гидромеханика нефти
.pdf
СПБГУАП| Институт 4 группа 4736
ПЛОСКИЕ УСТАНОВИВШИЕСЯ ФИЛЬТРАЦИОННЫЕ ПОТОКИ |
465 |
||
Разрешив полученную систему уравнений относительно q, будем |
|||
иметь |
|
||
q = |
2π (Фк − Фс ) |
. |
(22.12) |
|
|||
|
ln 2a rc |
|
|
Формулу (22.12), используя выражения для потенциала (22.4), можно пе- реписать в виде
Q = |
|
2π kh(pк − |
pс ) |
. |
(22.13) |
|
|
|
|||
|
|
µ ln 2a rc |
|
||
После того, как найден дебит скважины, можно определить потенциал |
|||||
в любой точке пласта |
|
|
|
|
|
ФM = |
1 q ln r1 |
r2 + Фк , |
(22.14) |
||
|
2π |
|
|
|
|
где q – определяется по формуле (22.12).
Если бы контур питания был окружностью радиуса а, то дебит опре- делялся бы по формуле Дюпюи
Q = 2π kh(pк − pс ) .
µ ln a
rc
Рис. 22.6. Схема пласта с различными контурами пи- тания
На практике часто форма контура питания бывает неизвестна, но, оче- видно, что контур питания MN (рис. 22.6) располагается между окружно- стью и прямой линией. Следовательно, дебит скважины в этих условиях будет находиться в пределах
2π kh( pk − pc ) |
≥ Q ≥ |
2π kh( pk − pс ) |
. |
|
|
||
µ ln a rc |
µ ln 2a rc |
||
Скорость фильтрации в точке М определяется как геометрическая сумма скоростей фильтрации, вызванная работой реальной скважины- стока и фиктивной скважины-источника (рис. 22.5), т.е.
|
= |
|
+ |
|
w |
w A |
w A ′ , |
Контакты | https://new.guap.ru/i03/contacts
СПБГУАП| Институт 4 группа 4736
466 |
|
|
|
|
|
|
ГЛАВА XXII |
где – |
|
= q 2π r1 и направлена к скважине А; |
|
|
|
= |
q 2π r2 и направ- |
wA |
|
wA′ |
|
||||
лена от скважины А'. На контуре питания, где |
r1 = |
r2 , |
очевидно, вектор |
||||
скорости фильтрации перпендикулярен линии контура питания.
Из формулы (22.14) следует, что уравнение эквипотенциалей имеет
вид
r1 r2 = const |
или |
r12 r22 = c |
Рис. 22.7. Семейства линий тока и эквипотенциалей в потоке жидкости к сква- жине-стоку в пласте с прямолинейным контуром питания (или в бесконечном пласте к источнику и стоку).
Выразив r12 и r22 через координаты точки М(x,y) и координаты центров
скважин А(0,а) и А'(0,-а), получим r12 = ( x − a) 2 + y2 и r12 = ( x + a) 2 + y2 . Подставив эти выражения в формулу для эквипотенциалей и произведя преобразования, получим:
|
1 + |
c 2 |
|
|
2 |
|
|
4a2c |
|
||||
x − a |
|
|
|
|
+ |
y |
|
= |
|
|
|
|
|
1 − |
|
|
( |
|
− |
c) |
2 |
||||||
|
c |
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
1 |
|
|
|||||||
Контакты | https://new.guap.ru/i03/contacts
СПБГУАП| Институт 4 группа 4736
ПЛОСКИЕ УСТАНОВИВШИЕСЯ ФИЛЬТРАЦИОННЫЕ ПОТОКИ |
467 |
|||||
– уравнение окружности с центром в точке x0 |
= a |
1 |
+ |
c |
, y = |
0 и с радиу- |
|
− |
|
||||
|
1 |
c |
|
|||
сом R = 2a
c
(1 − c) .
Изменяя значения константы c , получим семейство эквипотенциа- лей – окружностей с разными радиусами и центрами, расположенными в разных точках оси x . Семейство линий тока представляет собой окруж- нос–ти, проходящие через центры обеих скважин, центры которых лежат на прямолинейном контуре питания. При этом эквипотенциали (изобары) всегда ортогональны линиям тока (рис. 22.7).
