mmt-12
.pdf
характеризующееся |
|
нием ее параметров |
||
ояниявеснымназываетсянепрерывныприменоцтакойññîìпроцесряд. бе конечно, при торомблизких |
||||
системарм |
|
равновесных состояний. |
||
àâí |
|
ый процесс протекает квазистатически |
||
бескон |
проходитмедленно через |
|
||
равновес ых ст яний. |
|
|||
еальные процессы всегда происходятпоследовательностьконечной |
||||
|
динамическипоэтому не могут быть равновесными. |
|||
скоростьюОднако чем медленнее они совершаются, то тем ближе они равновесным.
ñîшкалаïàÒåИдеальныйтермодинамикиизикиконкртояниаметрывесноесиАвогадроíàÿнамическитемыãàç.Процессыâí аб олютемператур
состоянияУравненавновесныемический
áà
Èçïð öõîññ
Абсолюðатураная
МенделеевУрКлòåìïàвнениепейрон21/33à
ÂТакжетермодинамего называютизикевдтермодинамическимf (p,ункцииV, T ) = 0 уравнением.
опыта.статистическойТеорет ч ский вид f устанавливается из
Примерамогутпри одномслужитьпостоянномпростейшихизопроцессы.паратерf определяетсяодинамическихетпроцессы,. протекающиепроцессов
|
п мический процессйтемпературеизменение. состояния |
|
• газате |
|
|
• |
áà |
ое давление. |
• |
Èçîхорический процесс постоянный объ¼м. |
|
абПроцессысошкалапаТеИдеальныйтермодинамикисостоянияУравненизикиавновесныеконвнкртояниолюаметрывесноесиАвогадротемпературмическийнаянамическитемыгаз.
áà
Èçïð öõîññ
Абсолюðатураная
МенделеевУрКлòåìïàвнениепейрон22/33à
ТакжеВ термодинамего называютизикедтермодинамическимf (p,ункцииV, T ) = 0 уравнением.
статистическойопыта. Теорет ч ский вид f устанавливается из
примогутПримераодномслужитьпостоянномпростейшихизопроцессы.паратерf определяетсяодинамическихетпроцессы,. протекающиепроцессов
|
п мический процессйтемпературеизменение. состояния |
|
• газате |
|
|
• |
áà |
ое давление. |
• |
Èçîхорический процесс постоянный объ¼м. |
|
абПроцессысошкалапаТеИдеальныйтермодинамикисостоянияУравненизикиавновесныеконвнкртояниолюаметрывесноесиАвогадротемпературмическийнаянамическитемыгаз.
áà
Èçïð öõîññ
Абсолюðатураная
МенделеевУрКлòåìïàвнениепейрон22/33à
ВТакжетермодинамего называютизикедтермодинамическимf (p,ункцииV, T ) = 0 уравнением.
опыта.статистическойТеорет ч ский вид f устанавливается из
Примерамогутпри одномслужитьпостоянномпростейшихизопроцессы.паратерf определяетсяодинамическихетпроцессы,. протекающиепроцессов
|
п мическийпостояннпроцессйтемпературеизменение. состояния |
|
• газате |
|
|
• |
áà |
ое давление. |
• |
Èçîхорический процесс постоянный объ¼м. |
|
абПроцессысошкалапаТеИдеальныйтермодинамикисостоянияУравненизикиавновесныеконвнкртояниолюаметрывесноесиАвогадротемпературмическийнаянамическитемыгаз.
áà
Èçïð öõîññ
Абсолюðатураная
МенделеевУрКлòåìïàвнениепейрон22/33à
ВТакжетермодинамего называютизикедтермодинамическимf (p,ункцииV, T ) = 0 уравнением.
опыта.статистическойТеорет ч ский вид f устанавливается из
Примерамогутпри одномслужитьпостоянномпростейшихизопроцессы.паратерf определяетсяодинамическихетпроцессы,. протекающиепроцессов
|
п мический процессйтемпературеизменение. состояния |
|
• газате |
|
|
• |
áà |
ое давление. |
• |
Èçîхорический процесс постоянный объ¼м. |
|
абПроцессысошкалапаТеИдеальныйтермодинамикисостоянияУравненизикиавновесныеконвнкртояниолюаметрывесноесиАвогадротемпературмическийнаянамическитемыгаз.
