Учебное пособие 800622
.pdfрации), то обычно теплообменники выполняются либо противоточными, либо перекрестноточными многоходовыми.
Как известно, эквивалентный диаметр Dэ связан с гидравлическим радиусом rГ соотношением
Dэ 4rГ .
Для пластинчатого теплообменника величина rГ опреде-
ляется по уравнению (1.1).
Если относить в уравнении 1.1) полную поверхность теплопередачи на стороне одного из потоков к единице свободного объема на той же стороне пластинчатого теплооб-
менника, то в этом случае L Ac |
1, и |
|
|
|
|||||
D 4r |
|
|
4 |
|
|
4 |
, |
(1.18) |
|
А' |
|
A |
|||||||
э |
Г |
|
|
A |
|
|
|||
|
|
|
|
|
1 |
2 |
|
|
где A' – величина полной теплообменной поверхности на
стороне одного из потоков, отнесенная к единице свободного объема, м2/м3;
A1 – поверхность ограничивающих пластин, м2/м3; A2 – поверхность насадки, м2/м3.
Данные о теплоотдаче для пластинчато-ребристых теплообменников (табл. 1.2) представлены графически на рис. 1.22 – 1.35 в форме зависимости (1.9), а данные о сопротивлении – на тех же графиках в форме зависимости (1.11). В большинстве случаев эти зависимости в логарифмической анаморфозе можно аппроксимировать прямыми и описать уравнениями, имеющими вид степенных комплексов, а именно:
St c |
p |
G ARe a Pr 2 3 |
(1.19) |
|
|
|
70
и |
|
|
|
|
|
|
|
|
gDэ |
|
dp |
|
B Re b , |
(1.20) |
|
|
|
||||||
|
2G |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
dL T |
|
|
где g 9,81м/сек2– ускорение силы тяжести;– удельный вес газа, кг/м3;
G - весовая скорость, отнесенная к единице площади свободного поперечного сечения, кг/м2·сек;
dpdL T – потеря напора на единицу длины канала,
кг/м2/м.
В уравнениях (1.19) и (1.20) значения показателей степени a и b, как известно, зависят от режима течения (ламинарный или турбулентный поток, степень турбулентности), а коэффициенты пропорциональности А и В приблизительно постоянны в широком интервале значений критерия Re.
Уравнения (1.19) и (1.20) можно несколько преобразовать. Обозначим
S 1 G. |
(1.21) |
Величина S, обратная весовой скорости, может рассматриваться как удельное свободное поперечное сечение теплообменника, приходящееся на единицу весового расхода; Sимеет размерность м2·сек/кг.
Пользуясь величиной S, можно записать:
St cpG Scp ;
Re DэG DэS .
Подставляя значения St и Re в уравнение (1.21), полу-
чим:
71
S c |
p |
А D |
S a Pr 2 3 , |
(1.21а) |
|
Э |
|
|
Откуда
A csp Dэ S a Pr 2 3 A csp S Dэ a Pr 2 3 .
Сгруппируем в последнем уравнении все величины, характеризующие физические свойства потока ( cp , , Pr ), объединив их с коэффициентом пропорциональности А:
S a 1 Dэ a Acp a |
Pr2 3 S a 1 Dэ a J T , |
(1.22) |
где
J T Acp a Pr 23 .
Решим уравнение (1.20) относительно dpdL T :
dp |
|
2G2 |
B Re b |
|
2 |
B S Dэ |
b |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
gDэ |
gS |
2 |
Dэ |
|
|||||||
dL T |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
S b 2 Dэb 1 2B b |
g |
|
|
|
|
|
|
или
dp |
S b 2 D b 1 F , |
|||
|
|
|
||
|
э |
T |
||
dL T |
|
|
где
(1.23)
(1.24)
F |
|
2B b |
g . |
(1.25) |
T |
|
|
|
|
|
72 |
|
|
Комплекс F T , так же как и комплекс J T , объединяет
величины, характеризующие физические свойства потока. Зависимость физических свойств газа от температуры и
давления полностью учитывается комплексами F T и J T .
Оба эти комплекса не очень сильно зависят от температуры, а комплекс J T также слабо изменяется с давлением; напро-
тив, как это следует из уравнения (1.25), комплекс F T об-
ратно пропорционален давлению.
Установленные соотношения можно использовать для определения поперечного сечения и длины теплообменника.
Уравнение (1.25) преобразуем следующим образом:
|
dp |
|
dL |
S b 2 D b 1 F |
dL |
|
|||
|
dL dT |
|
э |
|
T dT |
|
|||
|
|
|
|
|
|||||
или |
|
|
|
|
|
|
|||
dp S b 2 D b 1 F |
dL |
dT . |
(1.25a) |
||||||
|
|||||||||
|
|
|
|
э |
T |
dT |
|
||
|
|
|
|
|
|
Количества тепла, которое передается через поверхность, соответствующую бесконечно малой длине теплообменника dLи единице свободного поперечного сечения, при изменении температуры потока на бесконечно малую величину dT,если разность температур потока и поверхности на этом участке равна t, а коэффициент теплоотдачи , составит:
|
Gcp dT A1 A2 p tdL, |
|
|||
откуда |
|
|
|
|
|
|
dL |
|
Gcp |
, |
(1.25б) |
|
|
|
|||
|
dT |
A1 A2 p t |
|||
|
|
|
73 |
|
|
где p - эффективность (к.п.д.) ребра, определяемая
уравнением (1.4, ч.1).