§5. Приток жидкости к скважине в пласте вблизи прямолинейной непроницаемой границы
Пусть эксплуатационная сква- жина находится в пласте с непрони- цаемой границей, то есть пласт представляет собой полуплоскость. Расстояние от скважины до непро- ницаемой границы равно a , заданы потенциалы на контуре питания Фk
и на скважине Фс, радиус контура питания Rk (рис. 22.8). Требуется определить дебит скважины. Такая задача на практике может возник- нуть в случае, когда добывающая скважина расположена вблизи сбро- са или границы выклинивания про-
дуктивного пласта. В этом случае Рис. 22.8. Схема притока жидкости реальную скважину зеркально ото-
бражают относительно непроницае- мой границы, и дебиту отображен- ной скважины приписывается тот же знак, что и реальной скважине.
Тогда потенциал в произвольной точке М определяется по формуле
ФM |
= |
1 |
(q ln r1 + q ln r2 ) + C . |
|
2π |
||||
|
|
|
Контакты | https://new.guap.ru/i03/contacts
СПБГУАП| Институт 4 группа 4736
468 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ГЛАВА XXII |
Поместим точку М сначала на стенку скважины, а потом на контур |
|||||||||||
питания. В результате получим уравнения |
|
||||||||||
Фc = |
1 |
(q ln rc + q ln 2a) + C и Фk |
= |
1 |
|
(qln Rk + qln Rk) + C . |
|||||
|
2π |
||||||||||
|
2π |
|
|
|
|||||||
Разрешая полученную систему уравнений относительно q, будем иметь |
|||||||||||
|
|
q = |
2π (Фк |
− |
Фс) |
. |
(22.15) |
||||
|
|
ln Rk2 |
|
|
|||||||
|
|
|
|
2arc |
|
||||||
Формулу (22.15), используя выражения для потенциала (22.4), можно |
|||||||||||
переписать в виде |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
Q = |
2π kh(pк |
− pс ) |
. |
(22.16) |
|||||
|
|
µ ln Rk2 |
|
||||||||
|
|
|
2arc |
|
|||||||
§6. Приток жидкости к скважине, эксцентрично расположенной в круговом пласте
Пусть эксплуатационная скважина находится в пласте с круговым контуром питания, но расположена на расстоянии δ от центра круга (рис.22.9). Расстояние от центра пласта до контура питания равно Rk , зада-
Рис. 22.9. Схема притока жидкости к скважине, эксцентрично расположенной в круговом пласте
даны потенциалы на контуре питания Фk и на скважине Фс. Требуется оп- ределить дебит скважины и потенциал в любой тоске пласта. В этом слу- чае, как и в предыдущих, реальную скважину-сток А отобразим в фиктив- ную скважину-источник А', расположенную на расстоянии a от скважины
Контакты | https://new.guap.ru/i03/contacts
СПБГУАП| Институт 4 группа 4736
ПЛОСКИЕ УСТАНОВИВШИЕСЯ ФИЛЬТРАЦИОННЫЕ ПОТОКИ |
469 |
А и лежащую на продолжении линии ОА. Расстояние a определим из ус- ловия постоянства потенциала на контуре и, следовательно, в точках М1 и М2, лежащих на контуре питания.
По методу суперпозиции для потенциалов в точках М1 и М2 имеем следующие выражения
Ф k |
= |
Ф M |
|
= |
|
|
|
q |
|
ln |
|
Rk |
− δ |
|
+ |
|
|
C , |
(22.17) |
|||||||||
|
|
|
2π |
a − |
( Rk − |
δ |
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
) |
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ф k |
= |
Ф M |
|
= |
|
|
|
q |
|
ln |
|
Rk |
+ δ |
|
+ |
|
|
C . |
(22.18) |
|||||||||
|
|
|
2π |
a + |
( Rk + |
δ |
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
) |
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Из условия равенства потенциалов в точках М1 и М2 получаем уравне- |
||||||||||||||||||||||||||||
ние для определения a |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Rk − δ |
|
|
|
|
|
|
= |
|
|
Rk + δ |
|
, |
|
|
|
|
||||||||
откуда |
|
a − (Rk − δ ) |
|
a + (Rk + δ ) |
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a = |
|
|
|
(Rk2 − |
δ 2 ) δ . |
|
|
|
|
|
(22.19) |
||||||||||
Для того, чтобы определить дебит скважины А , определим потенциал |
||||||||||||||||||||||||||||
на ее забое |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ф c |
= |
Ф A |
= |
|
|
|
|
q |
|
( ln rc− |
ln a+) |
|
C . |
(22.20) |
||||||||||||||
|
|
2π |
|
|
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Вычитая из равенства (22.17) соотношение (22.20), получим |
||||||||||||||||||||||||||||
Ф k − Ф c = |
|
|
q |
|
|
|
ln |
|
|
|
a(Rk − δ ) |
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
2π |
|
|
|
|
rc [a − (Rk − δ )] |
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
или, подставив вместо a его выражение (22.19) |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||
Ф k − Ф |
|
= |
|
|
q |
|
|
ln |
|
|
|
|
|
|
( Rk2 − δ 2 ) ( Rk − δ ) |
. |
||||||||||||
c |
|
2π |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Rk2 − δ |
2 |
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
rcδ |
|
|
|
|
δ |
|
− |
( |
Rk − |
δ ) |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Преобразуя в последнем равенстве выражение под знаком логарифма и разрешая его относительно q , найдем формулу для дебита скважины, эксцентрично расположенной в круговом пласте
q = |
2π (Фк |
− |
Фс ) |
|
. |
(22.21) |
||||
|
|
|
|
|
||||||
|
|
Rk |
|
|
|
|
δ 2 |
|
|
|
|
ln |
|
|
1 |
− |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
rc |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Rk |
|
|
|
|
Заметим, что если эксцентриситет равен нулю (δ = 0 ), то формула (22.21) превращается в формулу Дюпюи.
