- •М. М. Астахов
- •КОНСПЕКТ ЛЕКЦИЙ
- •МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА
- •§2. Термодинамическая система и ее параметры
- •§ 3. Газовые законы
- •§4. Молекулярно-кинетическая теория идеального газа
- •§5. Первый закон термодинамики
- •Закон Дюлонга — Пти
- •Молярная теплоемкость твердых тел, начиная с определенной температуры, не зависит от температуры тела и равна трем газовым постоянным:
- •§6. Тепловые машины
- •§7. Поверхностное натяжение жидкости
- •§8. Капиллярные явления
- •§9. Фазовые превращения тел
- •§10. Тепловое расширение твердых и жидких тел
происходящем до достижения теплового равновесия, количество теплоты, отданное одними телами, равно количеству теплоты, полученному другими телами системы:
n |
|
∑Qi = 0, |
(5.24) |
i=1
где n — количество тел системы, Qi — количество теплоты, полученное (Qi > 0) или отданное (Qi < 0) i-м телом системы.
При отсутствии фазовых превращений
Qi = cimi(Tк −Tнi), |
(5.25) |
где Tк — равновесная (конечная) температура системы; ci, mi, Tнi,
— удельная теплоемкость, масса и начальная температура i-го тела соответственно.
Если в i-м теле системы происходили фазовые превращения, то Qi является теплотой фазовых переходов (см. §9), которая может быть как положительной, так и отрицательной.
§6. Тепловые машины
Тепловая машина — устройство, предназначенное для совершения положительной работы над внешними силами за счет полученного от источника энергии некоторого количества теплоты (на практике, чаще всего при сгорании топлива).
Циклический (круговой) процесс (цикл) — процесс, при кото-
ром термодинамическая система возвращается в исходное состояние.
Циклическая тепловая машина — тепловая машина, которая после совершения ряда процессов возвращается в первоначальное (исходное) состояние.
Тепловая машина состоит из трех основных частей: нагревателя с температурой Tн, рабочего тела (в большинстве случаев газа или пара), температура которого Tрт меньше Tн, и холодильника с температурой Tх меньше Tрт. Рабочее тело, например газ, при получении от нагревателя некоторого количества теплоты Qн расширяется и совершает работу Aг расш > 0. При сжатии газ передает коли-
18
чество теплоты Qх (Qх < 0) холодильнику, при этом работа газа от- |
|||||||
рицательна (Aг сж < 0). |
|
p |
|
|
|
||
Давление газа |
при сжатии |
|
|
|
|||
p1 |
|
|
|
||||
ниже, чем при расширении, что |
|
|
|
||||
обеспечивает полезную Aп рабо- |
|
|
|
|
|||
ту тепловой машины за цикл. |
|
|
а |
|
|||
Работа газа численно равна |
|
|
A |
|
|||
площади фигуры, ограниченной |
|
|
|
||||
|
б |
|
|
||||
графиками |
зависимостей |
p(V) |
p2 |
|
|
||
при расширении (кривая а) и |
|
|
|
||||
сжатии (кривая б) газа, показан- |
О |
V |
V |
V |
|||
ных на рисунке 6.1. |
|
|
|
1 |
2 |
|
|
Коэффициент |
полезного |
|
|
Рис.6.1 |
|
||
действия тепловой машины η — величина, равная отношению по- |
|||||||
лезной работы Aп тепловой машины к количеству теплоты, полу- |
|||||||
ченному рабочим телом от нагревателя за цикл: |
|
|
η= |
Aп |
= 1 − |
|
|
Qх |
|
|
. |
(6.1) |
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
||||
|
Qн |
|
|
Qн |
|
Обратимый процесс — термодинамический процесс, после которого система может вернуться в начальное состояние через все промежуточные состояния первоначального перехода без остаточных изменений в системе и окружающей среде. Обратимым может быть только равновесный процесс.
Неравновесные процессы являются необратимыми. Все реальные процессы протекают не бесконечно медленно; они сопровождаются трением и теплообменом при конечной разности температур системы и внешней среды, поэтому они в той или иной степени являются необратимыми.
Обратимые тепловые машины — тепловые машины, рабо-
тающие по циклу, состоящему из обратимых процессов.
КПД всех обратимых тепловых машин, работающих с одними и теми же нагревателем и холодильником, одинаковы.
Идеальная тепловая машина (машина Карно) — обратимая тепловая машина, работающая по циклу Карно.
