Учебное пособие 800622
.pdfничивающих пластин, отнесенная к единице свободного объема, составит:
А |
|
2 |
|
|
322 м2/м3. |
|
|
|
|||
1 |
0, 00620 |
|
|
||
|
|
|
|||
Поверхность ребер |
в |
рассматриваемом элементе |
|||
(рис. 1.58): |
|
|
|
|
|
436 2 0, 00635 0, 00015 1 5, 4 м2. |
|||||
Поверхность ребер, отнесенная к единице свободного |
|||||
объема, соответственно равна: |
|
|
|
||
А |
|
5, 4 |
|
|
870 м2/м3. |
|
|
|
|
||
2 |
0, 00620 |
|
|||
|
|
Полная поверхность на единицу свободного объема
А' А1 А2 1192 м2/м3,
что практически совпадает с 1200 м2/м3 (табл. 1.2). По уравнению (1.18) эквивалентный диаметр
Dэ |
|
|
4 |
|
4 |
0, 0033 |
м, |
||
|
|
|
|
||||||
А1 |
А2 |
1192 |
|||||||
|
|
|
|
|
что близко к значению, приведенному в табл. 1.2. Аппроксимируя кривую, описывающую данные о тепло-
отдаче для поверхности 4,8-43,6 (рис. 1.28), прямой, как это сделано на рис. 1.59, и составляя уравнение этой прямой, получим:
St 0,162 Re 0,362 Pr 23 ,
80
т.е. в соответствии с рассматриваемым методом расчета находим:
А 0,162 и а 0,362.
Поступая аналогично в отношении кривой, выражающей зависимость от Re (рис. 1.59), находим:
0,896 Re 0.375 ,
т.е. В = 0,896 и b = 0,375.
Для определения значения интегралов в уравнениях (1.28) и (1.29), которые используются при определении поперечного сечения и длины теплообменника, необходимо располагать значениями разности температур потока и стенки t при ряде температур потока, удельной теплоемкости и ком-
плексов (J)T и (F)T.
Весь дальнейший расчет проводится для одного потока низкого давления, так как критической является величина поверхности теплоотдачи именно на стороне низкого давления: по отмеченным выше соображениям поверхность теплоотдачи одинакова для каждого из потоков, и ее с избытком хватит на стороне потока сжатого водорода.
Пользуясь диаграммой состояния (T – S) для водорода, на основании теплового баланса находим температуру водорода низкого давления (1,5 ата) на выходе из теплообменника, равной 147 К. Таким образом, разность температур на холодном конце теплообменника составляет tx = 1 К, а на теплом конце – tT = 3 К. Составляя тепловой баланс по отдельным участкам теплообменника, можно определить t' для ряда значений температуры в пределах ее изменения по длине теплообменника.
81
Рис. 1.59. Аппроксимация зависимостей, выражающих теплоотдачу и потерю напора в пластинчато-ребристом теплообменнике [4]
Принимая во внимание сравнительно небольшое различие в давлениях потоков водорода, будем считать, что установленные таким образом значения t' делятся поровну между обеими сторонами поверхности, т. е. разность температур между потоком и поверхностью составляет половину разности температур двух потоков в данном сечении теплообменника, тогда
t 2t' .
Найденные таким способом значения t при различных температурах, существующих в рассматриваемом теплообменнике, приведены в табл. 1.6. Там же помещены значения теплоемкости и вязкости [7-9] водорода, а также значения комплексов (J)T и (F)T, вычисленные по уравнениям (1.23) и (1.25). Наконец, в табл. 1.6 приведены значения подынтегральных функций, фигурирующих в уравнениях (1.28) и
(1.29).
82
При вычислении (J)T уравнению (1.23) использовалось среднее значение Рг=0,73, соответствующее температуре ~100 К; зависимость Рг от температуры в рассматриваемой области выражена слабо. Подставляя в уравнение (1.23) значения А =0,162 и Рг2/3 = 0,81, получаем выражение:
(J) |
= 0,2с μа, |
(1.31а) |
T |
|
|
которое и использовалось при определении значений, приведенных в табл. 1.6.
Подставляя в уравнение (1.25) значения В = 0,896 и g=9,81 м/сек2, найдем:
(F)T = 0,1825μb /γ. |
(1.31б) |
На рис. 1.60 по данным табл. 1.8 графически представлена зависимость комплексов с с /ΔtJ и с F/ΔtJ от температуры. Методом графического интегрирования найдены следующие значения интегралов:
T2 147 К
(c / tJ )dT 69 660;
T1 49 К
T2 147 К
(c F / tJ )dT 259,2.
