-
Министерство образования и науки российской федерации
Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования
Московский государственный институт электроники и математики
(Технический университет)
Кафедра «Лазерные и микроволновые
информационные системы»
Определение кардинальных элементов
электронных линз
Методические указания
к лабораторной работе по курсу «Вакуумные и плазменные
приборы и устройства»
Москва 2011
Составитель д-р техн. наук, проф. В.П. Симонов
УДК 621.385.832.001.63; 658.512.001.56
Определение кардинальных элементов электронных линз: Метод. указания к лабораторной работе по курсу «Вакуумные и плазменные приборы и устройства» / Моск. гос. ин-т электроники и математики; Сост.: В.П. Симонов. М., 2011. 15 с.
Табл. 2. Илл. 9 Библиогр.: 3 назв.
Предназначены для использования в лабораторном практикуме курса «Вакуумные и плазменные приборы и устройства» по специальности 200300 «Электронные приборы и устройства». В указания включена лабораторная работа «Определение кардинальных элементов электронных линз». Содержат краткие теоретические сведения, необходимые для выполнения этой работы, а также описание порядка выполнения работы и требования к оформлению отчёта.
Для студентов IV курса групп ЭП и ЭПВ.
ISBN 978-5-94506-284-9
Определение кардинальных элементов электронных линз
Цель работы
Целью работы является изучение осесимметричных линз электростатического типа, применяемых в электронно-оптических системах электронно-лучевых приборов. На примере электронно-оптической системы, состоящей из двух коаксиальных цилиндров одинакового диаметра (иммерсионная линза) и задаваемых начальных и граничных условий с использованием «Метода ломаной линии», определяются кардинальные элементы линзы.
Основные теоретические положения
В электронной оптике электронной линзой называется приосевая область неоднородного осесимметричного электрического или магнитного поля. В инженерной практике электронной линзой часто называют систему электродов или катушек, обтекаемых током, создающих осесимметричные поля.
По аналогии со световой оптикой электронные линзы характеризуются положением четырёх кардинальных элементов линзы – двух главных фокусов (F1, F2) и двух главных плоскостей (h1, h2). Пространство слева от линзы называется пространством объектов (предметным пространством), справа от линзы – пространством изображений. Если со стороны пространства объектов на линзу падает параллельный пучок лучей, то в пространстве изображений эти лучи собираются в точке F2 – фокусе пространства изображений. Параллельные лучи, падающие на линзу со стороны пространства изображений, собираются в точке F1 – фокусе пространства объектов.
Пересечения главных плоскостей с оптической осью линзы дают положение главных точек (пространства предметов и пространства изображений – Н1 и Н2, соответственно).
Положения главных плоскостей можно определить, зная ход двух лучей: одного, идущего параллельно оси в пространстве объектов, другого – в пространстве изображений. Продолжая прямолинейные участки лучей, лежащие вне линзы, до их пересечения, получим в первом случае положение плоскости h2, во втором – положение плоскости h1. Расстояние от главных плоскостей (главных точек) до соответствующих фокусов называют фокусными расстояниями f1 = F1H1 и f2 = F2H2. Между фокусными расстояниями пространств объектов и изображений имеется простая связь: f1/f2 = n1/n2, где n1 и n2 – показатели преломления в пространствах объектов и изображений.
Задание четырёх кардинальных точек F1, F2, H1 и H2 электронной линзы достаточно для построения электронно-оптического изображения.
Простейшая аксиально-симметричная линза образуется диафрагмой с круглым отверстием, помещённой в электрическое поле.
На рис. 1 и 2 показаны схема подобной линзы и примерное распределение потенциала вдоль оси при различных соотношениях потенциала диафрагмы (U2) и потенциалов плоскостей, расположенных на значительном расстоянии слева (d1) и справа (d2) от неё (U1 и U3). Для наглядности сравнения движения электрона с движением шарика, катящегося по наклонной поверхности, отрицательные потенциалы отложены вверх.
Особенность подобной линзы заключается в том, что к диафрагме, по крайней мере, с одной стороны, примыкает электростатическое поле.
В результате изгиба эквипотенциальных поверхностей вблизи отверстия диафрагмы на электроны, движущиеся вдоль оси, действует радиальная сила, которая изменяет направления их движения. Радиальная составляющая напряжённости электрического поля Е может быть направлена либо к оси, либо от неё. В первом случае линза будет собирающей, во втором – рассеивающей.
