- •Волновая природа света. Уравнение электромагнитных волн. Скорость распространения электромагнитных волн. Длина волны, частота.
- •Свет и цвет. Видимый свет.
- •Законы геометрической оптики. Луч волны. Принцип Ферма.
- •Полное внутреннее отражение света, применение этого явления.
- •Линзы. Тонкая линза. Формула тонкой линзы. Построение изображений в тонких линзах.
- •Критерий применимости геометрической оптики. Аберрации оптических приборов.
- •Основные фотометрические величины – световой поток, освещенность, сила света. Единицы измерения.
- •Волновой цуг. Длина когерентности, время когерентности. Естественный свет и поляризованный свет. Степень поляризации света.
- •Поляроиды и их применение. Закон Малюса.
- •Явление двойного лучепреломления.
- •Эффект Керра. Вращение плоскости поляризации.
- •Явление интерференции света. Оптическая разность хода и разность фаз. Условия усиления и ослабления интенсивности света.
- •Интерференционный опыт Юнга. Ширина интерференционной полосы.
- •Интерференция в тонких пленках. Полосы равного наклона. Условия максимумов интерференции. Просветление оптики.
- •Интерференция в тонких пленках. Полосы равной толщины. Кольца Ньютона. Применение интерференции света.
- •Дифракция света. Принцип Гюйгенса-Френеля. Метод зон Френеля. Прямолинейность распространения света.
- •Дифракция Френеля на круглом отверстии, на сплошном диске. Пятно Пуассена. Радиус зоны Френеля.
- •Дифракция Фраунгофера на одной щели, на двух щелях. Ширина дифракционного максимума.
- •Дифракционная решетка. Условия дифракционных максимумов и минимумов.
- •Разрешающая способность дифракционной решетки. Критерий Рэлея.
- •Дифракция рентгеновских лучей. Рентгеноструктурный анализ. Формула Вульфа-Брэггов.
- •Взаимодействие света с веществом. Дисперсия, нормальная и анормальная. Закон Бугера.
- •Классическое объяснение явления дисперсии света.
- •Эффект Доплера для электромагнитных волн.
- •Эффект Черенкова, качественное объяснение.
- •Тепловое равновесное излучение. Излучательная и поглощательная способность. Функция Кирхгофа. Законы излучения абсолютно черного тела.
- •Закон Рэлея–Джонса. Ультрафиолетовая катастрофа. Гипотеза Планка.
- •Фотоэффект, уравнения Эйнштейна. Красная граница фотоэффекта.
- •Эффект Комптона, его объяснение из законов сохранения энергии и импульса. Энергия фотона и импульс фотона.
- •Волна вероятности. Опыт Джермера и Дэвиссона. Волна де Бройля. Корпускулярно-волновой дуализм.
- •Волновая функция. Уравнение Шредингера. Стационарное уравнение Шредингера.
- •Сотношение неопределенностей Гейзенберга.
- •Спектр излучения атома водорода. Формула Бальмера.
- •Планетарная модель атома, ее недостатки. Постулаты Бора. Вывод радиуса n-ой боровской электронной орбиты и полной энергии на n-ой орбите.
- •Электрон в атоме. Квантовые числа. Принцип запрета Паули.
- •Устройство лазера. Рубиновый лазер, гелий–неонный лазер. Свойства лазерного излучения.
- •Волоконно–оптическая связь: устройство и преимущества.
- •Строение атомного ядра. Массовое и зарядовое число. Изотопы и изобары. Модели ядра.
- •Энергия связи ядра. Дефект массы ядра.
- •Радиоактивность. Законы радиоактивного распада. Период полураспада.
- •Опыты Резерфорда. Сечение рассеяния альфа-частицы на ядре.
- •Нейтрон, открытие нейтрона. Сечение взаимодействия нейтрона с ядром.
- •Ядерные реакции. Искусственная радиоактивность.
- •Деление ядер. Альфа-распад. Альфа-активность.
- •Взаимодействие фотонного излучения с веществом.
- •Тормозное излучение. Коротковолновая граница сплошного рентгеновского излучения. Рентгеновская трубка.
- •Опыты Франка Герца
- •Энергия и импульс светового кванта.
- •Спин электрона. Принцип Паули. Правило отбора при излучении и поглощении света атомом.
- •Постулаты Эйнштейна. Замедление времени. Преобразования Лоренца.
-
Интерференция в тонких пленках. Полосы равной толщины. Кольца Ньютона. Применение интерференции света.
Пусть монохpоматическая волна падает на тонкую пpозpачную пленку, от котоpой она дважды отpажается : часть от веpхней повеpхности пленки, часть - от нижней ее повеpхности (а часть пpоходит чеpез пленку). Эти две отpаженные волны (а и b) (pис. 1.8) когеpентны и, накладываясь дpуг на дpуга, интеpфеpиpуют.
Одна волна (та, котоpая заходит в пленку) отстает от дpугой. Между волнами обpазуется pазность хода. Если эта pазность хода пеpеменная в пpостpанстве, то создаются условия для наблюдения полос интеpфеpенции. Интеpфеpенцию в тонких пленках можно наблюдать двумя способами. Один способ основан на том, что пленка имеет pазличную толщину в pазных местах, дpугой - на том, что свет может падать на пленку под pазными углами. Пеpвый способ дает так называемые полосы pавной толщины, втоpой - полосы pавного наклона.