Подставляя (1.25б) в (1.25а), получим:
dp S b 2 D b 1 F |
|
Gcp |
|
dT , |
||
|
|
|
||||
|
э |
T A1 A2 p t |
|
|||
|
|
|
||||
а принимая во внимание соотношение (1.21), |
|
|||||
dp S b 2 D b 1 F |
|
|
cp |
dT. |
(1.25в) |
|
|
|
|
||||
э |
T S A1 |
A2 p t |
|
|
||
|
|
|
Подставим в последнее уравнение значение в соответствии с уравнением (1.22), произведем перегруппировку членов и выполним действия над одинаковыми основаниями S,
Dэ :
dp S b 2 D b 1 F |
|
|
|
cp dT |
|
|
||||||||
|
A2 p tS a 1 Dэ a J T |
|||||||||||||
|
|
|
э |
T S A1 |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
или |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
1 |
2 a b |
Dэ 1 b a |
|
cp F |
|
|
|
||||||
|
dp |
|
|
|
|
|
|
|
|
dT. |
(1.25г) |
|||
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
S |
|
A1 A2 p tJ |
T |
|
|
||||||||
На основании уравнения (1.24б) |
|
|
|
|
||||||||||
dL |
Gcp |
|
dT |
|
|
|
cp |
|
dT. |
(1.26) |
||||
A1 A2 p t |
S A1 |
A2 p t |
74
Подставляя сюда значение из уравнения (1.22), полу-
чим: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dL |
1 |
|
|
cp |
|
|
|
1 |
|
|
dT |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
S |
A1 |
A2 p t |
S a 1 Dэ a J T |
||||||||||||
|
1 |
a |
|
|
|
|
|
|
cp |
|
(1.27) |
||||
|
1 |
|
|
|
a |
|
|
||||||||
|
|
|
|
. |
|
|
|
Dэ |
|
|
|
|
dT. |
||
|
A1 A2 p |
|
|
||||||||||||
|
S |
|
|
|
|
tJ T |
|
|
Очевидно, что для определения требуемого поперечного сечения теплообменника S и его длины L необходимо проинтегрировать уравнения (1.25) и (1.27) в пределах изменения температуры потока, т.е. от T1 до T2 .
Соответственно получим:
S 2 a b |
Dэ 1 b a |
|
p |
||
|
и
L Dэ aS
1 |
T2 |
|
cp |
|
|
||
|
|
|
|
|
dT |
||
|
A1 A2 p |
|
|||||
|
T1 |
|
tJ T |
|
|||
1 |
T2 |
|
cp |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
dT. |
A1 A2 p |
|
|
|||||
T1 |
|
tJ T |
|
(1.28)
(1.29)
Значения интегралов в уравнениях (1.28) и (1.29) определяются графически как площади под соответствующими кривыми, выражающими подынтегральные функции, после чего можно вычислить поперечное сечение S и длину L теплообменника.
Интересно рассмотреть вопрос о влиянии расстояния между ребрами и ограничивающими пластинами на размеры теплообменника. Как известно, уменьшение расстояния между ребрами и ограничивающими пластинами приводит к уменьшению эквивалентного диаметра [уравнение (1.18)]. Для выявления интересующей нас зависимости произведем неко-
75
торые преобразования полученных выше уравнений, исключив из рассмотрения влияние физических свойств газа. Так, уравнение (1.24б) представим в виде:
|
|
|
|
|
dL |
1 |
|
|
|
|
1 |
|
dT. |
(1.30) |
|
|
|
|
|
|
|
T |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
St t |
A1 |
A2 p |
||||||||
Уравнение (1.20) преобразуем следующим образом: |
|||||||||||||||
dp |
|
2G2 |
B Re b |
2G2 |
|
|
2G2 |
( А1 А2 ). |
(1.30а) |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
gDэ |
gDэ |
4g |
||||||||||||
dL T |
|
|
|
|
|
|
|
|
Умножим левую часть уравнения (1.30а) на |
dL |
, |
а |
||
|
|
|
|||
|
|||||
|
dT |
|
|
правую – на значение этой производной в соответствии с уравнением (1.24б):
dp |
|
dL |
|
|
|
2G2 |
( А1 |
А2 ) |
|
Gcp |
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
gDэ |
A1 |
A2 p t |
||||||||||||||||||
dL T dT |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
St |
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
А А |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
2 |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
2S |
2 |
g |
A A |
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
t |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
T |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
2 p |
|
|
|||
или |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
St |
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
А А |
|
|
|
||||||||||
dp |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
2 |
dT. |
|
(1.31) |
|||||
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
t |
|
|
|
2S |
|
g |
|
|
|
|
A A |
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
T |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
2 p |
|
|
|
Последнее уравнение может быть использовано для определения поперечного сечения теплообменника. Эффективность (к.п.д.) ребер, которые обычно выполняются из металла с большой теплопроводностью (алюминия и т.п.) и характеризуются сравнительно небольшой высотой, близка к
76
100 %, т.е. p 1; отношение St для данного типа ореб-
рения практически не зависит от расстояния между ограничивающими листами и ребрами, т.е. в уравнении (1.31) отношение St const. Поэтому на основании уравнения (1.31)
поперечное сечение теплообменника не зависит от геометрии оребрения данного типа и определяется допустимой потерей напора и разностью температур.
