания на ползучесть к образцу прикладывается одноосное напряжение растяжения, которое поддерживается постоянным, и регистри руется изменение относительной деформации по времени е (t) При проведении испытания на релаксацию напряжения образец деформируется до заданной величины деформации, которая поддерживается постоянной, и в течение некоторого периода времени измеряется напряжение, при котором поддерживается заданная деформация. Максимальное напряжение наблюдается в момент достижения заданной деформации, а затем умень шается. Применяя к уравнению (7.17) граничное условие посто янства напряжения, получаем все производные напряжения по времени равными нулю. Подобным образом при испытании на
релаксацию напряжения все производные деформации по вре мени становятся равными нулю. Таким образом, применение этих экспериментальных методов в значительной мере упрощает дифференциальное уравнение и анализ вязкоупругих характе ристик.
Когда получены результаты одного из этих двух опытов, составляют уравнения движения для механической системы из пружин и демпферов, наилучшим образом воспроизводящей зави симость между напряжением и деформацией рассматриваемого материала. Следующим шагом является сравнение полученных результатов с экспериментальными данными. Если совпадение удовлетворительное, то уравнение движения используемой мо дели может быть применено для анализа напряжений заряда твердого ракетного топлива при различных случаях его нагру жения. Если совпадение неудовлетворительное, то изменяется взаимоположение и количество пружин и демпферов и весь процесс повторяется.
Приведенное аналитическое рассмотрение значительно упро щено. Математические методы, применяемые для характери стики вязкоупругих материалов, могут быть очень сложными, и их рассмотрение выходит за рамки данной книги. Для более подробного ознакомления с этим предметом рекомендуем чита телю обратиться к некоторым опубликованным работам.
7.10. ПЕРЕХОД В СТЕКЛООБРАЗНОЕ СОСТОЯНИЕ
Вязкоупругие каучуки имеют температуру стеклования Tgy ниже которой материал теряет вязкие свойства и из мягкого, податливого становится хрупким. При этой температуре проис ходит заметное изменение таких физических свойств, как удель ный объем, прочность на разрыв или показатель преломления. С изменением молекулярного веса температура стеклования изменяется до некоторого предела, а затем сохраняется постоян ной. Можно построить фазовую диаграмму типа изображенной на фиг. 7.4. Ниже температуры стеклования материал является кристаллическим или частично кристаллическим твердым телом; он жесткий и хрупкий. При температуре стеклования материал жесткий, наподобие двухосновных твердых ракетных топлив, для которых комнатная температура является температурой стекло вания. Выше температуры стеклования материалы с достаточно большим молекулярным весом обнаруживают идеальные упру гие свойства. При увеличении температуры или уменьшении молекулярного веса наблюдается вязкое течение и упругого вос становления практически не происходит. Большой практический интерес представляют полимеры с малыми отклонениями
молекулярного веса, так как они обладают четко выраженными свойствами.
На свойства полимера оказывает заметное влияние легкость вращения сегментов цепи. Наличие групп, ограничивающих вращение или изменение конфигурации, приводит к увеличению температур стеклования и плавления и делает полимер более жестким. Примерами таких групп могут служить ароматические кольца, влияние которых проявляется в увеличении жесткости
Фиг . 7.4. Фазовая диаграмма полимера.
и прочности на разрыв и уменьшении упругости. Группы, при дающие полимерам гибкость вследствие легкости их вращения, обусловливают низкие температуры плавления и стеклования и высокие степени податливости и упругости. Наилучшими приме рами групп этого типа могут служить простые эфиры.
Введение неполярных боковых цепей в полярную молекулу приводит к уменьшению вандерваальсовых сил и поэтому вызы вает уменьшение температур стеклования и плавления. Проис ходит уменьшение прочности на разрыв и увеличение удлинения при разрыве. Частично это может быть обусловлено уменьше нием кристалличности, особенно если образование боковых це пей происходит беспорядочно.
Принцип температурно-временной суперпозиции можно про демонстрировать с помощью кривых релаксации модуля или
кривых ползучести. Возможно количественное определение тем пературной зависимости релаксации модуля (или податливости при ползучести). Если рассматриваемый материал имеет мо дуль G в момент времени /0 при температуре Т0, то он будет иметь тот же модуль при другой температуре Т в другой мо мент времени i, которые удовлетворяют соотношению
t0 = t |
(7.18) |
Коэффициент вязкости г] изменяется в гораздо большей степени, чем плотность р или температура. Поэтому уравнение (7.18) упрощается
to |
(7.19) |
Теперь можно заменить lg/o на lg(^/r]), чтобы получить един ственную кривую релаксации модуля, объединяющую резуль таты испытаний, проведенных при различных температурах. Необходимо отметить, что материалы, имеющие равновесный модуль, не будут подчиняться этой зависимости на участке кри вой G (/), характеризующем равновесный модуль, из-за отсут ствия в этой области вязких эффектов. Отношение коэффициен тов вязкости при температуре эксперимента называется коэффи циентом сдвига Вильямса—Ланделя—Ферри для температурно временной суперпозиции
(7.20)
Уравнение Вильямса—Ланделя—Ферри [4] записывается в виде
~ С + Г - Г о > |
(7-21) |
где ci =17,44; сг=51,6; To= Tg. Уравнением (7.21) можно поль зоваться для определения ат только в случае, когда Т превы шает температуру стеклования менее чем на 100° С.
|
|
|
|
ЛИТЕРАТУРА |
|
|
|
|
|
||
1. |
C a r s w e l l |
Т. |
S., M a s o n Н. К., Special Technical |
Publication |
59, Phila |
||||||
2. |
delphia, American Society for Testing Materials, 1944. |
121 (1944). |
|
||||||||
C a r s w e l l ! |
S . , M a s o n H . |
K., |
M odern P la stic s , 21, |
Clarendon |
|||||||
3. T г e 1о a r L. R. G., |
The Physics |
of Rubber |
Elasticity, |
Oxford, |
|||||||
|
Press, 1958; |
имеется |
русский |
перевод Т р е л о а р |
Л., |
Физика |
упругости |
||||
4. |
каучука, ИЛ, М., 1953. |
R. |
F., F e r r y |
J. Р., |
/. |
Am . Chetn. S o c ., 77, |
|||||
W i l l i a m s |
М. |
L., L a n d e l |
|||||||||
|
3701 (1955). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
12 З а к а з J\ » 819