T1 49 К
По условию потеря напора потоком водорода низкого давления не должна превышать 400 кг/м2; учитывая, что запас поверхности составит 20 %, необходимо производить расчет на потерю напора, равную р = 400/1,2 = 333 кг/м2.
Свободное поперечное сечение теплообменника, отнесенное к единице весового расхода газа, определяем по уравнению (1.28):
83
S 2 0,362 0,375 (0,0033) (1 0,375 0,362) 259,2;
(322 870 0,95)333
эффективность (к. п. д.) оребрения принимаем ηр=0,95 с последующей проверкой.
Рис. 1.60. Графическое интегрирование [4]
84
85
Таблица 1.8
|
|
|
|
|
|
|
J( |
F( |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
) |
) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
T |
T |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
49 |
0,5 |
2,5 |
2,21 |
0,00900 |
0,00759 |
0,768 |
0,00450 |
0,00180 |
1 110 |
2,00 |
60 |
0,4 |
2,6 |
2,65 |
0,00955 |
0,00804 |
0,666 |
0,00496 |
0,00220 |
1 310 |
2,88 |
70 |
0,4 |
2,6 |
3,04 |
0,01000 |
0,00850 |
0,555 |
0,00520 |
0,00280 |
1 250 |
3,50 |
80 |
0,5 |
2,6 |
3,43 |
0,01050 |
0,00891 |
0,454 |
0,00546 |
0,00358 |
951 |
3,41 |
90 |
0,7 |
2,7 |
3,73 |
0,01085 |
0,00915 |
0,416 |
0,00586 |
0,00401 |
659 |
2,64 |
100 |
0,8 |
2,7 |
4,12 |
0,01122 |
0,00955 |
0,370 |
0,00606 |
0,00471 |
555 |
2,62 |
110 |
1,0 |
2,8 |
4,31 |
0,01142 |
0,00965 |
0,333 |
0,00640 |
0,00529 |
437 |
2,31 |
120 |
1,2 |
2,9 |
4,61 |
0,01175 |
0,01000 |
0,308 |
0,00681 |
0,00591 |
355 |
2.10 |
130 |
1,3 |
2,9 |
4,81 |
0,01190 |
0,01020 |
0,278 |
0,00590 |
0,00670 |
323 |
2,16 |
140 |
1,4 |
3,0 |
5,10 |
0,01217 |
0,01047 |
0,250 |
0,00730 |
0,00764 |
293 |
2,24 |
147 |
1,5 |
3,2 |
5,30 |
0,01230 |
0,01052 |
0,238 |
0,00788 |
0,00808 |
270 |
2,19 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Решая уравнение, получим:
S1,987 347333 259,21148 0,235,
откуда
S = 0,484 м2∙сек/кг.
Вычислим значения критерия Re для двух предельных значений температуры. При Т1 = 49 К
|
D |
|
|
0,0033 |
106 |
||
Re1 |
э |
|
|
|
|
|
3080. |
S 49 К |
|
0,484 |
2,21 |
|
|||
|
|
|
|
|
|||
При Т2 = 147 К |
|
|
|
|
|
|
|
|
D |
|
|
0, 0033 106 |
|||
Re1 |
э |
|
|
|
|
|
1290. |
S 147 К |
|
0, 484 |
5,30 |
|
|||
|
|
|
|
|
Из рис. 1.59 следует, что составленные выше уравнения, выражающие зависимость St и ζ от Re применимы в области, ограниченной предельными значениями Re1 = 3080 и Re2= 1290. Проверим обоснованность сделанного предположения о величине к. п. д. оребрения, которая была принята ηр=0,95. С этой целью вычислим величину коэффициента теплоотдачи.
По уравнению (1.22)
α = (0,484)(0,362-1)∙(0,0033)-0,362∙0,00619,
где (JТ)ср =0,00619 среднее значение комплекса в интервале температурыот 49 до 147 К (табл. 1.8).
86
Производя вычисления, находим
α=0,0781ккал/м2∙сек∙град или α=3600∙0,0781=281 ккал/м2 ∙ч∙град.
