- •Глава I.
- •1.Элементарный заряд. Закон сохранения заряда. Закон Кулона. Напряженность электрического поля. Напряженность поля точечного заряда. Принцип суперпозиции полей.
- •3.Работа сил электрического поля при перемещении заряда. Циркуляция вектора напряженности.
- •4.Потенциал. Потенциал точечного заряда. Потенциал системы зарядов.
- •5.Связь между напряженностью электрического поля и потенциалом. Эквипотенциальные поверхности.
- •Глава II.
- •1 .Потенциал диполя. Поле системы зарядов на большом расстоянии. Диполь в электрическом поле.
- •4.Напряженность поля в диэлектрике. Поверхностная плотность поляризованных зарядов. Объемные и поверхностные поляризационные заряды.
- •2.Проводники и диэлектрики. Свободные и связанные заряды.
- •3.Поляризация диэлектриков. Полярные и неполярные диэлектрики. Вектор поляризации. Диэлектрическая восприимчивость.
- •5.Вектор электрического смещения. Диэлектрическая проницаемость.
- •6.Электрическое поле на границе двух диэлектриков.
- •7.Законы электрического поля в диэлектрике.
- •8.Типы поляризации диэлектриков.
- •9.Сегнетоэлектрики. Пьезоэлектрический и обратный пьезоэлектрический эффекты сегнетоэлектричества.
- •Глава III.
- •1.Распределение зарядов в проводниках. Связь между напряженностью поля у поверхности проводника и поверхностной плотностью заряда. Электростатическая защита. Электростатический генератор.
- •2.Электроемкость. Конденсаторы. Соединения конденсаторов.
- •Глава IV. Энергия электростатического поля.
- •1.Энергия системы неподвижных точечных зарядов.
- •2.Энергия заряженного проводника. Энергия заряженного конденсатора. Пондемоторная сила.
- •3.Энергия электростатического поля.
- •Глава V. Постоянный электрический ток.
- •1.Сила и плотность тока. Уравнение неразрывности.
- •2.Электродвижущая сила. Напряжение.
- •3.Классическая теория электропроводности металлов.
- •4.Закон Ома. Сопротивление проводников. Закон Ома в дифференциальной форме. Вывод из классической теории проводимости металлов.
- •5.Закон Ома для неоднородного участка цепи.
- •6.Закон Джоуля-Ленца. Закон Джоуля-Ленца в дифференциальной форме. Вывод из классической теории проводимости металлов.
- •7.Закон Видемана-Франца.
- •9.Зависимость сопротивления металлов от температуры. Верхпроводимость.
- •Законы Кирхгофа для разветвленных цепей. Применение законов Кирхгофа.
- •Определение Заряда электрона. Опыт Милликена.
- •Глава VI. Электрический ток в различных средах.
- •1 .Работа выхода электронов из металла. Эмиссионные явления и их применения. Фотоэлектронные умножители.
- •2.Ионизация газа . Несамостоятельный газовый разряд.
- •3.Самостоятельный газовый разряд. Основные процессы, приводящие к появлению носителей тока при самостоятельном разряде.
- •4.Типы самостоятельных разрядов в газе.
- •5.Электрический ток в жидкостях. Диссоциация молекул. Законы Фарадея для электролиза.
- •Глава VII. Магнитное поле.
- •1.Магнитное взаимодействие токов. Магнитное поле. Магнитный момент контура. Магнитная индукция.
- •2.Закон Био-Савара-Лапласа.
- •3.Магнитное поле прямолинейного бесконечного проводника с током. Магнитное поле кругового тока.
- •4.Циркуляция вектора магнитной индукции. Магнитное поле бесконечно длинного соленоида.
- •5.Поток вектора магнитной индукции.
- •6.Закон Ампера.
- •7.Сила Лоренца.
- •8.Контур с током в магнитном поле.
- •11 .Магнитное поле движущихся зарядов.
- •12.Движение заряженных частиц в однородном магнитном поле.
- •13.Эффект Холла.
- •Глава VIII. Электромагнитная индукция.
- •1.Явление электромагнитной индукции. Правило Ленца. Эдс индукции. Закон Фарадея.
- •2.Вывод эдс индукции из закона сохранения энергии. Вращение рамки в магнитном поле.
- •3.Явление самоиндукции. Индуктивность. Взаимоиндукция. Трансформаторы.
- •4.Ток при замыкании и размыкании цепи. Вихревые токи (токи Фуко).
- •5.Энергия магнитного поля.
- •Глава IX. Магнитные свойства вещества.
- •1.Намагничивание вещества. Намагниченность. Поток вектора магнитной индукции в веществе.
- •2.Напряженность магнитного поля. Циркуляция напряженности магнитного поля.
- •3.Магнитная проницаемость и магнитная восприимчивость.
- •4.Условия на границе двух магнетиков.
- •5.Природа молекулярных токов. Орбитальные и собственные механический и магнитный момент электрона. Магнитный момент атома.
- •6.Виды магнетиков. Магнитомеханические явления. Опыты Эйнштейна и де Гааза.
- •7.Диамагнетизм. Парамагнетизм.
- •8.Ферромагнетизм. Природа ферромагнетизма.
