- •Министерство образования и науки Украины
- •Джон Кеннеди, американский президент
- •I. Понятие о приливах
- •II. История исследования приливов
- •2.1. Ньютон и статическая теория приливов
- •2.2. Лаплас и “динамическая” теория приливов
- •2.3. Развитие идей Ньютона и Лапласа
- •III. Элементы приливов и терминология
- •3.1. Термины и определения
- •3.2. Классификация приливов
- •3.3. Неравенства приливов
- •3.3.1. Суточные неравенства.
- •3.3.2. Полумесячные неравенства.
- •3.3.3. Месячные (параллактические) неравенства.
- •3.3.4. Длиннопериодные неравенства.
- •IV. Основы теории приливов
- •4.1. Приливообразующие силы и их потенциал
- •4.1.1. Приливообразующие силы
- •4.2. Равнодействующие сил притяжений и центробежных сил (приливообразующие силы)
- •4.3. Статическая теория приливов
- •4.4. Динамическая теория приливов
- •4.5. Распространение приливных волн с учетом различных сил
- •V. Методы предвычисления приливов
- •VI. Характер распределения приливов в Мировом океане
- •Литература
VI. Характер распределения приливов в Мировом океане
Данные наблюдений, имеющиеся на сегодняшний день, о характере и величине приливов в Мировом океане относятся только к его побережью. В открытых районах океанов наблюдений над приливами нет.
А.И.Дуванин составил карту характера и наибольших величин приливов на основе наблюдений над уровнем. Она показала, что в океане преобладают полусуточные приливы. Они наблюдаются почти везде у побережий Атлантического, Индийского и Северного Ледовитого океанов.
В Тихом океане преобладают смешанные приливы, здесь же отмечается и большинство мест с суточными приливами.
Величина прилива зависит от конфигурации берега, от характера бассейна. Поэтому величины приливов отличаются большим разнообразием. В морях, связанных с океанами узкими проливами (Балтийское, Средиземное, Японское), величины приливов обычно не превышают 50 см или отсутствуют. В Черном море прилив наблюдается в пределах 8 см. В открытых районах океана у берегов островов величина приливов составляет около 1 м.
По мере приближения к берегу, величина приливов возрастает под влиянием конфигурации берега, уменьшения глубины. Особенно интенсивное возрастание величины пролива отмечается там, где период собственных колебаний бассейна близок к периоду приливной волны, что обусловлено резонансом.
В проливах, вершинах заливов, устьях рек бывают приливы более 6 м высотой. В воронкообразных заливах приливы могут возрастать до гигантских значений (залив Мэн, бухта Фанди — 18 м – максимальная величина прилива в Мировом океане).
В России наибольшая величина прилива в Пенжинской губе (залив Шелихова) — 13,3 м. В Белом море в Мезенском заливе — 10 м. В западной Европе в проливе Ла-Манш — 7 м, в устье реки Ранс — 8-9 м.
Величина прилива возрастает обратно пропорционально корню четвертой степени из глубины моря и обратно пропорционально квадратному корню из ширины бассейна.
По расчетам Ганзена, в Атлантическом океане приливная волна движется со стороны Антарктики, в северной части океана, у Ньюфаундленда возникает амфидромия, которую приливная волна оббегает против часовой стрелки. Дитрих по методу Дефанта определил также амфидромию в южной Атлантике, две — в Индийском и три — в Тихом океанах. Приливная волна огибает амфидромии в Северном полушарии против часовой стрелки, в Южном полушарии — по часовой стрелке.
Литература
Атлас океанов. Тихий океан, 1974; Атлантический и Индийский океан, 1978; Северный Ледовитый океан, 1980. ГУНИО МО СССР.
Богданов Д.В. Региональная физическая география Мирового океана - М.: Наука, 1985. - 176 с.
Богданов К. Т. Приливы Мирового океана. - М.: Наука, 1975. - 165 с.
Гембель А.В. Общая география Мирового океана : Учеб. пособие для географ. специальностей вузов. - М.:Высшая школа, 1979. - 215 с.
Дитрих Г. Общая океанография. - М.: ИЛ, 1962. - 160 с.
Дуванин А. И. Волновые движения в море. - Л.: Гидрометеоиздат, 1968. - 223 с.
Дуванин А. И. Приливы в море. - Л.: Гидрометеоиздат, 1960. - 187 с.
Егоров Н. И. Физическая океанография. - Л.: Гидрометеоиздат, 1974. - 455 с.
Жуков Л.А. Общая океанология. - Л.: Гидрометеоиздат, 1976. - 376 с.
Зубов Н. Н. Динамическая океанология. - Л.: Гидрометеоиздат, 1947. - 346 с.
Картер С. Королевство приливов. - Л.: Гидрометеоиздат, 1977. - 112 с.
Леонтьев О.К. Физическая география Мирового океана.- М.: Изд-во МГУ, 1982. - 200 с.
Марчук Г. И., Каган Б. А. Океанские приливы. - Л.: Гидрометеоиздат, 1977. - 406 с.
Наука об океане / Под ред. О.И. Мамаева. - М.: Прогресс, 1981. - 392 с.
Некрасов А. В. Приливные волны в окраинных морях. - Л.: Гидро-метеоиздат, 1975. - 299 с.
Ржонсницкий В. Б. Приливные движения. - Л.: Гидрометеоиздат, 1979. - 243 с.
Ржонсницкий В. Б. Проблемы каналовой теории приливов. - Л.: Гидро-метеоиздат, 1973. - 157 с.
Физическая география Мирового океана (Серия: "География Мирового океана").- Л.: Наука, 1980 . - 362 с.
Шамраев Ю. И., Шишкина Л. А. Океанология. - Л.: Гидрометеоиздат, 1980. -195 с.
Шокальский Ю. М. Океанография. - Л.: Гидрометеоиздат, 1959. - 633 с.
Шулейкин В. В. Краткий курс физики моря. - Л.: Гидрометеоиздат, 1959. - 589 с.
1Не путать термины “прилив” и “приливы”. Приливы” — приливные колебания уровня в Мировом океане.
2Это обращение Луны вокруг Земли, как и обращение Солнца, — кажущееся, возникающее вследствие вращения Земли вокруг своей оси.
3 В отношении суточных приливов с одной полной и одной малой водами в сутки понятие о суточном неравенстве смысла не имеет.
4В действительности приливообразующая сила в зените на 1/43 больше, чем в надире.
5 Недостатком статической теории является то, что в ней рассматривается действие только приливообразующих сил. Между тем существенное значение в движении приливных волн в Мировом океане имеют еще:
Градиенты давления.
Отклоняющая сила вращения Земли.
Сила трения между движущейся водой и дном бассейнов.
Проявление этих вторичных сил начинается только после возникновения движения, которое в случае приливов вызывается действием приливообразующих сил.
6 С их помощью теоретически рассчитанный прилив приводится в согласие с наблюдающимися в природе.
7 Если смотреть в направлении распространения волны, то в Северном полушарии вода в гребне волны будет прижиматься к правой стороне, а в подошве — к левой стороне канала. На правой стороне будут и более сильные течения, достигающие своего максимума на гребне и подошве волны. Такая свободная длинная волна, распространяющаяся в узком длинном канале, называется волной Кельвина.