Однако отношение зависит от типа оребрения
(гладкие, разрезные ребра и т.д.). Оно больше для тех поверхностей, которые характеризуются более высокими значениями St при одинаковых Re.
Из рассмотрения уравнений (1.29) и (1.30) можно сделать вывод, что длина, а следовательно, и объем теплообменника уменьшаются в большей мере, чем прямо пропорционально эквивалентному диаметру Dэ , если уменьшаются рас-
стояния между ограничивающими листами и ребрами. В области турбулентного режима течения показатель степени при Re составляет около a 0,3, а следовательно, объем теплооб-
менника уменьшается пропорционально уменьшению Dэ 1,3 ; в области ламинарного режима a 1, и объем теплообменника пропорционален Dэ 2 . Следует, однако, заметить, что в
пластинчатых теплообменниках низкотемпературных установок даже при близком расположении ребер режим течения обычно турбулентен. Стремление к уменьшению расстояния между ребрами и листами ограничивается следующими соображениями:
1.Технологическими возможностями сборки и пайки.
2.Увеличением объема металла.
3.Увеличением теплопроводности в продольном направлении через металл теплообменника и усложнением задачи равномерного распределения газа по мере возрастания отношения поперечного сечения теплообменника к его длине
вобласти низких значений критерия Рейнольдса.
77
Рассмотрен так же вопрос о возможности уменьшения объема пластинчатого теплообменника путем уменьшения его поперечного сечения по мере понижения температуры потоков: таким способом можно сохранить оптимальное соотношение между интенсивностью теплоотдачи и потерей напора. Выполненный авторами анализ показал, что даже в самых благоприятных условиях эффективность такого способа не оправдывается усложнением конструкции теплообменника.
Для иллюстрации исложенного метода расчета ниже приводится расчетный пример.
Пример 1.1. Рассчитать пластинчато-ребристый теплообменник с переключающимися каналами, предназначенный для охлаждения 1000 кг/ч водорода под давлением 6 ата с температуры 150 до 50 К обратным потоком водорода под давлением 1,5 ата, поступающим при температуре 49 К в количестве 1037 кг/ч. Допустимая потеря напора для водорода низкого давления p 400 кг/м2. Запас поверхности теплопе-
редачи должен составлять 20 %.
Решение. Теплообменник предназначен не только для охлаждения, но и для очистки сжатого водорода от сравнительно легко конденсирующихся примесей, которые выносятся обратным потоком водорода низкого давления при переключениях. Поэтому целесообразно применить поверхность с разрезными (жалюзными) ребрами (табл. 1.2), которые препятствуют проникновению твердых частиц загрязняющих примесей в низкотемпературную зону. Обе системы каналов (для водорода под давлением 6 и 1,5 ата) должны быть идентичными во избежание нежелательных колебаний режимных параметров при переключениях каналов.
Выберем в качестве рабочей поверхность типа 4,8-43,6, для которой в табл. 1.2 находим следующие данные:
-расстояние между ограничивающими пластинами h=6,35мм;
-число ребер на 100 мм ширины пакета 43,6;
-гидравлический диаметр Dэ 4rT 3, 08 мм;
78
-полная поверхность в единице объема, ограниченного пластинами, 1200 м2/м3;
-толщина ребер 0,15мм.
Данные характеризующие теплоотдачу и сопротивление поверхности 4,8-43,6 представлены в графической форме на рис. 1.28.
Определим некоторые дополнительные геометрические характеристики выбранной поверхности, которые потребуются в дальнейшем. Основные размеры канала, образованного двумя ограничивающими пластинами, показаны на рис. 1.58; толщину пластин принимаем равной 0,8 мм. Рассмотрим элемент теплообменника, образованный двумя ограничивающими пластинами размером 1×1 м2, между которыми помещена насадка (оребрение). Поверхность двух ограничивающих пластин, обращенная внутрь элемента и омываемая газом, равна: 2×1×1=2 м2.
Рис. 1.58. Поперечное сечение канала пластинчато-ребристого теплообменника [4]
Свободный объем между пластинами соответствует геометрическому объему параллелепипеда за вычетом той части металла ребер, которая прилагается к пластинам, т.е. 1×1×(0,00635-0,00015) = 0,00620 м3. Тогда поверхность огра-
79