- •Курс лекций
- •Динамика
- •Законы динамики
- •Основной закон динамики: «произведение массы точки на ускорение, которое она получает под воздействием силы, равно по модулю этой силе, а направление силы совпадает с ускорением».
- •3. Закон Всемирного тяготения
- •Третий закон: (равенство действия и противодействия):
- •Вторая основная задача динамики дифференицальное уравнение свободной материальной точки в декартовых координатах
- •Дифференциальное уравнение движения несвободной точки в форме эйлера.
- •Законы свободного падения галилея
- •Принцип относительной классической механики галилея динамика относительного движения несвободной материальной точки динамическая теорема кориолиса
- •Частные случаи
- •Случай относительного покоя
- •Общие теоремы динамики точки и системы
- •Основные теоремы динамики точки и системы
- •Система материальной точки
- •Теорема об изменении количества движения системы теория импульсов
- •Геометрия масс. Теорема о движении ценра масс механической системы.
- •Кинетический момент точки и систем Теоремы об изменении момента количества движения материальной точки и системы Теорема моментов
- •Кинетический момент системы
- •Дифференциальные уравнения плоского движения твердого тела
- •Работа силы на конечном пути
- •Примеры вычисления работы силы
- •Мощность силы
- •Вычисление кинетической энергии тела в общем случае его движения Теорема Кенига
- •Частные случаи
- •Т еорема об изменении кинетической энергии системы
- •Принцип Германа-Эйлера-Даламбера для несвободной материальной точки («Петербургский принцип»)
- •Частные случаи
- •Принцип Даламбера для Механической системы
- •Частные случаи
- •Обобщенные координаты. Число степеней свободы.
- •Золотое правило механики
- •Обобщенная сила Методы вычисления
- •Дифференциальное уравнение движения механической системы в обобщенных координатах или уравнение Лагранжа 2-го рода
- •Общее уравнение динамики Даламбера-Лагранжа
- •Теория малых колебаний
- •Пример определения равновесия системы и исследование на устойчивость. Определение критериев устойчивости
- •2) Откуда:
- •Потенциальная и кинетическая энергия системы в обобщенных координатах Гармонические колебания
- •Затухающее колебание Диссипативная функция Релея
- •Вынужденные колебания
- •Свойства вынужденных колебаний
- •Теория удара
- •Коэффициент восстановления
- •Теорема об изменении кинетического момента системы при ударе
- •Центр удара
- •Краснодар, 2006 год
Геометрия масс. Теорема о движении ценра масс механической системы.
Рассмотрим систему материальных точек массы которых и .Положение точки определима радиуса – вектором , а точки С – вектором .
Радиус-вектор можно определить по формуле: (1), где - масса тела.
Проектируя (1) на оси координат: , ,
Из (1) получим:
У равнение движения К-той точки запишется: (2)
Суммируя его к точкам системы и учитывая, что , то получим левую часть уравнения (2):
Тогда уравнение (2) запишется:
Эта формула выражает теорему о движении центра масс механической системы:
Центр масс механической системы движется как материальная точка, к которой приложены все внешние силы.
Следствие: Если т.е все внешние силы уравновешиваются, тогда ,→ .
Следствие выражает закон сохранения покоя или равномерное прямолинейное движение центра масс
В проекции на ось координат:
(5)
α
Xe= (6) Ye=
Система состоит из двух объектов и находится в покое
Дано: m m2 Vo =0 m2 =
Найти: при смещении груза на .
Т. к. , то определяем S1= ……… (м)
Кинетический момент точки и систем Теоремы об изменении момента количества движения материальной точки и системы Теорема моментов
До сих пор мы вычисляли момент силы относительно некоторого неподвижного центра О.
(1)
где - радиус, вектор точки, проведенный из неподвижного центра О.
Аналогично вычислим момент количества движения точки относительно неподвижного центра О:
- выражает кинетический момент точки и аналогично моменту запишем:
Установим зависимость кинетического момента точки и момента силы F, действующей на нее. Для чего продифференцируем по t:
по: т.к. ( )
, следовательно:
(3)
Векторная производная от кинетического момента точки по времени равна моменту силы, действующей на нее относительно той же неподвижной точки О. Если момент силы равен нулю, то кинетический момент остается постоянным, что выражает закон сохранения кинетического момента:
т.е. . В координатной форме:
Груз веса Р двигается по окружности радиуса со скоростью , а затем на расстоянии от Z
Найти и
, т. к. , то . Т. е. или
через :
При изменении до