Контакты | https://new.guap.ru/i03/contacts
СПБГУАП| Институт 4 группа 4736
470 ГЛАВА XXII
Для того чтобы найти потенциал во всех точках пласта, воспользуемся методом суперпозиции и выпишем потенциал в произвольной точке М
Ф M |
= |
q |
( ln r1 − ln r2 )+ C= |
q |
ln |
+r1 |
C . |
(22.22) |
|
2π |
2π |
||||||||
|
|
|
|
r2 |
|
|
Вычитая из равенства (22.20) соотношение (22.22) и используя равенство
(22.19), получим
Ф M = |
|
|
+ |
q |
|
r1 |
|
Rk2 − |
δ |
2 |
(22.23) |
|
Ф |
|
|
ln |
|
|
|
|
|
. |
|||
с |
2π |
r2 |
|
rδc |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Формулу для потенциала в произвольной точке пласта можно полу- чить и вычитая равенство (22.22) из равенства (22.17). В этом случае будем иметь
Ф M = |
|
− |
q |
|
r2 |
|
δ |
|
(22.24) |
Ф k |
|
ln |
|
|
|
. |
|||
2π |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
r1 |
|
Rk |
|
||
Очевидно, что формулы (22.23) и (22.24) эквивалентны.
§7. Об использовании метода суперпозиции при фильтрации газа
В рассмотренных выше задачах построены решения для случая уста- новившейся фильтрации несжимаемой жидкости, а теперь обобщим полу- ченные результаты на случай установившейся фильтрации газа.
Напомним, что метод суперпозиции основан на линейности и одно- родности уравнения Лапласа. Как было показано в предыдущей главе, при установившейся фильтрации уравнению Лапласа в случае фильтрации не- сжимаемой жидкости удовлетворяет распределение давления, а при фильтрации сжимаемой жидкости и газа - функция Лейбензона. Поэтому и при фильтрации газа можно использовать метод суперпозиции, но для по- тенциалов, определенных через функцию Лейбензона.
Напомним, что системы уравнений для моделей несжимаемой жидкос- ти и сжимаемого флюида имеют, соответственно, вид
∆ |
p= |
0, |
|
∆ |
P= |
0, |
|
|
||
w = − |
|
k grad p, |
|
ρ |
w= − |
|
k grad P, |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
µ |
|
|
|
|
µ |
|
|
ρ |
= |
const, |
ρ |
= |
ρ |
( p). |
||||
Поэтому нужно ввести потенциал не для вектора скорости фильтрации w , а для вектора массовой скорости фильтрации ρ w , т.е. должно выполнять-
Контакты | https://new.guap.ru/i03/contacts
СПБГУАП| Институт 4 группа 4736
ПЛОСКИЕ УСТАНОВИВШИЕСЯ ФИЛЬТРАЦИОННЫЕ ПОТОКИ |
471 |
|||||
ся равенство |
− grad Ф . |
(22.25) |
||||
ρ w = |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
Следовательно, при фильтрации газа имеем |
|
|
||||
|
Ф |
|
|
k |
|
|
ρ w = − grad |
= |
− |
|
grad P, |
|
|
µ |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
откуда |
|
|
|
|
|
|
Ф |
= |
k |
P . |
|
|
(22.26) |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
Таким образом, при установившейся фильтрации газа потенциал линейно связан с функцией Лейбензона.