Цикл Карно состоит из двух изотерм (кривые a, c) и двух адиа-
19
бат (кривые b, d) идеального газа (рис. 6.2). При работе тепловой машины он совершается по часовой стрелке.
p Для цикла Карно выполняется равенство:
|
|
|
|
|
|
Qх |
|
= |
Tx |
. |
|
(6.2) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
a |
|
Qн |
|
|
|
|||||
|
d |
|
|
|
|
Tн |
|
||||||
|
A |
|
|
КПД идеальной тепловой машины |
|||||||||
|
|
b |
|||||||||||
|
|
c |
|
|
|
|
|
Tx |
|
|
|||
|
|
|
|
η |
= 1 − |
. |
(6.3) |
||||||
|
|
|
|
|
|
||||||||
О |
|
|
V |
ид тм |
|
|
|
Tн |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
КПД необратимой тепловой машины не может превышать КПД обратимой тепловой машины, работающей с такими же нагревателем и холодильником.
Второй закон термодинамики
Первая формулировка (Клаузиуса): невозможен процесс, един-
ственным результатом которого является переход некоторого количества теплоты от тела с меньшей температурой к телу с большей температурой.
Вторая формулировка (Томсона): невозможен периодический
процесс, единственным результатом которого является превращение некоторого количества теплоты, полученного от нагревателя, в равную этому количеству теплоты работу.
Обе формулировки закона эквивалентны друг другу. Холодильная машина — устройство, предназначенное для от-
вода теплоты из холодильника приемнику за счет положительной работы внешних сил.
Холодильная машина состоит из холодильной камеры, температура которой Tх, рабочего тела, температура которого Tрт > Tх, и приемника теплоты (например, окружающей среды), температура
которого Tпр < Tрт.
Холодильная машина работает по циклу (например, по циклу представленному на рис 6.1), происходящему против часовой стрелки (расширение газа по кривой b и сжатие по кривой а).
Рабочее тело, например газ, расширяется, получая от холо-
20
дильника некоторое количества теплоты Qх (Qх > 0). При сжатии (под большими давлением и температурой) газ передает количество теплоты Qпр приемнику, при этом внешний источник энергии совершает положительную работу над рабочим телом Аист.
Холодильный коэффициент (эффективность) — величина,
равная отношению количества теплоты, отведенной от холодильника, к работе, совершенной внешним источником за цикл:
ηх = |
Qх |
= |
Qх |
. |
(6.4) |
|
|
||||
|
Aист |
Qпр − Qх |
|
Если цикл, по которому работает холодильная машина, обратим (например, цикл Карно), то
ηобр x = |
Tх |
. |
(6.5) |
|
Tпр − Tх |
||||
|
|
|
§7. Поверхностное натяжение жидкости
Поверхностное натяжение жидкости — свойство, заклю-
чающееся в стремлении жидкости к сокращению своей поверхности до минимума.
Сила поверхностного натяжения — сила, действующая по ка-
сательной к поверхности жидкости, перпендикулярно линии, ограничивающей эту поверхность.
Коэффициент поверхностного натяжения — величина, рав-
ная отношению модуля силы поверхностного натяжения Fп к длине части контура L, на которую она действует:
σ = |
Fп |
. |
(7.1) |
|
|||
|
L |
|
Единица коэффициента поверхностного натяжения — нью-
тон на метр: [σ] = Н/м.
Поверхностная энергия Uп — избыточная потенциальная энергия молекул поверхностного слоя жидкости по сравнению с их потенциальной энергией во внутренних областях жидкости.
21
Коэффициент поверхностного натяжения σ равен отноше-
нию поверхностной энергии Uп участка поверхности жидкости к
площади S этого участка: |
|
||
σ = |
Uп |
. |
(7.2) |
|
|||
|
S |
|
|
Работа по увеличению поверхности жидкости |
|
||
Aп = σΔS, |
(7.3) |
где S — приращение площади поверхности жидкости. Коэффициент поверхностного натяжения жидкости зависит от
примесей и температуры жидкости. Он уменьшается до нуля при увеличении температуры жидкости до критической (см. §9).
Поверхностно-активные вещества — вещества, уменьшаю-
щие коэффициент поверхностного натяжения жидкости при растворении в ней.
Давление под изогнутой поверхностью жидкости pп — дав-
ление, дополнительное к давлению в жидкости с плоской поверхностью:
p п = p ж − p ср , |
(7.4) |
где рж – давление в жидкости, рср – давление среды, в которой находится жидкость.
Формула Лапласа: давление под изогнутой поверхностью жидкости прямо пропорционально средней кривизне поверхности и коэффициенту поверхностного натяжения:
p п = 2H σ, |
(7.5) |
где σ — коэффициент поверхностного натяжения жидкости; H — средняя кривизна поверхности:
H = |
1 |
|
1 |
+ |
1 |
|
, |
(7.6) |
|
|
|
||||||||
2 |
|
R2 |
|||||||
|
|
R1 |
|
|
|
где R1 и R2 — радиусы кривизны любых двух взаимно перпендикулярных нормальных сечений поверхности (для выпуклой R > 0, для
22