
- •Оглавление
- •Предисловие
- •Введение
- •1. Классификация композиционных материалов
- •1.1. Цели и задачи создания композиционных материалов (км)
- •1.2. Классификация композиционных материалов по виду материала матрицы, ориентации и типу арматуры, назначению
- •1.3. Требования, предъявляемые к армирующим волокнам и материалу матриц.
- •2. Теоретические основы конструирования композиционных материалов
- •2.1. Модули нормальной упругости в направлении оси волокна и в перпендикулярном направлении
- •2.2. Коэффициент Пуассона и модуль сдвига для однонаправленно армированных композиционных материалов
- •2.3. Прочность км, армированных непрерывными и дискретными волокнами
- •2.3.1. Композиционные материалы, армированные непрерывным волокном
- •Правило смесей
- •Оптимальная объемная доля волокон
- •Удельная прочность композиции
- •Влияние ориентации волокон на прочность км
- •2.3.2. Композиционные материалы, армированные дискретными волокнами Критическая длина волокон
- •Правило смесей
- •Распределение напряжений по длине волокон
- •Статистическая модель разрушения композиционных материалов
- •2.4. Статистическая прочность композиционных материалов
- •Прочность пучка волокон
- •Анализ применимости статистической теории для оценки прочности км
- •2.5. Формирование и развитие трещин в км
- •2.6. Прочность км на сжатие
- •3. Методы контроля свойств композиционных материалов
- •3.1. Методы определения механических свойств армированных км
- •3.1.1. Растяжение
- •3.1.2. Сжатие
- •3.1.3. Сдвиг
- •3.1.4. Изгиб
- •Трехточечный изгиб
- •Чистый изгиб
- •Четырехточечный изгиб
- •3.2. Испытания кольцевых образцов
- •3.2.1. Растяжение
- •3.2.2. Сжатие
- •3.3. Анализ структуры км и механизмов ее разрушения
- •3.3.1. Микроскопический анализ
- •3.3.2. Фрактографический анализ
- •4. Межфазное взаимодействие в композиционных материалах
- •4.1. Термодинамическая и кинетическая совместимость компонентов
- •4.2. Виды межфазного взаимодействия
- •Классификация км по видам межфазного взаимодействия
- •Влияние поверхности раздела на прочность и характер разрушения
- •Критическая толщина различных покрытий для волокон бора
- •4.4. Типы связей между компонентами
- •4.5. Процессы диффузии между компонентами км
- •4.5.1. Уравнения Фика
- •4.5.2. Диффузия через плоскую поверхность Диффузия из бесконечно тонкого слоя в неограниченный образец
- •Диффузия из слоя конечной толщины 2ас в неограниченный образец
- •Диффузия в полуограниченный образец
- •Функция ошибок Гаусса, ее производные и интегралы
- •Диффузия в образце конечных размеров
- •4.5.3. Диффузия в среде со сферической симметрией
- •4.5.4. Диффузия в среде с цилиндрической симметрией
- •Диффузия в цилиндре с постоянной концентрацией на поверхности
- •Диффузионное растворение цилиндрического включения в матрице
- •4.6. Смачивание и растекание
- •4.6.1. Поверхностное натяжение
- •Коэффициенты поверхностного натяжения расплавов чистых металлов при температуре плавления.
- •4.6.2. Поверхностная энергия твердых тел
- •Свободная поверхностная энергия тел
- •4.6.3. Свободная поверхностная энергия на границе твердое тело - жидкость
- •4.6.4. Смачивание в системах «твердые металлы - жидкие металлы»
- •Условия смачивания армко-железа расплавами металлов в водороде (точка росы 223 к)
- •Условия смачивания никеля расплавами металлов в водороде
- •Условия смачивания никеля расплавами металлов в водороде
- •4.6.5. Смачивание в системах «тугоплавкие соединения - жидкие металлы»
- •Смачиваемость оксидов расплавленными металлами
- •Смачиваемость карбидов расплавленными металлами
- •Смачиваемость боридов расплавленными металлами
- •Смачиваемость нитридов расплавленными металлами
- •Смачивание графита расплавленными металлами
Правило смесей
Прочность в направлении армирования для КМ, упроченных параллельными отрезками волокон, можно оценить по правилу смесей с учетом концевого эффекта. Рассмотрим, какое влияние оказывает длина волокон на средние растягивающие напряжения σв в них.