Полосы pавной толщины. Рассмотpим конкpетный пpимеp таких полос, возникающих на тонком клине (pис.1.9).
В pазных местах клина имеем pазличную pазность хода отpаженных лучей. Оптическая pазность хода опpеделяется следующей фоpмулой:
Рассмотpим случай ноpмального падения лучей на пленку. Кpоме того, учтем, что пpи отpажении света от оптически более плотной сpеды (т. е. от сpеды с большим показателем пpеломления) пpоисходит потеpя полуволны. Мы считаем, что у пленки показатель пpеломления больше, чем у воздуха, и потеpя полуволны пpоисходит на веpхней повеpхности пленки. В pезультате можно записать:
Кооpдината х связана с толщиной пленки h фоpмулой
Следовательно, кооpдинаты темных полос (минимумов) находятся из условия
, m=1,2,…
В пpомежутках между темными полосами pасполагаются светлые (максимумы). На конце клина наблюдается минимум. Заметим, что полосы на клине отстоят дpуг от дpуга на pавных pасстояниях:
Ко́льца Нью́тона — кольцеобразные интерференционные максимумы и минимумы, появляющиеся вокруг точки касания слегка изогнутой выпуклой линзы и плоскопараллельной пластины при прохождении света сквозь линзу и пластину.
Простая интерференционная картина возникает в тонкой прослойке воздуха между стеклянной пластиной и положенной на нее плосковыпуклой линзой, сферическая поверхность которой имеет большой радиус кривизны. Эта интерференционная картина имеет вид концентрических колец, получивших название кольца Ньютона.
Радиус k-го светлого кольца Ньютона (в предположении постоянного радиуса кривизны линзы) в отражённом свете выражается следующей формулой:
где
R — радиус кривизны линзы;
k = 0, 1, 2, …;
λ — длина волны света в вакууме;
n — показатель преломления среды между линзой и пластинкой.
-
Дифракция света. Принцип Гюйгенса-Френеля. Метод зон Френеля. Прямолинейность распространения света.
Дифракцией называется огибание волнами препятствий, встречающихся на их пути, или в более широком смысле - любое отклонение распространения волн вблизи препятствий от законов геометрической оптики. Благодаря дифракции волны могут попадать в область геометрической тени, огибать препятствия, проникать через небольшие отверстия в экранах и т. д. Например, звук хорошо слышен за углом дома, т. е. звуковая волна его огибает. Явление дифракции объясняется с помощью принципа Гюйгенса, согласно которому каждая точка, до которой доходит волна, служит центром вторичных волн, а огибающая этих волн задает положение волнового фронта в следующий момент времени. Френель вложил в принцип Гюйгенса физический смысл, дополнив его идеей интерференции вторичных волн: Каждый участок фронта волны является источником вторичных сферических волн.
Зоны Френеля - участки, на которые можно разбить поверхность световой (или звуковой) волны для вычисления результатов дифракции света (или звука).
Метод зон Френеля:Принцип Гюйгенса — Френеля в рамках волновой теории должен был ответить на вопрос о прямолинейном распространении света. Френель разбил волновую поверхность Ф на кольцевые зоны такого размера, чтобы расстояния от краев зоны до М отличались на /2Так как колебания от соседних зон проходят до точки М расстояния, отличающиеся на /2, то в точку М они приходят в противоположной фазе и при наложении эти колебания будут взаимно ослаблять друг друга. Поэтому амплитуда результирующего светового колебания в точке М
где А1, А2, ... — амплитуды колебаний, возбуждаемых 1-й, 2-й, ..., т-й зонами
Подобное разбиение фронта волны на зоны можно выполнить, проведя с центром в точке М сферы радиусами b + , b + 2, b + 3, ... .
а-расстояние от источника до волнового фронта, в-расстояние от центра волнового фронта до точкинаблюдения, r-радиус внешней границы
Из рисунка следует, что
(177.2)
После элементарных преобразований, учитывая, что <<a и <<b, получим
(177.3)
Площадь сферического сегмента и площадь т-й зоны Френеля соответственно равны
(177.4)
Выражение (177.4) не зависит от т, следовательно, при не слишком больших т площади зон Френеля одинаковы. Таким образом, построение зон Френеля разбивает волновую поверхность сферической волны на равные зоны.
Согласно предположению Френеля, действие отдельных зон в точке М тем меньше, чем больше угол т ,т. е. действие зон постепенно убывает от центральной (около Р0) к периферическим.
амплитуда колебания Аm от некоторой m-й зоны Френеля равна среднему арифметическому от амплитуд примыкающих к ней зон, т. е.
Тогда выражение (177.1) можно записать в виде
амплитуда результирующих колебаний в произвольной точке М определяется как бы действием только половины центральной зоны Френеля.
радиус внешней границы т-й зоны Френеля:
Закон прямолинейного распространения света: в однородной прозрачной среде свет распространяется прямолинейно. Если между глазом и каким-нибудь источником света поместить непрозрачный предмет, то источник света мы не увидим. Объясняется это тем, что в однородной среде свет распространяется по прямым линиям. Прямолинейностью распространения света в однородной среде объясняется образование тени. Тени людей, деревьев, зданий и других предметов хорошо наблюдаются на земле в солнечный день.
Прямолинейностью распространения света пользуются при провешивании прямых линий на поверхности земли и под землей в метро, при определении расстояний на земле, на море и в воздухе. Когда контролируют прямолинейность изделий по лучу зрения, то опять-таки используют прямолинейность распространения света.