Поляризованность

Обычно в отсутствие внешнего электрического поля дипольные моменты молекул диэлектрика либо равны нулю (неполярные молекулы), либо распределены по направлениям в пространстве хаотическим образом (полярные молекулы). В обоих случаях суммарный дипольный момент диэлектрика равен нулю. Под действием внешнего поля диэлектрик поляризуется. Это означает, что результирующий дипольный момент диэлектрика становится отличным от нуля, и весь объем диэлектрика приобретает электрический момент. Поляризация приводит к уменьшению напряженности поля, создаваемого внешними зарядами в диэлектрике.

Если сила взаимодействия между зарядами в вакууме равна ₀, а в диэлектрической среде , то согласно закону Кулона = ₀ / , следовательно, напряженность поля в диэлектрике = ₀ /. Значение величины  зависит не только от строения и свойств молекул, но и определяет способность диэлектрика поляризоваться во внешнем электрическом поле. В качестве величины, характеризующей степень поляризации диэлектрика, надо взять дипольный момент единицы объемы , выделить бесконечно малый объем V , найти сумму моментов заключенных в этом объеме молекул и взять отношение:

. (3.6.3)

Векторная величина, определяемая формулой (3.6.3) называется поляризованностью диэлектрика. Вектор направлен вдоль электрического поля , в котором находится диэлектрик. В соответствие с опытом можно принять, что величина вектора поляризации пропорциональная величине напряженности поля, т.е.  . У изотропных диэлектриков любого типа поляризованность связана с напряженностью поля в той же точке простым соотношением:

= æ·₀ , (3.6.4)

где æ- не зависящая от величина, называемая электрической восприимчивостью диэлектрика. Она характеризует способность среды к поляризации и зависит от его строения. Размерности и одинаковы, поэтому æ -безразмерная величина. Для диэлектриков, построенных из неполярных молекул формула (3.6.4), имеет следующий вид:

= n · ₀ ·  , (3.6.5)

где n - число молекул в единице объема ,  - поляризуемость молекулы. Введя обозначение æ = n придем к формуле (3.6.4).

Поляризационные заряды

В результате возникновения поляризации на границах диэлектрика, обращенных, например, к пластинам конденсатора, концы молекулярных диполей окажутся не скомпенсированными соседними диполями, как это имеет место внутри диэлектрика. Поэтому, как изображено на (рис.17.3) , на правой грани, обращенной к отрицательной пластине конденсатора, окажется избыток положительного заряда с некоторой поверхностной плотностью +. На противопо­ложной грани диэлектрика, обращенной к положительной пластине конденсатора, окажется избыток отрицательного заряда, с абсолютной величиной повер­хностной плотностью -. Эти, так называемые поляризационные или связанные заряды, не могут быть переданы соприкосновением другому телу без разрушения моле­кул диэлектрика, так они обусловлены самими поляризованными молекулами.

Р ис.17.3

Образование поляризационных зарядов приводит к возник­новению дополнительного электрического поля . Как видно, из (рис.17.3), внутри диэлектрика это дополнительное поле направлено против внешнего поля и ослабляет последнее. Поэтому результирующее электрическое поле внутри диэлектрика равно: = - . Дополнительное поле может быть рассчитано как поле, созданное двумя плоскими гранями диэлектрика, равномерно покрытыми поляризационными зарядами с поверхностной плотностью ± . Тогда:

,   æ·₀ . (3.6.6)

где - нормальная составляющая напряженности поля внутри диэлектрика. В соответствии с (3.6.6) в тех местах, где линии напряженности выходят из диэлектрика ( >0), на поверхности выступают положительные связанные заряды там, где линии напряженности входят в диэлектрик ( < 0), появляются отрицательные поверхностные заряды. Формула (3.6.6) справедлива в случае, когда неоднородный диэлектрик произвольной формы находится в неоднородном электрическом поле. Из рассмотренного механизма поляризации ясно, что вектор всегда направлен вдоль реального поля . Электрическая восприимчивость всегда положительна и >1. В газах поляризация отдельных молекул происходит независимо друг от друга и прямо пропорциональна плотности газа. У диэлектриков с жесткими диполями ориентационная поляризация и восприимчивость обратно пропорциональны абсолютной температуре.