Рис. 2.11. Эпюры растягивающих напряжений в волокнах различной длины
1. При l
< lкр
по мере увеличения длины
волокна растет как максимальное
растягивающее напряжение (действует
посредине волокна), так и среднее
растягивающее напряжение
в волокнах, которое можно рассчитать
по формуле
Без большой ошибки можно допустить, что нормальные напряжения в волокнах растут от концов волокна к его середине по линейному закону (рис. 2.11). Тогда при l < lкр эпюры напряжений имеют вид, изображенный для волокон с длинами l1 и l2 (рис. 2.11, а, б). Максимальное напряжение изображено штриховой линией, среднее – штрихпунктирной. В этих случаях максимальные напряжения в волокнах не достигают их предела прочности и среднее нормальное напряжение.
Разрушаются такие КМ из-за вытягивания волокон из них. При этом среднее растягивающее напряжение в волокнах в момент разрушения КМ равно (τг.р·l)/dв уравнение аддитивности (2.19) принимает вид:
Таким образом, если l < lкр, то прочность однонаправленных КМ растет пропорционально объемной доле волокон, отношению l/dв прочности границы раздела и прочности матрицы, оставаясь при этом меньше прочности КМ, армированных непрерывными волокнами.
2. При l
lкр,
когда длина волокна
становится равной lкр,
максимальное нормальное
напряжение в средней части волокна
достигает значения, равного растягивающему
напряжению
в бесконечно длинном
волокне (рис. 2.11, в).
При дальнейшем увеличении l
(рис. 2.11. г)
максимальное напряжение в волокне
остается неизменным (равным
),
но увеличиваются участки
волокон, на которых действует это
напряжение. Следовательно, растут и
средние напряжения
,
т.е. для волокон длиной
l1
< l2
< lкр
< l4
имеет место соотношение
<
<
<
.
Запишем среднее растягивающее
напряжение волокна на концевых участках
длиной 0...lкр/2
в виде произведения
,
где
– коэффициент, меньший
1. Доля этих участков, на которых действует
напряжение
,
составляет Vв·(l
– lкр)/l.
Напряжение , усредненное по всей длине волокон, можно определить следующим образом:
Если растягивающее напряжение от концов волокон растет линейно, то = 0,5. Тогда среднее напряжение в волокнах
.
В соответствии с правилом аддитивности, общее напряжение, приложенное к КМ, равно сумме средних напряжений в матрице и волокнах. Для КМ с дискретными волокнами, имеющими l > lкр, можно записать:
(2.30)
В момент разрушения
,
а
.
Подставив последнее значение
вместо
в уравнение (2.30) и заменив
в нём напряжение в матрице
напряжением
,
получим, формулу для
оценки прочности КМ, армированных
дискретными волокнами, которая наряду
с влиянием объемной доли волокон
учитывает и влияние их длины:
(2.31)
Как и при армировании непрерывными волокнами, предел прочности композиции с короткими волокнами растет пропорционально Vв, если Vв > Vmin. С увеличением соотношения l/lкр прочность КМ растет, приближаясь к прочности композиций с непрерывными волокнами (l/lкр = ).
Сопоставив между собой
уравнения (2.19) и (2.31) и приняв в последнем
0,5, получим
соотношение между прочностями КМ,
упрочненных дискретными
и непрерывными
волокнами:
Как показывают расчеты, уже при l/lкр = 10 прочность КМ с дискретными волокнами достигает 95% прочности КМ с непрерывными волокнами, что позволяет получить практически ту же прочность композиций, что и при армировании непрерывными волокнами, если отрезки волокон достаточно длины.
Минимальную и критическую долю дискретных волокон в КМ рассчитывают так же, как и непрерывных волокон, например,
Доли Vкр.д и Vmin.д всегда больше, чем соответствующие значения Vкр.н и Vmin.н. Например, если КМ состоит из алюминия, армированного волокнами с σвв = 70 кгс/мм2, то Vкр.н = 8,3%; а доля Vкр.д = 17,4% при l/lкр = 1.