- •Глава I. Физические основы механики
- •§ 1. Введение. Предмет физики. Методы физического исследования
- •§ 2. Роль физики в развитии техники и влияние техники на развитие физики
- •§ 3. Механика и её разделы. Система отсчета. Траектория, длина пути и вектор перемещения
- •§ 4. Скорость
- •§ 5. Ускорение и его составляющие
- •§ 6. Угловая скорость и угловое ускорение
- •Глава II. Динамика материальной точки
- •§ 7. Первый закон Ньютона.Масса. Импульс
- •§ 8. Второй закон Ньютона
- •§ 9. Третий закон Ньютона
- •§ 10. Закон сохранения импульса
- •§ 11. Принцип относительности Галилея. Преобразование Галилея
- •§ 12. Силы в механике
- •§ 13. Энергия. Работа и мощность
- •§ 14. Кинетическая и потенциальная энергия механической системы
- •§ 15. Закон сохранения и превращения энергии
- •§16. Удар абсолютно упругих и неупругих тел
- •Глава III. Механика твердого тела
- •§ 17. Момент инерции
- •§ 18. Кинетическая энергия вращения
- •§ 19. Момент силы. Основное уравнение динамики вращательного движения твердого тела
- •§ 20. Момент импульса и закон его сохранения
- •Глава IV. Основы молекулярной физики
- •§ 21. Основы молекулярно-кинетической теории газов
- •§ 22. Термодинамическое состояние тела
- •§ 23. Идеальный газ
- •§ 24. Уравнение состояния идеального газа
- •§ 25. Основное уравнение молекулярно-кинетической теории идеальных газов
- •§ 26. Скорости, характеризующие состояние газа
- •§ 27. Средняя длина свободного пробега молекул
- •§ 28. Явления переноса
- •Глава V. Основы термодинамики
- •§ 29. Внутренняя энергия термодинамической системы
- •§ 30. Число степеней свободы
- •§ 31. Первое начало термодинамики
- •§ 32. Работа газа при его расширении
- •§ 33. Теплоемкость
- •§ 34. Молярная теплоемкость при постоянном объеме
- •§ 35. Молярная теплоемкость при постоянном давлении. Уравнение Майера
- •§ 36. Применение первого начала термодинамики к изопроцессам
- •§ 37. Адиабатический процесс
- •§ 38. Политропические процессы
- •§ 39. Обратимые и необратимые процессы. Круговой процесс (цикл)
- •§ 40. Кпд кругового процесса
- •§ 41. Энтропия
- •§ 42. Второе начало термодинамики
- •§ 43. Третье начало термодинамики
- •§ 44. Тепловые двигатели и холодильные двигатели
- •§ 45. Теорема Карно.Цикл Карно
- •Глава VI. Реальные газы. Жидкости. Твердые тела
- •§ 46. Уравнение Ван-дер-ваальса
- •§ 47. Изотермы реальных газов
- •§ 48. Свойства жидкостей. Поверхностное натяжение
- •§ 49. Смачивание
- •§ 50. Капиллярность
- •§ 51. Явление капиллярности в быту, природе и технике
- •§ 52. Давление под искривленной поверхностью жидкости
- •§ 53. Кристаллические и аморфные твердые тела
- •§ 54. Изменение агрегатного состояния
- •§ 55. Фазовые переходы
- •§ 56. Диаграмма состояния
§ 36. Применение первого начала термодинамики к изопроцессам
Изохорический процесс (V = const). Газ не совершает работу, т.е. A=0. Из первого начала термодинамики следует, что вся теплота, сообщаемая газу, идет на увеличение его внутренней энергии:. Поскольку, то для произвольной массы газа:
.
Изобарический процесс (p = const). Теплота, сообщаемая газу, идет на приращение внутренней энергии и на совершение работы над внешними телами:
Используя уравнение Клапейрона - Менделеева, получаем
, отсюда .
Физический смысл универсальной газовой постоянной: R численно равна работе изобарного расширения 1 моля идеального газа при нагревании его на 1К.
Изотермический процесс (T = const). Внутренняя энергия газа не изменяется и все количество тепла, сообщаемое газу, расходуется на совершение им работы против внешних сил: .
Работа изотермического расширения газа
=RT.
§ 37. Адиабатический процесс
Адиабатическим называется процесс, при котором отсутствует теплообмен
(Q = 0) между физической системой и окружающей средой. Близкими к адиабатическим являются все быстропротекающие процессы. Из первого начала термодинамики для адиабатического процесса следует, что, т.е. работа совершается за счет убыли внутренней энергии системы.
Используя и, получим(1).
С другой стороны, изследует(2).
Разделив (2) на (1) получим: или
,
- коэффициент Пуассона.
Рисунок 37.1
Интегрирование этого уравнения дает , откуда
- уравнение Пуассона. (37.1)
В адиабатическом процессе , поэтому .
Если газ адиабатически расширяется от объема, то его температура уменьшается и работа расширения идеального газа
. (37.2)
Используя уравнение Менделеева-Клапейрона можно получить
.
§ 38. Политропические процессы
Процесс, в котором теплоемкость остается постоянной называется политропическим.
Рассмотренные выше изохорный, изотермический, изобарный и адиабатический процессы – это частные случаи политропного процесса.
Уравнение политропы: ,
где коэффициент называется показателем политропы.
Значения теплоемкости и показатели политропы для разных процессов приведены в таблице.
процесс |
С |
n |
адиабатический |
С=0 | |
изотермический |
С= | |
изобарический |
С=Ср | |
изохорный |
C = CV |
Теплоемкость при изотермическом процессе бесконечно велика, поскольку в то время как.
Теплоемкость при адиабатическом процессе равна нулю, поскольку , в то время как.
§ 39. Обратимые и необратимые процессы. Круговой процесс (цикл)
Обратимым процессом называют такой процесс, который может быть проведен в обратном направлении таким образом, что система будет проходить через те же состояния, что и при прямом ходе, но в обратной последовательности. Обратимым может быть только равновесный процесс.
Обратимый процесс обладает следующими свойствами: если при прямом ходе на каком-то элементарном участке система получает тепло и совершает работу, то при обратном ходе на том же участке система отдает тепло и над ней совершается работа.
По этой причине после протекания обратимого процесса в одном, а затем в обратном направлении и возвращение системы в первоначальное состояние в окружающих телах не должно оставаться никаких изменений. Например, шарик на пружине в вакууме колеблется бесконечно долго.
В том случае, когда после завершения прямого и обратного процессов система вернулась в первоначальное состояние и в окружающей среде остались изменения, процесс является необратимым. Очевидно, что все процессы в природе необратимые.
Круговым процессом (или циклом) называется такой процесс, при котором система после ряда изменении возвращается в исходное состояние.
Рисунок 39.1
На графике цикл изображается замкнутой кривой. Работа, совершаемая при круговом процессе, численно равна площади охватываемой кривой. После совершения цикла система возвращается в прежнее состояние. Поэтому всякая функция состояния, в частности внутренняя энергия, имеет в начале и в конце цикла одинаковое значение.