Для нахождения потенциала добывающей газовой скважины (стока) спроектируем уравнение (22.25) на цилиндрическую систему координат
ρ w = |
dФ |
(22.27) |
. |
dr
Далее введем удельный массовый дебит qm , приходящийся на единицу толщины пласта qm = Qm 
h , и выразим его через массовую скорость фильт- рации
qm |
= |
Qm |
= |
2π rhρ w |
= 2π rρ w |
h |
|
||||
|
|
|
h |
||
Тогда равенство (22.27) можно переписать в виде
qm = dФ . 2π r dr
Разделив переменные
qmdr = dФ
2π r
и интегрировав последнее равенство, получим
Ф |
|
= |
qm |
ln r + C , |
(22.28) |
|
2π |
||||
|
|
|
|
|
где С – постоянная интегрирования.
Очевидно, что аналогичные рассуждения можно повторить для слу- чая, когда на плоскости находится источник. Тогда будем иметь
Ф |
|
= − |
qm |
ln r + C . |
|
2π |
|||
|
|
|
|
Контакты | https://new.guap.ru/i03/contacts
СПБГУАП| Институт 4 группа 4736
472 ГЛАВА XXII
Подобным образом введенный потенциал также как и потенциал, вве-
денный равенством (22.28), удовлетворяет уравнению Лапласа |
|
||||
|
∂ 2Ф |
+ |
∂ 2Ф |
= 0. |
(22.29) |
|
∂ x2 |
∂ y2 |
|||
|
|
|
|
||
Поэтому для построения решений с помощью метода суперпозиции при установившейся фильтрации газа можно использовать ранее найден- ные решения для установившейся фильтрации несжимаемой жидкости. Аналогия между фильтрацией несжимаемой жидкости и газа устанавлива-
ется с помощью следующей замены переменных: |
|
|
||||
для несжимаемой жидкости |
для газа |
|
||||
p(x) |
|
|
P(x) |
|
|
|
w |
|
|
ρ w |
|
|
|
q |
|
|
qm |
|
(22.30) |
|
Ф = |
k |
p |
Ф = |
k |
P |
|
µ |
µ |
|||||
|
|
|
|
|||
Следовательно, произведя указанную замену переменных в решениях, полученных для установившейся фильтрации несжимаемой жидкости, бу- дем иметь формулы, описывающие установившуюся фильтрацию газа.
Система уравнений (22.11) для определения притока жидкости к группе скважин, работающих в пласте с удаленным контуром питания, для случая газовых скважин, согласно аналогии, определяемой соотноше- ниями (22.30), преобразуется следующим образом
Ф |
− Ф |
= |
1 |
|
|
|
|
|
Rk |
|
+ ... + qmi ln |
|
Rk |
|
+ ... + qmN ln |
|
Rk |
|
|
|
|
qm |
ln |
|
|
|
|
|
|
|
, |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
k |
c1 |
|
2π |
|
|
1 |
|
|
rc1 |
|
|
|
r1i |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r1n |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
…………………….. |
|
|
|
|
|
|
(22.31) |
||||||
Ф |
− Ф |
= |
1 |
|
|
|
|
|
Rk |
+ ... + qmi ln |
Rk |
|
+ ... + qmN ln |
|
Rk |
|
|
|||
|
qm |
ln |
|
|
. |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
k |
cn |
|
2π |
|
|
1 |
|
|
r1n |
|
|
|
rin |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
rcn |
|
|||||
Формула для определения удельного дебита нефтяной скважины, ра- ботающей в пласте с непроницаемой границей (22.12), в случае работы га- зовой скважины, преобразуется к виду
|
2π (Ф |
− Ф |
) |
|
|
qm = |
k |
c |
|
. |
(22.32) |
ln Rk2 |
2arc |
|
|||
|
|
|
|
||
Формулы (22.15) и (22.16) для определения удельного дебита и дебита нефтяной скважины в пласте с прямолинейным контуром питания, для га-
Контакты | https://new.guap.ru/i03/contacts
СПБГУАП| Институт 4 группа 4736
ПЛОСКИЕ УСТАНОВИВШИЕСЯ ФИЛЬТРАЦИОННЫЕ ПОТОКИ |
473 |
||||
зовой скважины преобразуются к виду |
|
||||
qm = |
|
2π (îk − îc) |
|
||
|
|
, |
(22.33) |
||
|
|||||
|
|
ln 2a rc |
|
||
Qm = |
2π kh ( PÍ − PÒ) |
. |
(22.34) |
||
|
|||||
|
|
µ ln 2a rc |
|
||
Выражение для определения потенциала в любой точке газового пласта с пря- молинейным контуром питания будет иметь вид
îÏ |
= 1 |
qm ln r r + îk , |
|
|
2π |
1 |
2 |
|
|
||
где q определяется по формуле (22.33).