Предполагая, что насадка между ограничивающими пластинами изготовлена из алюминия, теплопроводность которого составляет λм=145 ккал/м∙ч∙град, вычислим безразмерный комплекс (см. ч. 1):
h |
|
a |
|
0.00635 |
|
281 |
0,51. |
|
y |
2 |
145(0,00015 / 2) |
||||||
|
|
|
||||||
|
|
b |
|
|
|
|
|
|
Здесь h |
|
0,00635 |
высота ребра, равная половине рас- |
|||||
2 |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
стояния между ограничивающими пластинами, м;
yb 0,00015 половина толщины ребра, м.
2
По графику на рис. 1.1, ч. 1 для прямых ребер равномерной толщины находим ηр=0,95, что и было предположено ранее.
Длина теплообменника определяется по уравнению
(1.29):
|
0,0033 |
0,362 |
|
1 |
|
|
|
|
L |
|
|
|
|
69660 |
10 |
м, |
|
0,484 |
322 870 0,95 |
|||||||
|
|
|
|
|
|
а с запасом в 20 % длина составит 1,2 ∙ 10= 12 м.
При определении полного поперечного сечения теплообменника следует учесть объем, заполненный металлом. Это можно сделать, умножив S на поправочный коэффициент
(рис. 1.58):
|
0, 00635 0, 00080 |
|
|
0, 00299 |
|
1, 26. |
||
|
0, 00635 0, 00015 |
|
|
0, 00214 |
|
|||
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|||
|
87 |
|
|
|
|
|
|
Тогда полное поперечное сечение теплообменника
Аф 1,26 2 0,484 10373600 0,352 м2
(коэффициент 2 учитывает существование двух идентичных систем каналов для прямого и обратного потоков водорода).
Если считать, что максимальная длина одного теплообменника по технологическим соображениям (см. выше) не превышает 2,8 м, то очевидно, что в данном случае необходимо включить последовательно четыре типовые секции.
Так же рассматриваются вопросы техникоэкономической целесообразности применения пластинчаторебристых теплообменников в специфических условиях низкотемпературных установок, выбора оптимальных размеров теплообменника, при которых стоимость их эксплуатации оказывается минимальной, а также влияние температурного уровня и физических свойств газов на основные параметры теплообменника.
Экономичность процесса теплообмена в низкотемпературных установках определяется тремя основными факторами:
1)затратой мощности на компенсацию холодопотерь в окружающую среду и вследствие недорекуперации на теплом конце теплообменника, а также на охлаждение потока;
2)затратой мощности на преодоление сопротивления теплообменников газовому потоку;
3)стоимостью теплообменников.
Увеличение недорекуперации приводит к возрастанию затрат мощности на ее компенсацию, но так как при этом уменьшается длина теплообменника, а тем самым и его сопротивление, то сокращается расход мощности, затрачиваемый на преодоление сопротивления. Таким образом, очевидно, что существует оптимальное соотношение между величиной недорекуперации и потерей напора, при котором стоимость эксплуатации теплообменника оказывается минимальной.
88
Анализ приходит к заключению, что наибольшее влияние оказывает величина недорекуперации: отступление от оптимального ее значения в сторону уменьшения приводит к резкому увеличению стоимости эксплуатации теплообменника; отступления от оптимального значения потери напора проявляются значительно меньше. В любой температурной области, при любых давлениях или физических свойствах газа минимальной стоимости эксплуатации пластинчаторебристого теплообменника М соответствует вполне определенное соотношение затрат на компенсацию холодопотерь, преодоление сопротивления газовому потоку и капитальных затрат, которое выражается следующим образом:
(3 b):(1 a):(2 + a b), |
(1.32) |
где а и b абсолютные значения показателя степени при Re в уравнениях (1.19) и (1.20), описывающих теплоотдачу и потерю напора.
Для обычно встречающихся значений а и b это отношение приближенно приводится к виду: 3:1:2.
Отсюда следует, что половина полной минимальной стоимости эксплуатации М пластинчатого теплообменника приходится на долю затрат, связанных с компенсацией холодопотерь и охлаждением газового потока; капитальные затраты составляют около 1/3 стоимости эксплуатации, а 2/3 соответственно приходятся на долю энергетических затрат. Поэтому величина М пропорциональна стоимости электроэнергии в степени 2/3 и капитальным затратам в степени 1/3. Указанные соотношения не изменяются заметным образом и в том случае, когда учитываются дополнительные потери напора в установке и затраты на тепловую изоляцию.
Минимальная полная стоимость эксплуатации теплообменника М очень чувствительна к низшей абсолютной температуре Т1 и изменяется пропорционально (Т0 Т1) / Т10,5, где Т0и Т1 температура на теплом и холодном концах теплообменника соответственно; в то же время М довольно
89