áà
Èçïð öõîññ
Абсолюðатураная
МенделеевУрКлòåìïàвнениепейрон22/33à
ВТакжетермодинамего называютизикедтермодинамическимf (p,ункцииV, T ) = 0 уравнением.
опыта.статистическойТеорет ч ский вид f устанавливается из
Примерамогутпри одномслужитьпостоянномпростейшихизопроцессы.паратерf определяетсяодинамическихетпроцессы,. протекающиепроцессов
|
п мический процессйтемпературеизменение. состояния |
|
• газате |
|
|
• |
áà |
ое давление. |
• |
Изохорический процесс постоянный объ¼м. |
|
абПроцессысошкалапаТеИдеальныйтермодинамикисостоянияУравненизикиавновесныеконвнкртояниолюаметрывесноесиАвогадротемпературмическийнаянамическитемыгаз.
áà
Èçïð öõîññ
Абсолюðатураная
МенделеевУрКлòåìïàвнениепейрон22/33à
ВТакжетермодинамего называютизикедтермодинамическимf (p,ункцииV, T ) = 0 уравнением.
опыта.статистическойТеорет ч ский вид f устанавливается из
Примерамогутпри одномслужитьпостоянномпростейшихизопроцессы.паратерf определяетсяодинамическихетпроцессы,. протекающиепроцессов
|
п мический процессйтемпературеизменение. состояния |
|
• газате |
|
|
• |
áà |
ое давление. |
• |
Èçîхорический процесс постоянный объ¼м. |
|
абПроцессысошкалапаТеИдеальныйтермодинамикисостоянияУравненизикиавновесныеконвнкртояниолюаметрывесноесиАвогадротемпературмическийнаянамическитемыгаз.
áà
Èçïð öõîññ
Абсолюðатураная
МенделеевУрКлòåìïàвнениепейрон22/33à
Изотермический процесс описывается законом |
|
|
|
Бойля Мариотта |
Идеальный газ |
||
давлениеПри изотермическоместь для даннойпроцессемассыпроигазаведениепостояннаяобъема. на |
изикикон Авогадро |
||
|
|
мическийнаянамическитемы. |
|
|
|
áàвесноеситемператур |
|
pV = CONST |
шкалапаТетермодинамикисостоянияУравненавновесныеâíêðтояниолюаметры |
||
ñî |
|
|
|
абПроцессы |
|||
|
Èç õî |
|
|
|
ïð ö ññ |
||
p |
Абсолю ная |
||
|
òåìï ðатура |
||
V |
КлМенделеевУрàвнениепейрон23/33à |
||
|
|
|
|
Изобаричесêаий. процесс описывается законом
гдеей Люсса |
Vt = V0(1 + βt) |
|||
|
V0 объемнек тороймассы газа при температуре |
|||
0 |
◦C, |
Vt |
ýòîé æå |
газа при нагревании до |
температуры |
||||
расширенияОпыты показали,. t, β ÷òîêîýäëÿ âñåõициентгазовобъ¼много
β = 1 ãðàä−1
273.15
Идеальный газ
абПроцессысошкалапаТетермодинамикисостоянияУравненизикиавновесныеконвнкртояниолюаметрывесноесиАвогадротемпературмическийнаянамическитемы.
áà
Èçïð öõîññ
Абсолюðатураная
МенделеевУрКлòåìïàвнениепейрон24/33à
Изобаричес ий процесс описывается законом |
||||
|
|
|
. |
|
гдеей Люссапоказали, Vt = V0(1 + βt) |
||||
|
V0 объемнек тороймассы газа при температуре |
|||
0 |
◦C, |
Vt |
ýòîé æå |
газа при нагревании до |
температуры |
||||
расширения.Опыты |
t β чтокоэдля всехициентгазовобъ¼много |
|||
β = 1 ãðàä−1
273.15
Идеальный газ
абПроцессысошкалапаТетермодинамикисостоянияУравненизикиавновесныеконвнкртояниолюаметрывесноесиАвогадротемпературмическийнаянамическитемы.
áà
Èçïð öõîññ
Абсолюðатураная
МенделеевУрКлòåìïàвнениепейрон24/33à