Рис.
1. Рассеивающая
линза, образуемая диафрагмой с круглым
отверстием. (а)
– эквипотенциальные линии поля и
траектории заряженных частиц; (б),
(в)и (г)– графики изменения
потенциала вдоль осиz
Рис.
2. Собирающая
линза, образуемая диафрагмой с круглым
отверстием. (а)
– эквипотенциальные линии поля и
траектории заряженных частиц; (б)и (в)– графики изменения потенциала
вдоль осиz
симметричном электростатическом поле на малых расстояниях от оси симметрии и под малыми углами к ней (параксиальные траектории), можно получить приближённую формулу для фокусного расстояния подобной линзы:
. (1)
Здесь и - напряжённости поля слева и справа от диафрагмы на значительном удалении от отверстия. Как видно из (1), при Е2<Е1 линза, а при Е2>Е1 – собирающая. Рисунок 1,а соответствует рассеивающей линзе, а рис. 2,а – собирающей.
На рис.1,б и в приведены примеры распределения потенциала на оси z для рассеивающей линзы, на рис. 2,б и в – распределения потенциала в случае собирающей линзы.
В электронно-лучевых трубках диафрагмы являются обычно составной частью более сложных линз – иммерсионной и одиночной.
Рис.
3. Иммерсионные
линзы. (а)– линза, образованная двумя диафрагмами;
(б)– линза, образованная двумя
цилиндрами; (в) – примерное
распределение потенциала вдоль оси
иммерсионных линз
Рис.
4. Одиночные
линзы. (а)
– линза, образованная тремя диафрагмами;
(б)– линза, образованная диафрагмой
и двумя цилиндрами; (в)– примерное
распределение потенциала вдоль оси
На рис. 3,а и б изображены схемы иммерсионных линз, образованных двумя диафрагмами и двумя цилиндрами. U1 и U2 – значения потенциалов соответствующих электродов. На рис. 3,в показано распределение потенциала вдоль оси этих линз (U2>U1). Иммерсионная линза характеризуется различными значениями потенциала и отсутствием поля слева и справа от неё.
Два примера одиночных линз, образованных в первом случае тремя диафрагмами, а во втором – диафрагмой с двумя цилиндрами, а также характер распределения потенциала представлены на рис. 4,а,б и в соответственно. Одиночная линза отличается отсутствием поля и равенством потенциала слева и справа за её пределами.
Приближённое решение уравнения траектории параксиальных электронов в электростатическом поле даёт следующую формулу для фокусных расстояний короткой иммерсионной линзы:
; . (2)
Здесь Фа и Фb – значения потенциала, определяющие скорости заряженной частицы до и после прохождения линзы; fa и fb – фокусные расстояния со стороны предмета и со стороны изображения; .
Для короткой одиночной линзы Фа=Фb и fa=fb=f.
Для иммерсионной линзы .
Отсюда следует, что иммерсионная и одиночная линзы могут быть только собирающими (f>0).
Рис.5.
Иммерсионный
объектив, образуемый катодом и
близлежащими
электродами. (а)
–схема расположения электродов и
примерный вид эквипотенциальных линий:К– катод;М– модулятор;У
– электрод с положительным относительно
катода потенциалом;1– траектория
электронов;UK,UMиUУ–
потенциалы катода, модулятора и электродаУсоответственно (UK=0;UM<0;UУ>0); (б)
– примерная кривая распределения
потенциала вдоль оси
Разновидностью иммерсионной линзы является иммерсионный объектив. На рис. 5,а показана схема трёхэлектродного иммерсионного объектива. Его особенность состоит в том, что источник электронов – катод (К) «погружён» в электрическое поле. Ближайший к катоду электрод М (модулятор) имеет обычно отрицательный (относительно катода) потенциал и служит для управления интенсивностью электронного пучка. Далее следует электрод У с положительным потенциалом (ускоряющий электрод либо анод).
Фокусное расстояние электронных линз связано с расстояниями от линзы до предмета (а) и до изображения (b) такими же соотношениями, как в световой оптике: , (3)
а для одиночной линзы: или. (4)