Аналогичные изменения необходимо внести и в формулы для дебита скважины, эксцентрично расположенной в круговом пласте (22.21), и для определения потенциала в произвольной точке пласта (22.23) и (22.24). В результате формулы примут вид
|
qm |
= |
|
2π |
|
(îk |
− îc) |
|
, |
|
(22.35) |
|||||||||||||
|
|
|
|
Rk |
|
− |
δ 2 |
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
ln |
|
rc |
1 |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Rk |
|
|
|
|||||||||||
|
= |
|
|
+ |
|
qm |
|
|
r |
|
Rk2 |
− δ 2 |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
ln |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, |
|||||||
îÏ |
îÒ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
rc |
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r |
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
π |
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
δ |
|
|
|
||
|
|
= |
|
|
− |
|
|
qm |
|
|
|
r |
|
|
|
|
δ |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
. |
(22.36) |
||||||
îÏ |
îk |
|
|
|
|
|
ln |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
2π |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r1 Rk |
|
|||||||||
Формулы (22.35) и (22.36) (также как и (22.21) – (22.24)) при δ → 0
имеют предельный переход и становятся формулами для потенциала про- извольной точки в случае центральной скважины. В самом деле, имеем
|
|
|
|
|
R2 |
|
||
|
|
a = |
|
|
k |
− |
δ |
|
|
|
|
|
δ |
||||
следовательно, при δ → 0 получаем |
|
|
|
|
|
|||
r ≈ |
a→ |
|
R2 |
r → r |
||||
|
|
k |
и |
|||||
|
|
|
||||||
2 |
|
|
δ |
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где r расстояние от центральной скважины до произвольной точки M . Поэтому
îÏ → |
î+Ò |
q |
|
r |
r |
|
= î+ Ò |
q |
ln= |
r |
−îÍ |
q |
|
R |
|
|
ln |
|
|
2 |
|
|
|
|
ln |
Í |
|||||
2π |
|
rc |
2π |
rc |
π2 |
|
|||||||||
|
|
|
r |
|
|
|
|
|
|
r |
|||||
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Контакты | https://new.guap.ru/i03/contacts
СПБГУАП| Институт 4 группа 4736
Глава XXIII
НЕУСТАНОВИВШЕЕСЯ ДВИЖЕНИЕ УПРУГОЙ ЖИДКОСТИ В УПРУГОМ ПЛАСТЕ
§1. Упругий режим пласта и его характерные особенности
При разработке и эксплуатации месторождений углеводородного сы- рья в пластах часто возникают неустановившиеся процессы, обусловлен- ные пуском или остановкой скважин, изменением темпов отбора флюида из скважин и т.д. Для неустановившихся процессов характерно перерас- пределение пластового давления, изменение во времени скоростей фильт- рационных потоков, дебитов скважин. Количественные характеристики неустановившихся процессов (величины изменения давления, скоростей, дебитов) зависят от упругих свойств пластов и насыщающих их жидкос- тей. Последнее означает, что основной формой пластовой энергии, обеспе- чивающей приток жидкости к скважинам в рассматриваемых неустано- вившихся процессах, является энергия упругой деформации жидкостей (нефти и/или воды) и твердого скелета пласта.
Математическая модель, которая будет сформулирована далее, учи- тывает проявление упругих сил в однофазном фильтрационном потоке, т.е. далее будет считаться, что давление в любой точке потока выше давления насыщения жидкости газом.
При пуске скважины в эксплуатацию в условиях упругого режима движение жидкости начинается за счет использования потенциальной энергии упругой деформации пласта и жидкости сначала в ближайших ок- рестностях забоя, затем во все более удаленных областях пласта. В самом деле, при снижении пластового давления упругое противодействие пласта вышележащему горному массиву уменьшается, и это приводит к уменьше- нию объема порового пространства, что, в свою очередь, увеличивает сжа- тие жидкости. Все это способствует вытеснению жидкости из пласта в скважину. И несмотря на то, что коэффициенты объемной упругой де- формации жидкости и твердого скелета пласта очень малы, из-за того, что очень велики объемы пласта и насыщающих его флюидов, объемы жидкости, извлекаемой из пласта за счет упругости пласта и жидкости, могут быть весьма значительными.
В некоторых случаях приток жидкости к забоям скважин поддержива- ется и напором воды, поступающей в пласт из области питания. Тогда ре-
Контакты | https://new.guap.ru/i03/contacts