- •Глава X. Электромагнитные колебания.
- •1.Квазистационарные токи. Разряд конденсатора.
- •2.Собственные колебания в контуре без активного сопротивления.
- •3.Собственные колебания в контуре с активным сопротивление, индуктивностью и емкостью. Затухающие колебания.
- •4.Вынужденные электрические колебания. Резонанс напряжений и токов.
- •5.Переменный ток. Мощность переменного тока.
- •Глава XI. Электромагнитные волны.
- •1 .Вихревое электрическое поле.
- •2.Ток смещения.
- •3.Электромагнитное поле. Уравнения Максвелла.
- •4.Электромагнитные волны. Скорость распространения электромагнитных волн в средах. Следствия теории Максвелла.
- •5.Энергия электромагнитного поля. Вектор Умова-Пойнтинга. Импульс электромагнитного поля.
- •6.Опыты Герца. Экспериментальное исследование электромагнитных волн.
9.Зависимость сопротивления металлов от температуры. Верхпроводимость.
Если пропустить ток от аккумулятора через стальную спираль, а затем начать нагревать ее в пламени горелки, то амперметр покажет уменьшение силы тока. Это означает, что с изменением температуры сопротивление проводника меняется. Если при температуре, равной [pic], сопротивление проводника равно [pic], а при температуре [pic] оно равно [pic], то относительное изменение сопротивления, как показывает опыт, прямо пропорционально изменению температуры: [pic]. Коэффициент пропорциональности [pic] называют температурным коэффициентом сопротивления. Он характеризует зависимость сопротивления вещества от температуры. Температурный коэффициент сопротивления численно равен относительному изменению сопротивления проводника при нагревании на 1 К. Для всех металлических проводников [pic] и незначительно меняется с изменением температуры. Если интервал изменения температуры невелик, то температурный коэффициент можно считать постоянным и равным его среднему значению на этом интервале температур. У чистых металлов [pic].
При нагревании проводника его геометрические размеры меняются незначительно. Сопротивление проводника меняется в основном за счет изменения его удельного сопротивления. Можно найти зависимость этого удельного сопротивления от температуры: [pic]. Так как [pic] мало меняется при изменении температуры проводника, то можно считать, что удельное сопротивление проводника линейно зависит от температуры (рис. 1).
Хотя коэффициент [pic] довольно мал, учет зависимости сопротивления от
температуры при расчете нагревательных приборов просто необходим. Так,
сопротивление вольфрамовой нити лампы накаливания увеличивается при
прохождении по ней тока более чем в 10 раз.
У некоторых сплавов, например у сплава меди с никелем, температурный
коэффициент сопротивления очень мал:
[pic]; удельное сопротивление константана велико: [pic]. Такие сплавы
используют для изготовления эталонных сопротивлений и добавочных
сопротивлений к измерительным приборам, т.е. в тех случаях, когда требуется, чтобы сопротивление заметно не менялось при колебанияхтемпературы.
Зависимость сопротивления металлов от температуры используют в термометрах сопротивления. Обычно в качестве основного рабочего элемента такого термометра берут платиновую проволоку, зависимость сопротивления которой от температуры хорошо известна. Об изменениях температуры судят по изменению сопротивления проволоки, которое можно измерить. Такие термометры
позволяют измерять очень низкие и очень высокие температуры, когда обычные
жидкостные термометры непригодны.
Удельное сопротивление металлов растет линейно с увеличением
температуры. У растворов электролитов оно уменьшается при увеличении
температуры Сверхпроводимость
В 1911 г. голландский физик Камерлинг-Оннес открыл замечательное явление – сверхпроводимость. Он обнаружил, что при охлаждении ртути в жидком гелии ее сопротивление сначала меняется постепенно, а затем при температуре [pic] очень резко падает до нуля (рис. 2). Это явление было
названо сверхпроводимостью. Позже было открыто много других сверхпроводников. Сверхпроводимость наблюдается при очень низких температурах – около [pic].
Если в кольцевом проводнике, находящемся в сверхпроводящем состоянии, создать ток, а затем устранить источник электрического тока, то сила этого тока не меняется сколь угодно долго. В обычном же не сверхпроводящем проводнике электрический ток прекращается.
Сверхпроводники находят широкое применение. Так, сооружают мощные электромагниты со сверхпроводящей обмоткой, которые создают магнитное поле на протяжении длительных интервалов времени без затрат энергии. Ведь выделения теплоты в сверхпроводящей обмотке не происходит.
Однако получить сколь угодно сильное магнитное поле с помощью сверхпроводящего магнита нельзя. Очень сильное магнитное поле разрушает сверхпроводящее состояние. Такое поле может быть создано током в самом сверхпроводнике. Поэтому для каждого проводника в сверхпроводящем состоянии существует критическое значение силы тока, превзойти которое, не нарушая этого состояния, нельзя. Если бы удалось создать сверхпроводящие материалы при температурах, близких к комнатным, то была бы решена проблема передачи энергии по проводам без потерь. В настоящее время физики работают над ее решением. Многие металлы и сплавы при температурах ниже [pic] полностью теряют сопротивление, т.е. становятся сверхпроводниками. Недавно была открыта высокотемпературная сверхпроводимость.
