- •1. Взаимодействие токов
- •2. Система Си: 1 а
- •3. Вектор магнитной индукции b
- •4. Линии магнитной индукции
- •5. Магнитное поле прямого тока
- •6. Магнитная индукция в центре кругового тока
- •7. Дипольный магнитный момент
- •Формулы для вычисления магнитного момента
- •8. Принцип суперпозиции
- •9. Поток магнитного поля
- •10. *Момент сил, действующих на контур с током в магнитном поле
- •11.*Энергия контура с током в магнитном поле
- •12.*Работа, совершаемая при перемещении тока в магнитном поле
- •13. Магнетики
- •Виды магнитных материалов
- •Области применения магнитных материалов
- •14. Магнитное поле в веществе
- •15. Намагниченность j
- •16.*Токи намагничивания
- •17.*Связь тока намагничивания и намагниченности j
- •18. Напряженность магнитного поля h
- •19. Связь между векторами JиH
- •20. Магнитная восприимчивость
- •21. Связь векторов BиH
- •22. Магнитная проницаемость среды
- •23.*Граничные условия для вектора h
- •24.* Граничные условия для вектора b
- •25. Парамагнетики
- •26. Диамагнетики
- •27. Ферромагнетики
- •28. Домены
- •29. Температура Кюри
- •30. Магнитный гистерезис
- •31. Остаточная индукция
- •32. Коэрцитивная сила
- •33. Явление электромагнитной индукции
- •34. Токи Фуко
- •35.*Правило Ленца
- •36. Явление самоиндукции
- •37. Индуктивность
- •38. Энергия магнитного поля проводника с током
- •39.*Плотность энергии магнитного поля
- •40.*Ток смещения
- •Основные законы
- •1. Закон Био-Савара-Лапласа
- •2. Сила Лоренца
- •3. Закон Ампера
- •4. Теорема Гаусса для магнитного поля в вакууме (инт. И дифф. Вид)
- •5. Теорема о циркуляции для магнитного поля в вакууме (инт. И дифф. Вид)
- •6. Теорема о циркуляции вектора h
- •7. Закон электромагнитной индукции
- •8. **Первая пара уравнений Максвелла (инт. И дифф. Вид)
- •9. **Вторая пара уравнений Максвелла (инт. И дифф. Вид)
- •10. Уравнения электростатики
- •11. Уравнения магнитостатики
- •12. Уравнения Максвелла для электромагнитных волн (инт. И дифф. Вид)
39.*Плотность энергии магнитного поля
Плотность энергии магнитного поля - физическая величина, равная отношению:
- энергии магнитного поля в некотором объеме; к
- величине этого объема.
Объемная(пространственная) плотностьэнергииоднородногомагнитногополя(например,полядлинного соленоида)
.
Плотностьэнергиимагнитногополяв соленоиде с сердечником будет складываться изэнергииполяв вакууме и в магнетике сердечника:
, отсюда.
Т.к. в вакууме , имеем
40.*Ток смещения
Ток смещения или абсорбционный ток — понятие из области теории классической электродинамики. Введено Дж. К. Максвеллом при построении теории электромагнитного поля для описания слабыхтоков, возникающих при смещении заряженных частиц в диэлектриках.
В природе существует три вида токов: ток проводимости, ток смещения и ток переноса. Во времена Максвелла, ток проводимости мог быть экспериментально зарегистрирован и измерен (например,амперметром, индикаторной лампой), тогда как движение зарядов внутри диэлектриков могло быть лишь косвенно оценено. Ток переноса или ток конвекции обусловлен переносом электрических зарядов в свободном пространстве заряженными частицами или телами под действием электрического поля.
При разрыве цепи постоянного токаи включении в неёконденсатораток в разомкнутом контуре отсутствует. При питании такого разомкнутого контура от источника переменного напряжения в нём регистрируетсяпеременный ток(при достаточно высокой частоте и ёмкости конденсатора загорается лампа, включённая последовательно с конденсатором). Для описания и объяснения «прохождения» переменного тока через конденсатор (разрыв по постоянному току) Максвелл ввёл понятие тока смещения.
Ток смещения существует и в проводниках, по которым течёт переменный ток проводимости, однако в данном случае он пренебрежимо мал по сравнению с током проводимости. Наличие токов смещения подтверждено экспериментально советским физиком А. А. Эйхенвальдом, изучившим магнитное поле тока поляризации, который является частью тока смещения. В общем случае, токи проводимости и смещения в пространстве не разделены, они находятся в одном и том же объеме. Поэтому Максвелл ввёл понятиеполного тока, равного сумме токов проводимости (а также конвекционных токов) и смещения. Плотность полного тока:
Для различия ток проводимости и ток смещения принято обозначать разными символами - i и j.
В диэлектрике (например, в диэлектрике конденсатора) и в вакууме нет токов проводимости. Поэтому уравнение Максвелла пишется так -
Основные законы
1. Закон Био-Савара-Лапласа
Закон Био́—Савара—Лапла́са— физический закон для определения модуля векторамагнитной индукциив любой точкемагнитного поля, порождаемого постояннымэлектрическим токомна некотором рассматриваемом участке. Был установлен экспериментально в1820 годуБиоиСаваром.Лапласпроанализировал данное выражение и показал, что с его помощью путёминтегрирования, в частности, можно вычислить магнитное поле движущегося точечного заряда, если считать движение одной заряженной частицы током.
Закон Био́—Савара—Лапла́са играет в магнитостатике ту же роль, что и закон Кулонав электростатике, и глубоко аналогичен ему.
Пусть постоянный ток течёт по контуру γ, находящемуся в вакууме,— точка, в которой находится элемент тока, тогдаиндукциямагнитного поля в точке наблюдениявыражается интегралом (в системеСИ)
Направление перпендикулярно плоскости, в которой лежат вектораи. Направление вектора магнитной индукции может быть найдено поправилу правого винта: направление вращения головки винта дает направление, если поступательное движение буравчика соответствует направлению тока в элементе. Модуль вектораопределяется выражением (в системеСИ)
Векторный потенциалдаётся интегралом (в системеСИ)
Дифференциальная форма закона Био-Савара может быть представлена в виде . Её вывод основан непосредственно на использовании интегральной формы.